N g ener e (0<Y<1;M T1 <M T <M T2 ) Remarque:
Un test realise pour la resonance en Soufre-Uranium et pour un domaine de M
T compris entre 2,2 et 2,5 GeV=c
2 montrait que parmi les evenements acceptes dans cet intervalle, 65% avaient ete generes entre ces bornes, 30% generes pour des valeurs deM
T inferieures a 2,2GeV=c
2et 5% pour des valeurs de M
T superieures a 2,5GeV=c 2.
Sur la gure 4.9 sont representees les acceptances (en %) calculees pour les trois resonances ; et ! en fonction de M
T et pour chaque systeme (d-C,d-U,S-U et Pb-Pb).
Les valeurs d'acceptance du et du! pour les systemes S-U et Pb-Pb sont presentees dans le tableau ci dessous pour ?0:5 <cos
<0:5 et 0 <Y
< 1 (les acceptances des systemes deutons sont voisines de celle obtenues en S-U).
Pour le systeme Pb-Pb, les acceptances des basses masses transverses sont plus faibles que celles de S-U puisque la con guration du detecteur etait adaptee pour l'etude duJ= , avec notamment un courant de 7000 Amperes dans l'aimant (4000 Amperes pour les collisions d-C, d-U et S-U).
domaine deM T 0.9-1.2 1.2-1.5 1.5-1.8 1.8-2.2 2.2-2.5 2.5-2.8 2.8-3.2 S-U Acc(%) ! 0.60 4.10 10.70 14.30 13.04 11.80 10.68 1.44 3.56 6.94 14.50 19.52 17.48 17.44 Pb-Pb Acc(%) ! 0.312 1.576 3.13 3.52 4.07 0.20 1.74 4.36 5.62 6.36
Acceptances pour?0:5<cos
<0:5 et 0<Y
<1 pour di erents domaines de M
T et pour les deux con gurations experimentales principales.
4.4 Ajustement des spectres en masse.
Apres avoir corrige nos distributions cinematiques simulees en masse transverse et en rapidite puis calcule les acceptances de chaque composante par intervalle
de masse transverse, il nous reste a extraire des distributions experimentales en masse la normalisation des di erentes resonances.
La parametrisation que nous utilisons pour ajuster le spectre en masse est la suivante: dN =dM = A +! [F (M ) +RF !(M )] +A F (M ) + A CNT F CNT(M ) Les fonctions F (M ) et F CNT(M
) correspondent aux formes simulees incluant les e ets d'appareillage. Nous avons utilise des gaussiennes pour les fonctions F
(M
et F !(M
) dont les largeurs sont donnees par les formes simulees apres reconstruction. Les parametres libres de l'ajustement sont les amplitudes A ainsi que les positions des gaussiennes du et du !.
Figure 4.10: Exemple d'ajustement du spectre en masse (d-U) pour tout M T. La distribution en masse du a ete generee avec une fonction de Breit-Wigner classique.
Le est une resonance large dont la largeur naturelle est superieure a la resolution experimentale (cette resolution est de l'ordre de 70 a 90 MeV=c
2
pour le et le!).
L'in uence de la section ecace du mecanisme de production sur la forme dune peut ^etre a priori negligee ([CAN79],[JAC64]). Ceci est pris en compte a l'aide d'un facteur en 1 qu'on applique a une Breit-Wigner relativiste de
la forme : BW(M ) = ?(M )M M (M ?M ) 2 +? 2 (M )M 2 ou ?(M )? M M La fonctionF
prend en compte cette correction correlee aux e ets d'accep-tance et de resolution du detecteur.
De plus lea une masse voisine de celle du! et ces deux resonances ont la m^eme section ecace. Le rapport des taux de desintegration du ! et du en paires + ? est le suivant: B(! ! + ? ) B(! + ? ) = 1:6
Cette valeur est prise en compte par le facteur R dans l'expressiondN =dM . Pour chaque systeme, nous realisons un ajustement des spectres experimentaux en masse par notre parametrisation pour les di erents intervalles de masse transverse.
De plus, pour les systemes S-U et Pb-Pb, la m^eme etude est e ectuee par tranche d'energie transverseE
T.
Systeme Intervalle deE
T (GeV) S-U 10-48 48-68 68-88 88-150 Pb-Pb 0-70 70-100 100-130 130-200
Pour chaque composante, on obtient par cet ajustement le nombre de dimuons contribuant au spectre experimental de masse. Les valeurs d'acceptance, cal-culees precedemment, et de rapport de branchement des resonances nous permet de determiner les nombres de ,et ! corriges d'acceptance par intervalle de masse transverse et d'energie transverse.
Remarque:
Comme nous pouvons le constater sur les gures suivantes, la forme des spectres en masse mesures est tres dependante de l'intervalle de masse trans-verse considere. En e et puisque M
T =q M 2+P 2 T, la limite superieure M T2
de l'intervalle est aussi celle de la distribution en masse, ce qui provoque la decroissance du spectre pour les plus hautes masses.
Par ailleurs lorsque M T
M, la detection des deux muons peut se faire dans des sextants opposes ce qui cree une augmentation de l'acceptance. Ceci peut expliquer la presence de la \bosse" que l'on observe sur le spectre en masse du continuum et qui se deplace avec la region en M
Figure4.11: Ajustement des distributions en masse d-C par intervalle de MT. Sont representees sur ces gures les contributions du (ligne discontinue), du
+! (pointilles), du continuum (mixte) ainsi que la somme des di erentes contributions (ligne continue).
Figure4.12: Ajustement des distributions en masse d-U par intervalle deM T .
Figure 4.13: Ajustement des distributions en masse S-U par intervalle de M T
(toutE T) .
Figure 4.14: Ajustement des distributions en masse S-U par intervalle de M T
(1
er intervalle de E T).
Figure 4.15: Ajustement des distributions en masse S-U par intervalle de MT
Figure 4.16: Ajustement des distributions en masse S-U par intervalle de MT
Figure 4.17: Ajustement des distributions en masse S-U par intervalle de MT
Figure4.18: Ajustement des distributions en masse Pb-Pb par intervalle deM T
(tout E T) .
Figure4.19: Ajustement des distributions en masse Pb-Pb par intervalle deM T
(1
er intervalle de E T) .
Figure4.20: Ajustement des distributions en masse Pb-Pb par intervalle deMT
Figure4.21: Ajustement des distributions en masse Pb-Pb par intervalle deMT
Figure4.22: Ajustement des distributions en masse Pb-Pb par intervalle deMT