OBSERVATION DE L'HARMONIQUE 2 DANS UN PLASMA CREE PAR LASER

HAL Id: jpa-00214815

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Submitted on 1 Jan 1971

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OBSERVATION DE L’HARMONIQUE 2 DANS UN PLASMA CREE PAR LASER

M. Decroisette, B. Meyer, G. Piar

To cite this version:

M. Decroisette, B. Meyer, G. Piar. OBSERVATION DE L’HARMONIQUE 2 DANS UN PLASMA CREE PAR LASER. Journal de Physique Colloques, 1971, 32 (C5), pp.C5b-119-C5b-120.

�10.1051/jphyscol:1971596�. �jpa-00214815�

OBSFXVATICPJ DE L'HARMONIQUE 2 DANS UN PLASMA CREE PAR LASER M. Decroisette, B. Meyer, G. P i a r

Commissariat h 1'Energie Atomique, Centre dfEtudes d e Limeil B.P. no 27, 94 - Villeneuve-Saint-Georges

Résumé

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L'observation du second harmonique dans un plasma créé par l a s e r permet l a mise en kvidence d e deux types d ' e f f e t s non l i n d a i r e s ; l e premier peut & r e observé suivant l a d i r e c t i o n du faisceau incident e t l e second suivant l a d i r e c t i o n perpen- d i c u l a i r e .

Abstract

The observation of t h e second-harrnonic i n a laser-created plasma gives some evidence of two non-linear e f f e c t s ; t h e f i r s t one can be seen along t h e incident beam d i r e c t i o n and t h e other i n t h e perpendicular d i r e c t i o n .

Nous avons m i s en évidence l a généra- t i o n d'ondes d e frdquence 2 go dans un plasma crké par un l a s e r B v e r r e au néodyme fonctionnant sur l a fréquence do ( A. ^{= = 1.06 1} o - ~ cm) e t dGlivrant une impulsion deocaractéristiques moyen- nes : 1 GW crdte, 10 J en 1 5 n s à mi-hauteur. t e rayonnement incident e s t ~ o l a r i s d verticalement.

il e s t f o c a l i s é s u r une c i b l e en deutérium s o l i d e de 2 mm d ' épaisseur I 1'. Nous avons r é a ï i s k un d i s p o s i t i f expérimental nous permettant d ' é t u d i e r s o i t l a r é f l e x i o n du plasma, s o i t s a transmission, s o i t son kmission perpendiculairement à l ' a x e du l a s e r (Fig. 1 ) .

On constate qu'h 90' d e l ' a x e l a s e r

O

a p p a r a î t une r a i e centrde s u r Ad2 ^.;5300 A, pola- r i s é e horizontalement c'est-&-dire suivant l a d i r e c t i o n de propagation du rayonnement incident

( ~ i g . 2 ) . Ce premier r é s u l t a t e s t i n t e r p r é t a b l e par une t h é o r i e classique [ 2 ] ou quantique (31 de l a d i f f u s i o n de l a ïurnikre par l e s électrons li- b r e s , lorsque l ' o n t i e n t compte du champ magnéti- que de l'onde. On prévoit que l e s i n t e n s i t é s d i f f u s é e s s u r l a fréquence fondamentale e t sur l'harmonique 2 sont maxima en même temps suivant l a d i r e c t i o n du champ magnétique. La mise en évidence du phénomène - ^{observé &} plusieurs r e - p r i s e s mais facilement masqué par 1'6mission du plasma - e s t d k l i c a t e c a r l a section e f f i c a c e t o t a l e e s t t r h s f a i b l e :

T----

ment de l a r a i e , dans une expérience plus raffinée.

pourrait permettre d e déterminer l a température ionique du plasma.

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Dispositif expérimental

mission du plasma montre également une r a i e cen- t r é e s u r Ad2 mais p o l a r i s é e verticalement

(Fig. 3 ) . Ce deuxième r é s u l t a t e s t dd & l a non l i n é a r i t é d e l a conduction électronique qui n a f t , dans un plasma inhomog&ne, de l ' i n t e r a c t i o n du

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1971596

C5b- i 20 M. DECROISETTE E T AL.

gradient de densité et du champ blectrique 1 4 ) . quence plasma est voisine de la îrdquence de C'est un phénomène beaucoup plus intense que le 1 ' onde incidente [ 51 .

précédent et théoriquement maximum lorsque la fré-

Flg. 2

Observation & 90'

Fig. 2

Observation dans 1 ' axe

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