Effets d'empilements et de temps-mort dans les sélecteurs d'amplitude

HAL Id: jpa-00236434

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00236434

Submitted on 1 Jan 1961

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Effets d’empilements et de temps-mort dans les sélecteurs d’amplitude

P. Moatti

To cite this version:

P. Moatti. Effets d’empilements et de temps-mort dans les sélecteurs d’amplitude. J. Phys. Radium,

1961, 22 (3), pp.192-192. �10.1051/jphysrad:01961002203019200�. �jpa-00236434�

192.

LETTRE A LA RÉDACTION

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM TOME 22, ^MARS 1961,

EFFETS D’EMPILEMENTS ET DE TEMPS-MORT

DANS LES SÉLECTEURS D’AMPLITUDE Par P. MOATTI,

Position du problème.

^{Dans un sélecteur} d’ampli- tude, ^le canal, ^de largeur Av, enregistre ^An impulsions

de hauteur v, ^alors qu’il ^{en arrive en réalité} Ãno pures.

Chaque impulsion comptée ^{déclenche un} temps ^mort

de durée T, ^{sur le canal} de ^{niveau v ou sur} plusieurs

canaux. Le temps ^actif étant T, quelle ^est la relation entre An et Ano ?

Résultats théoriques.

1) ^Le point d’application

du temps-mort ^{dans la chaîne} électronique ^{n’a aucune} importance, lorsqu’il ^est unique.

2) Le nombre de coups comptés ^{/ln doit être rem-} placé par :

avec :

nT est le nombre de coups comptés déclenchant le

temps ^mort T, ^et

ce qui permet de calculer le nombre total de coups vrais no, La fonction h(v) ^est la fonction d’empilement, déjà ^étudiée.

Calculs pratiques.

^Dans l’approximation usuelle, n, 7 ^« 1, ^{on a :}

La correction de T. M. est rigoureuse ^et immédiate, quelle que soit la valeur de T.

Rappelons que la correction d’empilement ^{n’est né-} gligeable que si

Les effets de temps ^{mort et} d’empilement ^{sont donc}

assez nettement séparés.

Conclusions. - 1) La correction de T.’M. est nulle pour ^un sélecteur total ; la forme du spectre n’est pas

modifiée, mais seulement le nombre de coups comptés.

2) ^{Elle est} très faible pour ^{un sélecteur à un} canal,

surtout si sa largeur ^est petite. ^{Elle sera souvent} négligeable ^{si T n’est} pas ^très grand.

3) ^{Elle est} maxima pour ^un sélecteur multicanal ne

couvrant qu’une ^{fraction notable du} spectre, ^le 1/5 par

exemple.

4) ^On doit vérifier que :

est indépendant de la valeur de T, Anmax ^{étant le}

nombre de coups comptés ^sans, temps-mort.

5) ^Le opouvoir de résolution » du système ^électro- nique ^{est : 0}

^{1 +} T, ^{somme du} temps ^{actif et du} temps-mort. ^{C’est le} temps au-dessous duquel ^{le sys-}

tème ne compte qu’une impulsion ^{au maximum.}

Mesure du temps ^mort. On déduit facilement de la relation ci dessus

Il suffit donc de 2 comptages, l’un avec, l’autre ^sans T. M., pour déterminer T. La méthode exige qu’on puisse supprimer ^{le T.} M., ^ce qui ^{est aisé} quand ^il

est créé sur une voie secondaire.

Lorsqu’il ^est impossible ^de l’annuler, ^on peut ^mesu-

rer T par ^cette méthode en faisant varier le paramètre

déterminant (capacité de liaison d’un. monovibrateur par exemple), ^{et en} extrapolant le nombre maximum de coups comptés.

FIG. 1.

La variation de 1 /nT ^{étant linéaire en} fonction de T et approximativement ^{linéaire en} fonction de C, ^l’extra- polation ^{est assez} précise. ^La différence des ordonnées

représente exactement le temps ^{mort T.}

Lettre reçue le ²² octobre 1960.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01961002203019200