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Sur la théorie du contact

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Academic year: 2021

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Texte intégral

(1)

HAL Id: jpa-00238334

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00238334

Submitted on 1 Jan 1885

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Sur la théorie du contact

A. Potier

To cite this version:

A. Potier. Sur la théorie du contact. J. Phys. Theor. Appl., 1885, 4 (1), pp.220-221.

�10.1051/jphystap:018850040022001�. �jpa-00238334�

(2)

220

Représentation graphique

des résultats. - Pour

pouvoir figurer

sur une même feuille et avec une même échelle des résis-

tances de

grandeurs

si

différentes, j’ai adopté

un

système

de

repré-

sentation

graphique

consistant à

prendre

pour abscisses les

tempé-

ratures, et pour ordonnées les

log’aritlunes

des résistances. La

fig

8.

permet

ainsi de comparer d’un seul coup d’oeil les ordres de

grandeur

du

phénomène

pour toutes les substances étudiées dans

ce travail.

En

résumé, j’ai

cherché à déterminer les méthodes électromé-

triques qui

conviennent à la mesure des résistances des divers ordres de

grandeur et j’ai

discuté les limites de leur

emploi.

En

appliquant

ces méthodes à l’étude des résistances de di-

verses substances solides et

liquides, j’ai

montré que les chan-

gements d’état,

les

phénomènes allotropiques,

les altérations dans la structure, la forme cristalline ou la

composition chimique,

sont

accompagnés

de modifications très considérables dans la résistance

électrique.

L’observation de la résistance

peut donc,

dans beau-

coup de cas,

permettre

de suivre les circonstances de ces

phé-

nomènes et même en faire découvrir

l’existence ;

elle

permet

en

particulier

de contrôler la

pureté

de certains

liquides

avec une

sensibilité que les réactifs

n’atteignent

pas.

Enfin

j’ai

étendu à l’eau distillée et à un certain nombre de sels fondus la loi de

proportionnalité signalée

par Grossmann entre les résistances de

quelques

dissolutions et leurs coefficients de frottement intérieur aux diverses

températures (1).

SUR LA THÉORIE DU

CONTACT;

PAR M. A. POTIER.

Un

plateau

de zinc est réuni par un fil de cuivre à un

plateau

de

cuivre;

ces deux

plateaux

forment un condensateur dont la capa- cité est

C,

et la

charge

e = VC. Si on les laisse se

rapprocher,

les

(1) Ce travail a été fait au laboratoire de Recherches physiques de la Sorbonne.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018850040022001

(3)

221

attractions

électriques produisent

un

travail’ d(V2C).

Soient

dl

la

quantité

de chaleur à fournir au

système

pour main.tenir sa teln-

pérature

constante,

malgré

le passage de la

quantité

due à travers la

soudure

zinc-cuivre,

et la diminution de la

charge

à la surface

des

plateaux,

dU la variation de

l’énergie

du

système;

on aura

Dans la théorie du contact, tous ces

phénomènes

sont réversibles à toute

température ;

on

peut

donc

appliquer

le second

principe

e écrire

D’autre

part, dU

se compose de deux termes : l’un relatif à la

dC

variation

d’énergie

du

condensateur 1 2V2,

e+ un autre relatif au

changement

que le passage de la

quantité

de = VdC d’élecupieilé

peut

avoir amené dans la constitution des

surfaces ;

si ii de = AV dC

représente

ce

eliangei-nent,

on aura donc

La théorie du contact suppose A - o ; on devrait donc avoir V = T dV

(IT, et les différcnces de

potentiel

devraient être propor- tionnelles à la

température absolue;

on

pourrait

réaliser un ther- ,

momètre

parfait

à toute

température.

Des

expériences

instituées dans ce but semblent prouver que la relation ci-dessus n’est pas

vérifiée,

au moins pour le

couple zimc-platine ;

on ne

pourrait

donc

écrire

A = o,

et

il y

aurait modification des

surfaces,

c’est-à-dire action

chimique

ou

polarisation,

comme on voudra

l’appeler,

dans

l’expériencp classique

de Pfaff.

SUR LE RENVERSEMENT DES RAIES DU SPECTRE;

PAR M. DUHEM.

En

i86o,

dans un célèbre Mémoire sur la relation

qui

existe

. entre le

pouvoir én2issif

et le

pouvoir

absorbant ctun corps)

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