Afin de simuler la situation réelle p oduite e ou s de p oje tio , l e t e du s st e d ide tifi atio doit t e ajust e su la po se du s st e a i ue. Pou les t ois pa a t es op atoi es ue so t l i te sit , d it de gaz A go et d it de gaz Hydrogène, leurs modifications peuvent être divisées en trois phases: la phase de montée, la phase de stabilité et la phase de descente. La phase de stabilité est la plus facile à réaliser car elle ne nécessite pas le recours à une action mécanique. En revanche pour les phases de montée et de descente, elles sont liées au besoin d e le he u e a tio a i ue ui peut t e alu e pa des esu es. Les Fig. 4.2, fig. 4.3 et fig. 4.4 indiquent les caractéristiques des modifications à apporter au cours du temps par action mécanique pendant les phases de montée et de descente respectivement sur les trois paramètres opératoires (Intensité, débit Ar, débit H2).
Figure 4.3 Caractéristiques temporelles de modification du d it d a go
Figure . Ca a t isti ues te po elles de odifi atio du d it d h d og e On constate après observation de ces trois courbes que la courbe de montée et la courbe de descente des paramètres opératoires sont symétriques par rapport à l a e horizontal. Aussi pour le cas de cette situation idéale, les fonctions à déterminer pour ces phases de montée et de descente auront des coefficients identiques étant e te du ie sû u ils espe te t la diff e e gati e ou positi e selo le t pe de phase à traiter.
O o state aussi ue la odifi atio des pa a t es op atoi es est pas i sta ta e ais u elle essite uel ues se o des a a t d t e o se e entraînant par le fait une période plus ou moins longue de stabilisation de ces paramètres. Si on commente maintenant chacune de ces courbes séparément :
- Dans la figure 4.2, quatre points de données sont importants pour établir la fo tio de l a tio à alise su le pa a t e I te sit e phase de o t e
comme en phase de descente. Une période de modification peut être définie o pt e du p e ie poi t jus u au uat i e, ette p iode ep se ta t le temps de la stabilisation du courant (la région entre les deux lignes vertes verticales). Ce temps de la stabilisation est évalué aux environs 3,5 s (6,0 – 2,5 s).
- Pou la odifi atio appo t e su le d it d a go , il est o se u te ps de sta ilisatio d e i o s e t e , s et , s, fig. . a e u e itesse de odifi atio plus i po ta te e d ut u e fi d op atio . C est la raison pour laquelle plus de points sont donnés pour caractériser cette fin de modification.
- Dans la figure 4.4, des évolutions similaires à celles trouvées sur la figure 4.3 sont observables. Le temps de stabilisation de ce nouveau paramètre opératoire est cette fois- i e o e d e i o s.
Pendant la projection, tous les paramètres sont enregistrés dans un fichier avec un i te alle de te ps d e i o s fig. . a e u e p og a atio g aphi ue sous Labview. Les fonctions à définir pour les phases de montée et de descente des paramètres opératoires doivent être évaluées à partir des données expérimentales e te a t o pte de l a t de esu e et du uit ui so t la g es au do es exactes.
Les équations affichées dans les figures 4.5, 4.6 et 4.7 correspondent aux fonctions de odifi atio espe ti e e t des pa a t es I te sit du ou a t, d it d a go et d it d h d og e, u ifo is es e t e et . Plus p is e t su ha u e des courbes :
- Pour le paramètre Intensité : Une équation du 4e ordre est trouvée pour d i e la fo tio de o t e du ou a t alo s d u e uatio du e
ordre permet de décrire la fonction de gestion de baisse du courant. La raison de la diff e e d uatio pou la phase de o t e et de des e te ie t de l e eu de mesure (pas assez de données car la fréquence maximale est à 1
Hz).
Figure 4.5 Courbes de modification du paramètre Intensité au cours du temps (a) pour la phase de montée (b) et pour la phase de descente
- Pou le pa a t e d it d a go , les uatio s décrivant la phase de montée et celle de descente sont du même 3e ordre avec une faible différence dans les coefficients, fig. 4.6 (a) et (b). La courbe rouge est produite à partir des points expérimentaux, les coefficients de régression linéaire restent proches de 1.
Figure 4.6 Courbes de modification du paramètre débit Argon au cours du temps (a) pour la phase de montée et (b) pour la phase de descente
- Pou le pa a t e d it d h d og e fig. . , le e oeffi ie t pou le te e 3 a t t ou é pour les deux équations, une faible différence appa aît pou les aut es te es 2 et , et les oeffi ie ts de g essio so t aussi p o hes de . L uatio t ou e pou la phase de o t e o espo d à l uatio pou la phase de des e te sig ifiant que la mesure
du d it d h d og e est sta le et de o e p isio .
Figure 4.7 Courbe de modification du paramètre débit Hydrogène au cours du temps (a) pour la phase de montée et (b) pour la phase de descente
Grâce aux équations indiquées dans les figures ci-dessus, on peut décrire le signal d e t e des pa a t es op atoi es. N a oi s, alo s ue les oeffi ie ts de es uatio s doi e t pe ett e au ou es d t e i luses da s l i te alle [ , ] de a iatio puis u u ifo is es, o o state ue ela est pas le as su tout le domaine temporel exploré. En exemple sur la figure 4.5 où on remarque un dépassement de ces valeurs pour la période [0, 0,5s] et [3, 3,5s] (chiffres verts). Ces problèmes de dépassement de valeurs sont dûs à un problème de traitement ath ati ue. Afi de o te i toutes les aleu s à l i t ieu du do ai e [ , ], u traitement spécial doit alors être réalisé suivant.