Etude du pléochroisme de la tourmaline

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Submitted on 1 Jan 1928

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Etude du pléochroisme de la tourmaline

Pierre Le Roux

To cite this version:

Pierre Le Roux. Etude du pléochroisme de la tourmaline. J. Phys. Radium, 1928, 9 (4), pp.142-152.

�10.1051/jphysrad:0192800904014200�. �jpa-00205330�

ETUDE DU PLÉOCHROISME DE LA TOURMALINE par M. PIERRE LE ROUX,

Chef de Travaux à la Faculté des Sciences de Caen.

Sommaire. - L’auteur s’est proposé ^{de vérifier} jusqu’à quel point l’absorption ^{dans les} cristaux est indépendante de la direction de propagation ^et dépend ^seulement de la direc- tion du vecteur lumineux,

^l’admet généralement ^et

l’indique ^{la théorie} dans le

où l’absorption est faible. Les

d’absorption ^{ont été faites à} l’aide d’une cellule photoélectrique associée à

électromètre à quadrants. ^L’étude

porté

^deux lames de tourmaline taillées aussi près que possible l’une de l’autre dans un cristal. L’une de

lames est taillée perpendiculairement ^à l’axe, ^l’autre parallèlement ^à l’axe. Les

mesures

ayant été faites deux fois

deux épaisseurs différentes,

pu tenir compte

du pouvoir réflecteur.

L’étude de

deux lames (qui

^{été faite} pour toutes les raies de l’arc

depuis

5 790 Å jusqu’à ^{3 655 Å} comprise)

montré que, sauf dans le

d’une absorption ^très petite, le coefficient K0 n’a pas la même valeur pour les rayons qui

propagent perpen- diculairement à l’axe et pour les rayons qui

propagent parallèlement ^{à l’axe.}

Des vérifications systématiques ^{ont été} faites pour s’assurer que ^cette différence n’était pas due à

défaut d’homogénéité.

L’étude d’un petit ^{cube de} tourmaline jaune ayant

^faces parallèles ^et perpendicu-

laires à l’axe

conduit

mêmes conclusions.

i. introduction. - Les théories du pléochroïsme qui ^{ont été} proposées ^solt généra-

lement compliquées et, ^{bien les mesures} n’ont pas ^une précision suffisante pour

qu’on puisse décider entre elles.

La théorie de lBIallard est la plus simple (’). ^Cette théorie n’est évidemment qu’ap- prochée ; elle conduit, par ^un calcul élémentaire, à admettre l’existence d’un ellipsoïde (ou

d’un ellipsoïde inverse) d’absorption, que l’on peut rapprocher ^de l’ellipsoïle d’élasticité et,

qui permet ^de prévoir ^{tous les} phénomènes ^{dus à} l’absorption ^clans les cristaux, Il en résultes que le coefficient d’absorption dépend seulement du vecteur lumineux et non de la direction de propagation. Cette théorie a été vérifiéa expérimentalement (2).

D’autres formules, peu différentes de celles de Nlallard, ^{ont été} proposées par divers auteurs. Même pour ^un corps très pléochroïque ^{et à} biréfringence forte, ^{comme la tournl,’I-} line, ^une précision ^de 1/100 ^sur le coefficient d’absorption (ce qu’on ^{est loin} d’avoir) ^ne

permet pas de décider entre elles.

Des théories plus complètes, parmi lesquelles ^nous citerons celle de Drude (J),

conduisent à des calculs compliqués qu’il ^n’est possible ^de simplifier qu’en supposant ^les.

cristaux peu absorbants. Dans ^{ce cas} particulier, ^{on arrive encore} à des relations qui

montrent que le coefficient d’absorption ^{ne de la} direction de vibration. D’ailleurs,,

en prenant ^cette hypothèse ^comme point ^de départ, ^{un calcul} simple ^{conduit à une relation} identique à celle de Mallard.

Cette hypothèse que le coefficient d’absorption ^ne dépend que de la direction de la vibration et non de la direction de propagation est actuellement _presque toujours admise,.

dans le cas oit l’absorption ^n’est pas petite.

J’ai pensé qu’il pouvait être intéressant de vérifier expérimentalement jusqu’à quel point ^cette hypothèse ^est acceptable, tout en mesurant en même temps le coefficient d’absorp-

tion en fonction de la longueur ^d’onde.

Pour cela, j’ai ^{étudié le} pouvoir absorbant d’une tourmaline pour les diverses raies de l’arc au mercure, depuis 5 ⁱ⁹⁰ jusqu’à ^{3 6551} compris. ^Cette tourmaline, de couleur légè-

e) MILLKRD. Traité de cristallographie, ^{t. 2} (t881), p. 352.

(s) CAMICHBL. Annales de claimie et de physique,

^{YII, t. 5} (1895), ^{p. 467.}

(B) DRUDE. Précis d’optique (traduction française), Gauthier-Yillars, ^Paris (1912), p. 137.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:0192800904014200

rement bleutée, ^est très pure; elle ^a été taillée sous forme de deux petites ^lames prises ^aussi près que possible ^tUile l’autre dans le ci’istal,. ^{l’une est taillée} perpendiculairement ^{à l’axe} optique, ^l’autre parallèlement ^{à l’axe} (’~). ^{L’étude a} porté ^sur le coefficient d’absorption ordinaire, ^{mesuré avec la lame} perpendiculaire, ^{et sur} les coefficieiits d’absorption ^ordinaire

et extraordinaire principal, ^{mesurés avec la lame} parallèle.

2. Méthode et appareil.employés. - Si les études théoriques ^et qualitatives ^sont nombreuses, les bonnes ^mesures de pouvoir ^absorbant dans les cristaux pléochroïques ^sont

rares et déjà ^anciennes (-,). ^{Toutes ces mesures ont} été faites à l’aide de spectrophotomètres

d-e divers systèmes ^{et sur} des lames cristallines taillées parallèlement ^{à l’axe} optique. ^Une

orientation convenable de la lame permet d’avoir soit la vibration ordinaire, ^{soit la vibration}

extraordinaire.

Dans tous les spectrophotomètres utilisés pour le spectre visible apprécie l’égalité

de deux plages lumineuses (6) ^ou, plus rarement, ^la disparition ^de franges ^Le spectre photomètre ^offre l’avantage d’être d’un emploi simple ^et rapide; malheureusement, ^sa

sensibilité est limitée par la sensibilité de et il ne peut servir que dans ^un faible inter- valle de longueurs ^d’onde.

Pour ces raisons, j’ai préféré substituer à l’oeil une cellule photoélectrique (~). ^Le montage ^des expériences ^{est alors} plus compliqué ^{et les mesures sont} plus longues ^et plus délicates ; ^{mais on a,} par contre, l’avantage d’une bonne précision pour ^une étendue plus grande ^de radiations, com}Jrenant le début des radialions On mesure alors le courant produit ^dans la cellule par la lumière ^{avant et} après interposition de la lame cris- talline. Ce courant est, ^{comme on} sait, proportionnel à l’éclairement. J’ai utilisé la cellule associée directement à un électromètre à quadrants (1) : ^{On mesure alors le} temps ^nécessaire

pour que le spot ^se déplace ^entre des divisions ni et assez éloignées ^{de la} position d’équilibre.

L’appareil ^{utilisé est} représenté figure ^{1. La} lumière est produite ^{par un arc au mercure,}

en quartz, alimenté par ^une force électromotrice continue de 120 volts par l’intermédiaire d’un rhéostat et d’un ampèremètre. L’intensité, ^{en marche} normale, ^{est de} 3,5 ampères

environ. Cet arc est enfermé dans une boîte en fer blanc, portant ^une ouverture fermée par ^une lentille qui ^concentre la lumière de l’arc sur un diaphragme ^{d. Celui-ci est à}

ouverture variable et peut être fermé à volonté. Il porte ^{6 trous} numérotés de i à 6. Le

plus petit, ^{le n°} 1, ^{a une} ouverture de 0, i ^{mm de} diamètre, ^{et le} plus grand, ^{de mm.}

Devant le diaphragme, ^{se trouve une} lentille l’ (de distance focale 12,5 cm) ^{dont on} règle ^la position pour que ^son foyer ^{se trouve en La} lentille, ^ainsi placée, ^{donne un faisceau}

de lumière sensiblement parallèle pour toutes les longueurs d’onde utilisées. En e est un

support, permettant de fixer les écrans qui ^{servent à} filtrer la lumière de l’arc et à isoler les diverses raies. Un nicol pput ^être placé ^{en N} (dans ^une position invariable), pour obtenir de la lumière polarisée.

La cellule C est enfermée dans un coffret dont j’ai remplacé la fermeture ordinaire par

un obturateur d’appareil photographique. L’anode de la cellule est réunie à la paire ^de

(1) La taille et la rectification de

lames

été faite

toute la précision désirable par

l’Optique Scientifique »,~~8,

^de Grencta, ^Paris.

(J) ^En plus des auteurs dont

déjà par’é, ^{citons : IERRITT Ann., t.} 55(1895), p. 49], qui

^{surtout fait des}

^dans l’iufra-rouâe; P[Ll0152[CIl :Zeitschrift fiir Kryst., ^{t. 6} (1881), p. i4:.!J, qui

a

fait des

dans le spectre visible de 0,53 p~ ^à 0,61 y ; H. BECQUEREL [Annales ^{de chimie el} de physique,

s.

Vl, t. d4(18~8), p. 1’70J.

(ri) Systèmes Crova, Glan, Gouy, ^etc.

C) Systèmes Violic, ^etc.

(8) ^Cellule Serpi

quartz, ^{de la}

Société de recherches et perfectionnements industriels _», 6,

^de Messine. Paris.

(’) ^On peut également monter la cellule

amplificateur ^à lampes ^à trois électrodes : LAzERGES : Sur l’application ^{des courants} photoélectriques ^{à la} photométrie ^des recherches et inventio U’,

~i9?~), p. o6t;

12ï]; LUIBERT et ÙHALOXSE. Microphotomètre enregistreur ^{à cellule} photoélectrique [Reiue

t. 5 (1926), p. li0il.

Après ^divers essais, j’ai préféré ^le montage

l’électromètre qui m’a donné de meilleurs résultats.

-

quadrants ^{isolés de} l’électromètre E par ^un fil protégé électrostatiquement. La calhode est réunie au pôle négatif ^d’une pile ^ou batterie d’accumulateurs de 80 à 170 volts dont l’autre borne est au sol (cage de l’électromètre et de la cellule).

Enfin, ^{en S se trouve le} support ^{de la lame} cristalline, dont le détail est donné figure ^2.

Le cercle divisé C est mobile et peut ^{tourner sur le} support ^fixe S, l’axe de rotation étant

parallèle ^à la direction de la lumière incidente et passant par le ^centre du diaphragme D, qui, ^{dans mes} expériences, ^{avait 3 mm} de diamètre. Un repère R, ^{fixé au} support, permet

de lire l’angle ^{dont on fait tourner le cercle; une vis, non} marquée ^{sur la} figure, permet ^de

l’immobiliser. Sur le cercle divisé, ^{se trouve une} tige ^{de laiton A,} qui ^{lui est} perpendicu-

,laire et clui sert d’axe de rotation à une pièce P, ^{en bronze} noirci, ^sur laquelle ^{on fixe la}

cristalline. A l’aide d’un levier l, ^on peut -rejeter ^{de côté cette} pièce ^{P et l’on} peut,

d’autre part, l’immobiliser avec l’écrou E. P vient buter, ^{dans une} position invariable, ^sur

.

l’extrémité du support ^du diaphragme ^D qui dépasse ^de quelques millimètres 1 quantité

inférieure de 0,1 ^{mm à} 0,2 ^{mm à} l’épaisseur ^de P). ^Sur P, ^on peut fixer la lame cristalline à l’aide de deux écrous et d’une petite lame de laiton noirci, percée d’une ouverture un peu

plus grande que le diaphragme ^{D et} placée juste ^en face de lui. Cette petite lame de laiton

porte ^un logement ^fraisé qui i emboite exactement la lame cristalline. Cette disposition permet

à volonté de placer la lame cristalline devant le diaphragme toujours dans la même position,

ou au contraire de découvrir l’ouverture D.

L’arc est toujours ^{mis en marche au moins une} heure avant de commencer les mesures.

Un ampèremètre, placé ^sous les yeux de l’observateur, indique s’il vient à se produire ^une

variation de courant. L’arc que j’utilisais ^était alimenté par ^une batterie de 60 accumula- teurs de 180 ampères-heure ^de capacité. J’ai fait mes mesures quand ^sa force électro- motrice était bien constante, ^et toujours ^{12 heures au moins} après ^l’avoir chargée.

L’électromètre est réglé suivant la méthode ordinaire. On vérifie, ^en particulier, qu’il n’y ^a pas de fuite appréciable ^et que le courant d’obscurité de la cellule est négligeable, pour les potentiels accélérateurs employés.

Avant de placer le cristal sur son support, ^{on a} soin de le nettoyer à l’alcool. Avec un

petit écran, percé ^{d’un trou de 2 ou 3 mm de} diamètre, ^on vérifie par autocollimation que le cristal est bien perpendiculaire ^aux rayons incidents. On arrive à ^ce résultat en agissant

sur le support ^du cercle divisé qui porte le cristal. En faisant tourner le cercle divisé, l’image

~ln trou ne change pas sensiblement de place, ^ce qui indique que l’axe de rotation ^a pour

direction la direction de la lumière incidente. Ce résultat obtenu, ^on bloque ^{les vis} qui

fixent le support ^du cercle divisé.

Les écrans qui permettent d’isoler les diverses raies de l’arc au mercure sont bien

,connus. Je crois bon cependant ^{de donner} (Tableau I), ^{la liste de ceux} que j’ai ^utilisés.

Fi- ^2.

3. Calcul du coefücient d’absorption. - ^J’ai pris ^comme définition du coefficient

d’absorption ^{K celle} donnée par la formule.

où Io ^est l’intensité de la lumière qui pénètre ^{dans la} substance, ^et I, l’intensité de la lumière après ^un parcours de 1 centimètres dans la substance.

Il y ^a réflexion partielle ^{de la lumière sur les} faces de la lame. Pour éviter ces

réflexions, ^la plupart ^des expérimentateurs qui ^{se sont} occupés ^{de la mesure des} coefficients

d’absorption plongent le cristal à étudier dans un liquide d’indice intermédiaire entre les indices principaux. ^J’ai préféré employer ^{une méthode} qui permet d’obtenir le pouvoir

réflecteur en même temps que le coefficient d’absorption. ^{Pour cela,} je ^{me suis} toujours placé ^{dans le cas} de la lumière tombant normalement sur les faces de la lame cristalline.

Soit R le pouvoir réflecteur pour ^une radiation déterminée, c’est-à-dire le rapport ^de

l’intensité de la radiation réfléchie à l’intensité de la radiation incidente : Soit /0 l’intensité de la radiation incidente : 10 (1

R) ^est l’intensité de la radiation qui pénètre dans le cris-

tal ; 10 (1 - R) l’intensité de la radiation qui ^{arrive sur} la seconde face du cristal,

et I = I~ (1

l’intensité de la radiation qui ^{sort du cristal} (’°).

(1°) ^{On admet} que le pouvoir réflecteur

la face cristal-air est la même que

la face air-cristal.

TABLEAU I.

Si to ^{est le} temps mis par le spot ^de l’électromètre pour passer de la division )?, ^{à la} division 122 lorsque la lumière ^ne traverse (pas ^{la lanle} cristalline, ^et t, le temps mis par le

spot ^de l’électromètre pour passer de la division n1 à la division lorsque ^la Iiij)iière tra- verse la larne cristalline, ^{on a :}

et

Ce qui ^{donne :}

Si après avoir diminué l’épaisseur ^{de la} lame, qui deyient alors 1’, ^on refait les mêmes

expériences, ^on trouve les temps cjni conduisent, par ^un calcul identique, ^{à :}

Nous avions ainsi deux équations qui permettent ^{de trouver R.}

Dans toutes les expériences, les déterminations de t et to ^ont toujours été faites en

croisant les mesures, et on a opéré de même pour ^t’ et 1’0. Les moyennes obtenues pour

chaque portent ^{sur des nombres} qui ^{diffèrent de} 1/50 ^au maximum. Les valeurs que je ^donnerai plus loin pour log t

log to ^et log ^t’

log t’o ^sont elles-mêmes des moyennes de plusu!uJ’S

Quant ^au pouvoir réflecteur avec la précision envisagée, ^{on ne} peut ^évidemment espérer obtenir pour lui qu’une ^valeur approximative. Les nombres que je donnerai pour Il seront donc simplement considérés comme un ordre de grandeur.

4. Mesures. - Avant de faire les mesures d’absorption, j’ai mesuré les indices à l’aide d’un réfractomètre d’Abbe (11). ^{Les mesures ont été} faites pour chaque ^{face en faisant}

tourner la lame dans son plan.

Soit _ne l’indice extraordinaire principal ^{et 110} l’indice ordinaire. On trouve, ^{à la} tempé-

rature de 181 environ :

Les nombres sont indépendants ^de l’orientation de la lame.

Les nombres ont pour valeur extrême ^sur chaque ^{face :} (Suivant l’orientation de la lame.)

L’épaisseur ^{a été} mesurée à l’aide d’un palmer ^de précision. ^On trouve, ^{à la} tempéra-

«

ture de i8° environ :

La mesure de t et de to conduit pour ^ces lames aux résultats suivants :

(11) Modèle Zeiss. Cet appareil ^donne l’indice pour la raie D à 2 unités près ^{de la 41 décimale.}

(12) La dernière décimale est donnée à titre d’indication.

(l3) ^On peut, ^dans

cas, utiliser la lumière naturelle ; j ai d’ailleurs vérifié que la lumière polarisée

conduit

mêmes résultats,

d’expérience près.

Tourl1lalÙze

l = o, i 33~ ^cm.

~

Lunlière polarisée.

En lumière polarisée, la tourmaline parallèle donne des valeurs due log t

log ^to qui dépendent ^{de la} position du cercle divisé. On détermine, par tâton- nement, la valeur maxilnum et la valeur minimum de log t

log to. On obtient le tableau suivant :

- - - .

/

L’épaisseur ^des deux lames a ^été diminuée, ^{en usant} l’une des faces parallèlement ^à

elle-même.

Les épaisseurs sont maintenant (à ^la température ^de 18)".

Tourmaline perpendiculaire : l’

^{OJ03o cm}

.

Tourmaline parallèle : ^l’ = ~02; ^cm

Les mesures d’indice, ^{refaites sur} la face conservée et sur la face usée, ^conduisent

exactement aux nombres indiqués ^{au début de ce} paragraphe. ^{Les mesures de t’o et t’} (faites

dans les mêmes conditions que pour to ^et t) conduisent aux tableaux suivants : Tourmaline

parallèle.

En portant les nombres que nous venons de donner dans les relations (i ^et 2), ^on

trouve les diverses valeurs de li et de Il pour les radiations correspondantes.

l( pour ^{la éclairée en} naturelle.

On a

alors le coefficient d’absorption ^ordinaire

Ccelczel de Ii la !ournlaline pa’rallèle, ^{éclairée en lumiére} I)ola)-isée.

^Le

maximum conduit à Ko , ^{et le} minimum, ^au coefficient dsabsorption extraordinaire 1 .

Ces valeurs donnent les courbes de la figure ^{3. Ces} courbes montrent avec évidence

qu’il ^{existe un} minimum dans chaque ^cas, mais le nombre de points ^{dont on} dispose ^nu permet pas de décider ^avec certitude si ce minium se produit exactement pour la même

longueur d’onde dans les deux cas.

On peut ^{se rendre} compte ^de l’importance de la différence ùes valeurs de fio ^{en calcu-} lant 11/o pour ^une épaisseur ^{de 1 mm} traversée dans les deux cas.

Par exemple, pour la raie 3655 À, ^et pour ^{un vecteur} lumineux toujours perpendicu-

laire à l’axe optique ^mais correspondant à des rayons de directions différentes, ^{on a : 1} Rayon ^lumineux parallèle ^{à 1-’axe,}

Rayon ^lumineux perpendiculaire ^{à l’axe}

v

La différence entre les deux courbes est trop grande pour pouvoir ^être expliquée par

un défaut d’homogénéité des lames. J’ai vérifié, ^en faisant des mesures en divers points,

que les écarts maxima que l’on obtient sont, pour des distances du même ordre que l’espace~

qui sépare les deux lames dans le cristal, bien inférieurs à ceux indiqués ci-dessus. Pour

cela, ^un petit ^{chariot est} fixé par deux vis ^sur la pièce ^{P de la} figure ^{2. Ce} petit ^chariot permet ^de déplacer la lame de tourmaline parallèle à l’axe devant le diaphragme ^{D tout en}

conservant la possibilité de découvrir le diaphragme (par déplacement ^{de la} pièce P), pour que la lumière pénètre ^{dans la cellule sans} traverser la lame cristalline. On dispose ^la

lame de façon que, dans ^son déplacement, ^{la bande} étudiée, qui ^{a la} largeur ^du diaphragme,

soit parallèle ^{à l’axe} optique ^et passe par la région ^{où a} été faite la mesure d’absorption

dans la lame perpendiculaire à l’axe. Les mesures sont faites tous les 0,8 ^mm environ,

pour la radiation 3655 ^.~. On trouve, ^comme valeur maximum de log ^1’

log ^{tout le} long de la bande considérée) des valeurs qui ^{varient entre} 1,220 ^et 1,280.

On peut ^{calculer li~} par la relation (2) ^en admettant pour valeurs de Il celles trouvées

.

plus ^{haut. On trouve de cette} façon :

Valeurs e.rtrêJ1leS de 1Ç ^{tout le} long ^{rie la lanze} J}arallèle ^{à taxe.}

Si l’on porte ^{ces valeurs sur} la courbe de la figure 3, ^on voit que l’incertitude qui ^existe

sur le point considéré est bien inférieure à l’écart entre les valeurs trouvées pour l~o ^{dans le}

cas de la lame parallèle et dans le cas de la lame perpendiculaire ^{à l’axe.}

_ - - _ _.

Etude d’un autre échantillon de tourmaline.

Comme nouvelle vérification du fait 4-lue les résultats obtenus ^avec la tourmaline précédemment ^{étudiée ne sont} pas dus à ^un manque d’homogénéité, j’ai ^{étudié une} autre tourmaline très transparente pour la lumière

jaune, ^{taillée sous} forme d’un petit ^cube (ou plus exactement d’un petit parallélipipède)

dont les faces sont parallèles ^et pe«rpendieulaires ^{à l’axe} optique. ^{Soient 1} l’épaisseur ^dans

la direction de l’axe optique, ^{et l’,} l’épaisseur ^{dans la direction} perpendiculaire. ^Ces -épaisseurs ont été mesurées par les méthodes et dans les conditions indiquées plus ^haut.

On ^a mesuré aussi les indices ne et On ^{trouve :}

Les indices sont indépendants de l’orientation de la lame.

ne

1,626g pour ^une face et l,6i(~ ^pour l’autre;

no

1,648~ pour ^une face et 1,6483 pour l’autre.

Les indices ont pour valeurs extrêmes ^sur chaque ^face (suivant l’orientation de la

lame) :

L’épaisseur relativement grande ^du petit cube rend les mesures difficiles, pour les radiations dont l’absorption ^est notable, par suite de la disproportion qui existe entre to ^et 1; t devient très grand ^{et l’on} peut craindre que l’arc ^{ne reste} pas parfaitement ^constant pendant ^un temps ^aussi long. ^C’est pourquoi j’ai limité les mesures à la raie 49i6, qui

donne encore de bons résultats. Les mesures de to ^{et t} n’ayant été faites que pour ^une seule épaisseur, ^{ces nombres ne} suffisent pas pour calculer le coefficient d’absorption,

mais on peut, par les relations :

pour la lame perpendiculaire,

et

pour la lame parallèle, calculer des valeurs ap}Jarenles ^du coefficient, qui ^{ne tiennent}

pas compte ^{due la} réflexion. Les conclusions obtenues pour ^ces valeurs apparentes ^sont

exactes pour les valeurs vraies, ^{car le} pouvoir réflecteur varie peu : par suite, si les deux valeurs vraies de Ko ^sont égales, ^{les valeurs} apparentes ^resteront sensiblement égales, ^et

_

si elles sont différentes, les valeurs apparentes ^{seront seulement un} peu rapprochées ^l’une

de l’autre, ^ce qui diminue l’écart des deux courbes. On trouve : Lame perpendiculaire ^{à l’axe.}

parallèle ^{à l’axe.}

Les valeurs que nous venons de trouver conduisent aux courbes de la figure ^{4. Ces}

courbes se confondent très exactement (aux ^erreurs d’expérience près) pour les faibles valeurs de Ao (cas où la théorie classique s’applique). ^{Elles se} séparent nettement, ^au

vérifié qu’on obtient les mêmes valeurs

lumière polarisée.

contraire, ^lorsque les valeurs de Ko augmentent, ^et dans le même sens que pour le

premier échantillon de tourmaline ,étudié.

~

Fig.4.

5. Conclusions. - Les deux échantillons de tourmaline étudiés ont des coefficients

d’absorption ^très différents d’une tourmaline à l’autre, ^ce qui ^{est bien d’accord avec} l’hypothèse que la coloration de la tourmaline est due a ^une impureté.

Pour chacune des tourmalines étudiées, ^{on est conduil aux} conclusions suivantes : 1° Dès que l’absorption n’est pas très petite, ^{il est} impossible d’admettre, ^{sans faire}

une approximation inacceptable, que f~o ^est indépendant ^de la direction de propagation.

21> hn ^est plus petit pour la lumière ^se propageant ^{dans la} direction de l’axe que pour la lumière se propageant perpendiculairement ^{à l’axe.}

Ce travail a pu être poursuivi ^au laboratoire de Physique de la Faculté des Sciences de Caen grâce ^{à une} subvention de la caisse des Recherches Scientifiques.

Je tiens à remercier très vivement M. le professeur ^Cotton pour les précieux ^conseils.

qu’il ^{a bien voulu me donner.}

’

Manuscrit reçu le 28 décembre 1927.