Structure isotopique de la raie Raman du chlore liquide et effet de solvant du chlore sur le chlorure d'arsenic

(1)

HAL Id: jpa-00236457

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00236457

Submitted on 1 Jan 1961

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L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Structure isotopique de la raie Raman du chlore liquide et effet de solvant du chlore sur le chlorure d’arsenic

M. L. Delwaulle, Francis Wallart

To cite this version:

M. L. Delwaulle, Francis Wallart. Structure isotopique de la raie Raman du chlore liquide et effet de

solvant du chlore sur le chlorure d’arsenic. J. Phys. Radium, 1961, 22 (5), pp.327-328. �10.1051/jphys-

rad:01961002205032701�. �jpa-00236457�

(2)

327 et À == M, ^masse ^du nucléon, ^on trouve, pour le

proton

Pour le méson p. ^et l’électron dont les masses sont

beaucoup plus petites que le paramètre ^{de coupure}

Dans tous les cas la courbe coulombienne

se

trouve

«

coupée » ^aux environs de la longueur ^d’onde Compton

du nucléon ainsi que le ^montre par exemple ^{la courbe}

relative âu méson {.L êt ^à l’électron. (On â pris pour unité Mc2/2 ^x ¹³⁷

⁼

1.)

FIG. 1.

Lettre reçue le ² mai 1961.

STRUCTURE ISOTOPIQUE

DE LA RAIE RAMAN DU CHLORE LIQUIDE

ET EFFET DE SOLVANT DU CHLORE SUR LE CHLORURE D’ARSENIC

Par Mlle M. L. DELWAULLE et M. Francis WALLART,

Laboratoire de Chimie Minérale de la Faculté des Sciences de Lille.

Nous avons déjà ^constaté ^[1] ^{que le} spectre ^Raman du mélange AsCl3 ^et Cl2 ^à ^la température ^ordinaire

^ne

présentait pas d’autres fréquences que celles du chlore

liquide ^et du chlorure d’arsenic. Une étude d’ensemble faite au laboratoire

sur

l’effet de solvant

sur

les spectres

Raman des molécules AX, ^{nous a} ^amenés ^à reprendre

l’étude de

ce

liquide.

La figure ¹ donne l’enregistrement ^au microphoto-

mètre d’un spectre ^de AsCl3 pur et du spectre ^d’un mélange de chlorure d’arsenic et de chlore. On s’est

arrangé, ^en ^faisant ^toute ^une gamme de spectres de AsCl3, pour que la raie a12 de AsCl3 ^{soit la} ^même

dans les deux spectres..

FIG. 2.

On constate que le doubler constitué par ^{les fré-}

quences de déformation de AsCl3 ^{n’a subi} ^aucune ^alté-

ration : les fréquences sont restées les mêmes. La lar- geur des raies _{n’a pas} varié. Les intensités relatives des deux raies n’ont pas été modifiées. Par ^contre le dou-

blet constitué par les fréquences de valence de AsCl3

est assez modifié. On constate un léger déplacement

des raies. On avait _V13

⁼

378 cm--’, ^VI = 411 pour le corps pur, ^on trouve v23

⁼⁼

384 _{et vi}

⁼

412 dans le

mélange. ^{Les raies} ^observées pour le mélange ^{sont net-}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01961002205032701

(3)

328 tement plus fines que pour le corps pur. On constate

également ^une intensification du doublet de valence

quand AsCl3 ^se ^trouve ^en solution. Ces deux modifi- cations sont surtout importantes pour v,. Nous avons

fait, ^d’autre part, ^des ^mesures par enregistrement pho- toélectrique direct. Comme le photomultiplicateur ^n’est

pas ^à ^son maximum de sensibilité pour la région ^de

5 460 Á, ^{nous ne} ^donnons qu’à titre indicatif les varia- tions suivantes : le rapport vl J$3 augmente ^{de 47} %

celui de VlIV2, augmente ^de ³⁸ % (largeur ^{de fente}

12 cm-1).

La fréquence de vibration du chlore n’est pas modifiée par la présence ^de AsCl3. ^On ^a observé l’effet

isotopique ^du ^chlore sur cette fréquence. Les trois raies sont fines. La première qui correspond ^à ^la ^molé-

cule 37Cl2 êst faiblp ^comme il fallait s’y âttendre. ^La plus întense êst ^celle qui correspond ^à ^la ^molécule 35Cl2.

Les trois fréquences ^sont ⁵³³ cm-1, ⁵⁴¹ cm-1, 547,5 ^cmw ^à ^{1 cm-l} près. ^Nous espérons pouvoir

bientôt faire les mesures de fréquences âvec plus ^de précision, êt ^mesurer ^les intensités. La figure ² êst ûn enregistrement ^du spectre ^{du chlore} pur. La vitesse de déroulement du papier n’est pas la même que pour la

figure ^1.

’

Lettre _{reçue le} 9 mai 1961.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^DELWAULLE (Mlle ^M. L.) ^et ^DELHAYE (M.), ^{Bull. Soc.}

Chim., 1953, ^22.

REVUE DES LIVRES DELCROIX (J. L.), Introduction à la théorie des gaz ionisés.

(1 vol., ¹¹ ^X ¹⁶ cm, 170 p., Monographies Dunod, Paris, 1.959, prix : ¹⁶ NF).

L’ouvrage Introductzon à la théorie _{des gaz} ionisés de J. L. Delcroix donne

une

très bonne

vue

d’ensemble

sur

les

propriétés ^des gaz ionisés, ^domaine particulièrement impor-

tant pour l’étude ^et la compréhension ^du comportement ^des plasmas ^et toutes autres questions

^connexes.

^Le sujet

est traité d’une manière complète, l’approche ^micros- copique aussi bien que l’approche macroscopique

^se

^trou-

vent exposées, toutefois l’auteur préfère ^la première,

pour

^en

déduire les propriétés macroscopiques ; ^§

^ce

^livre

s’adresse plus particulièrement

^aux

physiciens ^et ingénieurs qui s’occupent, ^ou qui s’occuperont, ^des plasmas et ^{de la} physique ^de ^la ^haute atmosphère,

^aux

astrophysiciens ^et

aux

étudiants du troisième cycle.

Douze chapitres ^et ^trois appendices composent ^ce petit volume ; ^les cinq premiers traitent des problèmes ^fonda-

mentaux généraux : collisions élastiques ^entre ^deux parti- cules, sections efficaces de collision élastique, rappels ^{de la}

théorie cinétique ^des gaz, notions générales

^sur

^les gaz

ionisés, théorie,des gaz d’électrons libres. Les chapitres ^VI

à IX exposent ^les propriétés ^des gaz faiblement ionisés :

^:

fonction de distribution des vitesses et grandeurs ^macro- scopiques, théorie des gaz faiblement ionisés, étude micro-

scopique ^et macroscopique, équations macroscopiques ^rela-

tives à

une

composante d’un fluide multiple. ^Avec ^{les cha-} pitres ^X ^à XII, ^nous abordons la théorie des gaz fortement

ionisés, ^{celle des} phénomènes collectifs,

^son

approche ^micro- scopique ^et

^son

approche macroscopique. Les trois appen- dices terminent l’ouvrage ^par

^un

rappel ^de quelques ques- tions annexes importantes : tenseur de conductivité d’un gaz d’électrons libres, calcul de la conductivité d’un gaz fortement ionisé selon le modèle de Lorentz, ^formules usuelles du calcul vectoriel et tensoriel.

Yu Liang-Tsé.

BISHOP nucléaire. ^{(A. S.),} (1 ^{vol. 15} ^Vers ^la ^X ^maîtrise 24 cm, 199 ^de ^la p., ^fusion Dunod, Paris, ^thermo- 1960, prix : ³⁹ NF).

La fusion thermonucléaire est

un

problème d’actualité, qui préoccupe ^et ^mobilise beaucoup de chercheurs dans de nombreux pays, ^et excite la curiosité de chacun. Vers la maîtrise de la fusion thermonucléaire de A. S. Bishop peut

satisfaire cette curiosité. C’est

en

effet

une

brève descrip-

tion et

une

mise

au

point ^des différentes études, ^consti- tuant le projet Sherwood, ^faites par les chercheurs Améri- cains

au cours

de la dernière décade.

En fait, le but de

ce

livre est de donner

au

lecteur

un

aperçu

^sur

l’origine des programmes de recherches et les

problèmes fondamentaux qui ^ont surgi

^au

^cours ^de ^ces

dernières années ; il s’adresse à tous

ceux

qui sont peu

^ou

pas familiers ^avec le sujet ^et qui veulent avoir

une

bonne Vue d’ensemble sur la fusion thermonucléaire ; ^le langage mathématique est réduit

au

strict minimum, ^et

^on

peut ignorer ^les quelques ^formules qui s’y ^trouvent ^tout ^en comprenant parfaitement ^{le texte.}

L’ouvrage ^est composé ^d’une vingtaine ^de chapitre. ^Les

deux premiers traitent des problèmes généraux ^et ^communs

à toutes les méthodes d’approche : principes fondamentaux

.

de la fusion contrôlée, le’ problème du confinement. Dans les chapitres ^{III à VII} ^sont exposés ^des développements ^des

diverses tentatives : programmes de striction, ^du ^stella- rator, ^{du miroir} magnétique et divers autres projets. ^Les

deux chapitres ^suivants

^nous

présentent ^les propriétés ^des plasmas : diagnostics ^et stabilité des plasmas.

La seconde partie comprend ^les chapitres ^X ^{à XVII :}

elle précise les programmes de striction, ^du stellarator, ^du

miroir magnétique, d’ignition par ions moléculaires, ^{de la} géométrie ^à points ^de rebroussement, de l’astron et divers autres. Enfin la dernière partie, qui comprend ^les ^cha- pitres ^{XVIII à} XX, expose les développements ^récents ^et

se

termine par

^un

résumé et des perspectives ^d’avenir.

Huit appendices ^et

^un

^index alphabétique complètent ^et terminent l’ouvrage

^en

^donnant ^un aperçu ^sur des sujets

voisins et diverses données sur les modèles expérimentaux :

fusion à basse température, réactions thermonucléaires dans les étoiles, ^modes d’approche

^non

Structure isotopique de la raie Raman du chlore liquide et effet de solvant du chlore sur le chlorure d'arsenic

HAL Id: jpa-00236457

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00236457

Submitted on 1 Jan 1961

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Structure isotopique de la raie Raman du chlore liquide et effet de solvant du chlore sur le chlorure d’arsenic

M. L. Delwaulle, Francis Wallart

To cite this version:

M. L. Delwaulle, Francis Wallart. Structure isotopique de la raie Raman du chlore liquide et effet de

solvant du chlore sur le chlorure d’arsenic. J. Phys. Radium, 1961, 22 (5), pp.327-328. �10.1051/jphys-

rad:01961002205032701�. �jpa-00236457�

327 et À == M, masse du nucléon, on trouve, pour le

proton

Pour le méson p. et l’électron dont les masses sont

beaucoup plus petites que le paramètre de coupure

Dans tous les cas la courbe coulombienne

trouve

coupée » aux environs de la longueur d’onde Compton

du nucléon ainsi que le montre par exemple la courbe

relative au méson {.L et à l’électron. (On a pris pour unité Mc2/2 x 137

1.)

FIG. 1.

Lettre reçue le 2 mai 1961.

STRUCTURE ISOTOPIQUE

DE LA RAIE RAMAN DU CHLORE LIQUIDE

ET EFFET DE SOLVANT DU CHLORE SUR LE CHLORURE D’ARSENIC

Par Mlle M. L. DELWAULLE et M. Francis WALLART,

Laboratoire de Chimie Minérale de la Faculté des Sciences de Lille.

Nous avons déjà constaté [1] que le spectre Raman du mélange AsCl3 et Cl2 à la température ordinaire

présentait pas d’autres fréquences que celles du chlore

liquide et du chlorure d’arsenic. Une étude d’ensemble faite au laboratoire

l’effet de solvant

les spectres

Raman des molécules AX, nous a amenés à reprendre

l’étude de

liquide.

La figure 1 donne l’enregistrement au microphoto-

mètre d’un spectre de AsCl3 pur et du spectre d’un mélange de chlorure d’arsenic et de chlore. On s’est

arrangé, en faisant toute une gamme de spectres de AsCl3, pour que la raie a12 de AsCl3 soit la même

dans les deux spectres..

FIG. 2.

On constate que le doubler constitué par les fré-

quences de déformation de AsCl3 n’a subi aucune alté-

ration : les fréquences sont restées les mêmes. La lar- geur des raies n’a pas varié. Les intensités relatives des deux raies n’ont pas été modifiées. Par contre le dou-

blet constitué par les fréquences de valence de AsCl3

est assez modifié. On constate un léger déplacement

des raies. On avait V13

378 cm--’, VI = 411 pour le corps pur, on trouve v23

384 et vi

412 dans le

mélange. Les raies observées pour le mélange sont net-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01961002205032701

328

tement plus fines que pour le corps pur. On constate

également une intensification du doublet de valence

quand AsCl3 se trouve en solution. Ces deux modifi- cations sont surtout importantes pour v,. Nous avons

fait, d’autre part, des mesures par enregistrement pho- toélectrique direct. Comme le photomultiplicateur n’est

pas à son maximum de sensibilité pour la région de

5 460 Á, nous ne donnons qu’à titre indicatif les varia- tions suivantes : le rapport vl J$3 augmente de 47 %

celui de VlIV2, augmente de 38 % (largeur de fente

12 cm-1).

La fréquence de vibration du chlore n’est pas modifiée par la présence de AsCl3. On a observé l’effet

isotopique du chlore sur cette fréquence. Les trois raies sont fines. La première qui correspond à la molé-

cule 37Cl2 est faiblp comme il fallait s’y attendre. La plus intense est celle qui correspond à la molécule 35Cl2.

Les trois fréquences sont 533 cm-1, 541 cm-1, 547,5 cmw à 1 cm-l près. Nous espérons pouvoir

bientôt faire les mesures de fréquences avec plus de précision, et mesurer les intensités. La figure 2 est un enregistrement du spectre du chlore pur. La vitesse de déroulement du papier n’est pas la même que pour la

figure 1.

Lettre reçue le 9 mai 1961.

BIBLIOGRAPHIE

[1] DELWAULLE (Mlle M. L.) et DELHAYE (M.), Bull. Soc.

Chim., 1953, 22.

REVUE DES LIVRES DELCROIX (J. L.), Introduction à la théorie des gaz ionisés.

(1 vol., 11 X 16 cm, 170 p., Monographies Dunod, Paris, 1.959, prix : 16 NF).

L’ouvrage Introductzon à la théorie des gaz ionisés de J. L. Delcroix donne

très bonne

d’ensemble

les

propriétés des gaz ionisés, domaine particulièrement impor-

tant pour l’étude et la compréhension du comportement des plasmas et toutes autres questions

327 et À == M, ^masse ^du nucléon, ^on trouve, pour le

Pour le méson p. ^et l’électron dont les masses sont

beaucoup plus petites que le paramètre ^{de coupure}

coupée » ^aux environs de la longueur ^d’onde Compton

du nucléon ainsi que le ^montre par exemple ^{la courbe}

relative âu méson {.L êt ^à l’électron. (On â pris pour unité Mc2/2 ^x ¹³⁷

Lettre reçue le ² mai 1961.

Nous avons déjà ^constaté ^[1] ^{que le} spectre ^Raman du mélange AsCl3 ^et Cl2 ^à ^la température ^ordinaire

liquide ^et du chlorure d’arsenic. Une étude d’ensemble faite au laboratoire

Raman des molécules AX, ^{nous a} ^amenés ^à reprendre

La figure ¹ donne l’enregistrement ^au microphoto-

mètre d’un spectre ^de AsCl3 pur et du spectre ^d’un mélange de chlorure d’arsenic et de chlore. On s’est

arrangé, ^en ^faisant ^toute ^une gamme de spectres de AsCl3, pour que la raie a12 de AsCl3 ^{soit la} ^même

On constate que le doubler constitué par ^{les fré-}

quences de déformation de AsCl3 ^{n’a subi} ^aucune ^alté-

ration : les fréquences sont restées les mêmes. La lar- geur des raies _{n’a pas} varié. Les intensités relatives des deux raies n’ont pas été modifiées. Par ^contre le dou-

des raies. On avait _V13

378 cm--’, ^VI = 411 pour le corps pur, ^on trouve v23

384 _{et vi}

mélange. ^{Les raies} ^observées pour le mélange ^{sont net-}

également ^une intensification du doublet de valence

quand AsCl3 ^se ^trouve ^en solution. Ces deux modifi- cations sont surtout importantes pour v,. Nous avons

fait, ^d’autre part, ^des ^mesures par enregistrement pho- toélectrique direct. Comme le photomultiplicateur ^n’est

pas ^à ^son maximum de sensibilité pour la région ^de

5 460 Á, ^{nous ne} ^donnons qu’à titre indicatif les varia- tions suivantes : le rapport vl J$3 augmente ^{de 47} %

celui de VlIV2, augmente ^de ³⁸ % (largeur ^{de fente}

La fréquence de vibration du chlore n’est pas modifiée par la présence ^de AsCl3. ^On ^a observé l’effet

isotopique ^du ^chlore sur cette fréquence. Les trois raies sont fines. La première qui correspond ^à ^la ^molé-

cule 37Cl2 êst faiblp ^comme il fallait s’y âttendre. ^La plus întense êst ^celle qui correspond ^à ^la ^molécule 35Cl2.

Les trois fréquences ^sont ⁵³³ cm-1, ⁵⁴¹ cm-1, 547,5 ^cmw ^à ^{1 cm-l} près. ^Nous espérons pouvoir

bientôt faire les mesures de fréquences âvec plus ^de précision, êt ^mesurer ^les intensités. La figure ² êst ûn enregistrement ^du spectre ^{du chlore} pur. La vitesse de déroulement du papier n’est pas la même que pour la

figure ^1.

Lettre _{reçue le} 9 mai 1961.

[1] ^DELWAULLE (Mlle ^M. L.) ^et ^DELHAYE (M.), ^{Bull. Soc.}

Chim., 1953, ^22.

(1 vol., ¹¹ ^X ¹⁶ cm, 170 p., Monographies Dunod, Paris, 1.959, prix : ¹⁶ NF).

L’ouvrage Introductzon à la théorie _{des gaz} ionisés de J. L. Delcroix donne

propriétés ^des gaz ionisés, ^domaine particulièrement impor-

tant pour l’étude ^et la compréhension ^du comportement ^des plasmas ^et toutes autres questions

^Le sujet

est traité d’une manière complète, l’approche ^micros- copique aussi bien que l’approche macroscopique

^trou-

vent exposées, toutefois l’auteur préfère ^la première,

déduire les propriétés macroscopiques ; ^§

^livre

physiciens ^et ingénieurs qui s’occupent, ^ou qui s’occuperont, ^des plasmas et ^{de la} physique ^de ^la ^haute atmosphère,

astrophysiciens ^et

Douze chapitres ^et ^trois appendices composent ^ce petit volume ; ^les cinq premiers traitent des problèmes ^fonda-

mentaux généraux : collisions élastiques ^entre ^deux parti- cules, sections efficaces de collision élastique, rappels ^{de la}

théorie cinétique ^des gaz, notions générales

^les gaz

ionisés, théorie,des gaz d’électrons libres. Les chapitres ^VI

à IX exposent ^les propriétés ^des gaz faiblement ionisés :

fonction de distribution des vitesses et grandeurs ^macro- scopiques, théorie des gaz faiblement ionisés, étude micro-

scopique ^et macroscopique, équations macroscopiques ^rela-

composante d’un fluide multiple. ^Avec ^{les cha-} pitres ^X ^à XII, ^nous abordons la théorie des gaz fortement

ionisés, ^{celle des} phénomènes collectifs,

approche ^micro- scopique ^et

approche macroscopique. Les trois appen- dices terminent l’ouvrage ^par

rappel ^de quelques ques- tions annexes importantes : tenseur de conductivité d’un gaz d’électrons libres, calcul de la conductivité d’un gaz fortement ionisé selon le modèle de Lorentz, ^formules usuelles du calcul vectoriel et tensoriel.

BISHOP nucléaire. ^{(A. S.),} (1 ^{vol. 15} ^Vers ^la ^X ^maîtrise 24 cm, 199 ^de ^la p., ^fusion Dunod, Paris, ^thermo- 1960, prix : ³⁹ NF).

problème d’actualité, qui préoccupe ^et ^mobilise beaucoup de chercheurs dans de nombreux pays, ^et excite la curiosité de chacun. Vers la maîtrise de la fusion thermonucléaire de A. S. Bishop peut

point ^des différentes études, ^consti- tuant le projet Sherwood, ^faites par les chercheurs Améri- cains

problèmes fondamentaux qui ^ont surgi

^cours ^de ^ces

pas familiers ^avec le sujet ^et qui veulent avoir

bonne Vue d’ensemble sur la fusion thermonucléaire ; ^le langage mathématique est réduit

strict minimum, ^et

peut ignorer ^les quelques ^formules qui s’y ^trouvent ^tout ^en comprenant parfaitement ^{le texte.}

L’ouvrage ^est composé ^d’une vingtaine ^de chapitre. ^Les

deux premiers traitent des problèmes généraux ^et ^communs

de la fusion contrôlée, le’ problème du confinement. Dans les chapitres ^{III à VII} ^sont exposés ^des développements ^des

diverses tentatives : programmes de striction, ^du ^stella- rator, ^{du miroir} magnétique et divers autres projets. ^Les

deux chapitres ^suivants

présentent ^les propriétés ^des plasmas : diagnostics ^et stabilité des plasmas.

La seconde partie comprend ^les chapitres ^X ^{à XVII :}

elle précise les programmes de striction, ^du stellarator, ^du

miroir magnétique, d’ignition par ions moléculaires, ^{de la} géométrie ^à points ^de rebroussement, de l’astron et divers autres. Enfin la dernière partie, qui comprend ^les ^cha- pitres ^{XVIII à} XX, expose les développements ^récents ^et

résumé et des perspectives ^d’avenir.

Huit appendices ^et