Sur une journ´ ee

A l’´` echelle d’une journ´ee : le champ magn´etique externe.

Larroque et Virieux (2001), d’apr`es Gibert

CHAPITRE 6. G ´EOMAGN ´ETISME Orages magn´etiques

El´´ ements de topologie magn´etique :

Larroque et Virieux (2001)

2007 / 2008 STE232 Physique de la Terre – Terre Solide 67

CHAPITRE 6. G ´EOMAGN ´ETISME 6.4.2 Variation s´eculaire : de l’ann´ee `a quelques si`ecles

Position du pˆole g´eomagn´etique

-80˚

-80˚

-60˚

-60˚

-40˚

-40˚

-20˚

-20˚

75˚ 75˚

80˚ 80˚

85˚ 85˚

1600

1630

1660

1690

1720 1750

1780

1840 1810

1870

1990

G. L´egaut (LGIT) Variations de l’intensit´e du dipˆole :

Backus et al. (1996)

CHAPITRE 6. G ´EOMAGN ´ETISME 6.4.3 Variation s´eculaire et mouvements `a la surface du noyau

Eymin (2004) ;→ : 37km / an.

CQFR : Le champ magn´etique principal est cr´e´e dans le noyau externe de la Terre. Les mouvements de l’alliage de Fer g´en`erent des courants qui l’entretiennent et empˆechent sa disparition par diffusion. Ce champ d’origine interne est caract´eris´e par une grande variabilit´e temporelle et spatiale, mˆeme si, au premier ordre, on a l’impression de voir le champ cr´e´e par un dipˆole (qu’on se le dise : il n’existe pas d’aimant permanent g´eant au centre de la Terre).

2007 / 2008 STE232 Physique de la Terre – Terre Solide 69

CHAPITRE 6. G ´EOMAGN ´ETISME

Chapitre 7

Pal´ eomagn´ etisme

7.1 Introduction

– ´Etude du champ g´eomagn´etique pass´e (du grec palaios=ancien).

– Clef de voˆute de la th´eorie de la tectonique des plaques.

Larroque et Virieux (2001)

71

CHAPITRE 7. PAL ´EOMAGN ´ETISME

7.2 Les milieux aimant´ es

7.2.1 Influence d’un champ magn´etique sur un moment magn´etique

~ M

B ~ = ~ 0

M ~

B ~ 6 = ~ 0

– Un moment (dipˆole) magn´etique s’aligne sur le champ magn´etique dans lequel il est plong´e.

– Pourquoi ? L’´energie d’interaction s’´ecrit sous la formeE=−M ·~ B.~

– SiB~ =~0, le moment magn´etique s’oriente arbitrairement de nouveau (du fait de l’agitation thermique).

7.2.2 Aimantation d’un milieu

– Un mat´eriau peut ˆetre vu (magn´etiquement parlant) comme une collection de dipˆoles, orient´es al´eatoirement en l’absence d’un champ magn´etique ext´erieur.

– On appelle vecteur aimantation J~ la densit´e volumique d’ai-mantation magn´etique. Pour un volume ´el´ementaire dV du mat´eriau :

d ~M =J dV.~

(C’est la moyenne de tous les dipˆoles magn´etiques se trouvant dansdV).

– Q : Unit´e de J~?

Dans le cas de droiteJ~=~0, l’aimantation est nulle.

CHAPITRE 7. PAL ´EOMAGN ´ETISME

– Si on applique un champ ext´erieurB,~ J~6=~0.

– On d´efinit la susceptibilit´e magn´etiqueχ par J~= χ

µ0

B.~ Q : Unit´e de χ? Sans unit´e.

– En supprimantB, on retourne dans la plupart des cas dans la~ configuration al´eatoire initiale.

– Toutefois, certains mat´eriaux conservent une aimantation J~ globale non nulle, parall`ele au champ excitateur. Il s’agit des mat´eriaux ferro(ferri,antiferro) magn´etiques, selon l’organisation des dipˆoles `a l’´equilibre.

– Fondements th´eoriques : travaux de Louis N´eel (avec statistiques de Boltzmann).

Ann´ees 1950.

7.2.3 Courbe de premi`ere aimantation

Larroque et Virieux (2001)

H=B/µ₀ (excitation magn´etique).

– J_S : Aimantation de saturation.

– J_R : Aimantationr´emanente.

Cette courbe s’obtient pour une temp´erature donn´ee.

2007 / 2008 STE232 Physique de la Terre – Terre Solide 73

CHAPITRE 7. PAL ´EOMAGN ´ETISME 7.2.4 Temp´erature de Curie

Q : `A votre avis, que se passe-t-il si la temp´erature est trop ´elev´ee ?

L’agitation thermique devient trop forte etJ~=~0. La temp´erature critique est la temp´erature de CurieT_C.

Tous les m´etaux qui suivent sont ferromagn´etiques :

M´ etal Fe Ni Co

T

_C

(

^o

C) 770 358 1131 J

_S

(10

³

A.m

⁻¹

) 1714 484 1422

7.3 Aimantation des min´ eraux et des roches

Certaines roches contiennent des min´eraux aux propri´et´es magn´etiques int´eressantes pour le pal´eomagn´eticien.

Les plus importants :

– H´ematite Fe2O3, antiferromagn´etique avec un petit ferromagn´etisme parasite.

– Magn´etite Fe₃O₄, ferrimagn´etique.

Fe Fe3O4 Fe2O3

TC(^oC) 770 580 680 J_S (10³ A.m⁻¹) 1714 476 2

Quand une roche se forme, elle peut donc acqu´erir une aimantation parall`ele au champ magn´etique dans lequel elle baigne.

7.3.1 Laves basaltiques (dorsales+volcans) L’aimantation est ditethermor´emanente .

– T devient inf´erieure `aT_C : apparition de J~.

– Le refroidissement continue : il existe une temp´erature de blocage (blocking temperature), en-dessous de laquelle l’aimantation ne change plus (`a peu pr`es 200 degr´es sousTC).

7.3.2 Roches s´edimentaires – T <500^oC.

– Aimantation r´emanente ded´epˆot.

Larroque et Virieux (2001)

CHAPITRE 7. PAL ´EOMAGN ´ETISME

7.4 Pr´ el` evements et mesures

(images r´ecup´er´ees sur le site du Woods Hole Oceanographic Institute).

2007 / 2008 STE232 Physique de la Terre – Terre Solide 75

CHAPITRE 7. PAL ´EOMAGN ´ETISME

7.5 Pal´ eoposition du pˆ ole

Hypoth`ese fondamentale :Dipˆole Axial Virtuel.

La configuration du champ correspond en moyenne (sur un temps>`a 10000 ans) `a celle d’un champ cr´ee par un aimant g´eant align´e avec l’axe de rotation de la Terre.

tanI = 2 tanλ.

Q : Comment retrouver la pal´eolatitude du pˆole ?

D´erive apparente du pˆole vue depuis l’Am´erique du Nord.

Larroque et Virieux (2001).

CHAPITRE 7. PAL ´EOMAGN ´ETISME

7.6 Pal´ eomagn´ etisme et d´ erive des continents

Courbe de d´erive de pˆoles vues depuis l’EUR (blanc) et l’AN (noir). (a) avec correction de rotation due `a l’ouverture de l’Atlantique. (b) sans correction.

Larroque et Virieux, d’apr`es Van der Voo (1993) .

7.7 Inversions du champ magn´ etique

L’inclinaison peut varier brutalement dans une carotte. Inversion du champ magn´etique ter-restre. Ph´enom`ene observ´e GLOBALEMENTdans les enregistrements.

Glatzmaier & Roberts (1995).

Une inversion se produit en une dizaine de milliers d’ann´ees (`a peu pr`es), ce qui est instantan´e

`

a l’´echelle des temps g´eologiques.

2007 / 2008 STE232 Physique de la Terre – Terre Solide 77

CHAPITRE 7. PAL ´EOMAGN ´ETISME 7.7.1 Le tapis roulant oc´eanique

Ann´ees 1960.

Heirtzler et coll., 1968.

Reconstruction de mouvements relatifs : alignement des anomalies `a l’axe de la dorsale.

Larroque et Virieux, d’apr`es Olivet et coll., 1987.

CHAPITRE 7. PAL ´EOMAGN ´ETISME 7.7.2 Variation du moment dipolaire

Sur les 800000 derni`eres ann´ees :

Larroque et Virieux, d’apr`es Tric et coll., 1994.

Notion d’excursion.

7.7.3 Echelles des inversions´

Larroque et Virieux (2001). Noir (blanc) : polarit´e normale (inverse).

– En moyenne 5 par millions d’ann´ees.

– Superchrone cr´etac´e.

– Le champ g´eomagn´etique est un g´eochronom`etre.

Q : Qu’est-ce qui nous empˆeche d’aller plus loin dans le temps ?

2007 / 2008 STE232 Physique de la Terre – Terre Solide 79

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