Une vision moderne de l
Une vision moderne de l ’ ’ atome atome L L ’ ’ ATOMISTIQUE ATOMISTIQUE
Titre: l’atomistique
LumièLumière et Onde Electromagnre et Onde Electromagnétiqueétique
λ.ν = cλ.ν = c hh.ν = E.ν = E II≅≅ kA kA22 c = 2,997925.108 m.s-1. h est la constante de Planck
h = 6,626 10-34 J.s.
Lumière et onde électromagnétique
Champ Electrique
Direction du Champ rayon lumineux Magnétique
Longueur d'onde λ A
Le Spectre
Le Spectre ElectroMagnElectroMagnéétiquetique
λ.ν = cλ.ν = c hh.ν.ν = E = E
5 10
9 10
11 10
13 10
17 10
Radio Micro Infra-Rouge.
lointain; proche
Ultra-Violet Rx Rγ
15 10
Visible
Rouge Orange Jaune Vert Bleu Violet 14 4,3 4,8 5,2 5,7 6,4 7, 10
3km 30cm 3mm 0,03mm 300nm 3nm 3pm
ν
λ
La lumi
La lumière est ère est éémise ou absorbmise ou absorbééee
Le spectre électromagnétique
Les Spectres Atomiques Les Spectres Atomiques
λ.ν = cλ.ν = c hh.ν.ν = E = E
Les spectres atomiques
Collimateur Prisme
Film enregistreur
Les Spectres Atomiques Les Spectres Atomiques
λ.ν = cλ.ν = c hh.ν.ν = E = E
Gaz chauffé Collimateur
Prisme
Film enregistreur
C’est un spectre d’émission
Les spectres atomiques
C’est un spectre d’absorption
Collimateur Prisme
Film enregistreur
H
Les Spectres Atomiques Les Spectres Atomiques
λ.ν = cλ.ν = c hh.ν.ν = E = E
avecavec ν = R . c (1/n ν = R . c (1/n1122 -1/n -1/n2222) où) où n n11 = 1, 2, 3 = 1, 2, 3 ……..∞∞ n
n22= n= n11+1, n+1, n11+2, n+2, n11+3+3….….∞∞
Gaz chauffé Collimateur
Prisme
Film enregistreur
Lyman (UV) Balmer (visible)
Paschen (IR) Brackett
{
{
Pour l ’hydrogène, on obtient le spectre d’émission ci-dessous
Les spectres atomiques
Une vision
Une vision quantique quantique des atomes des atomes
- L'atome de Rutherford ne peut exister - La théorie des quanta nous apprend que :
• Des échanges d'énergie entre matière et rayonnement de fréquence ν se produisent par quantités discrètes appelées
quanta quanta
d'énergieh ν
.• Les ondes électromagnétiques se comportent parfois comme des particules. Elles parviennent à arracher des électrons à la matière;
c'est l'effet photo-électrique. Ces particules sont des
photons photons
• La vision de l'onde électromagnétique est maintenant double puisqu'elle est à la fois onde et corpuscule: E= E= hhν ν etet p=h/ p=h/λλ
Une vision quantique des atomes
Le spectre des atomes Le spectre des atomes
- Quand un atome absorbe un rayonnement de fréquence ν, l'énergie correspondante hhνν est transférée à l'atome.
Il passe dans un état excité d’énergie E*=E + hhνν
• Ces échanges de photons se font à des fréquences {ν ν } caractéristiques de la nature de l’atome considéré.
Atome + Photon → Atome excité
Atome excité → Atome + Photon
- Quand un atome émet un rayonnement de fréquence ν, E=E* - hhνν
Bohr en a donn
Bohr en a donné é une premi une premi ère interpr è re interpr étation é tation
Elles constituent le
Spectre de l’ Spectre de l ’atome atome
{ν ν }
Le spectre des atomes
Le mod
Le modèèle de Bohr de l'atome d'hydrogle de Bohr de l'atome d'hydrogèneène
1) Equilibre des forces: centrifuge/centripète
2) Conservation de l ’énergie : E = E cinétique +E potentielle
3) Conservation du moment de la quantité de mouvement:
mv2
r + k −e2
r2 = 0
mv2
2 + k −e2
r = En
L ’atome d’hydrogène existe et est stable.
Moment angulaire : mvr = constant Hypoth
Hypothèèse de Bohr : mvr =n.(h/2se de Bohr π) où n=1, 2, 3…∞
p+ r
e- v
Le modèle de Bohr et atome H2
Le mod
Le modèèle de Bohr de l'atome d'hydrogle de Bohr de l'atome d'hydrogèneène
1)
2)
3) en égalant
mv2
r = k e2
r2 ⇒ mv2 = k e2
r
Résolution du problème:
mvr = n h
2π ⇒ (mvr)2 = ( n h
2π)2 ⇒ mv2 = n2
mr2 ( h 2π)2
k e2
r = n2
mr2 ( h 2π )
2 ⇒ r = n2h2
4π2me2k = n
2.a0
4) donc: v = n h
2πmr = 2πke nh
2
⇒ v = 1 n v0
5) En = mv
2
2 + k −e2
r = −2π2me4k2
n2h2 = −A n2
Le modèle de Bohr et atome H2
Le mod
Le modèèle de Bohr de l'atome d'hydrogle de Bohr de l'atome d'hydrogèneène
En conclusion:
1) rn = n2 .a0 = n2.0, 5297.10−10 m
n=1, 2, 3, …∞
2) vn = 1
n v0 = 1
n 2, 214.106 m / s
3) En = −A
n2 = −21, 757
n2 10−19 j
Le modèle de Bohr et atome H2
Le mod
Le modèèle de Bohr et spectre de l'atome d'hydrogle de Bohr et spectre de l'atome d'hydrogèneène
-A -A/4 -A/9 0 -A/25 -A/16
Energie n Etats
1 3
2 ∞
5 4
absorption émission
Fondamental Ionisé
Excités supérieurs
Premier excité
}
{ν ν }
Le modèle de Bohr et atome H2
Le mod
Le mod è è le ondulatoire le ondulatoire
- Le modèle de Bohr ne s’applique pas aux atomes autres que
l’hydrogène, ni en présence d’un champ électrique ou magnétique - Les expériences de diffraction montrent que l'électron possède les caractéristiques d'une onde.
- La longueur d'onde est déterminée par la relation de - « « de Brogliede Broglie » »
λ=h/ λ =h/ mv mv
L ’O.E.M. est une onde aux caractéristiques corpusculaires.
L'électron est une particule aux caractéristiques ondulatoires.
C’est la
dualité dualit é onde / corpuscule onde / corpuscule
.Le modèle ondulatoire
Le mod
Le mod è è le ondulatoire (suite) le ondulatoire (suite)
- Le caractère ondulatoire de l’électron se décrit par une fonctionfonction d'onde
d'onde Ψ obtenue à partir de l’équation de Ψ SchrSchröödinger: H dinger: H Ψ =E Ψ =E ΨΨ - L’électron ne possède pas de trajectoire.
- Seule sa probabilité de présence Ψ- 2 est mesurable.
n n
est le nombre quantique principal. Il fixe l’énergie.- Le comportement de l’électron de l’atome d’hydrogène se décrit au moyen de 4 nombres quantiques:
n, n, l, m, s l , m, s
.l l
est le nombre quantique azimutal.m m
est le nombre quantique magnétique.s s
est le nombre quantique de spin.Il décrit une caractéristique intrinsèque de l’électron.
Le modèle ondulatoire(2)
R R è è gles fixant les nombres quantiques gles fixant les nombres quantiques Le nombre quantique principal n
Le nombre quantique principal n
=1,2,3,…∞.Similaire au n de Bohr, il définit les « couches » d’énergie
Au nombre quantique azimutal, on associe des symboles s, p, d, f s, p, d, f
Ils constituent des « sous-couches » au nombre de n n=1-> s; n=2 -> s, p; n=3 -> s, p, d; …
Le nombre magnétique fixe le nombre de « cases » ou
« logettes » contenues dans les sous-couches
s p d f …
1 3 5 7 …
Le spin de l
Le spin de l ’électron s ’é lectron s
peut prendre deux valeurs, la valeur +1/2, symbolisée par ↑;la valeur -1/2, symbolisée par ↓
Règles fixant les nbres quantiques
Le mod
Le mod è è le ondulatoire le ondulatoire
- Le comportement de l’électron de l’atome d’hydrogène se décrit en précisant ses 4 nombres quantiques.
Le modèle ondulatoire
- Lorsqu’on choisit une valeur pour ces nombres, on obtient une orbitale par exemple 1s, 2s, 2p (2px, 2py , 2pz), 4d, 5f, …
Les Les é é tats de l tats de l ’ ’ hydrog hydrog è è ne ne
Les états de l’H2
n Symbole de
l’orbitale Energie Nombre Au total
1 1s E1=-A 1 1
2 2s E2=-A/4 1 4
2px E2 3
2py E2
2pz E2
3 3s E3=-A/9 1 9
3px E3 3
3py E3
3pz E3
3dxy E3 5
3dyz E3 3dxz E3
3dx2-y2 E3
3dz2 E3
La forme des
La forme des é é tats tats « « s s » » et et « « p p » »
1s 1s 2s 2s
2p 2p
zz2p 2p
xx2p 2p
yyLa forme des états S et P
La forme des
La forme des é é tats tats « « d d » »
La forme des états « d »
Mod Mod è è le en couches et configuration des atomes le en couches et configuration des atomes
précise l'organisation des électrons dans les atomes, c.à.d. leur configuration électronique
Principe d ’’éédification (dification (AufbauAufbau))
Utilisons les orbitales atomiques déduites de l'hydrogène.
- L'ensemble des électrons décrit par un même nombre
n n
constitue une couche électronique (1→K; 2→L; 3→M; 4→N; 5→O; 6→P)- Les sous-couches sont définies à partir des valeurs: s, p, d, f…
Exemple: M → 3s, 3p , 3d
- Les cases sont définies à partir de 1, 3, 5, 7, … possibilités
Modèle en couches
Energie et ordre de remplissage des couchesEnergie et ordre de remplissage des couches
6d 5
5f 7
7s 1
6p 3
5d 5
4f 7
6s 1
5p 3
4d 5
5s 1
4p 3
3d 5
4s 1
3p 3
3s 1
2p 3
2s 1
1s 1
Energie Symbole des Nombre de Structure des orbitales cases Sous-couches
Remplissage des couches
2 électrons peuvent donc partager la même case, s’ils diffèrent par leur spin:
R R è è gles de construction des configurations gles de construction des configurations
Principe d ’’éédification (dification (AufbauAufbau))
On empile les électrons un à un en respectant les niveaux d'énergie.
Le principe de PAULI précise que 2 électrons d’une configuration se distinguent par au moins 1 nombre quantique.
Chaque électron est caractérisé par 4 nombres quantiques n,l,m,s.
La règle de HUND précise que si plusieurs cases ont la même énergie (sous-couche) les électrons se placent avec le spin maximal
1er 2nd ou
De mDe mêême pour 3 me pour 3 électrons :électrons :
S=1S=1 S=1,5 S=1,5 ouou
ouou
Règles de construction des configurations
H 1e
H 1e-- → 1s→ 1s11 He
He 2e2e-- → 1s→ 1s22 Li 3e
Li 3e-- → 1s→ 1s22 2s2s11
B B 5e 5e-- → 1s→ 1s2 2 2s2s2 2 2p2p11 Be
Be 4e4e-- → 1s→ 1s22 2s2s22
C C 6e 6e-- → 1s→ 1s2 2 2s2s2 2 2p2p22 N 7e
N 7e-- → 1s→ 1s2 2 2s2s2 2 2p2p33 O 8e
O 8e-- → 1s→ 1s2 2 2s2s2 2 2p2p44 F 9e
F 9e-- → 1s→ 1s2 2 2s2s2 2 2p2p55 Ne 10e
Ne 10e-- → 1s→ 1s2 2 2s2s2 2 2p2p66
Couche Couche
KK n=1n=1 Couche Couche
LL n=2n=2
1s 2s 4s 3p 3s 2p
Le Tableau p
Le Tableau p é é riodique riodique
Construction du tableau et des configurations électroniques des éléments
On empile les électrons de l’atome en respectant les règles
Le tableau périodique
Le Tableau p
Le Tableau p é é riodique riodique
Construction du tableau et des configurations électroniques des éléments
On empile les électrons de l’atome en respectant les règles
H 1e
H 1e-- → 1s→ 1s11 He
He 2e2e-- → 1s→ 1s22 Li 3e
Li 3e-- → → HeHe 2s2s11
B B 5e 5e-- → → HeHe2s2s2 2 2p2p11 Be
Be 4e4e-- → → HeHe 2s2s22
C C 6e 6e-- → → HeHe 2s2s2 2 2p2p22 N 7e
N 7e-- → → HeHe2s2s2 2 2p2p33 O 8e
O 8e-- → → HeHe2s2s2 2 2p2p44 F 9e
F 9e-- → → HeHe 2s2s2 2 2p2p55 Ne 10e
Ne 10e-- → → HeHe 2s2s2 2 2p2p66
Couche Couche
KK n=1n=1 Couche Couche
LL n=2n=2
1s 2s 4s 3p 3s 2p
Règles d’empillement des atomes
Le Tableau p
Le Tableau p é é riodique riodique
Ensuite pour la couche M:
Na 11e
Na 11e-- → Ne→ Ne 3s3s11 Al 13e
Al 13e-- → Ne→ Ne 3s3s2 2 3p3p11 Mg 12e
Mg 12e-- → Ne→ Ne 3s3s22 Si 14e
Si 14e-- → Ne→ Ne 3s3s2 2 3p3p22 P 15e
P 15e-- → Ne→ Ne 3s3s2 2 3p3p33 S 16e
S 16e-- → Ne→ Ne 3s3s2 2 3p3p44 Cl 17e
Cl 17e-- → Ne→ Ne 3s3s2 2 3p3p55 Ar
Ar 18e18e-- → Ne→ Ne 3s3s2 2 3p3p66
1s 2s 4s 3p 3s 2p
Le tableau périodique (couche M)
Structure du Tableau Structure du Tableau
Au total on obtient la structure: ns; (n-2)f; (n-1)d; npns; (n-2)f; (n-1)d; np
n Fonctions
1 1s
2 2s 2p
3 3s 3p
4 4s 3d 4p
5 5s 4d 5p
6 6s 4f 5d 6p
7 7s 5f 6d 7p
Structure du tableau
Structure du Tableau Structure du Tableau
Au total on obtient la structure: ns; (n-2)f; (n-1)d; npns; (n-2)f; (n-1)d; np
n Fonctions
1 2 1s
2 8 (10) 2s 2p
3 8 (18) 3s 3p
4 18 (36) 4s 3d 4p
5 18 (54) 5s 4d 5p
6 32 (86) 6s 4f 5d 6p
7 32 (118) 7s 5f 6d 7p
Places disponibles
Structure du tableau (fonctions)
Ia IIa IIIa IVa Va VIa VIIa 0 n=1
2
3 IIIb IVb Vb VIb VIIb VIII Ib IIb
4 ns (n-1) d np
5 6 7
Bloc s Bloc d Bloc p
(n-2) f Bloc f
Structure du Tableau Structure du Tableau
En termes de périodes - groupes et sous-groupes
Str. du tableau (places disponibles)
Ia IIa IIIa IVa Va VIa VIIa 0 n=1
2
3 IIIb IVb Vb VIb VIIb VIII Ib IIb
4 ns (n-1) d np
5 6 7
Bloc s Bloc d Bloc p
(n-2) f Bloc f
Structure du Tableau Structure du Tableau
En termes de périodes - groupes et sous-groupes
Structure du tableau
Structure du Tableau Structure du Tableau
Structure du tableau (élement)
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
Les m
Les m é é taux taux
Les métaux
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
Les m
Les m é é taux et les non m taux et les non m é é taux taux
Les métaux et les non-métaux
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
Structure du Tableau Structure du Tableau
L ’état physique des éléments:
Elément gazeux du tableau
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
Structure du Tableau Structure du Tableau
L ’état physique des éléments:
Elément liquide du tableau
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
Structure du Tableau Structure du Tableau
L ’état physique des éléments:
Elément solide du tableau
Propri
Propri é é t t é é s des s des é é l l é é ments ments
Le rayon atomique Le rayon atomique
- Le rayon de covalence - = moitié de la distance entre les noyaux du corps simple correspondant..
- Le rayon de van der Waals- = moitié de la plus petite distance entre deux noyaux de molécules différentes
2*2*rr((covcov))
2*2*rr((vdwvdw))
Le rayon atomique
Propri
Propri é é t t é é s des s des é é l l é é ments ments
Le rayon atomique Le rayon atomique - Propri
- Propriéététés du s du rayon de covalence
0 0,05
0,1 0,15 0,2 0,25
0 5 10 15 20 25 30 35 40
Rayon atomique en nm
Z Li
F Na
Cl K
Br
Propriétés du rayon de covalence
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
Propri
Propri é é t t é é s des s des é é l l é é ments ments
Le rayon atomique Le rayon atomique
-C-C’’est une consest une conséquence de léquence de l’Effet d ’écran’ Z*(+e) = Z(+e) -σ - Les rayons ioniques - Par rapport Par rapport àà l l’él’éléément:ment:
Rayon des cations Rayon des anions
Variation du rayon de covalence
Propri
Propri é é t t é é s des s des é é l l é é ments ments
Le Potentiel d
Le Potentiel d’ionisation et l’ionisation et l’’affinitaffinitéé éélectroniquelectronique
- Le potentiel d ’ionisation - est l’énergie nécessaire pour arracher un électron à un atome..
- L ’affinité électronique est l’énergie qui se dégage lorsqu’un- électron est ajouté à l ’atome.
A A → A→ A++ + e + e- -
EI EI
((eVeV)) AA++ → A→ A2+2+ + e + e- -EI EI ’ ’
((eVeV)) ……A A + e+ e- - → A→ A--
A A
ee((eVeV)) AA-- + e+ e- - →→ A A2-2-A A
ee’ ’
((eVeV)) ……Potentiel d ’ionisation
Propri
Propri é é t t é é s des s des é é l l é é ments ments
Le Potentiel d
Le Potentiel d’ionisation’ionisation
0 5 10 15 20 25
0 5 10 15 20 25 30 35 40
Z PI
He
Ne
Ar
Kr
Li Na K
B
O
Al
S
Ga
Se
Graphe du potentiel d’ionisation
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
Propri
Propri é é t t é é s des s des é é l l é é ments ments
Le Potentiel d
Le Potentiel d’ionisation’ionisation
Variation du pot. d ’ionisation au des atomes
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
L L ’é ’é lectron lectron é é gativit gativit é é
DDééfinie par Pauling: Mesure la tendance des atomes, au seinfinie par Pauling: Mesure la tendance des atomes, au sein des mol
des moléécules, cules, àà attirer vers soi les attirer vers soi les éélectronslectrons F = 4, corps le plus
F = 4, corps le plus électronélectronéégatifgatif
L ’électronégativité de Mulliken
H He
Li Be B C N 0 F Ne
Na Mg Al Si P S Cl Ar
K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru~ Rh~ Pd~ Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
Cs Ba La Hf Tu W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po Al Rn
Fr Ru Ac*
Ce Pr Nd Pm Sm Eu Cd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu
Th* Pa* U* Np* Pu Am Cm* Bk Cf Es Fm Md No Lr
L L ’é ’é lectron lectron é é gativit gativit é é
Les métaux forts 0,7 << χ ≤ 1,2 Les métaux faibles 1,5 ≤ χ ≤ 2,0 Les non-métaux 2,1 ≤ χ ≤ 4,0
L ’électronégativité de Mulliken
DDééfinie par Pauling: Mesure la tendance des atomes, au seinfinie par Pauling: Mesure la tendance des atomes, au sein des mol
des moléécules, cules, àà attirer vers soi les attirer vers soi les éélectronslectrons F = 4, corps le plus
F = 4, corps le plus électronélectronéégatifgatif