• Aucun résultat trouvé

Solution d'une question de licence (faculté de Lille. Novembre 1878)

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2022

Partager "Solution d'une question de licence (faculté de Lille. Novembre 1878)"

Copied!
4
0
0

Texte intégral

(1)

N OUVELLES ANNALES DE MATHÉMATIQUES

E. F AUQUEMBERGUE

Solution d’une question de licence (faculté de Lille. Novembre 1878)

Nouvelles annales de mathématiques 2e série, tome 20 (1881), p. 55-57

<http://www.numdam.org/item?id=NAM_1881_2_20__55_1>

© Nouvelles annales de mathématiques, 1881, tous droits réservés.

L’accès aux archives de la revue « Nouvelles annales de mathématiques » implique l’accord avec les conditions générales d’utilisation (http://www.numdam.org/conditions).

Toute utilisation commerciale ou impression systématique est constitutive d’une infraction pénale. Toute copie ou impression de ce fichier doit contenir la présente men- tion de copyright.

Article numérisé dans le cadre du programme Numérisation de documents anciens mathématiques

http://www.numdam.org/

(2)

SOLUTION D I N E QUESTION DE LICENCE

(FACULTÉ DE LILLE. — NOVEMBRE 1878 ) ;

PAR M. E. FAUQUEMBERGUE, Maître répétiteur au lycée de Saint-Quentin.

Une surface de révolution autour de l'axe des z, en coordonnées rectangulaires, est définie par Véquation z =ƒ(/*), r étant la distance d'un point de la surface à l'axe de rotation : trouver l'équation différentielle en coordonnées polaires des projections sur le plan xy des courbes tracées, sur cette surface, et qui jouissent de la propriété que le plan osculateur en chacun des points de l'une d'elles comprenne la normale à la sur- face au même point; prendre r pour variable indé-

pendante.

(3)

( 5 6 )

Le plan osculateur en un point (.r, y, z) d'une courbe a pour équation

A(X — ^) + B(Y — vj4-C(Z — s) = o, en posant

A — dy d2z — dz d2y, B — dzd*x —dxdïz,

Les équations de la normale à la surface au même point sont

ï - r + ( Z - 5 ) = o.

La normale sera dans le plan osculateur si l'on a

A

£ _ B £ - C = O .

dx dy Or,

oc — r cos 6, y — /'sinô,

dx A . A dSs d2x . db dV . r/-0 - r - cosO — /'sinO- 5 -— r= — 2sinO-, — r c o s ô — /%sin6-=—>

dr dr dr1 dr dr1 dr2

dy . A A<^e < i r „ ^ o . de A^ / e - 7 - — s i n ô - h r c o s O . ? T'o —- 2 cos 6— — r s i n 6 — — H - r c o s 6 -y-r-?

^/* Ö(/' a /2 öT/' öfr2 dr2

- , sin6 -h r cos6 — r1 \ ddr

— ,- ( 2 cosÔ ^ — / s i n 6 ^ - -+- r c o s ô ",-

B — T-^- ( cos 6 — /• si

dr* \

dz I . . dû dü2 . d2ü

— -— sin Ô - — h /* cos 6 -r- -\- r sin Ô -—

dr \ dr dr2 dr2

C —_ ( cos 6 — /' sin 6 — ) ( 2 cos 6 — /• sin 6 -— -+- /• cos Ô -—- dr ! \ dr ' *"" dr2 ^ ' wav dr 4- ( sinô -f- rcosö -,- ) ( 2 sinô -— + r cos6 -r— -h r sinô -r-r

dr I \ d§ dr* dr2

(4)

D'ailleurs,

dz^_dz dr dz dx dr dx dr dz dz dr dz . dy dr dy dr Donc

A ^ - H - B ^ — C = ~(Acos6-hBsin6) —C.

dx dy dr J

Mais

A cosO + B sin6 ^f(r)r^ +ƒ'(/•) ^2 ~r + r

L'équation différentielle des courbes est donc

— // 2 ( r ) 2 — -f- r -.— — 2 -^ r2 -y-- — r — - = o

\ dr drl I dr dr° dr*

ou

-r- | *[i+f\r)]-rf(r)f(r) ( ^ + r» g* -o.

Références

Documents relatifs

Une des fa¸ cons les plus simples est de rendre solidaire du solide une tige cylindrique termin´ ee par deux cˆ ones et plac´ ee entre deux cˆ ones creux plus ´ evas´ es ; il n’y

– Si les contacts du syst` eme avec son support se font sans glissement et si les liaisons internes sont parfaites, il est judicieux d’appliquer le th´ eor` eme de l’´ energie

Six paramètres, ou degrés de liberté, (trois pour ~ v O 0 /R et trois pour Ω ~ R 0 /R ) sont nécessaires pour décrire le mouvement du solide, donc deux équations

Le théorème de l’énergie cinétique appliqué au solide en rotation donne dE dt c = P ou P est la puissance des forces appliquées au manège et donc la puissance fournie par le

On remarque ici que le bateau est en TRU donc le r´ ef´ erentiel associ´ e au bateau est

-Remarque : Le moment d’un couple de force ne dépend pas de la position de l’axe de rotation mais seulement de la distance des deux

Lorsqu’un solide est animé par un mouvement de rotation autour d’un axe fixe, les points du solide (hors de l’axe). décrivent une trajectoire circulaire et dans

Introduction Mouvement de rotation d’un solide autour d’un axe fixe allal Mahdade Introduction Abscisse angulaire, vitesse angulaire et accélération angulaire Relation fondamentale