La composition du Cuivre naturel de nos feuilles est donnée par Goodfellows. Elle com- prend du63Cu à 69.2 % et du65Cu à 30.8 %.
Le tableau 6.5 dresse le bilan des isotopes étudiés, ainsi que leurs données de décrois- sance. Nous retrouvons, comme pour le Nickel, les filiations56Ni/56Co et 57Ni/57Co. Le 62Cu est un élément de période 9.67 min. En plus du fait que sa détection soit compliquée par sa courte période, sa raie principale à 1173.02 keV possède une intensité de 0.34 %. L’ac- tivité obtenue serait donc uniquement celle des éléments issus de la filiation avec le62Zn. Aussi, il nous est difficile d’étudier la réactionnatCu (p,X)62Cu, nous l’excluons donc de nos analyses.
6.4.1 62Zn
De manière similaire au cas du57Ni dans le Nickel, il est intéressant de comparer nos ré- sultats pour les réactions moniteurs en dehors des domaines définis par l’IAEA[13]. Comme pour la réactionnatCu (p , X)62Zn aux énergies supérieures à 60 MeVFIG.6.12. Nos quatre
FIGURE6.12 -Sections efficaces de la réactionnatCu (p,X)62Zn.
points obtenus sur la gamme de 60 MeV à 70 MeV s’intègrent parfaitement aux précédents résultats. Un resserrement sur cette zone,FIG.6.13, nous permet de mieux nous en rendre compte. L’accord avec les résultats précédents de Gruetter et al. [75], Mills et al. [76] et Michel et al. [42] est bon.
6.4.2 56Mn
Des deux raies γ du56Mn, celle à 846.75 keV possède la plus forte intensité d’émission : 98.9 %, mais elle est commune avec le56Co. Aussi pour nous assurer qu’aucune interférence entre les deux isotopes ne vienne perturber nos mesures, nous n’utiliserons que la seconde raie du56Mn à 1810.72 keV. Son intensité, de 27.2 %, est suffisante pour permettre une étude
FIGURE6.13 -Sections efficaces de la réactionnatCu (p,X)62Zn.
précise de l’isotope. Nous obtenons les sections efficaces présentées figure 6.14. Le 56Mn
FIGURE6.14 -Sections efficaces de la réactionnatCu (p,X)56Mn.
étant relativement éloigné des isotopes du Cuivre naturel, cela explique que les sections efficaces soient faibles. Nous sommes cependant en parfait accord avec les résultats obtenus précédemment par Gruetter et al. [75] et Mills et al. [76].
6.4.3 57Ni
L’analyse du57Ni ne présente pas non plus de difficultés. Les quantités mesurées sont toutefois moins importantes que dans le cas des irradiations du Nickel naturel, FIG. 6.4. Cela s’explique par des sections efficaces plus élevées, environ 100 fois, pour la réaction natNi (p , X)57Ni que pour la réactionnatCu (p , X)57NiFIG.6.15.
FIGURE6.15 -Sections efficaces de la réactionnatCu (p,X)57Ni.
Jusqu’au maximum local à 60 MeV, nos points sont cohérents avec Michel et al. [42]. Pour les énergies supérieures à 60 MeV, nous sommes de nouveau en accord avec Gruetter et al. [75] et Mills et al. [76]. Leurs valeurs de sections efficaces ainsi que les nôtres sont plus faibles que celles de Michel et al. Cependant, notre point à 66 MeV diverge des autres par une valeur plus basse.
6.4.4 61Co/61Cu
Comme dans le cas des irradiations de Nickel, la courte période du 61Co, 1.65 h et les interférences avec le61Cu ne favorisent pas son analyse. Ici également nous prêtons une attention particulière aux corrections effectuées par GÉNIE2000. Les autres raies γ propres au 61Cu, à 282.95 keV et 656.0 keV, permettent de dissocier correctement sa contribution sur le pic à 67.41 keV.
61Cu De l’analyse de ces deux pics propres au 61Cu nous obtenons les sections efficaces figure 6.16. De nouveau nos résultats montrent un bon accord avec Gruetter et al. [75], Mills et al. [76] et Michel et al. [42]. Comme dans le cas du57NiFIG.6.15, les résultats présentés par Williams et al. [77] sont plus faibles que les autres. Aussi n’en tiendrons nous pas compte par la suite.
FIGURE6.16 -Sections efficaces de la réactionnatCu (p,X)61Cu.
61Co Une fois cette correction d’interférence effectuée, nous avons pu extraire les données de sections efficaces pour la réactionnatCu (p,X)61Co. Elles sont présentées figure 6.17 Seuls
FIGURE6.17 -Sections efficaces de la réactionnatCu (p,X)61Co.
Al-Saleh et al. [78] avait précédemment publié des résultats pour cette réaction. Bien que les deux gammes ne correspondent pas, Al-Saleh et al. s’arrêtant à 30 MeV et notre travail com- mençant à 40 MeV, nous observons une cohérence dans les données. Nous pouvons deviner une forme constituée par l’ouverture d’une voie,63Cu (p,3p)61Co, et la rapide montée de ses sections efficaces, décrites par Al-Saleh et al. Elles sont suivies par une augmentation moins
prononcée, consécutive de l’ouverture d’une autre voie65Cu (p , 3p+2n)61Co, représentée par nos données.
6.4.5 60Cu et64Cu
Les isotopes 60 et 64 du Cuivre ont également été étudiés.
60Cu Comme déjà expliqué dans la partie Nickel, la courte période du 60Cu, 23.7 min, complique sa mesure. Nous avons cependant pu obtenir des valeurs de sections efficaces, FIG.6.18. Nous retrouvons l’accord avec les résultats de Mills et al. [76] ainsi qu’avec Yashima
FIGURE6.18 -Sections efficaces de la réactionnatCu (p,X)60Cu.
et al. [79] sur toute la gamme en énergie. Nous observons que les valeurs obtenues par Gruet- ter et al. [75] sont légèrement inférieures aux nôtres au niveau du maximum local, situé au- tour de 55 MeV.
64Cu Dans le cas du 64Cu la faible intensité, 0.47 %, de sa raie unique à 1345.77 keV rend sa détection plus complexe. Cette raie lui étant propre, nous ne rencontrons pas de prob- lème d’interférences. Aussi avons nous pu extraire les sections efficaces pour la réaction natCu (p , X)64Cu, présentées figure 6.19. Comme pour le61Cu, nos résultats sont cohérents avec ceux de Gruetter et al. [75], Mills et al. [76] et Michel et al. [42].
6.4.6 63Zn
La période courte du63Zn, 38.47 min, permet d’obtenir une statistique suffisante pour ses deux raies γ, malgré des intensités d’émissions relativement basses, 8.2 % à 669.92 keV et 6.5 % à 962.06 keV. Ce compromis autorise la mesure des sections efficaces de la réaction natCu (p , X)63Zn, présentées figure 6.20. L’accord avec Gruetter et al. [75] et Mills et al. [76]
FIGURE6.19 -Sections efficaces de la réactionnatCu (p,X)64Cu.
FIGURE6.20 -Sections efficaces de la réactionnatCu (p,X)63Zn.
ainsi qu’avec Yoshizawa et al. [80] est bon. Les valeurs présentées par Aleksandrov et al. [72] sont aussi en accord sur cette gamme d’énergie allant de 35 MeV à 70 MeV.