HAPITRE 2 - Développement d’un modèle de plasticité cristalline
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OI DE PRODUCTION DE
Les équations (1) à (6) précédemment démontrées traduisent l’état physique et l’écoulement d’une
microstructure dont la densité
est donc complète si l’on fournit la loi d’évolution de cette densité en fonction de la déformation plastique
imposée au VER. Classiquement, cette loi d’évolution traduit une compéti
production de dislocations et un terme d’annihilation [
Nous avons cependant montré au c
production de dislocations subit sur un cycle des fluctuations importantes qui ne sont pas le fait des
annihilations, mais de fonctionnement de boucles de Frank
dislocations produites à la charge. Ces fluctuations sont rappelées sur la figure 1 ci
dislocations produites à la charge. Ces fluctuations sont rappelées sur la figure 1 ci
Développement d’un modèle de plasticité cristalline
OI DE PRODUCTION DE
Les équations (1) à (6) précédemment démontrées traduisent l’état physique et l’écoulement d’une
microstructure dont la densité ρ
est donc complète si l’on fournit la loi d’évolution de cette densité en fonction de la déformation plastique
imposée au VER. Classiquement, cette loi d’évolution traduit une compéti
production de dislocations et un terme d’annihilation [
Nous avons cependant montré au c
production de dislocations subit sur un cycle des fluctuations importantes qui ne sont pas le fait des
annihilations, mais de fonctionnement de boucles de Frank
dislocations produites à la charge. Ces fluctuations sont rappelées sur la figure 1 ci
dislocations produites à la charge. Ces fluctuations sont rappelées sur la figure 1 ci
| γ―.
p|
hapitre 1 paragraphe 4.1 que dans le cas de sollicitations cycliques, la
production de dislocations subit sur un cycle des fluctuations importantes qui ne sont pas le fait des
annihilations, mais de fonctionnement de boucles de Frank-Read en sens inverse q
dislocations produites à la charge. Ces fluctuations sont rappelées sur la figure 1 ci
fig. 2 Evolution de la densité en fonction de la
déformation plastique cumulée, pour deux
amplitudes de déformation différentes.
Cette réversibilité de la production de dislocations est par ailleurs un phénomène qui dépend de
l’amplitude de la déformation plastique appliquée comme le montre les simula
Cette réversibilité est d’autant plus grande que la déformation plastique imposée est faible, impliquant
une accumulation plus lente des dislocations dans le matériau à faible amplitude de déformation imposée.
é expérimentalement à de nombreuse reprises [Gaudin
La réversibilité parfaite est atteinte pour une microstructure constituée des boucles de Frank
situées sur des plans assez éloignés pour lesquels le glissement dévié serait
ci est entièrement restituée lorsque l’on revient à
Les équations (1) à (6) précédemment démontrées traduisent l’état physique et l’écoulement d’une
est connue. La modélisation de plasticité cristalline ébauchée ci
est donc complète si l’on fournit la loi d’évolution de cette densité en fonction de la déformation plastique
imposée au VER. Classiquement, cette loi d’évolution traduit une compétition entre un terme de
], et s’exprime par
hapitre 1 paragraphe 4.1 que dans le cas de sollicitations cycliques, la
production de dislocations subit sur un cycle des fluctuations importantes qui ne sont pas le fait des
Read en sens inverse q
dislocations produites à la charge. Ces fluctuations sont rappelées sur la figure 1 ci-dessous.
Evolution de la densité en fonction de la
déformation plastique cumulée, pour deux
amplitudes de déformation différentes.
Cette réversibilité de la production de dislocations est par ailleurs un phénomène qui dépend de
l’amplitude de la déformation plastique appliquée comme le montre les simulations DDD de la figure 2.
Cette réversibilité est d’autant plus grande que la déformation plastique imposée est faible, impliquant
une accumulation plus lente des dislocations dans le matériau à faible amplitude de déformation imposée.
Gaudin et Feaugas
La réversibilité parfaite est atteinte pour une microstructure constituée des boucles de Frank
situées sur des plans assez éloignés pour lesquels le glissement dévié serait inhibé. Dans ce cas, la
ci est entièrement restituée lorsque l’on revient à
Les équations (1) à (6) précédemment démontrées traduisent l’état physique et l’écoulement d’une
est connue. La modélisation de plasticité cristalline ébauchée ci
est donc complète si l’on fournit la loi d’évolution de cette densité en fonction de la déformation plastique
tion entre un terme de
], et s’exprime par :
hapitre 1 paragraphe 4.1 que dans le cas de sollicitations cycliques, la
production de dislocations subit sur un cycle des fluctuations importantes qui ne sont pas le fait des
Read en sens inverse qui « ré-avale
dessous.
Evolution de la densité en fonction de la
déformation plastique cumulée, pour deux
amplitudes de déformation différentes.
Cette réversibilité de la production de dislocations est par ailleurs un phénomène qui dépend de
tions DDD de la figure 2.
Cette réversibilité est d’autant plus grande que la déformation plastique imposée est faible, impliquant
une accumulation plus lente des dislocations dans le matériau à faible amplitude de déformation imposée.
Feaugas 04, Polak
La réversibilité parfaite est atteinte pour une microstructure constituée des boucles de Frank
inhibé. Dans ce cas, la
ci est entièrement restituée lorsque l’on revient à
Les équations (1) à (6) précédemment démontrées traduisent l’état physique et l’écoulement d’une
est connue. La modélisation de plasticité cristalline ébauchée ci-dessus
est donc complète si l’on fournit la loi d’évolution de cette densité en fonction de la déformation plastique
tion entre un terme de
hapitre 1 paragraphe 4.1 que dans le cas de sollicitations cycliques, la
production de dislocations subit sur un cycle des fluctuations importantes qui ne sont pas le fait des
avale » les
Evolution de la densité en fonction de la
déformation plastique cumulée, pour deux
amplitudes de déformation différentes.
Cette réversibilité de la production de dislocations est par ailleurs un phénomène qui dépend de
tions DDD de la figure 2.
Cette réversibilité est d’autant plus grande que la déformation plastique imposée est faible, impliquant
une accumulation plus lente des dislocations dans le matériau à faible amplitude de déformation imposée.
Polak 87].
La réversibilité parfaite est atteinte pour une microstructure constituée des boucles de Frank-Read
inhibé. Dans ce cas, la
ci est entièrement restituée lorsque l’on revient à
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Analyse des contraintes internes dans les monocristaux cfc : vers une nouvelle loi de plasticité cristalline
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