Sur la rationalité des rapports des moments magnétiques moléculaires et le magnéton

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magnétiques moléculaires et le magnéton

Pierre Weiss

To cite this version:

Pierre Weiss. Sur la rationalité des rapports des moments magnétiques moléculaires et le magnéton.

Radium (Paris), 1911, 8 (8), pp.301-307. �10.1051/radium:0191100808030101�. �jpa-00242486�

en chauffant

_{1 azothydratc}

n’est ni

_{l’hydrogène,}

ni

l’oxygène,

car il n’était pas absorbé _{par le cuivre} et

FoxBde

de

_cuivre).

_Quand

le vide était fait dans cet

appareil,

on chauffait

rapidement l’azothydrate

à

G00° environ. La substance élait fondue en

_gouttes

jaunâtres

sentant

_{l’acétylène. A}

l’air elles sont deve-nues blanches.

La

_température

de la

fusion,

la couleur

_jaunâtre

et

l’odeur

_{d’acétylène}

_prouvent

_{que la substance n’est}

pas du

baryum métallique

pur. Mes essais sur la

dé-composition

d’un métal alcalino-terreux

_(baryum

ou

radium-baryum)

par la méthode de Curtius ont donné

seulement des métaux très

_impurs.

l’eut-être la sur-lace

_métallique

_{observée par} M. Ebler a été facilitée par les minimes

quantités qu’il

employait. Mais pour

ces mêmes raisons cette méthode est très incommode.

D’autre

_part,

il

_{est très probable}

comme M. Ebler l’af-firme en se basant sur M.

_{Ramsay, qu’il}

est

absolu-ment

_impossible

de

_{produire l’azotlydrate}

de

_radium,

car il se

_décompose

_par son _propre

_rayonnemcnt.

(llanuscrit reçu le 1er aoùt 1911).

Sur

la

rationalité des

_rapports

des

moments

magnétiques

moléculaires

et

le

_magnéton

1

Par Pierre WEISS [Université de Zurich 2014 Laboratoire de

Physique.]

M. Weiss se _{propose dans le}

_présent

mémoire de

montrer « comment on

_peut

trouver en valseur

absolue le moment

_magnétique

d’un

_grand

nombre

de

molécules,

et _que tous ces moments ont une même

valeur

_aliquote

commune » à

_laquelle

il a donné le nom de «

_magnéton

>>.

Résumé de la théorie

_cinétique

du

magné-tisme. Théorie de M.

_{Langevin. -}

A la base de

toute cette théorie se trouve un mémoire de M.

Lan-gevin2,

dont nous

_rappellerons

d’abord les

_points

essentiels.

_Chaque

molécule contiendrait un

_grand

nombre d’électrons décrixant des orbites

fermées,

chacun d’eux fournissant ainsi un certain moment

magnétique.

Si, dans une matière constituée _{par de}

telles

_molécules,

on établit un

_{champ magnétique,}

lcs électrons modifient leur mouvement de manière à

s’opposer

à la créaticn du

_champ

_{magnétique ;}

ce

phénomène

constitue le

_{diamagnétisme;}

il est aussi

général

que le

phénomène

de Zeemann,

auquel

il est

intimement

_{lié ;}

_chaque

atome _y

_participe

avec une intensité

_qui

lui est _propre, et

_qui

est _{à peu}

_près

indépendante

des conditions

_physiques

ou

_chimiques

dans

_lesquelles

il se trouve.

Le

_{paramagnétisme}

est un

_phénomène

essentielle-ment différent _que,

_seules,

_présentent

les molécules dont le moment

_magnétique

résultant est diflérent de

zéro. Sous l’action du

_{champ magnétique}

_extérieur, celles-ci tendent à s’orienter de manière que leurs axes

_magnétiques

soient

parallèles

au

champ

exté-rieur et de même sens _que lui. M.

_Langevin

admet

1. KBhad d’uu 1Iémoil’c _{général communique par} Fauteur. 2. LANGLVIN. Ann. Chim. Phys., 5 ₍₁₉₀₅₎ 70.

que l’action de ce

_champ

extérieur sur l’orientation

des molécules se fait suivant la même loi _que l’action

de la

_pesanteur

sur la

_répartition

des niolécules d’air

dans

_{l’atmosphère}

terrestre; il est ainsi conduit à

l’équation :

dans

_laquelle:

ûm est l’aimantation moléculaire

(moment

magnétique

de la

_{molécule-gramme);}

11,

est le

_{clianip magnétique;}

T,

la

_température

_absolue;

R, la constante des _gaz

_parfaits

relative à la molécule-gramme

( pi

=

85, 155.

106 ergs

-

degrés) ;

c’est a ussi

Fig. 1.

la force vive d’une

_{molécule-gramme}

par

degré

de

liberté ;

Enfin (jrno est une constante : le deuxième membre de

l’équation

1 tendant vers l’unité

_lorsque

a devient

infini,

U/IlO

représente

donc la valeur limite de l’aimantation

,7,,

lorsque

H devient infiniment

grand,

ou bien T

infiniment

_petit.

L’équation

(1)

est

_{représentée}

_{graphiquement par}

la courbe

_{(fig. 1)}

de _{la page 501.}

Si l’on ne

_considère

_{que des}

_petites

_{valeurs a,}

on

peut

développer

le 2e memhre de

_{l’équation}

1 en série,

et n’en conserver _{que le}

_premier

tcrme. ll vientalors :

or

ôm H est

le coefficient d’aimantation

_{moléculaire,}

_que

l’un

_désigne

_{par Zm} On a donc

Un retrouve ainsi la _{loi que} P. Curie avait démontré

cxpérimentalcment.

On

_peut

encore l’écrirc :

C,,,

étant la constante moléculaire de Curie.

Théorie du

_champ

moléculaire. - La théorie de M.

_Langevin

convient _{par faitement} aux _gaz

magné-tiques,

tels que

l’oxygène,

dans

_lesqutls

les molé-cules

_peuvent

être considérées comme absolument

libres,

en dehors de leurs

_chocs;

mais clle ne rend

pas

compte

de nombreux

_phénomènes

_présentés

_par les corps

magnétiques

solides,

dans

_lesquels

intervicn-nent les actions intermoléculaires. Pour tenir

_compte

de ces dernières M. P. Veiss a

imaginé

_{l’hypothèse}

du

_champ

moléculaire : « l’action de l’ensemble des

molécules sur l’une d’elles serait

_équivalente

à un

champ

magnétique

uniforme,

proportionnel

à

l’inten-sité d’aimantation et

_dirigé

comme elle >>. Cette

hypo-thèse se traduit par

_{l’équation :}

Hm==Nl

(6)

Hm

étant le

_champ

moléculaire.

1,

l’aimantation

_(moment

_magnétique

_{par unité de}

Bolume);

N,

une constantc.

Si l’on

_exprime

1 en fonction de Gm, on a encore :

D étant la densité du _corps

_{magnétique ;}

m, son

_poids

moléculaire.

M. Weiss admet encore « _que ces actions

_mutuelles,

exprimées

par

l’équation (6)

sont les seules

_qui

inter-viennent dans la rotation des

_molécules,

_ou, en d’autres termes,

_qu’à

part

le

_cliamp

_{moléculaire,}

celles-ci

tournent aussi librement dans un métal

_{n1agnéliqur,}

que dans un _gaz

_parfait

>>.

On est ainsi conduit a admettre l’existence d’une aimantation

_spontanée

dans les _corps

ferro-magné-tiques,

en l’absence de tout

_champ

_extérieur;

et l’on

peut

des

_équations

₍₁₎

et

₍₇₎

déduire une valeur de

celle-ci. En

effet,

à une valeur

_Hm

du

_champ

moléculaire il

_correspond

une valeur de a donnée par :

équation représentée

sur la

_fig.

₍₁₎

_{par la droite} OA.

Or ôm est

déjà

relié à a par

l’équation (i ) ;

il en résulte que les seules valeurs

possibles,

pour l’aimantation

spontanée,

sont _{déterminées par les deux}

_points

d’in-ter,eet*on 0 et A de la droite OA avec la courbe

_(1).

Or de

ceux-ci,

seul A

_correspond

à un état

stable,

et

peut

par suite ètre

accepté :

son ordonnée donne

donc l’aimantation

_spontanée.

Ou

_peut

encore, au _{moyen du}

_{diagramme (1)}

suivre la variation de l’aimantation

_spontanée

en

fonction de la

_{température :}

en

effet,

le coefficient

angulaire

de la droite

₍₈₎

est

_{proportionnel}

à

T;

le

point

A se

_rapproche

donc de

_{l’origine lorsque}

T

augmente,

pour parvenir à celle-ci

_lorsque

la droite OA devisent

_tangente

à la courbe de

_Lange,in;

la valeur 0 _que

_prend

alors T est la

_{température,}

absolue de

_perte

du

_{ferro-magnétisme}

_spontané,

_que NI. Weiss a

_désignée

sous le nom de

_point

de Curie.

Lorsque

T est voisin de 0, l’aimantation

sfon-tanée Gm et par suite a sont

_petits,

et l’on

_peut

se

servir de

_{l’équation}

_{(5), qui,}

comhinée à

_(2),

donne :

soi[

soit encore, en introduisant

_{C,,1 :}

ou bien

CIl

donnant par C

la coûtante de Curie

_{rapportée à}

l’unité de masse.

Cette dernière relation est intéressante en ce

_qu’elle

exprime Nau

moyen de

grandeurs

accessibles à

l’expé-rience.

E-n divisant

₍₈₎

_par

₍₉₎

il vient :

permet

de définir des états

_{correspondants}

_{des corps}

magnétiques,

en les caractérisant _par les valeurs

de T (-) et ôm ômo.

La

_{figure (2)}

_porte,

outre la courbe

_théorique

tracée en trait

plein,

les

points

obtenus

expérimentalement

pour la

magnétite :

on voit

_qu’il

_y a une concordance très satisfaisante entre la théorie et

_{l’expéricnce,}

sauf

Fig. 2.

aux environs du zéro absolu et du

_point

de Curie.

L’alliage

Fe vérifie la loi

_théorique

dans tout l’in-tcrralle de 0 à 8; le

_fer,

le

nickel,

le

cobal t,

par

contre

_présentent

avec elle des

_divergences

nolables.

Supposons

maintenant

_{qu’il y}

ait un

_champ

exté-rieur

He;

alors le

_champ

_magnétique

total Il sera :

Supposons

donnée la valeur de hL et _par suite la

’7n,o

valeur

_{de a ;}

soit T la

_{température qui}

lui

_corrcspond

eu l’ahsence de tout

_champ

extérieur,

et T’ la

tempé-rature

_{(plus grande}

_que

_{T) qui}

_correspond

à cette

même valeur de cc

_lorsque

le

_champ

extérieur est H

L’équation (8)

donne :

puis,

en combinant

₍₁₄₎

et

₍₂₎

on a :

Si est

_petit,

on a vu _{que 1 est voisin de (-),} de

sorte

_qu’on

_plut

écrire:

soit

Pour les corps

ferromagnétiques,

cette dernière

équation

est à

_{l’équation}

de Curie

_(5),

ce _{que la} loi de van der Waals est à la _{loi de Mariette pour les} gaz. Elle montre comment on

_peut

obtenir la

cons-tante de

_Curie,

_{par des}

_expériences

faites au-dessus de la

_température

0. Il. iveiss a montré

_qu’elle

est

confirmée par les résultats

numériques

qui figurent

dans le travail de P. Curic; il l’a lui-même vérifiée récemment sur

_plusieurs

_corps

_{ferro-magnétiques,}

au cours d’un travail avec la collaboration de M. Foex.

On est ainsi amené à

_distinguer

_pour les métaux

magnétiques

les cas suivantes :

10 Le

_{ferro-magnétisme spontané}

du zéro absolu au

point

de

_Curie;

2° Le

_{ferromagnétisme}

_sollicité,

_{caractérisé par} la formule

_(17);

3° Le

_{paramagnétisme}

_{pur, caractérisé par} un coef-ficient d’aimantation

_{proportionnel}

à 1 T.

En dehors de cette

énumératiun,

il faut

_signaler

les cas de

_magnétisme

faible,

observés par du Bois et

Ilouda,

oit

est constant, ou

_augmente

aBcc T.

Chaleur

_spécifique

et

_champ

moléculaire.

-L’hypothèse

du

_champ

moléculaire donne une

inter-prétation

de la variation

_brusque

_que subit à la

tem-pérature

(-) la chaleur

_{spécifique des corps}

ferro-ma-gnétiques.

Elle

conduit,

en

_effet,

à

_a,jouter,

u ce _que serait la chaleur

_spécifique

_{d’un tel corps s’il} n’était pas

magnétique

un terme

J étant

_{l’équivalent;}

E,

l’énergie

d’aimantation

_{rapportée à}

l’unité de masse.

Ce terme,

_qui

peut

être déterminé _par des

expé-riences

_{purt ment}

_{magnétiques,}

devient

_brusquement

nul à la

_température

(-). Il en résulte une cessation

brusque

de la chaleur de désaimantation

_qu’il

repré-sente, d’où la discontinuité observée. Conformément

à cette manière de

voir,

MM. Weiss et Beck ont obtenu

des valeurs _{de 0 concordantes pour différentes} subs-tances, en

_employant

soit la méthode

_magnétique,

soit la méthode

_{calorimétrique.}

Le

_{Magneton. -}

Cette

théorie,

qui

est confirmée d’une manière si

_frappante

_{par les}

_phénomènes

géné-raux du

_{ferromabnétisme,}

échoue

_{cependant lorsyu’il}

s’agit

d’expliquer

certaines

_propriétés

de substances

ferro-magnétiques particulières:

c’est le cas, _par

exem-ple,

de

la

courbe

_exprimant

1 Z

en fonction de T au-dessus du

_point

_{de Curie pour la}

_{mabnétite ;}

au lieu d’une seule _{droite,donnée par}

_{l’équation (14), nous}

avons ici toute une série de droites se suivant

_après

des

coudes

_brisques,

ou une courbe de

_{raccordement (Voir}

fige 5).

On

_heut

se demander si l’on

n’interpréterait

pas ces

_{particularises,}

en

_{assujettissant}

à varier suivant

Fig. 3.

des lois convenables les

_grandeurs

_{qui jusque-là}

étaient

_supposées

constantes _pour un même _corps

ferro-magnétique,

à savoir N, m, ôm0.

M. Weiss chercha

_d’abord,

mais sans obtenir de

bons

résultats,

à rendre variable la constante

N;

il

pensa ensuite à î)i : les coudes de la courbe de la

ma-gnétite

correspondraient

alors à des

changements

d’é-tats, à des

_{polymérisations.}

_{A.chaque portion}

_reciiligne

de la courbe il

_correspond

une constante de Curie

C"z

distincte,

que l’on

peut

déduire de l’inclinaison de

cette

_portion

au _{moyen de}

_l’équ.

_(17).

On a ensuite :

C et 7, étant les constantes

_rapportées

à l’unité de

masse.

M. Weiss admet que les atomes conservent des

nao-ments

_magnétiques

_{constants, par suite que 7,} est

constant dans tout l’intervalle des

_{températures.}

L’é-quation (J bis)

permettra

donc de calculer le

_degré

de

polymérisation

correspondant

à

_{chaque portion}

recti-ligne

de la courbe. Or il se trouva _due les valeurs de iti

_(en

_prenant

arbitrairement m = 1 _pour la

_portion

rectiligne

relative aux

_{températures}

les

_{plus basses),}

ne sont _que très

_{grossièrement}

des nombres

entiers ;

de

_{plus iii}

irait en croissant

lorsque

la

_température

itu,moiite,

ce

_qui

est contradictoire avec les faits les

plus

habituels de la chinrie.

Si l’on

_rejette

_{l’hypothèse}

de la variahilité de m, il

ne reste donc

_{plus qu’à envisager}

des variations de

Gmo. Cette dernière manière de voir

conduit,

en ce

_qui

concerne cette même courbe de la

_magnétite,

aux

ré-sultats inscrits dans le tableau I.

Les nombres écrits sous les accolades

_marquées

F et W ont été

_{respectivement}

calculés _{par M. Foex} et

M. Weiss en

_partant

de la même courbe

expérirnen-tale.

_{(fig. 5).}

Il est facile de reconnaître dans ce

_tableau,

_qu’aBcc

Tableau I.

une

_{grande précision,}

les

_{grandeurs 7,}

sont entre elles

comme les nombres

4, 5, 6, 8,

10.

C’est là un

_premier

_argument

en faveur de

l’hypo-thèse énoncée au début de cet extrait, et

_d’après

la-quelle

les moments

_{maânétiqucsdes}

molécules seraient des

_multiples

entiers d’un même moment

_magnétique

élémentaire,

le

_magnéton.

Remettant à

_plus

loin une

vérification

_plus

_générale

de cette

_thèse,

nous dirons

de suite arec M. Weiss comment ce

_magnéton

_peut

être déterminé en valeur

_absolue,

au _{moyen des}

expé-riences

_qu’il

a faites à

_Leyâe

avcc la collaboration de M.

_Kamerlingh

Onnes,

afin de déterminer

l’aimanta-tion de diverses substances aux très basses

tcmpéra-tures. Les résultats obtenus sont

_reproduits

dans le

tableau

ci-dessous,

qui

donne les moments

magnétl-ques de l’atome-graimme et de 1 3

delamolécule gramme.

Les nombres relatifs au cobaltet à la

_magnétite

sont

incertains ;

mais ceux du nickel et du

fer,

sur

les-rlucls

on

_peut

_compter,

sont dans le

_rapport

de 11 a 5.

Après

les corrections dues a la dilatation

_thermique,

on trouve _pour

_{partie aliquote}

commune à ces 2 nombres :

Cette

_partie

_aliquote

est

_appelée

_{magnéton-gramme ;}

M. Weiss l’estime exactc à deux ou trois millièmes

près.

En la divisant _{par le} nombre d’atomes dans

l’atome-gramme,

soit

_68,5.1022,

on trouve

pour le moment

_magnétique

de l’aimant

élémentaire,

le

_magnéton

lui-même.

Une confirmation

_remarquable

est

_apportée

à cette

théorie _{par l’examen des} résultats

_numériques

obtenus

séparément

par différentes auteurs.

Corps

magnétique

en solution. - M. Weiss

rappelle

en

_premier

lieu le mémoire de Pascal1 sur

l’aimantation des solutions étendues de _sels

parama-gnctiques.

A de telles solutions la théorie

_primitive

de

11.

_Langevin

_s’applique

_{complètement ;}

on

_peut

donc se servir de

_{l’équation}

pour déterminer ôm0,

Cm

étant connu

_brâce

à la loi de

Curie,

dès _{due l’on} a déterminé le coefficient

d’aiman-tation _{Zm à} une

_température

connue.

Il est nécessaire de

_préciser

ici,

que la molécule

magnétique

est la

_quantité

de matière dont l’axe

magnétique

possède

deux

_degrés

de libertés

d’orienta-tion ;

pour fixer les

idécs,

si

plusieurs

atomes d’une même molécule

_chimique

sont reliés entre eux _par des articulations

_ayant

la mohilité _{d’un genou} de

Cardan,

chacun d’eux doit être considéré comme unc

moiécule

_magnétique

_{distincte. On suppose dans la} suite _que

_chaque

molécule ne contient

_qu’un

atome

magnétique,

c’est-à-dire _{que là où la formule}

chimi-que en

_{indique plusieurs,}

ils sont articulés entre eux >>. Les résultats de Pascal ont

_permis

à M. Weiss de

dresser le tableau II.

Nous rappellerons

que les nombres Zm ont été

dÓtermi-nés par Pascal, en

prenant

pour l’eau Zm= - 0,75.10-6;

ils

_comportent

une correction due au

_{diamagnélisme}

des divers,atomes entrant dans les molécules consi-dérées. On voit sur ce tableau _que, sur 27 _corps

étu-diés,

il _{y en} a I i pour

lesquels

l’accord avec la théorie

est

_{excellent ;}

il

_n’y

a même de désaccord absolu _que pour le

ferro-cyanure

de

potassium

et les deux derniers

sels de vanadium.

En calculant la valeur des

_{magnétons-grammes,}

d’après

les nombres fournis par les _corps

_marqués

_2,

£); 4; 5, 6, 10,

11;

7 ;

M. Weiss a trouvé le nombre

1122,1

qui

ne différe que de

1,3 1000 de la

valeur donnée

antérieurement. Au travail de Pascal doit être

rat-taché celui de Liebknecht

_{et Wills 1,}

_qui

a

_porté

sur les sels de nickel en solution _{aqueuse. De} ces

_expériences

M. Weiss a _pu déduire

_{qu’aux composés}

suivantes :

NiF2, NiCl2, NiBr’, Ni I2, NiSO4, Ni

_{(Az O3)2,}

corres-pondent

respectivcment

les nombres de

_magnétons:

16,06;

16,11; 16,06; 16,01;

15,89;

16,02;

soit 16 avec

_beaucoup

d’exactitude.

Corps magnétiques

à l’état solide. - A l’é,at

solide,

les substances

_magnétiques

vérifient encore

par-faitcment la

_théorie,

bien

_qu’alors

les cunditions ne

soient

_plus

aussi

_simples

_{que dans les} cas

_{précédents,}

surtout lorsque

la substance considérée est cristallisée.

M. Urbain2 a déterminé lcs coclficients

d’aimanta-tion Zm

de six métaux

_appartenant

aux terres rares,

et il a trouvé les nombres du tableau III.

magnéton-gramme,

et il a

_{trouvé 1122,7,}

soit a

7 10000

_près,

le nombre

_adopté.

I,es résultats _{ohlcnns par} Mlle

_Feytis1,

_{bien que}

moins

_précis

_que tous les

_{précédents,}

sont encoure net-tement en faveur de

l’hypothèse

du

magnéton.

On

_pcut

s’en assurer sur le tableau 1V.

Métaux

_{f erro-magné tiques}

au-dessus du

_point

de Curie. - Des _mesures récentcs ont été effectuées par MM. Weiss et Foex sur le nickel et le fer.

(1)

Nickel. - Deux nombres ont été obtcnus :

l’un,

directement _pour le _{nickel pur;}

1 autre,

comme limite des ferro-nickels réversibles

_{(tableau V).}

Il est

_rcmarrluable

_{que les nombres} de

_magnétons

trouves pour le iiickcl soient si différents les uns des autres, suivant les conditions dans

_lesquelles

on les Tableau III.

Tableau IV.

Tableau V.

On voit

_qu’en

dehors du

_dysprosium

ut de

l’euru-pium,

les résultats sont excellents. Des observatiuno

1, 2, 4, 5,

6, M. Weiss a encore déduit la valetir du

1. LIEBKNECHT et WILLS, Ann. d. _{Phys., (1900)} 178. 2. URBAIN. C. lf.. 147 _(190Xj 1286.

détermine

_(on

a w sueeebsivement les nombrcb

sui-vants:

_{5, ’16,}

_{8, 9).}

Peut-être est-ce là une indication

d’une influence du

_{milieu, ayant}

un retentissement sur la structure intime de l’atome.

b)

Fer. - Le _cas du

fer,

beaucoup plus complexe,

conduit à des résultats

_très

intércssants. En conservant

l’hypothèse

faite

_jusqu’à

_présent

a savoir : deux

degrés

de lib rté de rotation par atome, on trouve les nombres ci-dessous :

_{(tableau VI).}

On _{voit de suite que} les valeurs de n s’écartent des entiers lcs

_{plus proches}

_beaucoup

_plus

_duc ne lc

per-l’un à

rautre,

on

_{trouve 15,0*2}

_magnétons

_{pour chacun} d’eux, ce

qui

est un nombre entier avec toute la

pré-cision désirable,

Conclusions.

En résumé, nous avons vu _que les moments

magné-Tableau VI.

mettraient les erreurs

_{d’expérience.}

M. Weiss a

réussi à mettre ces résultats d’accord avec la théorie du

_magnéton

en

_imaginant

_{l’hypothèse}

suivante : le

fer B

serait constitue par une molécule

_rigide

_Fe3,

le fer y par une molécule

_rigide

Fe2: le _{fer ô par} une

molécule Fe. Dans cette manière de

voir,

le tableau

précédcnt

se transforme dans le suivant :

tiques

d’un même atome

_lorsqu’il

rst dans les

condi-tions les

_plus

variées,

ou bien d’atomes

différents,

sont

des

_multiples

entiers d’un moment

_magnétique

élé-mentaire, le

_moboéton.

La démonstration est faite actuellement pour les atomes de

_{Fe, Ni, Co, Cr, Mn,}

V, Cu,

Hg,

U, et ceux des métaux des terres rares.

M. Weiss étalilit un

_{r3 pprochemcll}

très curieux Tableau VU.

Ce;te

fois,

les valeurs cle n sont

_parfaitement

accep-tab’es ; il ne _{manque, à} une vérification

_complète

de

cette dernière

_hypothèse,

_que les nombres relatifs au fer o : ce dernier n’a pu être étudié _{que très peu,} en raison des

_grandes

difficultés

_{expérimentales}

_{que l’on}

rencontre

_quand

on veut faire des mesures à des

tel11-pératures

supérieures

à 1400°.

Il est

_{possible peut-être d’expliquer}

au _{moyen d’une}

hypothèse analogue,

le désaccord

_apparent

observé

ci-dessus dans le cas de

_{l’europiuin :}

cn admettant que

deux atomes de cc dernier sont reliés

_rigidement

entre

_rhypothèse

du

_magnéton

et la théorie de Ritz

concernant les lois des

_spectres

en

_série;

on _{sait que} cc dernier a

_imaginé,

_pour

_expliquer

la lui

de Balmcr,

ou les lois

voisines,

un mécanisme

_{électro-magnétique,}

qui

consiste essentiellement en bâtonnets de moments

magnétiques

donnés

_identiques

entre eux et

_disposés

d’une 11lanièrc

_rigide

en

_piles

linéaires;

_peut-être

a-t-on 1’t le

_magnéton

mis en évidence au courant du

présent

travail ?

[Reçu le j août _1911].

lEBlrails par J. DANYSZ].

La

radiation

_pénétrante

sur

la

mer

1

Par D. PACINI

[Institut Central _{Météorologique} et _{Géodynamique d’Italie.]}

La radiation

_pénétrante

observée dans l’air

au-dessus de la surface du sul

_provient

en

partie

dcs

1. Mémoire _{communiqué par} l’auteur.

substances actives contenues dans lcs couchcs les

_plus

superficielles,

ainsi que de leurs

produits

de