Niveaux rotationnels de spin élevé dans 171Lu

HAL Id: jpa-00207207

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00207207

Submitted on 1 Jan 1972

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Niveaux rotationnels de spin élevé dans 171Lu

D. Barneoud, C. Foin, Alain Baudry, J. Gizon, A. Gizon, Jérôme Valentin

To cite this version:

D. Barneoud, C. Foin, Alain Baudry, J. Gizon, A. Gizon, et al.. Niveaux rotationnels de spin élevé

dans 171Lu. Journal de Physique, 1972, 33 (1), pp.15-22. �10.1051/jphys:0197200330101500�. �jpa-

00207207�

NIVEAUX ROTATIONNELS DE SPIN ÉLEVÉ ^{DANS 171Lu}

D. BARNEOUD

(*),

^C.

FOIN,

^A.

BAUDRY,

^J.

GIZON,

^{A. GIZON et J. VALENTIN}

Institut des Sciences

Nucléaires,

^Cédex

257, 38-Grenoble-Gare, (Reçu

^{le 6}

septembre 1971)

Résumé. ²⁰¹⁴ Les

énergies

^et les intensités des rayonnements 03B3 émis dans la réaction 169Tm

(03B1,

²

n)

^{171Lu ont} été mesurées avec des détecteurs

Ge(Li).

Les bandes de rotation construites

sur les états

7/2+ [404] (fondamental) 1/2- [541], 1/2+ [411], 5/2+ [402], 9/2- [514]

^{ont été} identifiées par coïncidence 03B3-03B3 et

analysées

par les méthodes

classiques.

^La

perturbation importante

^{mise en}

évidence dans la bande

1/2- [541]

peut

s’expliquer

par ^un

couplage

^{de Coriolis avec la bande}

3/2- [532]

dont le niveau

3/2-

^se situerait à 674 keV.

Abstract. ²⁰¹⁴

Energies

and intensities

of gamma-rays following

^169Tm

(03B1,

²

n)

^171Lu reaction have been measured with

Ge(Li)

detectors. Rotational bands

involving

^the

7/2+ [404] (ground-state), 1/2- [541], 1/2+ [411], 5/2+ [402], 9/2- [514]

^{intrinsic states} have been identified

by

^{means of two-}

dimensional 03B3-03B3 coincidences

technique

^and

analysed

with classical methods. The

large perturba-

tions observed for

1/2-

[541]

band

^are studied in terms of Coriolis

mixing

^{with the}

3/2- [532]

^band.

The best fit is obtained when the _energy of the

3/2- [532]

band-head is between 600 and 700 keV,

supporting

^{a tentative} identification of this state at 674 keV.

Classification Physics abstracts :

12.10, 12.20

1. Introduction. ^- Le schéma des niveaux

de 1 71 lu

déduit de la

désintégration

^de

^{1 71 Hf}

^{a été}

présenté

récemment

[1].

^La

position

^{des états}

intrinsèques

^est

bien établie et les

premiers

^états rotationnels ont été mis en évidence. Les bandes construites sur les états

intrinsèques

^{situés à faible}

énergie

^étant

généralement

très

peuplées

^{dans les réactions}

(ions lourds, xn),

^{il est}

intéressant de les étudier et de les identifier _par les

rayonnements

gamma émis lors de la réaction

169Tm (a,

²

n) 171Lu,

^{une cible}

métallique

^{de thulium}

naturel

monoisotopique

^étant facilement réalisable.

17 ’Lu

^a

déjà

^fait

l’objet

^de

plusieurs expériences

^en

ligne,

^soit par

"’Tm (oc,

²

ny) 17 ’Lu [2], [3], [4], [5], [6],

soit

par l’lYb (d,

²

ny) 171 Lu [5] ; cependant, plusieurs points

^ne sont pas

complètement

^élucidés.

Des travaux récents en

(oc, xny) entrepris

^d’une

part

à Stockholm sur la détermination très

précise

^{des éner-}

gies

^{et des} intensités des transitions _gamma du

spectre

direct

[7]

^{et d’autre}

part

^{à Grenoble sur}

l’analyse

^soi-

gneuse de coïncidences _y-y, confirment les

principaux

résultats des

expériences

antérieures et donnent de nou-

velles informations concernant en

particulier

^{les bandes}

rotationnelles

9/2- [514]

^et

5/2+ [402].

2.

Dispositif expérimental

^et résultats. ^- La tech-

nique expérimentale employée

^à

Grenoble,

^{sur le}

cyclo-

tron

isochrone,

^a

déjà

été décrite _par ailleurs

[8].

^Dans

le

présent travail,

^{la cible}

métallique

^{de thulium est}

bombardée _par des

particules

^a de 28 MeV. Pour les coïncidences _y-y, divers détecteurs

Ge(Li)

^{ont été uti-}

(*) Cet article fait partie du travail de recherche de Monsieur D. Barnéoud en vue d’une thèse de Doctorat ès Sciences-Phy- siques enregistrée ^au C. N. R. S. sous le numéro A. 0. 4 754 et

qui ^{sera soutenue} auprès de la Faculté des Sciences de

Grenoble. ^’

lisés,

^de

géométrie plane (0,6-5

^{et 10}

^cm’

^de

volume)

^ou

coaxiale

(12

^{et 40}

^cm’

^de

volume),

^ainsi

qu’un

^{circuit de}

coïncidences

classique

^du

type lent-rapide (temps

^de

résolution - 20

ns). L’acquisition

^{des résultats s’effec-}

tue à l’aide d’un calculateur PDP

9,

^{sur bande}

magné- tique compatible IBM,

^ce

qui permet

^une

analyse bipa- ramétrique

^{512 x 512 canaux.}

SPECTRES DIRECTS. ^- La

figure

^{1 montre les}

spectres

gamma

enregistrés

à 900 par

rapport

^{au faisceau. Le} tableau I contient les

énergies

^{et les} intensités corres-

pondantes

^des diverses transitions observées.

FIG. 1. ^- Spectres gamma directs (basses ^et moyennes énergies) enregistrés ^{à 90°} par rapport ^{au faisceau.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:0197200330101500

16

TABLEAU 1

TABLEAU 1

(suite

(’)

Transition

complexe d’après

^les coïncidences et

d’après

la radioactivité.

(b)

Transition

complexe d’après

^les coïncidences et le

spectre

^haute résolution de Stockholm

[7].

(C)

Transition

complexe d’après

^le

spectre

haute résolution de Stockholm

[7].

(°)

^{Voir texte,}

position 3/2- [532].

^_

18

COINCIDENCES _y-y. ^- Les

principaux

^{résultats obte-}

nus et nécessaires _pour

l’interprétation

^{du schéma de}

niveaux proposé,

^sont rassemblés dans le tableau II. Il

faut

^noter que

plusieurs pics

^du

spectre

^{direct sont}

complexes

^et que

l’analyse

^des coïncidences _y-y doit être faite avec un très

grand

^soin.

Lorsque

les fenêtres de la voie

analyse

^{sont choisies sur de tels}

pics complexes,

^il

est nécessaire de suivre la variation

progressive,

^canal

par

canal,

^des

spectres

^en

coïncidence,

de manière à déterminer

quelle

transition est effectivement _respon- sable de la coïncidence.

3. Discussion des résultats. ^- Les états intrin-

séques

^de

^{171 Lu} peuplés

par

capture électronique

^à

partir ^{de 171 Hf} [1] ont

été identifiés de la manière sui- vante :

7/2+ [404]

^{comme état}

fondamental, 1/2- [541] ]

à

71,1 keV, 1/2 + [411] ]

^à

208,1 keV, 5/2+ [402]

^à

295,8 keV, 9 j2- [514]

^à

469,5

^{keV et}

7/2- [523]

^à

662,0

^keV. Toutes les bandes de rotation cons-

truites sur ces états ont été trouvées _par la réaction

169Tm (ce,

²

nI’) 1 71 Lu,

^à

l’exception

^{de la dernière pour}

laquelle

^{seul le niveau}

7/2-

^est faiblement excité. Le schéma de niveaux déduit de ces

expériences

^{est tracé}

sur la

figure

^2.

BANDE

7/2+ [404].

^{- Le}

premier

état excité de cette

bande est situé à

122,07

^keV

[1].

Parmi les transitions

observées en coïncidence avec la raie de 122

keV,

^seule

celle de 409 keV est

simple

^et d’intensité suffisante pour

permettre

^{une étude en} coïncidence. Les résultats cor-

respondants

^sont

présentés

^{sur la}

figure

^{3. Sur la transi-}

tion de 528

keV,

^on

enregistre

^{les mêmes}

pics

^{en coïn-}

cidence : la bande

peut

ainsi être établie

jusqu’au 23/2+,

situé à 1 614 keV

(Fig. 2).

^En

portant (EI - E1-1)/2

¹

en fonction de 2

1’,

à la manière

habituelle,

^{on obtient}

une variation

approximativement

linéaire : l’état

7/2+ [404]

^{est donc}

pratiquement

pur.

L’énergie

^des

états de rotation

peut

^{s’écrire sous la forme}

géné-

rale

[9] ]

Les écarts entre les valeurs calculées et les valeurs

expérimentales

^sont inférieurs à

0,14

^{keV avec}

et

A7

⁼

15,3

^eV pour la bande

7/2+ [404].

BANDE

1/2- [541].

^{- Issu de l’état de}

proton h9/2

^du

modèle en

couches,

^l’état

1/2 - [541 ] a

été identifié _par radioactivité dans

plusieurs isotopes : ^{17 5Lu} [10], 173Lu [11], ^171Lu [1], ^{177 Ta} [12], ^181Re [13].

^{Dans la}

TABLEAU II

Les transitions

placées

^entre

parenthèses

^{sont détectées avec une faible intensité.}

FIG. 2. ^- Schéma des niveaux de

1 ]]Lu

^{obtenu par 169Tm} (a, ² ny) ^17’Lu.

FIG. 3. ^- Coïncidences y-y sur 409 keV, fond soustrait.

désintégration de l’iHf,

^la transition de

71,1

^{keV est de}

nature E 3

[14],

^{en accord avec} la durée de vie corres-

pondante

^{du niveau}

(79 s) [15]. L’énergie

^{de la transi-}

tion

5/2 --> 1/2

^{de cette bande est} inférieure à

1,5 keV,

celle de la transition E 2

(9/2

-->

5/2) atteignant 86,3

^keV

[1].

^{Dans le tableau}

II,

^on

peut

^voir que le _{gamma de}

86,3

^{keV excité dans} la réaction

169Tm (a,

²

ny) 171Lu,

^{est en} coïncidence avec ceux

de

177, 220, 270,

^{362 et} 449 keY. La

figure

⁴

représente

les coïncidences obtenues en utilisant le

pic

^de

177}keV

comme fenêtre : il est clair _que les transitions de

86,3-177,3-270,4-283,1-362,0-449,4

^et

597,2 keV appar-

tiennent à la même bande.

FIG. 4. ^- Coïncidences _y-y sur 177 keV, fond soustrait.

A cause du

grand paramètre

^de

découplage positif

attendu pour cette

bande,

la branche _pour

laquelle (I

⁺

2)

^{est un entier}

impair,

^{doit être abaissée en}

énergie

^{et fortement}

peuplée

par réaction

(a, xny) [16].

Par contre la branche _pour

laquelle (I

⁺

2)

^{est un}

entier

pair

^a vraisemblablement une intensité très.

faible.

20

Il est

possible

^de

placer

^{les niveaux}

15/2-

^et

11/2- respectivement

^{à 932 et} 618 keV : les transitions de

86,3-177

^{et 283 keV sont en} coïncidences avec la raie de 314

keV, correspondant justement

^{à la différence}

entre 932 et 618 keV. Dans le même

spectre,

^{une tran-} sition de 240 keV reste

inexpliquée ;

^on

peut

supposer

qu’il s’agit

^{de la} transition située entre le

11/2-

^à

618 keV et le niveau

7/2- qui

serait à 378 keV. Dans

ces

conditions,

^les transitions de

306,6

^et

220,2

^keV

iraient de ce niveau

respectivement

^vers

9/2-

^et

5/2-.

^Il

est

important

de comparer ^ces

suggestions

^{aux résultats}

obtenus en

radioactivité,

^{où les} transitions considérées ci-dessus ont une intensité

trop

^faible pour

permettre

une étude en coïncidence _y-y mais leur

multipolarité

^a

été déterminée :

220,2

^keV

(M

^{1 + E 2 ou M}

1)- 306,6

^keV

(E

^{2 ou M 1}

^{+ E} 2)-286,6

^keV

(M 1)- 460,6

^keV

(E

^{2 ou M 1 + E}

2).

^{Ces natures sont tout à}

fait

compatibles

^{avec les} attributions

suggérées plus haut,

^{et seule} l’absence du niveau

3/2-

^{reste un pro-}

blème. Par

désintégration,

^on détecte des transitions de

172,8 keV,

^{E 2 et de}

133,4 keV,

^{M 1 ou}

(E

^{2 +}

M 1).

Sur

faisceau,

^{une raie de}

(133,2 ± 0,3)

^{keV a été}

observée

(tableau I)

^{et dans le}

^spectre enregistré

^à

haute

résolution,

^{à Stockholm}

[7],

^des transitions de

133,3-133,9

^et

172,5

^{keV sont} détectées. En combinant les

résultats,

^on propose le niveau

3/2-

^à

^204,9

^keV

avec la transition de

172,8

keV entre les niveaux

7/2-

et

3/2 - .

En

portant (EI - E1-1)/2 1

^{en fonction de}

¹²

^pour

les niveaux bien définis

expérimentalement

^{et en}

extrapolant

^les variations linéaires obtenues

respecti-

vement pour les branches

(I

⁺

1/2) pair

^et

(I

⁺

1/2) impair,

^on déduit aussi une

énergie

^{de 133}

keV pour

^les

niveaux

3/2-

^et

5/2- (Fig. 5).

^Par

ailleurs,

^{en utilisant}

le

pic

de 194 keV ^comme

fenêtre,

^une transition de 206 keV est observée en coïncidence. Le gamma de 194 keV est situé dans les bandes

7/2+ [404]

^et

1/2+ [411].

^{En sommant les}

^spectres

^en coïncidence obtenus

respectivement

^{sur les}

pics

^{de 247 et 340}

^keV,

FIG. 5. ^- Variation de l’inverse du moment d’inertie effectif pour la bande 1/2 [541]. A correspondent ^aux points expéri-

mentaux ; 0 correspondent ^aux points ^déduits par extrapolation pour 1= 5/2- ^{et 1=} 3/2-.

qui appartiennent

^{aussi à la bande}

1 /2+ [411],

Kemnitz et al.

[5]

^{ont identifié une} transition de 292 keV. Les transitions de

205,9

^et

292,1 keV

^se situeraient entre les niveaux

7/2+

^{de la bande}

1 /2 + [411 ]

^et

9/2 -, 5/2 -

de la bande

1 /2 - [541] ; 363,7

^{keV étant}

l’énergie

^du

7/2 +,

celle des niveaux

5/2-

et

9/2-

^serait

respectivement 71,6

^et

157,9

keV. Il n’est pas

possible

^de vérifier l’existence des transitions faibles

qui pourraient

^par

analogie

^{relier le}

3/2+

^{de la}

bande

1 /2 + [411 ] aux 1 /2 -

^et

5/2 -

de la bande

1 /2 - [541 ],

leur

énergie appartenant

^au domaine très

complexe

147-148 keV.

En utilisant la relation

(1)

^le

jeu

^de

paramètres

^le

mieux

adapté (A

⁼

9,44 keV, B

^{= -}

0,67 eV,

a ⁼

3,76

^et

B1

^{= - 97}

eV)

fournit des écarts

qui

^attei-

gnent 5,6

keV entre les valeurs calculées et les

énergies expérimentales.

^L’état

1/2- [541]

^{étant issu du niveau}

sphérique h9/2,

^on s’attend à un

couplage

^{de Coriolis}

intense avec les autres orbites issues de cette couche ^-

en

particulier

^avec les niveaux de la bande

3/2- [532].

^Il

n’est donc _pas

surprenant

que la relation

(1) s’ap- plique

^{assez mal. Un} traitement exact du

couplage

^de

Coriolis est alors nécessaire. Les calculs _correspon- dants ont été effectués _par

Piepenbring [17]

pour le

couplage

^entre les bandes

1/2- [541]

^et

3/2- [532].

La

position

de la bande

3/2- [532]

n’étant pas

connue par les

expériences, l’énergie

^{du niveau}

3/2-

^a

été considérée comme un

paramètre

^{variable. Les}

énergies

^{ainsi calculées des 11 niveaux} identifiés de la bande

1/2- [541] présentent

^{un écart} inférieur à 3 keV avec les valeurs

expérimentales,

^{avec une}

énergie comprise

^{entre 600 et 700 keV} pour la tête de bande

3/2- [532].

Par des considérations

arithmétiques

^sur les transi- tions gamma du

spectre direct,

nous avons tenté de

placer

le niveau

3/2 - [532]

dans le schéma de

171 lu.

La seule

possibilité

^{est basée sur des} transitions _pou- vant relier les bandes

3/2- [532]

^et

1/2+ [411],

^{à savoir}

du niveau

3/2-

^vers

1/2+

^et

3/2+

par

466,5

^et

455,4keV

et du

5/2-

^vers

3/2+

^et

5/2+

par

530,0

^et

415,7

^keV.

Dans cette

hypothèse,

^l’état

3/2-

^{se situe} à 674 keV et

son

premier

^{niveau de rotation} à 749 keV. Nous avons

repris

^{une série de} coïncidences _y-y pour donner ^un

support expérimental

^{à ces}

suggestions,

^{mais les inten-}

sités des transitions de 466 et 530

keV,

^{utilisées comme}

fenêtres,

^étant

trop faibles,

^nous n’avons obtenu aucune

confirmation.

BANDE

1/2 + [411 ].

^{- Par}

désintégration de 17 ’Hf [1],

l’état

1/2+ [411] est

^{situé à}

208,1

^{keV et se désexcite} par

une transition E 1 de

137,0

^keV. Le groupe de Stock- holm a estimé à

(33

^±

8)

^ns

[7]

^{la durée de vie corres-}

pondante.

La bande étant connue

jusqu’au

^niveau

11/2+

^par

radioactivité et la transition de 247 keV étant intense et bien

séparée

dans la réaction

(a,

²

n),

^{c’est elle}

qui

fournit le meilleur

spectre

^en

coïncidence, indiquant

les

pics

intenses de

137, 144, 263,

^{339 et} 415 keV et les

pics plus

faibles de 113 et 124 keV

(Fig. 6).

^On

peut

FIG. 6. ^- Coïncidences _y-y sur 247 keV. a) Spectre ^{en coïnci-}

dence brut sur le pic ; b) Spectre ^en coïncidence sur le fond.

atteindre ainsi le niveau

19/2+

^{à 1 366 keV. La bande}

1/2+ [411] obtenue

^{est tout à} fait semblable à celle de

16’Tm [18].

^Les

énergies expérimentales

s’accordent

avec un moment d’inertie de

13,6 keV,

^un

paramètre

de

découplage a

^{de -}

0,68

^{et des termes correctifs}

BANDE

5/2+ [402].

^-

D’après

les résultats obtenus

en

radioactivité,

^l’état

intrinsèque

^{est situé à}

295,8

^keV.

Le

premier

^{état excité est}

99,1

^keV

plus

^{haut et les}

énergies

^{des autres} transitions situées entre les niveaux de rotation sont toutes très voisines de celles observées dans la bande fondamentale

7 j2+ [404].

^{Pour identifier}

correctement la bande

5/2+ [402]

^{sur le}

faisceau,

^{il est}

donc

nécessaire, après

^{avoir travaillé en} coïncidence

sur

295,8

^{keV et 99}

keV,

^{de suivre}

progressivement

^les

spectres

^obtenus

lorsque

la fenêtre d’entrée

glisse progressivement

de 122 à 124

keV,

de 147 à 151 keV et de 171 à 173 keV. Un tel

exemple

^{est illustré sur la}

figure

^{7 et} l’ensemble des résultats est

regroupé

^{dans le}

tableau II. Les transitions de

99-124-151-172-223,6- 275,6 appartiennent

^{à cette bande}

5/2+ [402]

^{et vrai-}

semblablement une faible transition de 200 keV. Des coïncidences effectuées sur le

pic complexe

^de

200 keV

[7]

font ressortir d’une

part,

^{avec une faible}

intensité,

^les transitions de

99,

^{151 et 295 keV}

apparte-

nant

uniquement

à la bande

5/2+ [402]

^{et d’autre}

part

des transitions de

122, 124, 147,

¹⁴⁹

qui peuvent

^s’ex-

pliquer

^en

plaçant

^un gamma de 200 keV entre le niveau

9/2- [514]

^{et le niveau}

11/2+

^{de la bande fonda-}

mentale

7/2+ [404]. D’après

^le

spectre

à haute résolu- tion

[7]

^le

pic complexe

de 200 keV se

décompose

^en

200,1

^et

200,7 keV ;

pour des raisons

arithmétiques,

^il

semble

plus

^{correct de}

placer

^le

200,7

keV dans la bande

5/2+ [402]. Toujours

^en utilisant les

énergies pré-

cises des transitions on

peut

^aussi considérer les _gamma de

323,2

^et

372,3

^keV comme cross-over

respectifs

^des

transitions de

151,4

^et

171,8

^{keV et de}

171,8

^et

200,7 keV, portant

ainsi le niveau

15/2+

à 1 043 keV. Les 6 états établis dans cette bande

5/2+ [402]

fournissent

FIG. 7. ^- Evolution des spectres ^en coïncidences _y-y obtenus

sur le pic complexe de 144 à 151 keV (fonds soustraits).

et

As

⁼

0,162 keV ;

^{les écarts entre les} valeurs cal- culées et les

énergies expérimentales atteignent 0,48 keV,

ce

qui peut

^{être considéré comme} satisfaisant. Les valeurs relativement élevées des coefficients B et C montrent néanmoins l’existence d’un

couplage

^de

Coriolis avec d’autres bandes. Il

n’y

^a certainement pas dans ce cas une bande

privilégiée

pour ^ce

couplage

(comme

^{pour la bande}

^1/2- [541]).

^L’orbite

^{5/2+ [402]}

est en effet issue de la couche

sphérique dS/2

^{et on}

sait

[19]

que l’intensité d’un

couplage

^{de Coriolis entre}

deux états issus d’une même couche

sphérique

^est

parti-

culièrement élevée

uniquement lorsque le j

^{de cette}

couche est

grand ( > 7/2).

^{Un calcul} du genre de celui effectué _pour la bande

1 /2 - [541] ]

n’est donc pas

possible

^ici.

BANDE

9/2- [514].

^{- Cette} bande est, ^elle

aussi,

faiblement excitée _par la réaction

16 9Tm (a,

²

n) ^{171 Lu}

et les écarts entre les niveaux de rotation ^sont voisins de ceux observés dans la bande

7/2+ [404]

^fortement

excitée. En étudiant les

spectres

^{obtenus en} coïncidence

sur les transitions

simples

^{de 347 et 469 keV et sur les}

pics complexes

^147-151

(Fig. 7, 8),

^{171-173 keV}

(tableau II)

^on

peut

^{établir la bande}

9/2- [514] jusqu’au

niveau

21/2-

^{à 1} 570 keV. Seuls deux faibles cross- over de

273,5

^et

321,5

^{keV sont détectés.}

Le niveau

9/2- [514]

étant issu de la couche

sphé- rique h11/2

^on

^peut

s’attendre à un

couplage

de Coriolis très intense entre les niveaux de la bande

9/2- [514]

^et

ceux construits sur les autres états

intrinsèques

^issus

de

h11/2

^et

plus spécialement

^{avec le niveau}

7/2- [523]

également

observé dans ce noyau.

BANDE

7/2- [523].

^{- L’état}

intrinsèque

^{et le}

premier

niveau excité de cette bande sont fortement alimentés par radioactivité

[1]

^{et se situent}

respectivement

^à

662,0

22

FIG. 8. ^- Coïncidences _y-y sur 347 keV, ^fond soustrait.

et

788,3

^{keV. Dans les}

expériences

^sur

faisceau,

^nous

avons mis en évidence à l’aide des détecteurs

Ge(Li) coaxiaux,

deux transitions faibles de

(662,5

^±

1)

^et

(539,5

^±

0,5)

^keV

qui correspondent

vraisemblable- ment à la désexcitation du niveau

7/2- [523]

^{vers les}

niveaux

7/2+

^et

9/2+

^de la bande fondamentale mais

nous n’observons _{pas le}

premier

^{état excité de cette}

bande.

Un calcul exact du

couplage

^{de Coriolis entre les}

bandes

7/2- [523]

^et

9/2- [514]

^effectué par

Piepen- bring [20] permet

de décrire les 9 niveaux observés à l’aide de 4

paramètres ajustés :

^les

énergies

^intrin-

sèques

des têtes de bande sont ’97,2 ^{= 465}

keV,

£9j2

^{= 173}

keV,

^le facteur d’inertie

et l’élément de matrice effectif

de j

^{+ est}

4. Conclusion. ^- Une

comparaison

^{entre les sché-}

mas de niveaux de

177 Ta [3]

^et

171 Lu,

^montre que les bandes

7/2 [404], 1/2 [541 ], 9/2 [514]

^et

5/2 [402]

appa- raissent dans ces deux noyaux. Les

populations

respec- tives de ces bandes sont différentes. L’état

intrinsèque 1/2 [411],

^{et sa bande de} rotation n’ont été mis en évi- dence _que

dans l’ 1 Lu.

Par

contre,

^{un état à trois}

quasi- particules

n’a été trouvé que dans

177 Ta.

Si l’on veut tenter de donner une

explication

^{à ces}

différences,

^{il est}

nécessaire d’étendre l’étude aux noyaux voisins

17 5Ta

et

169Lu,

^étude

qui

^{est en cours au} laboratoire et

donnera lieu à de

prochaines publications.

Remerciements. ^- Nous tenons à remercier les

équipes

^{de conduite du}

cyclotron

de Grenoble et du calculateur PDP 9 et nous

exprimons

^notre satisfaction pour

l’agréable coopération qui

^{s’est établie avec le}

groupe de

Stockholm,

^en

particulier

^avec les docteurs H.

Ryde,

^S.

Hjorth

^{et B.}

Skânberg.

Bibliographie [1]

^GIZON

(J.),

^BARNEOUD

(D.),

^VALENTIN

(J.),

^Nucl.

Phys.,

1970, ^A 148, ^561.

[2]

^VALENTIN

(J.),

^{Journées d’Etudes en}

Spectrométrie

basse

énergie

^et

spectrométrie

par

radioactivité,

rapport

LYCEN-7034, fév. 1970,

^72.

[3]

^BARNEOUD

(D.),

^FOIN

(C.),

^BAUDRY

(A.),

^GIZON

(A.),

VALENTIN

(J.),

^SKÅNBERG

(B.),

^HJORTH

(S. A.)

et RYDE

(H.), Colloque

^{sur les} mécanismes des réactions nucléaires, Grenoble, ^mars

1970,

^J.

Physique, 1970,

^C

230, 152.

[4]

^BARNEOUD

(D.),

^GIZON

(A.),

^VALENTIN

(J.),

^SKÅN-

BERG

(B.),

^HJORTH

(S. A.)

^{and RYDE}

(H.),

^Annual

Report,

^Research Institute for

Physics, Stockholm,

1970, 55.

[5]

^KEMNITZ

(P.),

^FUNKE

(L.),

^HOHMUTH

(K.),

^KAUN

(K. H.),

^SODAN

(H.)

^{et WINTER}

(G.),

^Nucl.

Phys.,

1971, ^A

164,

^513.

[6]

^BARNEOUD

(D.),

^FOIN

(C.),

^BAUDRY

(A.),

^GIZON

(A.)

et VALENTIN

(J.),

^21e

congrès

^de

Spectroscopie

Nucléaire et de Structure du Noyau, Moscou,

janvier

^1971.

[7]

^SKÅNBERG

(B.),

^HJORTH

(S. A.)

^{and RYDE}

(H.),

article suivant de ce

journal.

[8]

^BARNEOUD

(D.),

^FOIN

(C.),

^BAUDRY

(A.),

^GIZON

(A.)

et VALENTIN

(J.),

^Nucl.

Phys.,

1970, ^A

154,

^653.

[9]

^HAMAMOTO

(I.)

^{et UDAGAWA}

(T.),

^Nucl.

Phys.,

1969, A

126,241.

[10]

^HANSEN

(P. G.),

^HORNSHØJ

(P.)

^{et JOHANSEM}

(K. J.),

Nucl.

Phys., 1969,

^A

126, 464.

[11]

^VALENTIN

(J.),

^HOREN

(D. J.)

^{et HOLLANDER}

(J. M.),

Nucl.

Phys.,

1962,

31,

^353.

[12]

^ADER

(B.), Thèse,

Université de

Paris,

^1969.

[13]

^HARMATZ

(B.)

^{et HANDLEY}

(T. H.),

^Nucl.

Phys.,

1968, ^A

121,

^481.

[14]

^BARNEOUD

(D.),

^TREHERNE

(J.)

^{et VALENTIN}

(J.),

C. R. Acad. Sci.,

Paris, 1965, 260,

^4717.

[15]

^GIZON

(J.),

^GIZON

(A.)

^{et VALENTIN}

(J.),

C. R. Acad.

Sci.,

Paris, 1967, 265, 297.

[16]

^HJORTH

(S. A.),

^RYDE

(H.)

^{et SKÅNBERG}

(B.),

^Arkiv

Fysik, 1968, 38,

^537.

[17]

PIEPENBRING

(R.),

^21e

Congrès

^de

Spectroscopie

Nucléaire et de structure du _noyau, Moscou,

janvier

^1971.

[18]

^WINTER

(G.),

^FUNKE

(L.),

^HOHMUTH

(K.),

^KAUN

(K. H.),

^KEMNITZ

(P.)

^{et SODAN}

(H.),

^Nucl.

Phys., 1970,

^A

151,

^337.

[19]

PIEPENBRING

(R.),

Journées d’Etudes en

Spectromé-

trie basse

énergie

^et

spectrométrie

par radio- activité, rapport LYCEN-7034, ^fév.

1970,

^94.

[20]

PIEPENBRING

(R.),

communication

privée.