Etude des propriétés des cellules photoélectriques Fournier

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Submitted on 1 Jan 1928

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Etude des propriétés des cellules photoélectriques Fournier

R. Dubois

To cite this version:

R. Dubois. Etude des propriétés des cellules photoélectriques Fournier. J. Phys. Radium, 1928, 9

(10), pp.310-336. �10.1051/jphysrad:01928009010031000�. �jpa-00205348�

ETUDE DES PROPRIÉTÉS DES CELLULES PHOTOÉLECTRIQUES ^FOURNIER

Par M. R. DUBOIS, Ingénieur ^{E. P. C. I.}

Sommaire. 2014 Les cellules Fournier sont constituées par ^un dépôt cristallisé très mince de sulfures métalliques ^dont la résistance varie avec l’éclairement. Leurs propriétés

sont différentes de celles du sélénium, en particulier ^elles peuvent ^être utilisées pour des éclairements modulés à des fréquences ^{très élevées} (ultra-sonores) ^{et de} plus leur sensibi- lité s’étend dans le visible et le proche infra-rouge ^{de ), =} 0,5 03BC ^{à 03BB =} 1,3 03BC.

Leurs propriétés ^{sont très} complexes : ^l’étude du courant d’obscurité, de l’influen ce

d’un éclairement antérieur, de l’effet d’une tension continue, puis de tensions inversées et enfin d’une tension alternative sur ces cellules apporte de nombreux faits expérimentaux

concernant le mécanisme suivant lequel la lumière modifie la résistance de ces couches cristallines.

Une théorie rendant compte ^des faits décrits et tentant de donner une explication simple ^{de la} photoconductivité dissymétrique, ^est proposée et discutée.

Pour terminer, quelques applications ^sont indiquées ^{av ec les} précautions qui ^{résulte nt}

des propriétés ^très spéciales des cellules Fournier.

La présente ^{étude a été} entreprise dans le but de préciser les conditions d’emploi ^des

cellules Fournier dont nous avions besoin pour des ^mesures de photocolorimétrie.

Les résultats obtenus ont été si intéressanl s au point ^{de vue} théorique que ^{nous avons}

pensé qu’il était utile de les faire connaître, ^car ils fournissent des renseignements ^nouveaux

sur l’action des radiations lumineuses sur la matière. Nous nous excusons des lacunes qui

se présenteront ^{au cours de ce} travail, ^certaines parties nécessiteraient une exploration plus complète, ^mais nous avons d’abord cherché à réunir les éléments expérimentaux permettant

de comprendre l’ensemble des propriétés particulières ^{de ces cellules.}

D’autre part, ^{nous ne} présentons ^ici qu’un ^résumé relativement succinct des résultats

obtenus; bien que plusieurs cellules aient été étudiées en détail, ^{nous ne} donnons que les courbes principales ^{relevées sur} l’une d’entre elles, ^{les autres résultats étant en accord avec}

ceux que ^nous décrivons.

1. Généralités sur les cellules Fournier. - Les cellules Fournier (1) constituent des résistances variant sous l’action des radiations de longueur ^d’onde comprise ^entre 0,5 [J. ^et 1,3 ¡J.. ^{Elles se} présentent ^sous la forme d’une ampoule ^vide d’air contenant un disque

de quartz maintenu entre deux pièces d’aluminium servant d’électrodes. Sur le quartz ^se

trouve la couche sensible qui ^{est un} dépôt cristallisé dont la composition ^et le mode de prépa-

ration sont jusqu’ici ^{tenus secrets} par les constructeurs.

Des électrodes de plomb pur ^assurent le contact entre la couche sensible et les supports

du disque.

Le cliché ci-contre (lig. 1) représente ^leur aspect extérieur. La résistance de ce-, éléments dans l’obscurité est très grande, de l’ordre de 100 mégohms ^{et il est} recommandé de ne pas leur appliquer de tensions supérieures ^{à 40} volts, ^{car elles sont} généralement altérées par les tensions élevées qui donnent lieu à de fortes variations de résistance, comprenant ^une

diminution lente très marquée ^et des fluctuations distribuées au hasard dans le temps.

2. Propriétés ^des cellules Fournier. - Le phénomène fondamental est que leur résistance décroît sous l’action de la lumière. L’illumination produit immédiatement une

diminution très rapide ^de la résistance : il n’y ^a pas de retard ^entre la cause et le début de

l’effet, ^{mais on} n’obtient pas aussitôt ^une valeur définitive de la résistance : celle-ci continue à décroître lentement pendant ^fort longtemps.

(t) ^Les cellules Fournier sont construites industriellement par ^la Société CE-NIA, qui ^{nous a iourni les} cellules utilisées dans ce travail.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01928009010031000

La relation entre la résistance, l’éclairement et le temps ^{a été le} premier point que ^notas ayons cherché à préciser. ^{Nous avons} immédiatement constaté que les résultats dépendaient beaucoup ^{du mode} opératoire, ^ce qui ^{nous a} permis de découvrir une forte influence du passage du courant sur les propriétés de la cellule.

Nous avons donc tenu à préciser d’abord l’influence des différents paramètres ^{sur le}

courant d’obscurité.

Fig, L - Cellule l-ournier, petit ^{modèle. Cellule} Fournier, grand modèle.

3. Etude du courant d’obscurité : fatigue ^{due au courant ou} fatigue ^élec- trique. - Une cellule étant conservée dans l’obscurité, peut-on considérer sa résistance

comme définie?

L’expérience indique que non, ^car le courant qui traverse la cellule inodifie profondé-

Fig. ^2.

^{Schéma de} montage ^{de mesure} du courant photoélectrique.

ment la résistance. Nous verrons que, pour ^une cellule qui ^est depuis longtemps ^dans l’obscurité, la résistance diminue avec le temps ^et cela d’autant plus que la tension appliquée

est plus grande. ^{Il en} résulte que la loi d’Ohm n’est _pas applicable, ^{même à un instant}

donné : la croissance du courant en fonction de la tension est plus rapide que la simple proportionnalité.

Pour cette mesure le dispositif expérimental ^{est très} simple : ^{on constitue un circuit en}

fil très bien isolé comprenant ^une pile ^{de 0 à 45} volts, ^un galvanomètre, ^{un inverseur et la}

cellule protégée par ^une enveloppe métallique épaisse qui ^{arrête tout} rayonnement ^lumi-

neux (fig. 2).

Pour étu’der l’influence de la durée, ^{on trace} la courbe i ⁼ f (t) ^{à tension constante.}

La figure ³ représente ^{une des} courbes relevées dans ces conditions sur me cellule conservée dans l’obscurité depnis plusienrs ^semaines.

La croissance est d’allure parabolique. lln’a ^{pas été} possible jusqu’ici ^de préciser s’il y avait asymptote Cela semblerait probable, parce que ^{nous verrons} plus loin que, lorsque

la cellule a subi un fort éclairement préalable, ^on peut ^{observrer une} décroissance prolongée

du courant avec le temps. Cependant, des essais suivis pendant plusieurs ^{semaines sur la}

même cellule, ^{ont donné une} croissance de plus ^en plus lente, ^{mais ne} semblant pas tendre

vers une valeur asymptotique rapprochée.

L’emploi d’une tension moindre diminue beaucoup.la vitesse de croissance du courant

Flg. ^3.

Fatigue électrique. (Cellule ^{43 sous 45} volts.)

d’obscurité, ^{c’est une} des raisons qui incitent à ne pas exagérer ^{la tension} appliquée. ^Un

autre fait expérimental ^très important ^et d’un intérêt théorique considérable est, que la résistance cellule n’est pas la même dans les deux ^sens. De plus, la diminution de résistance due à un passage de ^courant dans un sens, quelque grande qu’elle puisse être, ^ne

modifie pas n ppréeiablement la résistance pour le courant traversant la cellule ^{en sens} inverse. Tout se passe ^comme si les trajets suivis par les ^courants pour chacun des deux

sens Ce phénomène ^{nous a conduit à une} conception nouvelle du inécanisme des variations de résistance des cellules, que ^nous exposerons plus ^loin.

La courbe de la fig. 4 ^{montre un} exemple de la variation du courant sous 45 volts en

fonction du temps. A l’instant ti, après ¹⁰ minutes, ^on inverse les connexions de la cellule.

Le courant, qui avait atteint 4,5~A, ^{tombe à - et commence à croître} suivant la même loi. A l’instant t~. ^une nouvelle inversion montre que, pendant la durée de l’inversion, l’effet du premier passage s’est effacé partiellement.

L’augmentation de conductibilité due au passage du courant disparaît lentement suivant

une loi probablement exponentielle fort lente. Il faut des durées de plusieurs heures pour ^se

rapprocher ^{de l’état} initial, ^ce qui indique ^une modification réversible profonde ^{de la}

matière. Pour la clartf; de l’exposé, j’appellerai ^ce phénomène : ^la fatigue ^{due au courant ou} fatigue électrique. ^Ces phénomènes fondamentaux compliquent singulièrement l’étude de l’action de la {ornière sur les cellules de ce genre, puisqu’il ^n’est plus possible de considérer

simplement ^la conductibilité comme une fonction de l’éclairement seul.

-

(Cellule ^{i3 sous 4~;} volts.)

4. Disparition ^{de la} fatigue.

Nous allons étudier comment s’efface la fatigue ^élec- trique, c’est-à-dire l’augmentation de conductibilité due à un fonctionnement prolongé ^sous

courant continu. La figure 5 donne les résultats relevés sur la cellule n° 43 sous 27 volts.

Dans la partie A B de la courbe (entièrement relative à l’obscurité), la tension de

~7 volts appliquée ^{à la} cellule donne lieu à un courant initial de micro-ampère

(Ro ^{=== 650} mégohms) qui augmente constamment et atteint eit 2 heures (~ ^_-_ 27/3,2

8,~ mégohms environ). Ceci démontre l’impossibilité ^de parler d’une résistance d’obscu-

rité en courant continu pour ^ce type de cellule. Dans la courbe BC, ^{on a} représenté ^les

valeurs prises par le courant lorsqu’on fermait le circuit, normalement ouvert, ^{toutes les}

10 minutes jendant 5 secondes. Cette courbe indique ^comment disparaît dans l’obscurité et sans tension appliquée, l’effet de fatigue ^{dû au courant} continu. Cette disparition ^est égale-

ment exponentielle ^mais plus rapide que la.courbe de la fatigue d’apparition.

3. Etude des effets de la lumière.. - Lorsqu’on ^{soumet une cellule à un} éclairement

brusque, ^en employant ^le montage ^{de la} fige ^{?, on observe une} augmentation immédiate du courant à travers la cellule; ^dès qu’on intercepte ^{le flux} lumineux, ^une diminution survient,

mais pendant l’éclairemént l’augmentation ^{du courant n’a} pas ^une valeur définie : elle con-

tinue lentement pendant ^si longtemps que même après plusieurs ^{semaines aucune valeur} asymptotique n’a été atteinte. Cet effet es dû principalement ^au passage du ^courant continu,

comme uous le prouverons plus loin, ^{tout au} moins pour les radiations infra-rouges. ^La

diminution produite par la disparition de l’éclairement est toujours inférieure à la valeur

F’ig. ^J.

Fatigue électrique ^{et sa} vitesse de disparition. (Cellule ^{43 sous 2 i} v olts.)

totale de 1°augmentation, de sorte que l’on retombe ^{sur une} conductibilité d’obscurité plus, grande que celle qui précédait l’illumination.

La fit.£. 6 donne un résumé typique ^des phénomène

De A à B la cellule est maintenue dans l’obscurité : le courant io croît lentement

(fatigue électrique).

En on applique ^sur la cellule un éclairement de 8 lux (lampe à incandescence au

tungstène, type demi-watt). Le courant croît instantanémentde 0,26 (LA à puis ^continue

à croître suivant une loi exponentielle ^{lente. Au bout de 3} minutes, il atteint 3 micro-ampères.

On éteint b lampe. Le courant tombe aussitôt à 0,66 {J.A ^et décroît ensuite lentement suivant

une loi exponentielle; après ^{2 minutes,} il atteint 0,4 ¡lA.

On pourrait croire que cela implique l’existence d’une valeur asymptotique ^{de l’ordre}

de 0,3 ¡J.:. pour le ^courant d’obscurité, mais il n’en est rien car après il éclairement le courant baisse lentement, passe par ^un minimum, puis augmente par fatigue électrique (phénomène

non représenté ^{dans cette} courbe).

En 1’>, ^{un éclaire de nouveau} la cellule sous X lux. Il apparaît ^{alors un courant} qui

atteint de-! valeurs plus élevées que la première ^{fois. Ge fait est} général. ^{En méme} temps

que le courant d’obscurité croit, la variation absolue du courant par l’éclairement augmente.

Ce dernier est maintenu une minute, ^{le courant atteint ce} moment, ^{on fait une}

occultation de 30 secondes suivie d’un éclairement assez court pour que le galvanomètre (période propre : 2 secondes, amortissement critique) ^ait juste ^le temps d’atteindre l’équi-

libre. On lit ainsi une v ariation de courant de 2 micro-ampères.

La suite de la courhe représente l’effet d’une inversion des connexions de la cellule : (sens désigné par le signe ^{moins sur la} courbe).

On constate en J _que le courant d’obscurité est très faible, ^{comme au début des} expé-

riences dans le premier ^{sens, et} que l’effet photoélectrique ^{est en} valeur absolue plus ^faible.

Il croît rapidement d’ailleurs avec la fatigue électrique ^{comme le montrent} les 2 éclaire-

ments brefs de mcme durée (5 secondes) ^{K et M.}

Un retour aii sens initial (+) ^{donne un courant} d’obscurité plus ^faible qu’en ¹ (fin ^{de la}

première série) ^iiiais plus grand qu’au départ ^{~~. De} même, ^{dans l’essai} suivant, ^{dans le sens}

Fig. ^6.

Effets de la lumière. (Cellule ^{43 sous 15} volts.)

2013) ^{Cette courbe,} qui ^n’est qu’un exemple parmi de nombreux résultats d’expériences ^sur

d’autres cellules, montre que :

il Le passage prolongé du courant dans un sens invariable augmente à la fois le cou-

rant d’obscurité et les variations photoélectriques ^absolues.

20 L’examen des inversions du sens prouve que la résistance de la cellule n’est affectée par la fatigue électrique que dans le ^sens du passage du courant ^et que, de même, ^{le courant} photoélectrique qui apparaît ^ne dépend pas du régime qui ^a pu être antérieurement atteint dans le sens inverse.

Autrement dit, ^{tout se} _passe ^comme si la cellule utilisée dans un sens ignorait ^absolu-

ment l’état de fatigue ^{atteint en sens inverse.}

En particulier, ^{au cours de} l’emploi ^{en sens} inverse, ^la fatigue précédemment ^survenue disparaît ^{lentement comme} si la cellule ne travaillait pas. D’ailleurs, ^{il est même établi} expérimentalement que, très généralement. ^une inversion efface plus ^{vite la} fatigue ^élec- trique antérieure que le repos simple sans aucune tension appliquée. ^{Nous verrons} pire

loin une tentative d’explication théorique ^{de ces} phénomènes très curieux.

6. Fatigue complexe. - Lorsqu’on ^soumet la cellule à la fois à un éclairement permanent ^{et à une teiiion} permanente, ^on superpose la fatigue photoélectrique ^{et la} fatigue électrique. Il y ^a alors fatigue complexe ^{et ce} phénomène intervient constamment en

courant continu.

La fig. ^{7 en donne un} exemple pour la cellule ^n° 43. La cellule, al’rt’s ^{un repos d’une}

heure dans l’obscurité et sans tension, ^{est soumise à un} éclairement de 8 lux (tungstène) ^en

lumière infra-rouge (écran hypérios Appert) ^{sous une tension de 27} volts. Le courant d’obscurité initial était 0,04~A. Il était mesuré très rarement et aussi rapidement que possible ^{de manière à tracer la courbe} correspondant ^à l’éclairement permanent. ^{On cons-}

tate ainsi qu’il ^{atteint en} 36 minutes tandis que le courant d’obscurité atteint 3,2 tJ._L

Ceci montre :

1° Que l’éclairement n’empéche nullement la fatigue électrique, ^au contre ^{celle-ci croît} plus ^vite que dans l’obscurité, ^{mais en} restant du même ordre pour Jour les faibles éclairements. eS al) es ei’ aliemen S.

Fig. ^7.

Fatigue complexe ^{en lumière} infra-ronge. (Celule ^{4:3 sous 21} volts.)

2° Le courant photoélectrique, ^{dans le cas} d’un éclairement continu, ^{croît bien moins}

vite que le courant d’obscurité, de sorte que, bien qu’il ^{croisse en valeur absolue, il décroit}

en valeur relative.

Il serait très intéressant de vérifier si les cellules ^au sélénium se comportent ^sembla-

blement et en particulier de voir si les phénomènes d’inertie du sélénium ne sont pas

simplement décomposables, d’une manière analogue, ^{en une} fatigue ^{due au} courant et une

fatigue due à la lumière. Nous verrons plus ^{loin que celle-ci, dans les cellules Fournier,} disparaîtrait pour les grandes longueurs ^d’ondes.

7. Essais en lumière interrompue. - Lorsqu’on ^occulte périodiquement ^{la source}

lumineuse et qu’on amplifie seulement les variations du courant ^au moyen d’un montage n’amplifiant ^{pas la} composante continue, ^on constate que les résultats ^sont beaucoup ^mieux définis, c’est-à-dire beaucoup plus constants que dans les ^mesures galvanométriques, ^ce qui ^est précieux pour de nombreuses applications. ^Pour préciser ^{les causes de cette} parti- cularité, nous avons éclairé une cellule au moyen d’un faisceau constant occulté périodi- quement par ^un métronome dont la tige portait ^un disque ^de papier ^noir venant passer devant la cellule.

’ °

La période adoptée (3; secondes) était telle que la durée de l’occultation et de l’éclaire- ment (2 secondes fût suffisante pour permettre ^au galvanomètre d’atteindre sa position d’équilibre. ^{On a} porté ^en abscisses dans la courbe de la fig. ^{8 les} temps ^{en minutes et en}

ordonnées les courants indiqués par le galvanomètre.

On a commencé par interposer ^{un écran} infra-rouge (Hypérios) qui ^ne laissait passer

Fia. ^8.

^{Essais en} lumière modulée. (Cellule 43.)

que la partie ^{invisible du} rayonnement ^dont l’éclairement visible était de 8 lux (lampe demi-v-att).

On a obtenu les valeurs suivantes :

Courant d’obscurité initial : 0,0’~ ~,_~.

Variation photoélectrique initiale : 0,08 N.A.

Après 5 ^{ininutes :}

Courant photoélectrique : 0,~ î ~ ^A.

Variation photoélectrique : 0,~9~A.

Le courant d’obscurité a augmenté (fatigue complexe), la variation photoélectrique ^a également augmenté, ^{mais tandis} que io devenait 7 fois plus grand, à i ^n’était multiplié que par 3,5 ^environ.

En lumière visible (8 lux) les résultats sont analogues, ^avec cependant ^{une croissance}

bien plus rapide du courant d’obscurité qui passe ^en 3 minutes de 0,60;.1._B ^à 1,43V.A, ^tandis que à 1 pas se ^de 1,08:J.A ^à

Ceci prouve que les radiations visibles provoquent ^un effet lent très marqué, qui aug- mente le courant d’obscurité parce qu’en ² secondes l’effet de l’éclairement ne se dissipe que très incomplètement, tandis que l’effet rapide qui ^obéit instantanément aux variations d’éclairement reste peu modifié.

Pour étudier la disparition ^{de la} partie photoélectrique ^{de la} fatigue, ^{on remet en} place ^l’écran hypérios (8e minute). On constate alors que le ^courant d’obscurité décroît

rapidement ^{de à} O,30:J.A ^{en 17 minutes,} tandis que la variation photoélectrique passe de la valeur 0,40~ B ^il 0,30~A.

Nous voyons que 3i ^a repris sensiblement la valeur qu’il avait à la fin des 3 premières

minutes. Cela est général : en lumière infra-rouge modulée, la cellule prend, ^en quelques

minutes de fonctionnement (retard ^{dû ii la} fatigue électrique), ^{un état} stable pour lequel ^la

sensibilité est bien définie, ^{de sorte} que les ^mesures valables peuvent être obtenues en

infra-rouge ^8ans précautions spéciales. ^{Nous verrons} que l’emploi ^d’une tension alternative

sur la cellule, ^en supprimant ^la fatigue électrique, permet d’améliorer encore la précision ^de

ces mesures.

Des essais analogues ^{à 800 s-1, en utilisant un} disque perforé pour occull,er périodi- quement la source, ainsi qu’un oscillographe pour ^mesurer les courants, conduisent à ders résultats identiques.

8. Rapidité d’établissement de la composante photoélectriques ^{du courant.}

Fig. ^9.

^{Schéma du} montage ^uti- lisé _pour les études oscillogra- phiqo es.

La figure ⁶ pourrait ^faire croire, par l’évolution lente qui persiste pendant plusieurs ^minutes après chaque change-

ment d’éclairement, que la partie ^de la déviation qui

semble s’établir instantanément n’est rapide que par rapport

à la constante de temps ^du galvanomètre.

Il n’en est rien, ^car pour élucider ^ce point nous avons fait des relevés oscillographiques qui ^ont précisé entièrement la

question.

En enregistrant ^{le courant} photoélectrique ^au moyen d’un oscillographe électromagnétique ^Dubois après ampli-

fication par ^une lampe ^de couplage montée suivant le schéma de la figure 9, ^on obtient des oscillogrammes ^du type ^{de la} figure 10 relevé pour ^un éclairement interrompu ayant

duré 0,25 secondes. On observe une déviation que l’oscillo-

graphe ^{inscrit comme} débutant instantanément (donc ^en

moins de 1/3000 s) ^{et une} croissance lente du ^courant qui

est celle que ^nous constations déjà ^au galvanomètre, lequel permet ^de l’observer pendant ^très longtemps (plusieurs heures).

Afin d’étudier commodément la rapidité réelle de cet établissement d’apparence instantanée, ^{nous avons} cherché à voir comment variait l’amplitude du courant photoélec--

Fig. ^10.

Oscillogramme du courant photoélectrique.

trique ^ondulé qui traverse la cellule éclairée par ^une lampe ^constante quand ^on fait tourner à vitesse croissante une roue percée ^{de trous devant la} lampe.

Les oscillogrammes ^{relev és avec} l’oscillographe ^{Dubois ont} montré que la sensibilité diminuait un peu ^aux très basses fréquences, par suite ^de

la disparition ^{de la} composante ^lente qui succède à la

partie instantanée. Puis, dès que la fréquence dépassait

50 périodes par seconde, ^la sensibilité restait constante.

D’autres expériences, faites par MAI. Fournier ^et

Gondet, ^au moyen d’un oscillographe Dufour, ^ont permis

d’atteindre des fréquences de l’ordre de 30 000 périodes

par seconde. L’enregistrement ^{reste très net,} quoique ^la

sensibilité soit plus ^faible qu’aux fréquences plus basses,

mais dans ces essais l’amplificateur ^à résistance avait cer-

tainement une sensibilité légèrement décroissante avec la

fréquence par suite de la forte résistance interne des lampes

utilisées (lampes ^{Céma à} grand coefficient d’amplifica-

°

tion, pouvoir amplificateur ^{I. - 23 et K} 40). ^{Il faut}

Fig. ^11,

^{Schéma du} montage ^de la cellule en résistance d13 fuite-grille.

aussi tenir compte ^{de la constante de} temps du circuit d’entrée : -. le courant photoélectrique

charge ^la grille ^{dont la} capacité équivalente ^{est :} (voir (Yi ⁼ capacité grille-filament ^{= 10} cgs (’, ^- capacité giille-anode ^{= 10 environ :}

~. ^- pouvoir amplificateur ^{réel de} l’étage.

Pour une lanipe ^de coellicieiitK=:: 4.0(K, pouvoir amplificateur ^en volts) ^{montée avec une}

Tésistance de 250 00Um dans le circuit de plaque, ^on a y 2~ à 30. Prenons il 7 1 == 30,

on trouvera (’ ^-- 10 + 300 cgs, c’est-à-dire sensiblement

Si la grille ^est légèrement positive ^{on a, pour ces} lampes, lt, ^{= 50} 000 w, (Fou pour la ,constante de temps, la valeur :

La constante de temps ^{étant de} 1/66 ^{000 seconde, la perte} de sensibilité est faible.

Par contre, ^{dans le} montage ^{de la} fig. ^{9 où} l’on rend la grille négative ^{et où} l’on choisit .. - 10 mégohms environ, ^on peut prendre 101, ohms et l’on aura 11 X .10-0

== 3.10-4 ⁼ 4/3000 ^seconde.

Nous voyons que la constante de temps ^{de ce} montage parvient ^à égaler celle de l’oscil-.

lographe électromagnétique. Il convient à la rigueur ^{encore assez bien dans ce cas} (son

intérêt réside dans sa grande sensibilité), tandis que pour l’essai ^avec l’oscillographe ^Dufour

la constante de temps ^serait trop longue, il faudrait prendre pour R une valeur inférieure à 100 000 ohms.

La variation de sensibilité en fonction de la fréquence présente exactement la même .allure que si l’on supposait la cellule rigoureusement ^sans inertie, mais shuntée par ^une

petite capacité.

Il en résulte qu’on peut compenser exactement ^cette loi et obtenir l’indépendance ^{de la} fréquence ^dans l’amplificateur ^au moyen de liaisons ^entre étages convenablement établies.

Cela n’est d’ailleurs utile que pour les montages de télévision dans lesquels le domaine des

fréquences ^à reproduire ^sans distorsion s’étend de 20 à 100 000 périodes par seconde Nous avons vérifié d’ailleurs, ^en utilisant dans les mêmes conditions une excellente cellule au potassium (2 ) que la sensibilité ^en lumière modulée à fréquence ^élevée présente

une variation analogue ^{avec la} fréquence, par suite de la constante du temps ^{duc aux} capa- cités entre électrodes entre fils et entre grille, filament et plaque dans la triode amplificatrice.

9. Relation entre l’éclairement et le courant photoélectrique. ^{- Cette relation}

ne peut pas être facile à déterminer, puisque ^la fatigue électrique donne lieu à un courant ed’obscurité variable et que le ^courant correspondant ^{il un} éclairement défini varie dans le mêle sens que le ^courant d’obscurité. Dans ces conditions, il n’est pas possible de faire des

mesures précises puisque ^le galvanomètre continue à lentement sans s’immobiliser

~~ aucun molnent et la signification même des lectures lnanque de précision.

Pour obtenir quelques indications sur la relation photométrique, ^{nous avons mesuré 1-}

courant photoélectrique suivant le montage ^{de la} fig. 2 ^en utilisant des tensions ires faibles pour réduire la fatigue électrique.

Pour faire varier le flux lumineux sur la cellule, nous avons utilisé 2 méthodes.

Dans la première, ^la cellule, placée ^au fond d’un tunnel noirci pour éviter effets d’éclairement parante ^{dus aux murs du} laboratoire, éliiil ( éclairée directement ^une

lampe à filament de tungstène ^{de 32 watts dont on} faisnif varier la d,. 0,50 ^m

à9m.

Dans la seconde méthode, la cellule était placée ^{derrière une} opale diffusante

(’) ^Cellule S E R 1) I.

au loyer d’lUI miroir parabolique ^recevant le flux d’une lampe éloignée. L’ouverture utile du miroir était l diapliragmée ^au moyen de deux demi-cercles opaques, l’un fixe, ^l’autre

tournant autonr de l’axe du miroir 12), de sorte que Fou pouvait ^{utiliser un} angle

Diaphragme à secteur libre.

d’ouverture 11 tille 6, ^connu par ^une graduation ^en degrés portée

par le demi-cercle mobile. Le flux tombant ^sur l’opale ^forme

mc image ponctuelle ^{de la source,} de dimension invariable et d’éclairement proportionnel ^{à 0.} L’elnploi ^de l’opale ^avait

pour but d’éviter qu’une trop petitc surface de la cellule soit intéressée par l’image ^et il aurait pu arriver, du fait des aber-

rations, que ^{ce ne} filt pas toujours ^{les mêmes} points ^sensibles

de la cellule qui ^{eussent travaillé.}

Les deux méthodes ont donné des résultats concordants. La

figure 13 fournit un exemple des courbes relevées par ^ces mé- thocles. Nous n’en donnons que 3, ^la publication de nombreux résultats étant sans utilité du fait qu’il y ^a de fortes v ariations de sensibilité cl’une cellule à l’autre et aussi clans la même cellule suivant son histoire antérieure (tension appliquée

et éclairements maxima subis).

L’allure seule de la loi est intéressant, ^{le couranl varie} rapidement ^avec les éclaire- ments faibles et de plus ^eu plus lentement ensui te.

Si l’on prend pour abscisse la racine carrée de l’éclairement (par exemple, l’inverse de

Fig. ^13.

^{Courant en} fonction ~le l’éclairement. (Cellule A, grand modèle; ^tension appliquée, 1,6 ^v.).

la distance de la lampe ^{dans la} première méthode) ^{on obtient une} courbe presque droite tantôt courbée dans un sens (fig. 14) ^{tantôt en sens inverse} (fig. 15) de sorte que l’on peut dire qu’en première approximation ^les variations photométriques ^{du courant sont de la} forme Ai - K (E, éclairement; 7~ constante, fonction de la tension appliquée ^{sur la}

cellulèl. Nous n’avons jusqu’ici pu déterminer si la tension avait ^une influence systématique

sur la courbure de la courbe ⁱ ~ f (,~; ^{E ~ car} les résultats ne concordent pas.

Il résulte de ces expériences que l’emploi ^des cellules Fournier pour la photométrie

semble impossible, pourtant nous verrons plus loin que la difficulté fondamentale due à la

fatigue électrique peut être tournée et que des ^mesures précises ^sont possibles. ^{Gela est fort}

heureux, ^car la très grande sensibilité de ces cellttles dans un domaine étendu (de 0,5 p. ^à 1,3 g) les rend très précieuses (1~.

(1) Voir, ^{à la fin de} l’article, la nota à la correction des épreuves.

10. Sensibilité. - A titre fl’inclication et pour préciser ^{oi-(Ii-es le} grandeur ^rela- tifs, ^nous rappelons que, pour ^une cellule au potassium très sensible. ^un flux lumineux dn 10-À lumen donne un courant de 6 X ^10-10 ampère (soit 0,0()U ⁶ iiiici-oampère) pour ^un

potentiel accélérateur de 150 volts (notice ^sur les cellules

D’autre part, considérons par exemple la cellule 43, qui e>t une cellule moyenne normalement sensible, ^sur laquelle nous avons relevé de nombreuses mesures.

Sa surface sensible est un cercle de 3 mm de diamètre ( D2 ^{4 _} 0,07 cm2). 1°n éclaire- ment de 14 lux correspondra ^{à un} flux de 14 X 0,07 ^{X t0- ._-_} lurnpn sensiblement.

Nous avons trouvé que ^cet éclairement cle 14 lux donne :

pour ^une tension de 1,6 ^{v, un courant} photoélectrique instantané de 0.27~A:

pour ^une tension de 6 _v, un courant instantané de 1.5~A.

Nous voyons que, pour le flux lumineux de 10--i lumen; lu cellule 43. sous 6 voltes

(tension très inférieure à la limite admissible qui ^{est de 45} volts), ^est plus ^{de 2 000 fois} plus sensible que la cellule ^au potassium ^{sous 150 volts.}

D’ailleurs, ^la réponse de la cellule au potassium ^étant proportionnelle à l’éclaire- ment tandis que la cellule Fournier obéit proportionnellement ^{a la racine} carrée, ^le gain

de sensibilité de cette dernière augmente pour les éclairements faibles.

On conçoit que, malgré ^les inconvénients que nous avons signalés précédemment, ^la

cellules Fournier présente ^un réel intérêt en photométrie. ^{Nous verrons} d’ailleurs plus ^loin qu’on parvient ^à s’affranchir des inconvénients dus aux différentes fatigues.

il. Effets ultérieurs de la lumière sur les cellules,

Lorsqu’un ^éclaire-

ment un peu intense (quelques dizaines de lux, par exemple) ^{tombe sur une} cellule,

il produit ^une diminution immédiate de résistance, ^{mais nous avions} déjà ^vu que cet ,effet croissait lentement. Autrement dit (voir fige ^{6), ,} le courant continue à croître bien que l’éclairement reste constant. De plus, après le retour à l’obscurité, le courant reste plus .grand que le ^courant d’obscurité initial, ^{el cela d’autant} plus que le courant photoélec- trique ^était plus grand. Jusqu’ici ^{nous ne} retrouvons que le phénomène déjà indiqué ^au sujet ^{de la} fig. 6, que ^nous appelions ^la fatigue photoélectrique ^et qui ^ne diffère pa, sensiblement de la fatigue électrique. L’augmentation de la tension appliquée ^{sur la cellule}

donne lieu dans l’obscurité à des phénomènes de même allure : le courant plus ^élevé qui

a traversé la cellule ne s’efface pas totalement après ^la disparition de la tension supplémen-

taire qui l’avait fait circuler.

Le fait nouveau que ^nous voulons signaler c’est que l’éclairement ^t d’une cellule en

lumière blanche, ^{même en} circuit ouvert, diminue sa résistance durablement. Autrement dit, le passage du ^courant photoélectrique produit bien par lui-mème ^une fatigue ^élec- trique, ^{mais elle ne} constitue pas la totalité du phénomène. Indépendamment de tout courant et en l’absence de tension appliquée, ^les radiations de longueurs ^d’onde plus ^courte que

0,7 [J.. augmentent la conductibilité de la couche et cet effet ne disparaît pas totalement. En l’absence de tension, ^{l’effet résiduel} dure des semaines entières et, ^même après ^{un éclaire-}

ment très intense en lumière ultra violette, ^{il a} fallu 6 mois pour effacer les 9/10 ^{de l’effet}

résiduel.

Au contraire, les radiations de longueur ^d’onde plus grande que 0,7 tJ.. ^ne donnent pas lieu à des effets résiduels, ^{de sorte} que, pour les radiations infra-rouges, ^les peuvent supporter des éclairements énergétiques considérables sans qne leur résistance, d’obscurité soit appréciablement ^diminuée.

La pleine lumière du soleil, filtrée par ^{2 mm} de verre hypério~ (verre ^au manganèse),

arrêtant totalement îe visible et laissant passer les rayons infra-rouges, n’altère pas la résis- tance d’obscurité des cellules, même pour des expositions ^de plusieurs ^{minutes. Au} contraire, ^le rayonnement ^{total les} rend, pour ^très longtemps, des milliers do fois plus

conductrices et détruit même souvent toute sensibilité ultérieure. La lumière du ciol agit

de même mais moins énergiquelncnt. ^Le rayonnement ^d’une lampe ^{de 32 Bvatls ait} tungs-

tène (type demi-watt), ^{non filtré,} produit ^une fatigue photoélectrique ^{très ivette, tandis}

qu’après filtration par ^un écran hypérios ^il n’y ^{a aucune fatigue.}

Le rayonnement ^d’une lampe à vapeur de mercure, même en verre, détruit rapide-

ment la sensibilité des cellules par réduction de la résistances d’obscurité. Il apparaît géné-

ralement d’ailleurs des fluctuations irrénuUères ^de conductibilité ’{ni ⁱ produisent ^des parasites intenses dans les amplificateurs.

Voici, pour préciser ^ces phénomènes par ^un exemple, ^{l’étiid4, (le., effets de ce} genre

sur la cellule n° 43 qui ^{a été} étudiée, ^au point ^{de vue} fatigue électrique, ^{dans les} figé 3, 4 ^et 5, et, ^au point ^{de vue} fatigue photoélectrique, ^{dans la} fige ^{6. Les relevées sur celle}

Fig. ^16.

Effets ultérieurs de la lumière. (Cellule ~3.)

cellule ont été choisies parmi les nombreuses autres parce qne ^cette cellule était très normale et correspondait ^{bien aux} propriétés moyennes de ^ce type de ce! Iules.

La fige ¹⁶ représente ^les résultats que ^nous résumons ci-dessous. les signes + ^et

indiquant ^{le sens dans} lequel était connectée la cellule à chaque ^mesure (montage ^{de la} fig. ~) . ^Au temps ^{t = 0,} la cellule n’a subi ultérieurement que des éclairements de 8 lux

(lampe ^au tungstène) ^en lumière totale. Elle est utilisée sous 1:> volts et chaque ^{mesure de}

sensibilité est effectuée en appliquant ^un éclairement de 8 lux pendant ") secondes. On lit la déviation maximum et le courant d’obscurité : on reporte ^{ces valeurs sur la courbe, ce} qui ^{donne les} pointes verticales représentées pour chaque éclairemeut.

Au temps 1 ^{- 3 min,} la cellule est soumise à un éclairement de 30 lux (lampe ^demi-

w-att au tungstène) pendant 20 secondes (lumière ^blanche totale). ^{l,e courant} d’obscurité

qui éblit, j ^{moment où l’on a} coupé le circuit de 0,30 ~. ~ prend immédiatement la valeur La, variation photoélectrique pour 8 lux passe de 1,26 p.A à 1,68 On observe au cours de 3 mesures effectuées à t ⁼ 4 que la fatigue électrique persiste mais la croissance du courant d’obscurité est ralentie par la diminution due à l’effacement progressif ^de

l’effet de l’éclairement sous 30 lux.

Le courant d’obscurité est constant et égal ^à 0,50

Au temp -1 ^{t =} min, ^on inverse les connexions de cellule, ^on constate que le ^courant d’obscurité Lepart ^de la valeur initiale trouvée ^{en sens} inverse et l’on retrouve le phénomène

de fatigue électrique.

Au temps t ^{= 7} inin, ^on expose la cellule déconnectée à ^un éclairement de 300 lux

(lumière ^blanche totale, ^même lampe plus rapprochée).

On connecte la cellule dans le sens + ^{on trouve un courant} d’obscurité de l’ordre de

0,6 ma,is décroissant et, ^{au moment où} l’éclairement de 8 lux est appliqué, ^{le courant}

passe de O,4f> ^à En inversant le _sens, on trouve un courant d’obscurité de

0,43 ^{et dr,} variations pour 8 lux donnant i ⁼ 2,7

On remarque qu’après l’éclairement de 300 lux, le courant d’obscurité était en pleine

décroissance, à partir de valeurs supérieures ^{à celles} qui existaient avant l’éclairement 300 lux.

Au 1 = 41 min, ^on expose la cellule déconnectée à ^un éclairement de 3 000 lux

pendant 20 .secondes (presque ^au contact de la lampe

Le courant d’obscurité, ^{dans le sens} +, ^dès qu’on ^{ferme le} circuit, part ^de valeurs très

grandes ^{et décroit} rapidement. ^Un essai de sensibilité sous 8 lux, ^{donne un courant} photo- électrique ^si grand que le spot sort instantanément de l’échelle.

En inversant le _sens, nous constatons que le courant d’obscurité est beaucoup plus petit, ^ce qui provient ^du temps ^écoulé (1 ^{minute et} demie) ^{et aussi de} l’effet accélérateur des inversions sur le retour à l’état initial. L’observation dans le même sens pendant

7 minutes, montre que, progressivement, l’effet de l’éclairement intense s’efface. La sensi- bilité n’a pas ’té diminuée ^{au cours} de cette période, les variations du courant photoélec- trique ^étaient sensiblement proportionnelles ^{au courant} d’obscurité, la variation relative de résistance était donc constante.

Aux temps t ^{= 21 mn et t .--- 22} mn, ^on fait deux inversions de sens qui montrent que le retour à l’état initial est pratiquement ^achevé, les inversions ayant ^évité lafatigue ^électri-

que et accéléré le ^retour à l’équilibre. A la suite de ces essais, ^dans lesquels la résistance d’obscurité sous 15 volts est de l’ordre de 75 mégohms, ^on expose la cellule à la lumière diffuse du jour ^{dans une salle} vitrée, ^non éclairée directement par le Soleil.

Le courant d’obscurité sous 15 v est alors beaucoup trop grand pour permettre ^la

lecture directe avec le galvanomètre. ^{Sous 9} volts, il est de 6 et sous 4 volts, de 3,6

sous 1,6 v, Li atteint encore 0,46 ~ ~B. Un éclairement de 8 lux donne i ⁼ 0,66 ^{1-t..A et le}

résultat est le même dans les deux sens. La résistance d’obscurité est donc passée ^{de 75 Q à}

2 Q environ, avec une forte diminution de la sensibilité relative.

24 heures de repos, l’effet d’éclairement de plein jour ^s’est effacé, le courant d’obscurité initial sous 6 volts est 0,04 _{pA, d’où} l~a ⁼ 6/0,04 ^{= 150 et Ai -} 0,8 tl.A à 0,9 _{;u- pour 8} lux, ^ce qui ^{est du même} ordre que la résistance et la sensibilité qui ^exis-

taient avant l’éclairement par la lumière diffuse du jour. ^La conclusion est que la lumière (surtout si elle est riche en radiations de courtes longueurs d’onde) produit ^{dans la matière}

un effet profond ^{et lent à} disparaître. Les effets de la radiation X =0,~6~0 ~, ^{du mercure}

sont extraordinairement durables (plusieurs mois). ^La superposition de cet effet lent des courtes longueurs ^{d’onde avec} l’effet instantané des radiations de grande longueur ^d’onde

donne aux courbes du courant photoélectrique dû à la lumière blanche, ^en fonction du

temps, leur allure d’abord très rapidement puis très lentement variable.

Il y aurait là ^une étude très importante ^à poursuivre pour éclaircir le rôle de la lon- gueur d’onde dans la vitesse de disparition des effets photoélectriques. ^{Nous aurons l’oc-}

casion d’y ^{revenir au} sujet ^de la lumière modulée.

12. Influence d’une tension alternative sur les cellules.

Xous avons vu que les inversions de courant hâtent le retour à l’état initial et que, cl’autre part ^la fatigue électrique ^{ne se} produit que lorsque ^le courant reste appliqué dans le même -ens, cet effet tendant à disparaître dès que le ^{courant cesse.}

Il est donc logique de penser que l’emploi d’une tension alternative doit réduire énor- mément les variations de résistance dues à la fatigue ^et, par suite, rendre bien mieux définies les variations photoélectriques ^{du courant.}

L’expérience ^montre qu’il ^{en est} bien ainsi. La figure 17 indique le schéma utilisé pour les mesures en courant alternatif.

La tension alternative efficace employée est de 25 volts à la fréquence ^{de ?§0} périodes

par seconde (Secteur). Cette tension est appliquée ^{sur un} pont de Wheatstcne dont la

Fig. ^l’r.

Mesure de la résistance en courant alternatif.

cellule constitue l’un des bras, ^{le bras} adjacent ^{contenant une} résistance de 50 Q qui ^se

trouve ainsi en série avec la cellule, ^ce qui évite que les cellules peu résistantes soient déité- riorées par ^une intensité exagérée. Les deux bras de proportion a ^{et b sont} formés par ^un

potentiomètre très résistant (5 ⁰⁰⁰ w) ^en fil bobiné en une seule couche avec contact suivant une génératrice. Il aurait mieux valu utiliser un potentiomètre rigoureusement

sans self-induction, ^{mais nous n’en} possédions pas ^et l’erreur absolue introduite du fait de la réactance à 50 s était vraiment peu importante ^{et ne} pouvait ^{pas nous} gêner ^sérieuse-

ment pour chercher l’équilibre ^du pont.

Le galvanomètre ^{de mesure était} remplacé par ^une lampe amplificatrice ^{à un} étage,

à résistance, ^{dont le} chauffage n’est pas représenté.

La grille ^{était reliée au sommet} C, le filament au curseur -1) par l’intermédiaire d’une

pile ^de polarisation ^de 1,5 vqui permettait de rendre la grille négative ^et supprimait ^tout

courant en phase ^{à travers} l’espace grille-filament.

Une lampe détectrice permettait ^{de trouver} l’équilibre par minimum dll courant détecté. La batterie de chauffage était mise au sol afin d’éviter les erreurs dups aux effets d’induction électrostatique.

Les lampes utilisées étaient : pour l’amplificatrice, ^une lampe ^à grand coefficient Céma (type ^G 25), ^et pour la détectrice, ^une lampe Philipps ^{~~ 413.}

13. Résultats. ^{- 1. 0 La} résistance d’obscunité des cellules conservées à l’obscurité

pendant plusieurs ^{semaines est bien} définie, ^en général. ^{Elle est} beaucoup plus grande

qU’en ^{courant continu} (620 Q pour la cellule ^n° 43, ^au lieu de 150 Q sous 15 volts en cou-

rant continu) sauf pour les cellules qui ^sont depuis ^très longtemps ^dans l’obscurité, pour

lesquels les deux chiffres concordent assez bien.

~° La variation de résistance due à l’éclairement est bien définie en lumière infra-rouge.

Par exemple, la cellule n° 43, protégée par ^{un verre} hypérios, présente pour l’éclairement diffus du laboratoire (uniquement éclairé par des lampes ^au tungstène) ^{une résistance}

constante de 340 mégohms. ^En approchant ^une lampe de 32 watts à un mètre, la résistance

prend ^une valeur constante de 49 mégohms ^et dès que la lampe ^{est éteinte on retrouve}

R = 340 mégohms.

1 18.

Effacement de la fatigue consécutive à un éclairement par ^une tension alternative. (Cellule 43).

Après avoir été exposée ^{10 secondes à un} éclairement de 3 500 lux (lampe lemi-13.aili , ^{la cellule est} soumise à une tension. alternative efficace de .25 v. La courbe représente la v ariation de résistance de la cellule depuis la fin de l’éclairement de 3 300 lux.

Ceci montre que la lumière infra-rouge ^{est bien sans} effet durable sur la résistance d’obscurité.

La cellule protégée par l’écran infra-rouge ^a pu être exposée à la lumière du jour ^en plein ^{air et même au soleil sans} altérer sensiblement sa résistance. Il semble qu’il y ait ^eu

cependant ^{une très} légère cliininution, mais elle était si faible _par rapport ^aux phénomènes

survenant en lumière visible qu’on peut l’attribuer à la petite quantité d’énergie ^{de courte} longueur ^d’onde qui traverse l’écran infra-rouge, qui n’est pas absolument opaque pour

elle, malgré ^son absorption ^énorme dans cette région.

3° L’effet de la lumière blanche totale sur la cellule déconnectée a pu être précisé.

puisque ^{les inesures} de résistance donnaient des valeurs définies et constantes dans le

temps pour les cellules reposées. ^On voit, ^{sur la} fig. 18, la courbe obtenue avec la cellule 43

après plusieurs jours de repos, à la suite desquels ^sa résistance d’obscurité, ^{en courant}

alternatif a été trouvée de 620 Q.

La cellule, ^au temp’ ^{t=U, a été} exposée 10 secondes à la lumière blanche totale d’une lampe ^{3~ au} lungstpne ^{à très} petite ^distance (Eclairement ^{de l’ordre}

de :~ 500 lux) ; immédiatement remontée sur le pont, ^sa résistance a été mesurée. Les valeurs initiales de la résistance étaient trop ^faibles et surtout trop rapidement ^variables

pour permettre ^{d4, les} déterminer, mais à partir ^{de 120} mégohm, ^{les mesures furent}

exactes comme époque ^{et comme valeur.}

La courbe indique ^une disparition exponentielle ^de l’accroissement de la conductibilité.

En une heure, ^{on revint} pratiquement ^à l’état initial.

Il y ^a lieu d’indiquer ^{à ce} sujet que la vitesse de régression ^est plus ^{faible sans tension} appliquée que lorsqu’il jr a tension alternative. Des ^mesures effectuées sur la cellule n° ~0,

il résulte que, pour effacer la moitié ^de la conductibilité rémanente due à un éclairement de 2 500 lux ( tungstène) pendant ¹⁰ secondes, ^il faut 3 minutes en courant alternatif et 21 minutes sans aucune tension appliquée.

1 !. Influence de la longueurs d’onde. - Les cellules Fournier obéissent aux radia- tions visibles et à celles du proche infra-rouge. Nous renvoyons pour la documentation ^sur cette question ^{aux travaux de} M. Fournier. Conférence ^à l’École Supérieure des P. T.T. (1928)]

qui ^a étudié la courbe de sensibilité en fonction de la longueur d’onde par comparaison

avec un récepteur ^{non sélectif} (pile thermoélectrique). ^Nous rappelons simplement que ^sea.

travaux établissent clne ^ce type de cellules a son maximum de sensibilité pour )~ == 1 p- ^avec

une décroissance rapide ^{vers À = 1,3 y.,} tandis que la décroissance est lente ^vers les courtes

longueurs ^d’onde (voir ^la fig. ^19, qui représente ^l’allure générale ^{de la} courbe). ^{Nous avons}

Fig. ^19.

^{Courbe de} due- cel lule, Fournier en fonction de la longueur ^d’onde.

constaté d’ailleurs que la sensibilité ^ne cessait pa; ^vers 0,6 ~, ^comme le faisaient croire les

mesures anciennes qui correspondaient ^{à une faible} amplification. La limite recule vers le violent au fur et à mesure que l’amplification ^ou le flux lumineux croissent (fig. 13).

A titre d’exemple, ^nous indiquons que nous avons facilement décelé la raie indigo ^du

mercure isolée par ^un monochromateur Jobin en utilisant un disque percé ^{de trous et un} amplificateur musical. Noues donnerons plus ^{loin, comme} exemple d’application ^{des cellules}

en photométrie, quelques ^résultats montrant comment varie la limite inférieure de sensibilité

avec l’éclairc ment.

D’autre part, ^{il y a lien de} rappeler ^{en ce} chapitre que l’influence des différentes radia-