L'état actuel de la pyrométrie

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L’état actuel de la pyrométrie

H. Weiss

To cite this version:

LE

JOURNAL

DE

_PHYSIQUE

ET

LE

RADIUM

L’ETAT

ACTUEL DE LA

PYROMÉTRIE

Par II. WEISS

SÉRIE VI. FÉVRIER 1921 Na’ 2

Les raisons

_(lui

ont

_poussé

ii

_repérer

les

_{températures}

sont la

néces-silé de reconnaître avec

précision

une

_{température déjà}

observée et lu besoin de

_reproduire

avec certitude cette Pour obtenir ces

résultats, il

faut se

_préoccuper

de deux choses. 1. -

Quel

que soit

le.

procédé

de mesure

employé,

il faut observer la

température toujours

dans les mêmes conditions. Par

_{cxelnple, quand}

11

s’agit

de connaitre la

_température

d’un

_corps

_que l’on

échauffe, si,

pour des

raisons, d’ordre

_technique,

on ne

_peut

observer la

_température

du _corps

lui-même,

on observera celle d’un

_point

dont la loi de variation de

_teiiipé-

,

rature est liée ~d’une manière invariable et connue il celle du _{corps étudié.}

Le fait d’avoir

_négligé

cette

_règle

est la cause de nombreux

désac-cords entre les résultats d’un même observateur et surtout d’observateurs différents. Mais

_{l’application}

du

_principe

_{varie presque} avec

_chaque

cas

particulier ;

c’est

_pourquoi

les conditions étalons de mesure ne

_peuvent

être _{fixées que dans certains} cas

_spéciaux

_{et ]1 Bnll pu} faire

_{l’objet d’une}

élnde tout à fait

_générale.

2. - Une fois la

mesure

faite,

il faut

_exprimer

ses résultats au _moyen

d’une échelle que l’on

puisse

aisément retrouver s >1-niéiiie cl

_communiquer

aux autres, au _{moyen d’une} échelle.

_susceptible

d’être

repro-duite à travers le

_telnps

et

_l’espace.

Si les circonstances dans

_lesquelles

on .

est

_appelé

à observer la

_température

sont

_innombrable,

cette dernière

peut

néanll10ins être défi11ie d’une manière

_{Lllll(, l1C’.}

Toutes les

tempéra-tures

_peuvent

doue être

_repérées

sur la même échelle et ce

_problème

a _pu

être résolu d’une

_façon

tout à fait

_{génFi>alc.}

A. - Les échelles.

Lcs diycrscs échelles

_employées

au début de la thermométrie étaient fondées sur la variation avec la

_{ten1pérature}

d une

_{propriété pllysitlUC}

déterminée d’un corps

chaisi;

par

exemple,

la dilatation du mercure dans

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM. - SÉRIE - FÉVRIER 1921. - N° 2. 3

un

_récipient

de verre, la variation de volume ou de

pression

d’une certaine

iii,-tsse de _{gaz dans (les}

_conditions

déterminées, etc... Mais ces échelles

avaient les deux inconvénients suivallts :

1. - Par suite

d’inégalités

accidentelles dans la

_reproduction

_{des corps}

thermométriques,

les échelles fondées sur une même

_propriété

n’étaient

pas

superposables

entre elles. De

plus,

elles ne l’étaient pas non

_plus

à celles fondées sur une autre

_propriété

_physique.

2. - Par suite 1h modifications lentes dans les

corps

thermométriques,

l’échelle des thermomètres conservés comme étalons

_risquait

de varier et

variait en effet souvent avec le

_temps.

L’incertitude des échelles étaloiis fondées sur des

_propriétés

variant

avec la nature _{des corps} amena la

_proposition

de Lord Kelvin

_d’adopter

une

iiidépeiidatito

de cette nature et fondée sur

le

_principe

de Carnet. Elle se trouvait

coïncider,

au

_changement

_d’origine

près.

avec l’échelle

_centigrade

d’un thermomètre à _gaz

_qui

serait

_rempli

d’un _gaz

_parfait.

Parla mesure de certain s coefficients déterminant le

_degré

d’écart _{des gaz} réels

_{par rapport}

il l’état

_parfait,

el _{par le}

calcul,

on

_pouvait

ramener à cette échelle toutes les

_{é’liellesdes}

thermomètres à _gaz

_employés

à cette

_époque;

elle constituait ainsi une échelle de référence fixe que l’on

pouvait reproduire théoriquement partout

et

_toujours,

c’est l’échelle dite

absolue.

,

Les observateurs s’efforcèrent désormais

_d’exprimer

leurs résultaus

d’après

cette

échelle,

mais. vu la difficulté de maniement du thermomètre à _gaz et la

_façon

différente dont _{les divers gaz}

_{s’éloignent}

de l’état

_parfait,

ils se Iroityaient

_engagés

dans des recherches souvent

_{beaucoup plus}

lon-),ues’

et _{délicates que le}

_{sujet principal}

de leur travail. Par suite des

nom-breuses causes d erreur rencontrées au cours de cette

étude,

ils arrivaient

fréquemment

à des résultats

discordants,

simplement

parce

qu’ils

ne

repro-duisaient pas de la même manière l’échelle

_{thermodynamique.}

La nécessité se faisait sentir de faire choix d’une échelle étalon

pra-tique, qu’on

put

repl’oclilire

de manière aisée et fidèle el

_{d’après laquelle}

chacun

_exprimerait

ses

résultats,

laissant il des laboratoires

spéciaux

le soin d’assurer la

_comparaison

avec 1"échelle absolue.

La

_première

échelle étalon

_{pratique, adoptée}

le 15 octobre _{1887 par le}

Comité international des Poids

et Mesures,

fut celle du thermomètre à

hydro-gèl-ie

du Bureau international des et Mesures. Le Bureau assurait la

distribution dans le monde entier d.l’Lulons secondaires de cette échelle dans l’intervalle de -- it

coin-paré

une fois _{pour touites par}

_Chappuis

all thermomètre à

hydrogène.

En

fait ces étalons secolldaires différaient SOllYCnt entre CllX

de plus

de 0°,01 .

a

En 191? trois laboratoires ; la

_{Pllysilaliscll-Tpchnisclle}

Reichsanstalt

de

_{Charlottenbourg,}

le National

_{Physical Laboratory}

de

_Teddington

et le

National Bureau of Standards de

_Washington,

dans le but d’étalonner les divers instruments destinés il la mesure des

_{tempél’ulllrcs,}

C0111111encèrent unie série de recherches destinées à refaire l’échelle

_pratique

et à rétendre

vers les hautes et hasses

_{températures.}

Ils restèrent en

_{correspondance}

à ce

sujet

jusqu_’en

d9i4.

_Quand

la _guerrc

_interrompit

ces

relations,

l’accord était

réalisé de - 100 a

_{+ 1 1 0 0° .}

Au-dessus de cette

_{température,}

l’échelle

_adoptée

par le Bllreau of Standards diffère

légèrement

de celle admise par la

Reichsanstalt.

-La méthode

_employée

_{pour étendre}

_l’échelle

vers les hautes

tempé-ratures fut celle

_qui

avait été _{recommandée pal’ 3>1.} Le Chàtelier en 1887 :

~

déterminer avec

_précision

dans les laboratoires

_spéciaux,

au _moyen du ther momètre it gaz. les

_{températures}

absolues de fusion et d’ébllilitioll d’un certain nombre de substances pures, obscl’yélBs dans des conditions bien

déterminées;

et,

d’après

ces

points

fixes,

étalonner dans les autres

labo-ratoires les

_{pyi%oiiiéli%es pratiques employés.}

Des 111aisOlls anléricaines

étudient,

en collaboration avec le

Bureau of

Standards,

la fabrication de

corps purs, dont les

points

de fusion et d’ébullition sont destinés à servir

d’étalons et

_qui

_pourront

être facilement distribués dans le monde

entier-L’échelle

_pratique

actuelle.

’

Entre - k0° et

+

150’,

l’échelle

_pratique

_adoptée

est _{définie par}

l’inter1édiaire de celle du thermomètre il variation de résistance

élec-trique

du

_platine,

étalonné aux

_{températures}

de fusion de la

_{glace (0"),}

d’ébullition de l’eau

_.00°

d’ébullition du soufre sous les

conditions 110r111ales de

_{pression atmosphérique.}

,

La relation entre la résistance

_l,

la

_{teiiil)éi-,-tture p,}

donnée _par l’échelle

de ce thermomètre .et la

_température

t, de l’échelle

_pratique

est _{donnée par}

les formules de Callendar :

qui

ne doit _{pas être} illfériellr à

0,00388

et _{par la} conslnlllp Q

qui

llc doit

pas être

supériçure

à

J,52.

Des

_points

fixes secondaires ont été détermillés tout le

_long

de cette

échelle.

.

Dans

l’intervalle de

+

450" à

+

1 100° l’échelle

pratique

est définie par les

points

de fusion

suivants :

Antimoine : 630°.

_{-Argent :}

_{960° ,~.} -Or 10630. ~- Cuivre

exempt

0830.

’

L’instrument

_{généralement employé}

_pour

_{l’interpolation}

i entre ces

points

fixes est le

_{couple thermoélectrique,}

_{platiiie/plàtine +}

10 _{pour 100}

rhodium,

calibré à 3

_{température.}

La relation entre la

_température

t et la force électroiiioli-ice (’ est donnée

par

la formule :

-. e = a + et’.

’

En

_pratique,

il suffit

_{généralement}

de faire

_{l’étalonliage}

de ces

_couples

aux

_points

de fusion du zinc

_{(419~4) [ou}

du cadmium

_{(3200,9)] - de}

l’anti-moine et du ClliYre. D’autres

_points

fixes secondaires ont été

_repérées

le

long

de cette échelle.

’

Il est _{curieux de remarque que l’échellc définie par le llieiinoiiiètie} à

résistance en

_platine

étalonné aux 3

points :

fusio11 de la

glace,

ébullition

de l’eau,

ébullition

_dusoufre,

_{coïnciclejusqu’it 11001,}

avec l’échelle

_{définie par}

le

_thermocouple

étalonné de la manière

_indiquée

ci-dessus. Son échelle

comme étalon a été restreinte au domaine situé au-dessous _{par suite}

de l’altérabilité des thermomètres à résistance en

platine

aux

_trop

hautes

températures.

- Au-dessus

de 1100°,

l’accord

complet

n’a pas encore été

établi,

mais

le

différend

_qui

subsiste,

bien que délicat à

_régler,

est lOtIt n fait minime et

de

peu

d’illlportallce

tl l’heure actuelle. Dans ce don1aille. la mesure des

températures

est

_{généralement}

fondée sur les lois du

_{i-ayoiiiiement.}

Parmi ces

_{d’erniéres,}

la loi de Stefan-BoItzmann sur le

_{ravoi-iiiemoi-il intégral}

du

corps noir a, une base

_{théorique thernlodynall1iqlle}

extrèn1elllent solide et a été vérifiée

_{expérilllcntalelnent}

dans tOllt le domaine

_exploré,

aux erreurs

d’observations

_près.

Il a _{pas ’étc fait}

_appel

_pour dé.iinii l’échellc

pratique

à cause des difficultés et des incertitudes

_{expéi-imentales qui}

sollt

plus grandes

avec les instruments fondés sur ce

_principe

les autres.

La toi de Planck sur l’intensité du

_rayonnement

suivant une

_longueur

où

_C~

est la constante fondamentale de Planck, a

également

une

forte base

théorique,

bien que d’un caractère

plus hypothétique ;

en tous cas. elle a

également

été vérifiée _par

_{l’expérience}

avec

_beaucoup

de

_précision.

Elle

à

récemment été

_critiquée

_par XernsL,

qui

aurait

_{trouvé des}

écarts avec

l’expé-rience allant

_{juStIll’à 7}

_pour

100; mais,

pour le moment, cette

critique.

même

_justifiée.

_{n’intéresserait pas la}

_pyrométrie,

car,

_diaprés

l"allteur,

ces écarts ne commenceraient à être observables que pour des valeurs du

_rapport

inférieures il 10. valeurs

_qui

ne sont pas

_{atteintes en pyrométrie}

à l’heure

actuelle.

’

La loi de Planck se réduit

pratiquement

à

l’équatioii

de Wieii "

dans tous les cas un

_l’emploie

en

_pyrométrie,

car, étant donné

_qu’on

ne se

sert que des radiations dn

_spectre

visible, et _{que les}

_{températures}

actuellcT

ment mesurées dBlne

_façon

cOllraIlte ne

dépassent

_guère

_2000°,

_l’exposant

reste

_{généralement supérieur}

à 14. Cette

_{équation s"emploie}

générale-7,T g I P 1

ment sous la forme j

, La

température

absolue

origine

choisie sur

laquelle

les laboratoire

sont

d’accord,

est

celle

de la fusion de l’or

_{(1 0630}

_{centigrades).}

Pour

déter-miner la constante

_C.

les laboratoires ont cherché à

mesurer, au

_llloyen du

thermomètre à _{gaz, la}

_température

de fusion du

_palladium

et

secondaire-ment celle du

_platine.

°

Les allemands ont trollVÓ 1

357°,

ce

_qui,

dans lel.ll’S conditions

d’expé-rience,

donnait ’o = 14300 micron :

degré.

Les américaills ont trouvé

1

552’B

ce

_{qui .leur}

donne

_Cz

= 14 350. A _ce désaccord

près,

l’échelle

prati-que

adoptée aujourd’hui

est fondée sur

_{l’extrapolation}

de la forlnule de iNTicn en

_prenant

_pour

_température

_origine

_Tl

celle de la fusion de l’or et

pour yalellr de la constante

(,,

l’une de celles que nous venons de

donner,

’"felle est, à l’heure actllelle. l’échelle

_{pratique adoptée}

dans les

diffé-rents donlaines de

_{1enlpérature,}

échelle

_qui

est d’ailleurs aussi voisine de l’échelle absolue

_{lllcrnlodynall1iqlIe}

_que

_{l’expérience permet aujourd’hui}

ilc le vérifier.

’ B. - Les instruments de

mesure. ’

I. -

Pyromètres

à résistance

_électrique.

- Ces instruments sont fon-dés sur la lnesure de la variation de la résistance

_électrique

(rUl1 fil de

pla-tine en fonction de la

_{température.}

Ces variations SOllt (te ]"ordre de

_grandeur

de

_{l’expansion}

des _{gaz ; le}

rapport

des résistances a 100° et à 0° est

1,39 ;

le

_rapport

a 1000° et il 00 est

~,~.

Conlme on sait mesurer les résistances

_électriques

avec une

_grande

sen-sibilité,

si

_l’appareil

reste

fidèle,

il

_permet

une mesure extrêmement

pré-eise des

_{température.}

,

Siemens

_qui,

le

_preiniei.

avait

_proposé

cette méthode _{pour des buts}

industriels,

_s’aperçut

_rapidement

que la résistance du

pyromètre

auglnen-tait à

_l’usage,

à cause dune altération du

_platine

_qui

est très

_rapide

_quand

ce dernier est chauffé directement dans la

flamme,

_qui

est encore

impor-tante

_quand

il est

_protégé

_par un tube en

fer,

_qui

est très

_petite

avec une ,

protection

en

porcelaine

où en

platine.

Cette

augmentation

de résistances

pouvait

atteindre 15 pour 100 à la suite de chauffes

_répétées

a 900°. La

méthode fut abandonnée

_pelldant

20 ans.

Elle iul-

_reprise

au laboratoire par Callendar et (;riffilhs.

_qui

montré-rent

_qu’une

_partie

de

_{l’altération provenait}

aussi du contact avec les

cylin-dres en terre sur

_lesquels

le 1’il était enroulé. En

_remplaçant

ces derniers

par des

supports

convenables en

mica,

et en limitant

I*emploi

de ces ther-mométres aux

_{températures}

inférieures à 550" environ, ils montrèrent

que

InO)Tell1laIlt

certaines

_précautions

_{expérilllclllaics.}

cette 111méthode était la

plus précise

et la

_plus

fidèle dans le domaine

_indiqué.

Ils

_comparérent

ce

pyromètre

au thermomètre a air et établirent la formule de _{référence que} nous avons donnée _par

Les deux

_{précautions principales}

à

_prendre

dans Ja construction de ces

appareils,

en

_plus

des

_précautions

fondamentales contre l’altératio11 du

pla-tine,

sont les suivantes. ..

D’abord,

il faut n’avoir dans les

_parties

chauffées aucune sou(Itire du

platine

avec un fil d’un autre

métal,

_{pour éviter les effets}

thermoélectriques.

Ensuite,

il faut éliminer la variation de résistance de la

_partie

chauffée des conducteurs

_qui

relient le fil

_{thermométridue}

_proprement

dit aux ins-truments de mesure. Pour cela.

_{quand 1"appareil}

de mesure pst. -Lin

_pont

de

wheatstone,

l’artifice consiste

_{généralement,}

au _moyen de fils

supplémen-taires convenablement

_dispersés

dans le thermomètre. à distribuer

Ulll10ffi-bre

_égal

de ces conducteurs dans les deux bras du

_pont.

_qui

ne

_peut

dès

lors être

_{employé qu’avec}

des bras

_égaux.

Dans les

_ponts

doublets,

galva-nomètres différentiels et les

_{dispositifs potentiométriques.}

la difficulté se

lève d’elle-même. ’

’

Les

_appareils

de mesure

_eiiiploj-és

dans cette

partie

de la

_pyrométrie

.

sont les

_{appareils classiques}

de mesures

_{électriques,}

avec des modifications

de détails destinées à les

_adapter

à cet _usage

_particulier.

Par suite de la

_{proximité possible}

de sourccs de

chaleur,

les résistances de

_colnparaison

doivent avoir un coefficient de

_température

_{particulièrement}

faiblc ;

et il ne doit pas _y avoir contact entre deux métaux _différents

par-tout où un effet

_{thermoélectrique pourrait}

être

_gênant.

Des

_appareils

moins

_précis

a lecture directe ont été _{construits pour}

plus

de commodité en vue de 1"Ind-Listrie.

POl1r les installations

_importante.

les

_appareils

de mesure fondés sur une méthode de zéro

_peuvent

être rendus

automatiquement ajustables

et

enregistreurs

au _{moyen d’un}

dispositif

d’asservissement COIl1111andé par

l’aiguille

du

_{galvanomètre.}

Cc

_dispositif

est d*ailleui-s le même

_quel

_que

soit

_l’usagc

_auquel

est destinée la méthode de zéro. Callendar avait

_déjà

construit -uiii

_appareil

enregistreur

fOIldé sur ce

principe.

Le

plus

récent et le

plus perfectionné

semble être celui de la maison Leeds et

_Northrup

dont la

particularité

est de

_produire

une correction

automatique proportionnelle à

.

la déviation de

_l’appareil

de zéro, ce

_qui

évite les nombreuses oscillations

autour de la

_{position d’équilibre.}

A

_part

cela,

les

_précautions

_{quc 1"oii}

_prend

dans

_l’usage

de eps

illslru-lnents sont les mêmes _{que pour} toutes les mesures de résistance élec- =a

trique.

Malgré

son _apparence

_robuste,

le

_{pyioi>ié.tre}

il résistance de

_platine

est un

appareil

essentiellement délicat et

_fragile.

De

_plus

il est coùteux

_1’)

et son

elnploi

est limité à une échelle restreinte. Pour ces iaisons. il est le

_plus

sou-vent

_suppla,nté

dans son _{propre domaine de}

_{température,}

_{pour les usages}

industriels. par la canne

_{thcrmoélectrique, qui}

est moills chère.

_plus

iobuslo et

_possède

un dolnaine

_plus

étendu vers les hautes

_{températures.}

Même dans le laboratoire,

_{lorsque on}

a besoill d’un _corps

ther1110111é-trique

très

_petit,

ce

_qui

est soLll’C’nt le cas. on

_remplace

le

_pyronlèLre

il

résistance _par la soudure d’un

_couple.

II. -

Couplés

thermoélectriques.

- La soudure de deux métaux chauffée à une

_température

donnée est le

siège

c!’wlc force électro- , motrice

_qui,

dans certaines

_conditions,

est fonction de la

_température

seule.

L’idée

_d’employer

la mesure de cette force électromotrice il l’observa-tion des

_{températures}

est due a

_{Becquerel (1830).}

Pouillet fut le

_premier

~

à se servir de cette méthode d’une

_façoll

_{systématique,}

lllills les études de

Regnault,

1110nt1°allt l’infidélité de ce

_procédé,

semblèrent le condamner

Û.éf1111t11’c111cnt.

Le Chàtelicr

_repl’il

cette étude vers

1885,

dans 1(’ but de mesurer les

températures

utilisées dans l’industrie du cilnent. Il nl0Jllra _{que les}

irré-gularités

observées étaient dues _presque

_uniquement

il des courants

para-sites

_produits

_{par l’élévation} de

_température

dans des fils de métaux non

homogènes.

Certains métaux comme le

fer,

le nickel, le

_palladium

et

leurs

_alliages

étaient

_impropres

il donner des

_{couples à}

indications fidèles.

Il recommanda, colnme

_exempt

de ces forces électromotrices

parasites

et

pour des raisons d’inaltérabilité aux hantes

_{températures}

le

_couple

platine/platine

-j-

10 _pour 100 de rhodium.

Au cours de l’étude des méthodes de mesure de la force

électromo-Urice

_produite,

il montra la nécessité

_d’employer

un

_{galvanomètre ayant}

une

résistance intérieure élevées

₍₂₀₀

ohms au

_moins)

_{pour rendre}

négligeable.

devant la résistance totale du circuit, la variatioll de résistance des fils du

couple

avec la

_{température.}

..

Depuis

cette

_époque.

la méthode n’a sulJi aucun

perfectionnement

de

principe,

mais les diverses

_parties

de

_l’appareil

ont été étudiées de

_façon

à cn rendre

_l’emploi

_plus

colnmode ou

_plus

_précis

au laboratoire et _pour

permettre

d’en

_{répandre l’usage}

clans l’industrie. Des

_progrès

noi-tibretix et

considérables ont été réalisés dans cette voie. Nous _pouvons les él11lInérer

rapidement,

prenant

un à un les différents organes en

_commençant

_par la

partie

directement chauffée.

1. Tubes de

_protectiou.

- Les

couples exposés

il des

_{températures}

élevées se détériorent

_plus

ou moins vite selon le métal dont ils sont

faits,

soit par l’action des gaz

(les

métaux

_précieux

sont

_attaqués

_{par les gaz}

réducteurs,

les autres métaux _par

_oxydation),

_{soit par l’action des}

_liquides

Olt ils sont

_plongés

_(métaux,

verres

fondus,

BtC....

Au

laboratoire,

, on les

protège,

suivant la

_{températures}

à

_laquelle

on

_opère,

_par des tubes de verre,

due silice ou d’une

porcelaine

spéciale qui,

avant la guerre, était

fabriquée

uniquement

en

_Allelnagne,

mais

qui,

maintenant,

semble avoir été mise au

point également

en

Amérique.

Dans

1 industrie,

on

_emploie,

suivant les

agents

d’attaque.

des tubes de métal

_(fer

ou

_alliages

de

_{nickcl-chrome);}

des tubes en terres réfractaires et

_porcelaines

_diverses,

_qui

sont certainement les meilleurs au

_point

de vue de

l’impénétrabilité

aux _gaz, mais

_qui

sont

fragiles

aux chocs et aux variations

_brusques

de

_{température;}

des tubes en

conductibllité

_calorifique,

donc de suivre

_rapidement

les variations de

température.

Cette

_{question, qui}

est

_primordiale

_pour assurer la

_longue

durée et le bon état

_permanent

des

_couples,

est considérée colnme _{n’étant pas} encore

parfaitement

au

_point

d’ulle

_façon

_générale.

Des

_petits

tubes en

_porcelaine

sont

_{égalelnent employés}

_pour assurer

l’isolement

_réciproque

des fils des

_couples.

.

2.

_{Couples eH}

diveî-s. - Au

laboratoire,

les

couples

en

pla-line nc

_peuvent

_guère

être

_employés

d’une manière

_continue,

même au

prix

de certaines

_{précautions,}

_que

_jusque

vers 1 6000. Il a été construit

des

_couples

_{11’1H11LI11111’ICÎlL1111}

₊

_{10 pour 100}

l’uthénium.

, que l’on

peut

>

employer jusque

vers 2 100°. mais

_qui

sont d’un maniement délicat à

cause de leur

_fragilité.

_Quand

on ne veut _pas

_dépasser

’~00°,

on

_emploie

.

quelquefois

le

couple

argent/constantan,

qui

donne _une force

éleCtl’OIllo-trice

_supérieure

à celle des

_couples

de

_platine.

’ .

Dans l’industrie et aussi dans les laboratoires

_lorsqu’on

n’a pas besoin d’une haute

_précision,

on

_emploie

les

_couples

suivants en métaux

ordi-11aires : .

Cu/Constantan

jusqu’à

500° ;

Fe/Conslanlan jusqu’à

900°..

’

Chroiiiel

_(alliage

Ni et

_(alliage

Ni et

_Al)

_jusqu’à

I 300°. Leur iIICOllvénienl est

_d’être,

sauf

_peut-être

le

dernier,

moins fidèles et

plus

altérables. Mais ils ont

_l’avantage

énorme d"étre à bon

_marché,

ce

qui

permet

de les construire en _grosses cannes très robustes et

_possédant

une

faible

_résistance

_{électrique :}

on

_peut

alors

_adopter

des

_{galvanomètres}

moins délicats.

Un

_{problème ilnportant qui}

s’est

_posé

_{pour faciliter l’introduction de}

ces

_couples

dans l’industrie. c*esl d’assurer leur

_{remplacement,}

nécessaire-nient

_{plus fréquent}

_{que pour} les

_couples

_précieux,

sans avoir besoin de

procéder

à de 110llyeaUX

_{étalonnages.}

La chose était résolue

_depuis

long-temps

pour les

couples

en

_{platine ;}

il était

_plus

délicat d’assurer la

régularité

de fabrication des

_alliages

de métaux ordinaires. Au _uloyen dtiii service d’essai et de classement _par lots des fils lors de leur

fabrication,

certaines lllaisons a1l1éricaines

_{garantissent 1"intercliaiigeal)ililé}

des

_couples

à 2 _pour

100

_près,

ce

_qui

suffit dans bien des cas.

3. La

_froide.

- La l’ol’ce électromotrice

rejoignent

les conducteurs de

_qui

soni rattaches aux bornes de

l’appareil.

On cherche donc à maintenir cette

_température

conslanle et au

voisi-nage de 13°. Nombreux sont les

appareils compli(lués,

fondés sur divers

principes.

proposés

pour conlpenser

automatiquement

les élévations de

température

accidentelles de la soudurc froide. Des

_{dispositifs analogues}

sont d’ailleurs

_proposés

_{pour coxnpenrer les}

_petits

défauts

dïIltercllangeabi-lité des

_couples

de métaux ordinaires. Ceux dont le

_principe

est

_correct

sont

_avantageux

en

période

de bon

eonctlonllclll(’11t , niais,

au moindre

accident,

généralement

invisible,

ils cOIlstitlleIll un rell1ède

_pire

_{que le}

mal. Le meilleur

_procédé,

c’est,

au _{moyen de} fils de même naturc _{que les}

alliages

du

_couple,

mais de

_plus

faible section au

besoin,

cl’aineller cette

soudure froide et les instruments de mesure en un

point

suffisamment

éloigné

du _{four pour}

_pouvoir

aisément en maintenir la

_température

cons-tante. Dans le cas des

_alliages

en métaux

_précieux,

cn

_particulier

du

_{pla- .}

tine/platine

rhodié,

on

_remplace

ces

_longs

conducteurs à

_partir

du

_point

où la

_température

du fil ne

_{dépasse plus}

_{500°, )ar}

des fils meilleur 111arché.

1’1111 en

cuivre,

l’autre en

_cupronickel

de

_composition

lelle

_clu’ils

forment

avec les deux fils du

_couple

_principal

deux

_couples

secondaires

_opposés

l’un à l’autre et dont les forces électrolll0triccs se détruisent d’une manière

satisfaisante dans

~le

domaine de

_température

_employé.

La seule

lmécau-tion à

_prendre

est de maintenir ces deux

_couples

à la 111ê111e

_{température.}

ce

_qui

est aisé. 4. -

Appareils

de

_{-_ La}

mesure de la force éiecii.oiiioliice se

fait le

_plus

commodément _par un

_appareil

à lecture directe. Au laboratoire

et à

l’usine,

le

_{galvanomètre}

à

_spot

lumineux a été

_remplacé

_par des

milli-voltmètres à cadran. La construction de ces

appareils

a été

spécialement

mise au

_point

_pour assurer une

_protection

efficace contrc les accidents

auxquels

ils sont

_exposés.

On

_{peut compter}

sur la fidélité de leur étaloll-nage. Mais on ne

_{peut empêcher}

la variation de

sensibilité,

donc

d’incli-cation..,

due à

_{l’augmentation}

_progressive

de la

_résistance

(1ll

_circuit,

pro-duite par l’altération du

_couple.

Juste avant la

_rupture

du

_couple.

cetle

résistance est énorme et

_peut

l’avoir été

_longtcll1Ps

_auparavant

sans

_qll’on

le sache.

Les

_{dispositifs potentiométriiques. plus}

coûteux et

_{plus conlpliqllés,}

ne

donnent pas de lecture

_lirec[e,

mais leurs indications sont

_{indépendantes}

"’1" estoH.

_qui

est

_toujours

une

_partie

délicate dans

_{l’appareil,}

on

_emploie

parfois

un

_dispositif

_mixte,

_qui

donne -iiiie mesure du couhant

_passant

dans les résistances

_après

_{l’ajuslement,}

au _moyen du

_{galvanoIllètre}

même

_qui

sert

_d’appareil

de zéro. Dans les

_appareils

_portatifs,

il reste l’illcoITvéllient d’avoir à

_produire

ce courant: oii le fait au _moyen de

_piles

mèches,

qui

sont

malgré

tout encombrantes et causent de 110111breux ennuis.

Pour

_supprimer

tous ces

_impedimenta

et revenir à

_l’appareil

à lecture

directe,

il a été construit par Harrissonet Foote un

dispositif

très

ingénieux,

pour

permettre

de vérifier

immédiatement,

sans l’aide d’aucun autre

ins-trument _{que le}

_{galvanolnètre}

_lui-même,

la résistance de la

_ligne

extérieure

et de la ramener à une valeur constante de 1~} ohlns. En fermant une clé on

supprime

à la fois une résistance en série avec le cadre du

galvanomètre

et l’on shunte _{celui-ci par} une autre résistance. Ces résistances sont cal-culées de _{telle manière que, si la résitance} du circuit extél’ieltr est de 15

ohms,

la déviation du

_{galvanomètre}

ne

_change

_{pas. Si la déviation}

_change,

on

agit

sur un rhéostat

_{compensateur.,}

en série sur la

_ligne.

_pour obtenir la résis-tance désirée. Cela donne un contrôle

_rapide

et

_simple.

Le seul inconvé-nient de

_l’appareil

est, si le

_{galvanomètre}

est

_{enregistreur, qu’il}

ne

_peut

servir

que pour donner les indications d’un seul

couple.

5.

-

- Au

laboiatoire,

l’enregistrement

des indica-tions des

_appareils

à lecture directe se fait

_{généralement}

photographique-ment si

_{l’enregistrement}

doit être

_automatique,

à la

_plume

si l’on se contente

de suivre à la main un

_spot

lumineux. Par

_l’emploi

de mouvements

d’hor-logerie,

de combinaisons et d’associations de

_couples

et de

_{galvanomètres}

divers,

on arrive commodément

aujourd’hui

à

enregistrer

la

_température

en fonction du

_temps,

de la vitesse de variation de la

_{température,}

de l’in-verse de cette

vitesse,

et

enregistrer

certaines courbes dites différentielles

destinées à déceler les

_points

de transformation

_{allotropique.}

,Dans

l’industrie.

_{l’enregistrement}

doit se faire au

_grand

_joiir,

sur une carte

_qui

tourne ou se

déroule,

afin de

pouvoir

être suiyie tout le

_temps.

Vu la faiblesse du

_couple

moteur du

_{galvanomètre,}

la

_plume

_portée

_par

l’aiguille

n’est 1111SC en contact a;ec le carton, au _moyen

_{d’électuo-aimants;}

que par des

à-coups

réguliers

entre

_lesquels

_{l’aigllille}

est libre. L’on obtient ainsi un

_{enregistrement}

_ponctué.

Au _moyen d’un

_dispositif

IjC distribution

actionné _par un nlOU,Tenlellt

_{d’horlogerie , l’eiiregis Ireur peut}

être mis

successi-vement en

_rapport

avec différents

_couples.

L’onconstruit des

_{enregistreurs}

mul-tiples

pour 6

couples.

Les

couples

sont différenciés sur la _{carte par} différentes

Les

_{dispositifs potentiométriques}

_peuvent

être

rendus

auto-ajustables

et

_{enregistreurs}

_{par des}

_procédés

d’asservissement

_qui

ont été décrits à

pro-pos du thermomètre à résistance

étectrique.

]

III. -

Pyromètres

à radiations.

_{- 1. Pyro71zètres}

- Le pre-mier

_appareil,

donnant d’une

_façon

correcte la mesure des

_{températures}

en

s’appuyant

sur _{les lois de radiation des corps}

_chauds,

fut le

_pyromètre

_optique

de M. Le

Chàtelicr,

construit en

_1892,

avant la

_publication

des travaux de

_ivien,

sur la

_répartition

de

l’énergie

dans le

_spectre

de radiation des

corps noirs incandescents. Cet

appareil

contient

déjà

toutes les

pièces

essen-tielles,

que les études récentes ont

perfectionnées

une à une

jusqu’à

en tirer

des instruments de haute

_précision,

Ces diverses

_parties

sont les suivantes : ,

a)

Un

_dispositif

destiné à donner une

_image

réelle de la source

lumi-neuse dont on veut mesurer la

_{température ;}

b)

Une source lumineuse de

_comparaison,

d’éclat connu, dont on

juxta-pose ou _superpose

_l’image

à _{celle des corps que l’on}

étudie ;

dans le cas

actuel,

_{une lampe}

à

_{essence ;}

c)

Un oculaire d’observation simultanée des deux

_images,

muni d’un

vcrre

monochromatique

_{rouge ;}

d)

Un

_{dispositif d’égalisation}

de l’éclat des deux

_{images ;}

-, dans le cas

actuel un

_diaphragme

ceil de

_chat,

_placé

devant

_l’objectif

de la lunette

_qui

vise

_l’objet

étudié,

et dont on

_peut

mesurer

_{l’ouverture ;}

,

e)

Etant donné _{que l’éclat} de la source étudiée

_varie,

dans le domaine

exploré,

dans le

_rapport

de 1 à 1 000

000,

une série de verres absorbants

neutres, de

_pouvoir

absorbant _{connu, que l’on}

_place

sur le

trajet

des _rayons

lumineux,

émanant de la source

_trop

chaude par

_rapport

à

_l’autre,

_pour

pouvoir

obtenir une mesure effective au _moyen du

_diaphragme

oeil de

chat. m

,

Par

_quelques

mesures

_{préliniinaires}

et _{par des calculs}

_simple,

on

éta-blissait une relation donnant l’intensité de la radiation lumineuse mesuré,

en fonction du nombre des verres absorbants

_employés

et de l’ouverture

clu

_{diaphragme :}

M. Le

Chàtelier,

par

comparaison

avec son

_couple

ther-moélectrique,

avait établi la relation

_empirique

suivante entrc l’intensité de

la radiation _rouge vue à travers son

_appareil

et la

_températurc

de la source

clui

l’émettait

’

non seulement de sa

_{température.,}

mais aussi de la nature de sa surface et

de la

_température

de l’enceinte

_qui

l’environne. La formule ci-dessus est

établie _{pour le}

_rayonnement

_{du corps} noir, radiateur

_intégral.

Les _corps

_qui

ne

_rayonnent

_pas

intégralement

donneront, _pour une même

_{température.}

une intensité de

_rayonnement

moindre,

_que l’on

_{peut représenter}

_par

l’in-tensité de

_rayonllement

du _corps

_noir,

_multipliée

_par un nombre

_{plus petit}

que

1,

que l’on

appelle

le

pozwoirénzissi f.

Ce coefficient

peut

dépendre

du corps

considéré,

de la

longueur

d’onde étudiée et de la

température

du corps

(on

se

_place

à l’abri de la réflexion de la lumière émise _{par les corps}

voi-sins).

Si l’on a des données sur la valeur de ce

_pouvoir

émissif une

correc-tion sur la mesure

_permettra

de connaître la

_température

du corps ; sinon.

l’on se

contentera

_d’appeler

le résultat de la mesure : d’éclal

équivalent

dit corps noir pour la

longueur

considérée. Ce terme

s’explique

de

lui-inème,

il donne évidemment un nombre inférieur à la

température

réelle _{du corps} étudié. "

L’appareil

construit sur cette théorie

_schématique

donne

généralement

une mesure des

_{températures,}

entre 5000 et 2

_0000,

correcte a

_{quelques degrés}

près

dans le bas de

l’échelle,

_quelques

dizaines dans le

haut,

ce

_qui

est

suffisant dans la

_plupart

des cas..

Mais,

_{pour en} faire un

appareil

de

préci-sion;

il a

_fallu,

soit le munir d’un

_{spectroscope,}

soit fairp une _étude

appro-f ondie de la transmission et du

_pouvoir

absorbant dcs verres neutres et de

couleur.

Mais,

cet

_appareil

une fois

_{perfectionné,}

il _pour

_parfaire

et

étendre son _{usage, à}

_entreprendre

une -étude

_qui,

_elle,

n’a _{presque pas}

avancé,

bien

_qu’elle

soit de

_{première importance,}

celle du

_pouvoir

émissif des _{différents corps.}

Les différentes modifications

_{apportées à}

cet

_appareil

dans la

suite.,

portent

généralement

sur le

_{dispositif d’égalisation}

de l’éclat des deux

images. Féry

proposa une lame absorbante

_{d’épaisseul}

_variable,

constituée par deux

primes glissant

l’un sur l’autre. iNTannei construisit un

_appareil

où l’intensité de la lumière est

_réglée

_{par deux nicols}

croisés ;

appareil

compliqué,

fragile

et

_sujet

à de

_multiples

causes d’erreur. Il

_n’y

eut donc pas de

progrès

importants

dans cette voie.

Au

_point

de vue

_théorique,

Wien

_publia,

â ce

_moment,

la

_loi-qui

sert de base à l’échelle

_pratique

de

_température

et Planck donna un fondement

théorique, à

cette formule

_légèrement

modifiée,

*

Les meilleurs

_appareils

modernes

_emploient

un

_dispositif

_suggéré

_par

Morse,

légèrement

différent des

_{précédents.}

Comme source lumineuse de

comparaison,

on se sert d’une

_{lampe électrique qui}

se détache sur la source

téles-46

cope. Au moyen d’un rhéostat

placé

sur le circuit de la

_lampe,

on fait varier

l’éclat de cette dernière

_jusque

ce _{que le filament}

_disparaisse

sur

_l’image

du corps étudié. Si le filament et le _{corps étudié} sont des radiateurs inté-graux, ils sont a ce moment il la même

_{température,}

et il

suffit,

pour con-naître cette dernière,

_d’avoir,

une fois _pour toutes, mesuré la

_température

de

la

_lampe

en fonction de l’intensité du courant

_électrique

_qui

la traverse. Pour connaître cette

fonction,

on détermine

_{empiriquement}

la relation

_qui

relie cette intensité avec l’éclat de la

_lampe

_pour une

_longueur

d’onde connue _et, au _{moyen de la formule} de

Wien,

on en déduit la

_{température.}

Dans

_{l’hypothèse}

où l’on a affaire à deux _corps

_noirs,

_{l’égalité}

d’éclat

obtenue pour la totalité du

_spectre

lumineux se conserve si l’on n’observe

les radiations émises que suivant une

_longueur

d’onde

d’ailleurs

quel-conque, parce que la loi de

répartition

de

l’énergie

dans le

spectre

est la

même _{pour les deux corps} à la même

_{température ;}

donc,

quelle

que soit la

longueur

d’onde _{choisie pour}

_{l’étalonnage}

de la

_lalnpe,

on obtiendra

tou-jours

la même relation entre la

_température

et l’intensité du courant. Si le corps étudié n’est pas un radiateur

intégral,

la loi de

répartition

de

l’éner-gie

dans le

_spectre

118 sera _{pas la} même _{que pour} la

lampe ;

le courant

tra-versant la

_lampe

au moment de

l’égalité

d’éclat variera en

_général

avec la

longueur

d’onde ou l’ensemble de

longueurs

d’ondes

choisis,

et l’on ne

pourra

généralement

pas obtenir la

disparition

du filament en observant la

totalité du

_spectre

lunineux,

à cause de la différence de coloration des deux lumières émises. Les

_{températures}

obtenues au _{moyen de la courbe}

d’étalonnage

dont nous avons

_parlé

seront ce _que nous avons

_appelé

les

températures

d’éclat

_équivalent

du _{corps noir pour telle} ou telle

longueuii

d’onde ou _{poui tel} ensemble de

_longueurs

d’ondes.

La

_possibilité

de constrtiîre un

_{pyromètre d’après}

ce

_{principe dépendait}

de la résolution du

_{problèule technique}

suivant : construire des

_lampes

dont le filament soit un _{corps noir} et

qui

donnent

pendant

très

longtemps

le même éclat _{pour la même} intensité de courant. On fit d’abord des

lampes

à filaiiienl de

_charbon,

_qui

donnaient des résultats assez

satisfai-sans à ConCÎ_ltlt)Il de ne _pas être

_trop

_{poussées. Aujourd’hui,}

l’on a choisi

des

_{lampes spéciale}

il filament de

_{tungstène, qui peuvent}

être

_poussées

à

une

_{température supérieure}

sans

sublimation,

_{qui dépensent}

moins de cou-rant _pour 1111 éclat

_(Ce

_qui

_permet

d’avoir des batteries

d’accumula-leurs’

_portatives

moins

_{encombrantes)}

et

_{qui prennent plus rapidement}

lellr

"

température

de

_régime.

Gomlne

_l’implique

le second de ces

_avantages,

le

comme un _corps très

_gris,

c’est-à-dire il

_pouvoir

émissif voisin de l’unité et

sensiblement

_indépendant

de la

_longueur

d’onde.

L’appareil

absolu est le

_,,pectral

de

_Henning.

Il se _compose

esseiitiellemeiit du

_télescope

de visée : au

_foyer

de ce dernier est la

lampe

électrique

il intensité

_réglable

mesurée au

_{milliampèremètre :}

comme

appa-reil de sélection de

_longueurs

d’ondc. on

_cnlploic

un

dispositif

spectromé-trique qui

permet

de

_garder

un intervalle de

_longueurs

d’ondes aussi étroit ,

que l’on veut el très bien déterminé.

Quand

la

température

à mesurer

devient

_trop

élevée _pour

_qu’on

_puisse,

sans

risques,

_pousser

la

_lampe,

on

dispose

devallt le

_télescope

un

_{disque à}

secteurs _{pour réduire la}

_quantité

de lumière

_{qui parvient}

de la source. Soit S la

_température

observée sans

le

_diaphragme:

_0,

celle observée avec le

_diaphragme

et la même courbe de

correspondance

entre l’intensité du courant et la

_{température,}

la théorie

du

_{plléllOlllèlle}

montre _que l’on a la relation

étant une constante _{due l’on} mesurc _pour une seule

_température

COIn-iiioclén-ient choisie. Cette relation

_permet

d’étendre

autant

_qu’on

_voudra,

,

verts le haut. le domaine des

_{températures}

_explorables.

L’appareil

pratique

contient le même

_télescope

de

_irisée

et la même

lampe

avec son

_{milliampèremètrc,}

son rhéostat et sa batterie

_portative.

Comme

_appareil

_{d’observation,}

un oculaire muni d’un

_simple

verre _rouge.

On choisie lul verre _{rouge pour}

_plusieurs

raisons ;

d’abord. ce sont les seuls verres u _pell

_près

_{monochromatiques}

_que l’on sache

faire; ensuite,

dans le domaine de

_{température e;ploi>é,}

la

_{superposition}

du

_spectre

émis

et de la courbe de sensibilité de l’oeil donne son maximum d’intensité

dans _{le rouge,} c’est donc dans le _{rouge que} les

_{mesures photométriques}

auront le

_plus

de

_{lu’écisiol.}

Mais,

même les meilleurs yerees _rouges ne (tonllent _pas une Illnlière strictement

monochromatique

-, ils donllcnt une bande d’intensité il _peu

_pl’f’s

_constante, s’ételldant de

_{o;Û2 N.}

à la limite du

spectre

visible. Nous avons vu _{que cela} ne

_change

rien à la mesure du cou-rant

_qui

_{passe dans} la

_lampe,

dans le cas où l’on vise un radiateur

intégral,

et t comment il faut

_interpréter

cette lecture dans le cas contraire.

_Mais,

lors de

_{l"élalollllage}

de

_{l’appal’cil.}

_pour

_appliquer

la formule de la connaissance de la

_longueur

d’ollde

_Clllployéc

est nécessaire.

Le calcul _{1110ntre que tout} se _passe comme s’il était fait usage d’une lU111ièrc Stl’1CO’111C11(

_{i-iioiiocliromali(lue}

de

_longueur

d’onde f,

_appelée

lempé-rature de

_l’objet

observé,

il ne faul pas oublier d’en tenir

compte

au cours

’ de

_{l’étalonnage qui}

est d’ailleurs

_{généralement}

_{fait par le fabricant.} De.

plus,

lorsque,

, pour 111011te1’ à des

températtlrcs

plus

élevées que celles où

l’on

_peut

_{pousser la}

_lampe,

on

_emploie

des

_dispositifs

de réduction de

l’éclat de

_l’objet

hlsé,

le nombre

A,

_qui

entre dans la formule dont i-totis

avons

parlé,

est fonction dc ~,j~ . donc de la

_{température.}

Cette formulc serait

sans intérêt

_{pratique ; .}

il faudrait un

_étalonnage

direct sur toute l’écllelle.

Mais,

si le

_dispositif

de réduction d’intensité est un verre absorbant de

pouvoir

de transmission

_l’,.,

_également

;ariable avec la

_{température,}

le

calcul montre que A est fonction du

_produit

_{~,L 11,..} La maison Leeds et

Nor-thrup prétend

fabriquer

des

_couples

de verres _{rouges et absorbants}

asso-ciés,

pour

lesquels

ce

produit

reste constant

quand

la

leiiipéiatirc

varie.

et l’on

_peut

_extrapoler

vers le

_haut,

au _{moyen d’une seule échelle}

d’éta-lonnage,

la détermination de A étant _{faite pour} llnc seule

_{température,}

choisie de

_façon

_commode.

Avec cet

_appareil

ainsi

combiné,

les mesures faites aux environs de

1 50,OQ par différents observateurs concordent entre

elles,

dans l’industrie à

5°

_près

et au laboratoire. avec certaines

_{précautions, à}

0°.2

près,.

Dans le domaine de

_température

actuellement

embrassé,

il semble donc que cet

instrument,

d’un maniement

_commode,

donne des résultats

atteignant

toute la

_perfection

désirable.

rayonnenzent

- Biell

que la loi du rayon-nement

_intégral

soit établie avec une certitude au moins aussi

_grande

que celle de

Planck,

on ne s’en est _{pas servi pour définir l’échelle}

_pratique

à

cause des inconyénients suivants :

Les radiations

_{infra-rouges,}

_qui

collstituent une

_{partie inlportallte}

du

rayonnement,

sont absorbées avec une

_grande

facilité _par certains _gaz

comme C02 ou la vapeur

d’eau,

qui

existellt

toujours

dans les

_{foyers ;}

Ces

_appareils

ne

_permettent

_pas de viser de

petits objets;

Lorsqu’011Il1osure

la

_température

_{des corps} non noirs, la

équivalente

de est

_{plus éloignée}

do la

_température

réelle que les

températures d’éclat

équlyalent;

.

Enfin,

la mesure du

_rayonnement

est

fondée,

sauf dans des

_appareil

tout à fait

_spéciaux,

sur la mesure de la

_{température,}

à l’étal,

_{d’équilibre.}

d’un corps

qui

reçoit

ces radiations et se refroidit dans des _conditions

sup-posées

constantes. Il est rare _que ces conditions ne yarient _pas

rapidement

avec le

_{temps (état}

des surfaces

_métalliques

ternies ou salies _par les

pous-sières)

ou soient

_identiques

à

_{l’étalonnage}

et à

_l’emplui.

L’on a

parfois,

de

ce

fait,

des erreurs de

_plusieurs

centaines de

_{degrés. Cependant,}

les

_appareils

de ce

_type,

où la mesure des

_{températures}

se fait au _moyen d’un thermo,

couple,

ont un

_grand

intérêt

_pratique,

car ce sont les seuls

_qui

ont été ren-dus

_{enregistreurs}

dans ce domaine de

_{températures.}

- C’est sur ce

_principe

_{qu’étaient}

fondés

_l’antique

_appareil

de

_Gasparin

et les

_{appareils plus}

récents de

Pouillet,

du Père Secchi et de

Yiolle,

destinés

il mesurer la

_température

du soleil. Ils trouvérent des résultats variant

sui-vant les

_expériences

et les auteurs, entre 1 3000 et

_plusieurs

millions de

degrés,

car ils étaient fondés sur

_{l’extrapolation}

soit de la formule de Newton

’ ’

soit de celle de

_Dulong

et Petit .

satisfaisantes selIlenlellt dans un intervalle de

_{température trop}

restreint.

La loi ,

fut énoncée

_d’abord

_{par Stefan}

_après

des

_expériences

assez

_grossières;

puis,

assise sur des hases

_théoriques

_{par Boltzmann} et.

ellfill,

vérifiée avec

précision

par Lummer et

Prilgsheim.

En même

temps

les

_appareils

se

perfectionnaient.

Les

_plus

intéressants sont :

Le

_{pyréliomètre}

étalon de Smithson o~~

_l’énergie

absorbée est mesurée

au _{moyen d’un calorimètre} à circulation d’eau.

Le bolomèt de

_Langley,

fondé sur

l’augmentation

de la résistance élec- ,

trique

avec la

_{telpérature.}

CTest cet

_appareil

_qui

a

_{permis l’exploration}

du

spectre

pour y déterminer la distribution de

l’énergie ;

Le

_télescope

de

_{Féry, spécialement}

destiné à la mesure des hautes

températures.

L’image

delà

_ptage

lumineusc est

_produite

au

_foyer

d’un miroir

métal-lique

convexe, au _{moyen d’un}

_système

de mise au

POillt

très

ingénieux.

Là

se trouve la soudure d’un

_couple

très

sensible,

au fond d’un

_cylindre

d’argent

noirci,

_qui

ne laisse converger sur le

couple

_qu’un

_angle

solide de

lumière

_toujours

le lnéme, de sorte _{que la} mesure de Ja

_température

ne

dépend

pas de la distance

qui

sépare F appareil

de la source

lumineuse,

à

condition que

l’image

soit

_{plus grande}

_{que le diaiiièti?e du}

_cylindre.

Les

_appareils

de

_Th"Ting

et Foster ne sont _{que des modifications}

infimes de

_l’appareil

de

_Féry,

dans le but de le rendre

_{plus portatif}

et de

supprimer

la nécessité d’une mise au

_point

du

_système

_optique.