HAL Id: tel-01199173
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Submitted on 8 Dec 2015
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quasi-statique des composants magnétiques de puissance - Application à la compatibilité EM -
Pierre-Etienne Lévy
To cite this version:
Pierre-Etienne Lévy. Modélisation du rayonnement électromagnétique quasi-statique des composants
magnétiques de puissance - Application à la compatibilité EM -. Electronique. École normale
supérieure de Cachan - ENS Cachan, 2015. Français. �NNT : 2015DENS0019�. �tel-01199173�
THESE DE DOCTORAT
DE L'ECOLE NORMALE SUPERIEURE DE CACHAN
Présentée par
MonsieurLévy Pierre-Etienne
pour obtenir le grade de
DOCTEUR DE L'ECOLE NORMALE SUPERIEURE DE CACHAN
Domaine :
Eletronique - Eletrotehnique - Automatique
Sujet de la thèse :
Modélisation du rayonnement életromagnétique quasi-statique des
omposants magnétiques de puissane
- Appliation à la ompatibilité EM -
Thèseprésentée etsoutenue à Cahan le08/06/2015 devant lejury omposé de :
M. ChadebeOlivier Chargé de Reherhe Rapporteur
M. Piriou Franis Professeur des Universités Rapporteur
M. PihonLionel Direteur de Reherhe Examinateur
M. Vollaire Christian Professeur des Universités Examinateur
M. Costa François Professeur des Universités Direteurde thèse
M. Gautier Cyrille Maître de Conférenes Enadrant
M. Revol Bertrand Maître de Conférenes Enadrant
LaboratoireSATIE
ENS CACHAN - CNRS - UMR 8029
61,avenue du Président Wilson,
94235 CACHAN CEDEX (Frane)
Résumé :
L'augmentation dunombre de fontionséletriques disponiblesdanslessystèmes embarqués
amènede nouvellesontraintesd'enombrementetdemassedeleursalimentations.Pouradres-
ser es problèmes, laminiaturisationetl'intégration des onvertisseurs statiquessont dondes
thématiques importantes de reherhe qui aboutissent à de nombreuses évolutions tehnolo-
giques et struturelles,dontl'apparition de onvertisseurs statiques àfréquene de fontionne-
mentélevée, permettant larédution des élémentspassifs du onvertisseur.
Ces avanées s'aompagnent ependant d'une augmentation des niveaux de perturbations
életromagnétiquesgénéréspar lesystème.Ande lesdiminuer,l'insertiondeltresCEMdans
lesystèmeest néessaire.Leurs performanessontfortementliéesauontrlede leurséléments
parasites.Lesmodèlesdéveloppésjusqu'àprésentonernent pourlaplupartleseetsonduits
et l'évaluation de l'impat des phénomènes rayonnés est souvent ignorée ou au mieux basée
sur des modèles simplistes. Un des objetifs de ette thèse est don d'apporter un degré de
omplexiation plus élevé des modèles de rayonnement des omposants magnétiques utilisés
dans les ltres CEM, tant par une approhe par modélisation numérique que par la mise en
÷uvre d'un modèle analytique.
Dans un premier temps, une étude poussée du rayonnement magnétique de omposants
simples, les indutanes toriques de mode diérentiel, a été réalisée. Cette étude a débouhé
sur la mise en évidene des paramètres ritiques déterminant la topologie du hamp magné-
tiquerayonnédansl'environnementproheduomposant.Lerésultatmajeurdeetteétudeest
l'importanede la répartition du bobinage autourdu iruit magnétique sur lehamp magné-
tiquerayonné. Denouveaux modèlesontété proposéspourpermettre lapréditiondes hamps
prohes rayonnéspourune gammedefréquene inférieureàlarésonane propredu omposant.
Parlasuite,unmodèleanalytiquen durayonnementmagnétiquedesindutanesdemode
ommun a été proposé. Ce modèle permet de déterminer a priori le rayonnement magnétique
prohe du omposant. Les études menées par la suite ont permis de relier les eets observés
en rayonné aux phénomènes onduits qui apparaissent dans es omposants notamment pour
expliquer ertains eets de transfert de mode (ommun
←→
diérentiel).Dans une dernière partie,une étude de es omposants en suseptibilité életromagnétique
(EM)aétémenée.Elleapermisderendreomptedel'inuened'uneondeinidentede hamp
magnétiquesurlesomposantsétudiésetdevaliderlesmodèlesproposésviauneapprohebasée
sur laréiproité EM :ladiretionprivilégiéede rayonnement est aussi elle de ouplagefaile
pour un hamp magnétique externe.
Abstrat :
The number of eletroni devies in embedded systems is onstantly inreasing and their
ontribution to volume and weight is a major onern. In order to solve these issues, a large
researh eort is devoted to volume redution and power onverters' integration. This lead to
onstant tehnologial evolution inluding the appearane of high frequeny power eletroni
onverters allowingthe redution of the volume of passive omponents.
However, due totheinrease of operatingfrequeniesandthe minimizationofinter-ompo-
nentsdistanes,theeletromagnetiradiationsgeneratedbythesesystemsbeomemoreimpor-
tant.In ordertoderease this interferene, EMI ltersare oftenneessary. Theirperformanes
are oftenrelatedtothevalue ofparasitielementsinthelter whihmust thereforebeontrol-
led. Nonetheless most of the existing models fous on onduted eletromagneti interferene
(EMI) and the impatof radiatedphenomena isoften ignoredorgreatly simplied. This work
will therefore fous on developing highly aurate radiationmodels for magneti omponents
ommonlyused inEMI lters using both numeriand analyti tools.
First,the magnetieldsradiatedbydierentialmode (MD)toroidaloils, whihbelongto
the basi magnetiomponents, willbethoroughlystudied. This study highlightedthe ritial
parametersdetermining the near-eldtopology.Themain resultis the disovery ofthe impat
of the winding's layout around the magneti ore on the radiated magneti eld. New models
havebeen developed in order topredit the radiatednear eld.
Then, an aurate analyti model of the the magneti radiation of ommon-mode (CM)
hokes has been developed. It allows the preditionof the magneti near-eld.The appliation
of the model lead to the orrelation between radiated phenomena and onduted eets exis-
ting in these omponents. The importane of the winding on CM to DM mode oupling has
therefore been highlighted.
Finally,theeletromagneti(EM)suseptibilityoftheseomponentshasbeenstudied. This
workdesribesthe inueneof anexternalmagneti eld ontheomponents andvalidates the
radiation models developed using the priniple of EM reiproity. It has been shown that the
easy diretions are the same for both the radiatedand the oupled phenomena.
Albert Einstein
Je tiens en premierlieuà remerier Pasal Larzabal, direteur du SATIE,pour son aueil
dans le laboratoire ainsi que les personnels tehniques et administratifs qui assurent le fon-
tionnementdu laboratoire.L'organisationdes moments festifs etl'ambianequi règne dans le
laboratoireonstituentunadretrès partiulier,propieàl'intégrationetl'épanouissementdes
jeunes herheurs.
L'enadrement d'un dotorant est primordialpour saréussiteet je dois exprimer toutema
reonnaissane à mes enadrants François Costa, Cyrille Gautier et Bertrand Revol dont l'in-
vestissement dépasse largement le ontexte sientique. Leur disponibilité malgré les harges
administrativesqu'ils peuvent porter a dépassé toutesles espéranes que peut avoirun doto-
rant.Jelesremerie égalementpour laonane etlalibertéqu'ilsm'ontaordé durantette
période ainsi lesoui dont ilsont pu fairepreuve tout au long de ette période pour que ette
thèse puisse être un tremplin pour l'avenir.
Ilest impensablepourmoidene pasremerierlesmembresdu juryquim'ontfaitl'honneur
de partiiperà ma soutenane de thèse. J'exprime ma gratitude à Olivier Chadebe et Fran-
is Piriou qui ont aepté la tâhe ingrate de rapporter e mémoire. Je les remerie pour les
éhanges que nous avons pu avoir qui m'ontpermis de perfetionner mes travaux. Je ne peux
oublier Christian Vollaire qui a eu la gentillesse de présider e jury. Enn, je remerie Lionel
Pihon d'avoir partiipé à e jury, mais également pour les éhanges que nous avons pu avoir
tout aulong de mathèse.
Je remerie égalementles jeunes,dotorants oujeunes herheurs/PRAG, LioneletDouha
d'avoiranimélaviedubureau(etladéorationdel'armoire),DenisetFabienpourleur bonne
humeur etle soutien qu'ilsont pu m'apporter dans la préparationde l'après-thèse.
Durant ma thèse, j'ai également eu la hane d'être aueilli au département EEA et je
dois don remerier toute l'équipe pédagogique etles diérents direteurs de département qui
m'ont guidé pendant mes premières expérienes d'enseignement. Meri à Jean-Pierre Barbot
grâeàquijeonnaistoutdu lubde plongéed'Issyetquim'a fortementenouragélorsdema
préparation au permis moto. Meri à Emmanuel Hoang de m'avoir enseigné l'art du disours
d'avantTPdontluiseulaleseret(jesaismaintenantquelaSuèdeest produteurdetomates).
De manière générale, je tiens à remerier l'ensemble des membres du SATIE et du dépar-
tement EEA. Le adre et la bonne ambiane dans es deux entités en font un environnement
dans lequel il est très agréabled'évoluer.
Je voudraiségalementremerier les potes. Ceux qui m'ont permis de mevider latête etde
penser à autre hose quand ça n'allait pas et qui ont ontribué à améliorer les hoses quand
ça allait. Meri à eux de me rappeler qu'au nal mathèse onsistait àoller des magnetssur
Meri à mafamille. Meri à mes parents de s'être toujours intéressés à mes travaux même
si de toute façon on n'y omprend rien. Meri d'avoir été souvent plus er de moi que je ne
peux l'être. Meri auxfrangins et àmabelle-s÷urde s'être libérés pour lasoutenane etpour
leurs enouragements.Unemention spéialepourMatthias quiarelu ledébutde mathèse (en
mêmetempsquand onest oinéssur unbateausans ventonn'a paslehoix).Meri àMaïrik
de voir enoreen moil'enfantque je ontinue à être. Meri pour tout.
Enn meri à Audrey. Meri pour ta patiene et d'avoir supporté mes humeurs surtout à
l'approhe de la n. Meri pour ta onane quand je ne savais plus où j'en étais. Meri de
toujours tout organiser. Meri pour ta pugnaité, pour ta mauvaise foi,pour tes anedotes de
maîtresse ettoutes es hoses quifontque notre quotidien est si rihe. Meri.
Introdution Générale 3
I État de l'art 9
I.1 LaCEM en életronique de puissane . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
I.1.1 Soures de perturbations etnormes assoiées . . . . . . . . . . . . . . . . 9
I.1.2 Solutionsde minimisation des perturbationsCEM . . . . . . . . . . . . . 10
I.1.3 Lesltres CEM . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13
I.2 Modélisationdes omposantsmagnétiques . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16
I.2.1 Noyaux magnétiques . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16
I.2.2 Inuene du bobinage . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19
I.3 Modélisationdes souresde hamp magnétique . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22
I.3.1 Champrayonné par les omposants . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22
I.3.2 Modélisationdes iruits . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 24
I.4 Théorieomplexe des hamps életromagnétiques . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
I.4.1 Équations etgrandeurs . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
I.4.2 Prise en omptedes matériaux. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28
I.4.3 Fontionsomplexes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 32
I.5 Conlusion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 35
II Modélisation des omposants à bobinage unique 39 II.1 Dimensionnementd'une indutane pour la simulation . . . . . . . . . . . . . . 39
II.1.1 Paramètres aratéristiques de l'indutane. . . . . . . . . . . . . . . . . 39
II.1.2 Miseen équation du bobinage . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 40
II.1.3 Protoole de simulation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 42
II.1.4 Dispositif etprotoole de mesure . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 43
II.2 Inuene de lavariationdes paramètres. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 49
II.2.1 Paramètres d'extration des valeurs . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 49
II.2.2 Limite de validité de la théorie existante . . . . . . . . . . . . . . . . . . 49
II.2.3 Paramètres liés aunoyau . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50
II.2.4 Paramètres liés aubobinage . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 52
II.3 Détermination d'uneloi de omportement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 55
II.3.1 Modiation du diagrammede rayonnement . . . . . . . . . . . . . . . . 55
II.3.2 Énergie magnétique rayonnée . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 56
II.4 Modélisationdes défauts . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 57
II.4.1 Validationpar FSV . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 58
II.4.2 Établissement d'un modèle numérique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 62
II.4.3 Modèle analytique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 70
II.5 Conlusion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 76
IIIComposants à bobinage double 81
III.1 Inuene du bobinage . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 81
III.1.1 Miseen plae du modèle numérique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 81
III.1.2 Validationexpérimentale . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 82
III.1.3 Eets du bobinagesur lerayonnement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 84
III.1.4 Détermination préditive des topologies de rayonnement . . . . . . . . . 92
III.2 Modèle analytique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 94
III.2.1 Transformation onforme . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 94
III.2.2 Calul du hamp magnétique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 99
III.2.3 Transformée inverse . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 103
III.2.4 Modélisationanalytique du tore de mode ommun . . . . . . . . . . . . . 106
III.3 Dénitiond'un iruit rélutant équivalent . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 110
III.3.1 Dénition de zones de rayonnement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 110
III.3.2 Miseen plae du modèle . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 111
III.3.3 Résultats . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 112
III.4 Phénomènes de transfert de mode . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 113
III.4.1 Shéma életriquedu TMC . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 113
III.4.2 Injetion en mode diérentiel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 114
III.4.3 Injetion en mode ommun . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 121
III.5 Conlusion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 125
IVSuseptibilité des omposants 129 IV.1 Présentation du ban de mesure . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 129
IV.1.1 Bobines de Helmholtz . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 129
IV.1.2 Ban de mesure . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 131
IV.1.3 Étalonnage du ban. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 133
IV.2 Phénomènes induits. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 135
IV.2.1 Conditions de mesures . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 135
IV.2.2 Composant mono-bobinage. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 135
IV.2.3 Composants àenroulements multiples . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 140
IV.3 Conlusion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 144
Conlusion et perspetives 149
A Calul de l'équation du bobinage 151
B Calul du hamp rayonné par une spire de ourant 155
C Doumentation du noyau 161