Contribution à l'étude de la dispersion des ultrasons dans les gaz comprimés

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Submitted on 1 Jan 1953

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Contribution à l’étude de la dispersion des ultrasons

dans les gaz comprimés

A. Lacam, J. Noury

To cite this version:

272

pente

norinalisée de

0,25

(taux

de

_{comptage :}

20 ooo par

minute).

Pour la même

_surtension,

il

_parvient

à

suivre une irradiation y

plusieurs

fois

plus

intense

que

lorsqu’il

est

_rempli

d’un

_{mélange classique.}

Son fonctionnement est excellent au-dessus de + 50.

L’utilisation de verre

_plus

conducteur

_augmenterait

la valeur de l’intensité limite

I,

mais

_permettrait

l’inconvénient de

_décharges

continues au-dessus du

plateau.

~

Nous

_{préciserons,}

dans un article

ultérieur,

le méca-nisme et les

_{caractéristiques}

fondamentales de ces

compteurs.

[1] MAZE R. - J.

Physique Rad., î946, 6, I G4. [2] LLOYD J. T. - J. Sc.

Instr., 1949, 26, 2G. BLANC D. et SCHERER M. - C. R. Acad.

Sc., 1949, 228, 2018.

MAC KNIGHT M. L. et CHAssow R. L. - Rev. Sc.

Instr., igsi, 22,

[3] COCKROFT A. L. et VALENTINE J. 1Z. - J. Sc.

i95o, 27, ~62.

[4] FUNFER E. et NEUERT H. - Helv.

Phgs. Acta, 1950, 23,

suppl. 3, 142; Z. _{Angew. Phys., 1950,2, 2 4 ~ .} [51 WEISZ P. -

Phys. Rev., 1942, 62, 477. [6] BLANC D. -=- J. _{Physique Rad., 1952, 11,} 588.

Manuscrit reçu le g février _{1 9 5 3 .}

CONTRIBUTION A

L’ÉTUDE

DE LA DISPERSION

DES ULTRASONS DANS LES GAZ

COMPRIMÉS

Par MM. A. LACAM et J.

NOURY,

Laboratoire des Hautes Pressions (Bellevue).

Nous avons effectué des mesures de la vitesse des

ultrasons de différentes

_fréquences

dans _{les gaz}

com-prîmes

suivants :

10 Dans

l’argon

à 600 et goo kHz pour un domaine

de

_pression

allant

_jusqu’à

800 atm à la

_température

de _{240 C;}

2° Dans l’éthane à

_{960, 690,}

416

kHz,

pour un

domaine de

_pression

s’étendant de 80 à I5o atm

pour la

température

de 3o,~o C

_{(température critique).}

Jusqu’à présent,

il nous avait été

_impossible

d’inter-préter

les courbes de vitesse des ultrasons dans

_l’argon

à des

_fréquences

différentes

_{( fig.}

_i),

étant donné

qu’en

dépit

de la bonne

_{précision apportée}

à ces mesures

_(supérieure

à 1 _pour

_100),

l’écart entre les

points

correspondant

aux différentes

_fréquences

restait inférieur au domaine de

_précision.

Les mesures de vitesse

_[1]

nous ont

_permis

de

calculer le

_rapport

y

C

des chaleurs

_spécifiques

en fonction de la

pression [2].

Les résultats obtenus ont été

_comparés

à ceux de

Michels et ses collaborateurs

_[3]

_qui

avaient déduit le

rapport

’Y de mesures

_purement

_{thermodynamiques.}

La connaissance du

_rapport

y

permet

d’obtenir la valeur de la vitesse et inversement. Il est donc

pos-sible d’assimiler les résultats obtenus par des moyens

thermodynamiques

à ceux _que donne la mesure de la vitesse des ondes sonores de basse

_fréquence.

La concordance entre les deux séries de résultats exclut

donc,

dans nos conditions

_{expérimentales,}

tout

_phénomène

de

_dispersion

dans

_l’argon,

même

aux

_pressions

relativement élevées.

Par _contre, dans l’éthane

_2),

_gaz

_{polyatomique,}

273

il semble exister une très

_légère

variation de la vitesse

en fonction de la

_fréquence,

la vitesse

augmentant

avec la

fréquence.

Manuscrit reçu le 27 février.

[1] LACAM A. et NouRy J. - C. R. Acad.

Sc., 1953, 236, 362. [2] LACAM A. et NouRY J. - C. R. Acad.

Sc., rg53, 236, 589.

[3]

MICHELS, LUNBECK R. J. et WOLKElls G. J.. - Van der lvaals Fund, no 10 l. ,

ÉTUDE

AU

SPECTROMÈTRE

A SCINTILLATION DES RAYONNEMENTS DU 65Zn

_[1]

Par Nils

PERRIN,

Institut du _Radium, Laboratoire Curie.

Appareillage.

-- Le

spectromètre

comprend

essen-tiellement un cristal

_cylindrique

de 1 Na 1~1

_(d

= 2 _cm,

h = i,4

cm)

monté sur un tube E.M.1. 5311. Les

impulsions

sont

_amplifiées

dans un

_{amplificateur}

2 Mc C. E. A. et

_analysées

_par un sélecteur à un

canal C. E. A.

Principe

de la mesure. - On a utilisé au cours

des mesures

_uniquement

les

_{pics correspondant}

aux

rayons ;

qui perdent

toute leur

_énergie

dans le cristal. Pour mesurer le

_{rapport R}

= du

15 Zn,

_{on a}

comparé

le

_rayonnement

gamma émis par ce corps

au

_rayonnement

_gamma émis par 22Na. Dans les deux -sources, les

positons

étaient

_{complètement}

annihilés dans

_5/10

de millimètre de Pb. Le

_rapport

de l’aire du

_{pic correspondant}

_{au ;} de i, i i MeV à l’aire du

_{pic correspondant}

aux _~/ d’annihilation pour le 6JZn

_comparé

au même

_{rapport (aire}

du

_pic

~I’

de 1,29 MeV sur aire du

_pic

_{des "(}

_{d’annihilation)}

pour le 22Na donne directement R _pour le 65Zn en

prenant

-,.}~

= ~ _I

pour le 22Na.

jj

Il s’introduit une erreur du fait de la différence

de rendement du

_compteur

_pour I et

1,28

MeV. Les rendements absolus sont difficiles à

_connaîtrc,

mais on

_peut

mesurer leur

_rapport

à l’aide du

rayon-nement du 59 Fe dont le schéma de

_{désintégration}

bien connu

_{[2] comprend}

deux _y de 1,1 et z,2g MeV.

Toutefois,

l’analyse

du

_spectre

de 59Fe

_présente

une

difl’zculté : à cause du

_{pouvoir séparateur}

limité du

spectromètre,

les deux

_raies

_,, ne sont _pas

complè-tement

_{séparées; cependant}

comme on ~connaît

bien la forme d’un

_spectre

"{ de 1,29 MeV

(22Na),

on

_peut

_{par soustraction de} ce

_spectre

obtenir le

spectre

du ;

de 1,1 z MeV avec une bonne

_précision.

Résultats et discussion. - Le

rapport

des aires des deux

_pics

de 1,1 et l, 29 MeV du 59Fe

multiplié

par le

rapport

des intensités de ces deux raies