Sur la constante diélectrique et la conductibilité des gaz ionisés

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Sur la constante diélectrique et la conductibilité des gaz

ionisés

Tb. V. Ionescu, C. Mihul

To cite this version:

SUR LA CONSTANTE

_{DIÉLECTRIQUE}

ET LA

CONDUCTIBILITÉ

DES GAZ

IONISÉS

Par Tb. V. IONESCU et C. MIHUL.

Laboratoire de

_{Physique expérimentale}

de l’Universilé de

_Iassy.

Sommaire. 2014 Nous indiquons dans l’article ci-dessous les résultats auxquels nous son mes arrivés en

étudiant la variation de la _{capacité 0394} C et de la

conductance 1/03C1

d’un condensateur entre les armatures

duquel se trouvent des gaz ionisés.

a) Nous avons donné la théorie de la méthode _{expérimentale} ainsi que la réalisation pratique. b) Entre les armatures du condensateur on a établi un _{champ électrique} de haute _{fréquence :} la

fréquence a varié entre _1,5 108 p : s _(03BB = 2 _m) et _7,5 106 p : s _(03BB = _{40 m).}

On a constaté que les variations de 0394 C et

de 1/03C1

sont dues à deux catégories d’électrons :

1. Les électrons libres pour lesquels

formules _qu’on a vérifiées quantitativement.

2. Des électrons _qui ont une _fréquence propre de vibration égale

à 1/3

108 p : s.

c) Nous avons étudié les variations de 0394 C

et 1/03C1

en _appliquant à _l’espace dans lequel se trouvent les électrons d’abord un champ électrique, puis un _{champ magnétique parallèle} aux _plaques du

condensa-teur et nous avons fait les observations suivantes :

1. Le _{champ électrique} modifie fortement les variations

de 0394 C et 1/03C1

dues aux électrons libres. 2. Le _{champ magnétique} sépare les effets des électrons libres de ceux des électrons à _fréquence

propre.

Pour les électrons

libres 1/03C1

_{passe par} un maximum

pour 03C9 = eH/m,

tandis que pour les électrons à vibration propre le maximum a _{lieu pour 03C9 = e/m (H 2014 He)} Ho étant une constante.

d) On a expliqué la fréquence propre en admettant qu’il y a dans l’espace soumis aux _expériences

des électrons attachés aux molécules _{d’oxygène et que} ceux-ci ont un mouvement de précession dans le

champ magnétique H0 de la molécule. La _fréquence de _précession est _égale à la _{fréquence propre trouvée} dans le gaz ionisé.

e) On a mis en évidence l’influence de l’humidité sur la variation

de 1/03C1

pour les électrons à vibration propre.

f) On a étudié les variations de 0394

C et 1/03C1

pour des pressions plus grandes que 10-3 mm Hg et on a

P

constaté que pour des pressions plus grandes que 10-2 mm _{Hg apparaissent} des _{fréquences propres pour} tous les gaz étudiés.

Introd uction. - Pendant les années 4 929-1932 nous

avons réalisé une série

_{d’expériences}

et de mesures sur

les gaz ionisés. Nous avons _{commencé par étudier leur} constante

_{diélectrique}

et leur conductibilité. IJarla

suite,

des résultats

_imprévu;

nous ont

_obligés

à

_élargir

le

champ

de nos recherches et à soumettre _{les gaz à de} nouvelles

_{expériences.}

_Quoique

les résultats de nos

recherches aient

_déjà

fait

_l’objet

de

_{publications (q),}

il

nous a _{paru que le}

_problème

est encore d’actualité et

qu’un exposé

d’ensemble de ce travail serait utile.

Le

_prohlème

a

_préoccupé

_déjà

nombre de

_chercheurs,

(1) Contples ~93n. 191, p. 1 4~iG ; 1931, 192, p. ;~43 ; ~9~~, 194, p. i0 eL 1330, 193~,195, p. 1 005 ; 1933, 196, p. 682 ;

Annales Sc. de rUniv. de Jassy, il. 1. If 1931, p. 1~.

tant au

_point

de vue

_théorique

_qu’au

_point

de vue

ex-périmental.

La théorie a été

_développée

par

Eccles,

Salpeter,

Larmor et d’autres

_(1).

On a établi comme

résultat de calcul que,

parmi

les diverses

_particules

présentes

dans un _gaz ionisé, celles

_qui

affectent le

plus

la constante

_{diélectrique}

et la conductibilité du milieu sont les électrons. Pour un milieu indéfini conte-nant par cm3 N électrons de masse ?7? et de

_{charge e,}

la constante

diélectrique

pour la

longueur

d’onde X varie de

(1) Cf. R. Les ondes

_électriques

cozirtes. Ed. Presses Univ. de France. Paris.

et sa conductibilité reste

_égale

à zéro si les électrons ne

subissent pas des chocs avec les molécules dans un

intervalle de

_temps

très

_grand

_par

_rapport

à la

_période

Ta

du

_champ

_{électromagnétique.}

Si l’on tient

_compte

des chocs des électrons contre les molécules et des

pertes

d’énergie qui

en

résultent,

on doit attribuer au

milieu uneconductibilité. Les théoriciens ont établi des relations entre 3,K et la conductibilité d’une

_part

et d’autre

_part

les

_{grandeurs statistiques}

caractérisant l’état d’un gaz du

point

de vue de la théorie

_{cinétique :}

le libre parcours moyen et la

_{température.}

Le

_premier

_qui

a étudié cet effet des électrons est Van der Pol

_(1).

Plus tard M M. C. Gutton et J. Clé-ment

₍₂₎

_puis

M. Il. Gutton seul

_(’1)

ont _{établi que la} constan te

_{diélectrique}

d’une

_atmosphère

_{de gaz ionisé} devient

_{plus petite}

_que l’unité _{pour de faibles} ionisa-tions et

_qu’ensuite

elle devient

_plus

_grande

que l’unité pour des ionisations

plus

fortes. Ils ont _{établi que la} valeur de l’ionisation pour

laquelle

son effet sur la

constante

_{diélectrique}

_change

de

_signe,

varie d’une

façon

régulière

avec la

_longueur

d’onde du

_champ

élec-tromagnétique.

III. H. Gutton _{conclut que les gaz}

ioni-sés ontune

_fréquence

_{propre de} vibration,

_qui

_dépend

de la densité des électrons. Plus tard M. C. Gutton

₍₊₎

dé-montra _{par de nouvelles}

_expériences

l’existence de

périodes

des _{vibrations de gaz ionisés. Aux mêmes} ré-sultats

_{expérimentaux}

ont abouti aussi

_Appleton

et

Childs

_(~).

Pourtant ces derniers

_physiciens

_sont

oppo-sés à l’idée de l’existence de

_périodes

_{propres des} élec-trons. Par contre Tonks et

_{Langmuir (6)}

ont cherché à

expliquer

l’existence de ces vibrations comme étant des vibrations de _{l’ensemble des électrons du gaz par}

rapport

aux ions

_positifs.

Entre

_temps

est _{paru le travail de}

_Bergmann

et

Dü-ring

(’)

qui

trouvent _{que la}

_capacité

d’un condensateur contenant des électrons est

_{plus petite qu’en}

leur

ab-sence et constatent même un accord

_numérique

entre les valeurs

_{expérimentales}

et les valeurs

_prévues

_{par la} théorie.

Enfin Mlle

_{Szekely (s)}

trouve que la constante

dié-lectrique

n’est pas diminuée par l’ioniçalion _{du gaz,}

comme

_l’exige

la

théorie,

mais

_qu’au

contraire elle

augmente.

Telles étaient nos connaissances

_{expérimentales}

sur

les gaz ionisés soumis à l’action d’un

champ

électro-magnétique,

au moment où nous avons

_publié

nos

premiers

résultats. ,

Les conclusions

_qu’on

tire de ces études étant d’un

grand

intérêt pour la théorie de la

propagation

des

ondes

_{électroillagnét iques}

courtes,

nous avons

_pensé

à

(1) Phil. 191H, (6) 38, p. 352. (2) Hill, 6, p 13 ï. «1) de, 1930 ₍ 0) 13, p 62. (10) 14, p. 5; Corrzloes Renrlu.ç;, 1030, ’~90, p 844. ’ (e) l’hil. 1930, ( ï) 10. p. 969. (6) I-teo., IDi9, 33, p. l~:). (’) rlPr 1929, 1, p. 1 Oal.

() Ann. d’r 1929, 3, p. 11. llie SZEKELY a travaillé

avec de grandes longueurs d’onde, tandis _que tous les autres

chercheurs ont travaillé avec de petites longueurs d’onde.

étudier l’Pffet des électrons dans un _espace

_dépourvu

du

_{champ électrique}

constant,

étude

_qui

n’avait pas été faite avant nous. Pour cela nous envoyons un fais-ceau

_{électronique}

entre les armatures clu condensateur de mesure,

placé

dans

_{l’espace compris}

entre deux électrodes maintenues au même

_potentiel.

Les électrons animés de la vitesse v restent entre les armatures du

condensateur

_{longues de p}

cm. le

_temps

T

v

_qui

est

v

-du même ordre de

_grandeur

_{que la}

_période

du

_champ

électromagnétique.

Elle

sortant du

_{condensateur,}

les électrons

emportent

de

_l’énergie

_empruntée

au

_champ

alternatif,

ils

_communiquent

au condensateur une

1 conductance -.

P

Fig 1.

On

_peut

calculer la variation de la constante

diélec-trique

_q 3K et la

conductance-

de la

façon

suivante. P

Soit r la distance entre les armatures de

condensateur,

c leur

largeur

et Ia =

ho

_{cos w t} l’intensité du

champ

alternatif

_parallèle

à ’l’.

L’électron

_qui

se trouve entre les armatures du

con-densateur est soumis à l’accélération

de sorte

_qu’il

_acquiert

entre le moment de son entrée dans le

_{condensateur t.}

et le moment actuel 0 la vitesse.

Le courant

_électrique

du aux électrons de l’élément

AI)

est Ai == _Il’,

-

p

t

Puisque

.1p

_-î

.1 lx

le courant

_électrique

à travers le condensateur

_est,

au moment 0

courant total a une

_{eomposante if}

en

_phase

avec h et uno autre

_1,y

en avance de

_phase

Leurs

_amplitudes

sont

et

Le condensateur se

_comporte

comme l’ensemble d’une

capacité

C’ et d’une

_{réi8tance p}

mises en

_parallèle.

La.

_présence

dans le condensateur des électrons de

vitesse v modifie donc la constante

_{diélectrique}

du mi-lieu de la

_quantité

et lui

_communique

lacoiiductibilité

_(’1)

A l’aide de ces formules nous avons calculé les

quanti-AK cr

et

72

_pour différentes

_longueurs

d’ondes

com-, /,

p

prises

entre

1,80

et 25 _m, un condensateur

_long

de

8 cm et un

_potentiel

accélérateur de 400 volts. Ces

conditions sont celles de la

_{majeure partie}

de nos

expé-riences.

Les valeurs ainsi obtenues sont

_{représentées}

_{par les} courbes en

pointillé

de la

_figure

8.

Méthode de trava!! 2013 Le condensateur de mesures,

constitué _{par deux feuilles d’étain collées} en face l’une de

l’autre sur le tube

_{d’ionisation,}

est mis en

_parallèle

avec un condensateurà lame

_{diélectrique}

mobile. L’ensemble constitue la

_capacité

du résonateur dont le courant est mesuré à l’aide d’un

_{couple thermoélectrique}

et d’un

galvanomètre.

Un oscillateur à

_lampes

triodes induit dans le résonateur un courant de haute

_fréquence.

Soit e û A sin c71 la force électromotrice induite dans le circuit résonnant. A l’aide du condensateur variable

(condensateur

à lame

_mobile)

on établit la résonance entre les deux circuits. La déviation maximum du

gal-4 vanomètre donne le courant de résonance

_lM

et

la

_capacité

du résonateur satisfait à la relation

2013-.

Puis on envoie les électrons dans le

Lw2

*

tubc entre les armatures du condensateur. Ceux-ci font varier la constante

_{diélectrique}

du milieu et le rendent conducteur. On rétablit l’accord à l’aide du (1) Ces formules ont été aussi obtenues par une aulre méthode de calcul par S. BENNER, qui les a _publiées avant nous. Voir

Ann. der _{PhYS1k., 1929,} 1, p. 1 0!~t.

condensateur variable. Celui-ci étant étalonné on lit la

variation de sa

_{capacité à}

C’or,s. La

déviation du

gal-vanomètre donne la valeur du courant de résonance

lm-Les relations

_qui

existent entre

_Im,

à

_Cobs.

peu-vent être établies comme suit. Le circuit résonateur

en

_présence

des électrons eat

_représenté

par la

figure

2.

Fig, 2.

L’amplitude

du courant

_qui

_{y circule} est _{donnée par}

l’expression

Si on tient

_compte

de ce _{que -}

°

sont de l’or-dre de 10-5 et si on conserve seulement les infiniment

petits

du

_premier

_ordre,

on obtient pour la

_capacité

de

résonance

_{l’expression}

et pour le courant de résonance :

On

_peut

_simplifier

aisément cette

_expression

si l’on

tient

_compte

_{du fait que dans la fraction} sous le radi

cal le terme le

_{plus grand}

est £.

On fait la division - w

en ne conservant que des infiniment

_petits

du

_premier

ordre. On a ainsi

En

_comparant

les

_expressions

de

_{1>j et Im,}

on a

En

_posant

’2.L

= _o et en tenant

_compte

de ce _{que les} E> L

déviations 4 du

_{galvanomètre}

sont

_{proportionnelles}

aux carrés du courant on a

La résistance p mise en

_parallèle

sur notre conden-sateur fait varier la

longueur

d’onde du résonateur et pour compenser cette variation il faut

augmenter

la

capacité

du résonateur de la

_quantité

Corn lne, el’autre

parI,

le, électrons

_changent

_la

capa-cité du ell

_ais-ant

directement sur !a constance

_{diélei Uïque}

d’e la

_quantilé

Ll 6’=== C ~

_Il’,

pour ramener la

résonance,

il faut que la

capacité

variable soit

_augmentée

tic

Donc

On obtient les valeurs

due -

et de à

_C,

en

détermi-P

nant les 0

_Cobs,

les

rapports

des déviations

galvanomé-triques

obtenues sans électrons entre les armatures

du

_{condensateur,}

aux déviations en

_présence

des

élec-trons, ainsi que la

capacité CM,

la

_longueur

d’onde X

et le

facteur 2a,

Pour effectuer ces mesures

nous avons

_disposé

des

_appareils

suivants :

Appareils. -

Le tube dont nous nous sommes

servis est

_représenté

sur la

_figure

3.

Fig. 3.

Le filament en

_tungstène

_{( f )}

de

0,~

mm diamètre était chauffé à l’aide de la batterie d’accumulateurs

_lit

(6

volts,

60

Ah).

La

_grille

_(g)

située à 4 mm du fila-ment avait un

_{potentiel compris}

entre 100 et 250 volts. Cette tension de la

_grille

_{ainsi que le}

_chauffage

du filament

_permettaient

de

_régler

l’intensité du courant

électronique.

L’anneau

_(a)

à 7 cm du filament

permet-tait _{d’accélérer les électrons transmis par la}

_grille.

Son

_potentiel

_{était maintenu par la batterie}

Ba

ou _par

une

_{dynamo qui pouvait}

donner des tensions entre

400

et 2

volts. A 1() cm de l’anneau se trouve la

plaque

(l’~,

dont le

_potentiel

_pendant

ces

_premières

mesures était maintenu

_égal

à celui de l’anneau. Sur la

_porlion

libre du tube

_comprise

entre l’anneau et la

_plaque

sont collées deux feuilles d’étain. Elles constituent les armatures du condensateur cle mesure

C. La densité des électrons entre ses armatures est contrôlée à l’aide du

_{niilliampèremètre}

11lA28

Le condensateur C mis en

_parallèle

sur le condensateur variable C’ forme la

_capacité

du circuit résonateur. Sa self est _{constituée par} un cadre

_large

de

11,5

cm

dont la

_longueur

_peut

être modifiée à l’aide des barres de cuivre

_{imerchangeables b b’ (fig. i).}

Fig. 4.

Le _{cadre est pourvu d’une} thermosonclure S en

fer-constantan de

0,)

mm de diamètre reliée au

galvano-mètre f.%.

Le condensateur variable C’ a des armatures en

lait,on a a’. Une lame de verre

_guidée

à distance par

une

_règle

en bois

_glisse

entre les

_pièces

V~V’. Les

variations de sa

_capacité

ont été étalonnées au

préa-lable à l’aide d’un condensateur variable

_cylindrique

C". Pour cela on a mis les condensateurs C’ et C" en

parallèle

sur le condensateur

Ce

d’un oscillateur à

lampes

(~=

500

_{mètres) (fig. 5.)}

L’osclillateur 0 et

_{l’hétérodyne}

stabilisée au

_quartz

H étaient

_couplés

sur le circuit d’entrée d’un

amplifi-cateur à basse

_{fréquence précédé}

d’une

_lampe

détec-trice D A. On

_règle

les battements à l’unisson avec

le

_diapason

D. On retire ensuite la lame en verre

d’une

_longueur

donnée et on rétablit la

_fréquence

initiale de l’oscillateur à l’aide du condensateur

cylin-drique.

Le condensateur C"

_{(fig. 5}

en

_bas)

est _{constitué par} les

_cylindres

_Ce

et

_cri

de

_z7,8

et

_15,9

mm. diamètres.

Le

_cylindre

_Cg

du même _{diamètre que}

_C~

est mis en

communication

_électrique

avec

_{Ci. L’arrangement}

,Cil sont dues

_iiniquement

aux

_{déplacements}

de

_6’~

à l’intérieur du est actionné à distance à l’aide ,d’une vis

_{micrométrique}

_{qui permet}

d’évaluer un

déplacement

de

_~~,0~~~~

mm _{et donne par suite} une

variation de

_capacité

de

par division.

Pour Ic

_{plus petlt}

condensateur variable

_employé,

cette variation de la

capacité

était obtenue en

_déplaçant

la lame en verre de R4 mm. Comme la variation de la

capacité

était

_{proportionneHe}

aux

_{déplacements}

de la

lame et _{que la série des}

_étalonnages

successifs don-nait des résultats

concordants,

on

_peut

être isûr de

mesurer _{par cette méthode de}

_petites

_{capacités à t 1,001}

ou

0,002

u. e. s.

_près.

Le courant alternatif était induit dans le, résonateur par un oscillateur à

_lampes

triodes. Nous nous sommes

servis

_{principalement}

de deux modèles d’oscillateur. Pour des

_longueurs

d’onde intérieures à 7 m le

mon-tage

employé

était celui de Gutton et

_{Touly ;}

_{pour des}

longueurs

d’ondes

_{plus grandes,}

celui de

Fig. 5.

Les variations de

_longueur

d’onde étaient obtenues dans le

_premier

cas en

_déplaçant

le

_pont

le

_long

de

barres liées à la

_grille

et à la

_plaque,

dans le second

cas en

_déplaçant

la lame en verre introduite entre les armatures du condensateur. Nous avons

_employé

des

lampes

Métal des modèles et T M C.

Enfin les

_longueurs

d’onde étaient mesurées à l’aide d’un

_système

de

_Lecher,

dont la

_longueur

a été de i2 m, muni au bout d’une soudure

_{thermoélectrique}

reliée au

_{galvanomètre.}

Mesures. - On met l’oscillateur sur une table à côté du

_système

Lecher. De l’autre côté de l’oscillateur

se trouve le résonateur avec le tube. Les connexions étant faites selon la

_figure

_3,

on amène le résonateur à la résonance et on note la

_position

de la lame en verre

du condensateur _{étalonné ainsi que la} déviation maximum du

_{galvanomètre aM}

sans chauffer le fila-ment. Puis on chauffe le filament

_jusqu’à

avoir le courant de

_plaque

voulu,

on rétablit la résonance et

.n note la nouvelle

_position

de la lame et la déviation du

_{galvanomètre}

Omo

On inesure ~1~ nouveau la

posi-tion de la lanie et

_£y

sans courant

_{électronique, puis}

avec un courant

_élecLrmuque

déférent de celui du

premier

car et ainsi tir- _{suite pour différentes}

inten-situés du courant de

_{plaque comprises}

entre 0 et 2

milliainpéres.

La valeur de

2Nf

ctant

prise

une dernière

fois,

on

fait croître la

_capacité

du résonateur

_jusqu’à

ce que la

déviation du

_{galvanomètre}

_{soit a,}

= On diminue ensuite la

_capacité,

en

_passant

_{par la}

_résonance,

_jusqu’à

ce

_qu’on

obtienne la même déviation

_ok’

On note la

variation à

C = Ci

-

C2.

Si _on

désigne

les

pulsations

correspondantes

par ~1 et et si on tient

_compte

de

ce _que

on oblient aisément la relation

En faisant les substitutions

et les

_{approximations}

on a le facteur

Après

cela on mesure A.

la

_position

de la lame de verre. On fait varier la lon-gueur d’onde de l’oscillateur de la

quantité 3

À

_qu’on

mesure à l’aide du

_système

_Lecher,

on amène de nou-veau le résonateur à la résonance et on note encore une fois la

_position

de la lame.

On trouve ainsi à A

_qui

_correspond

à la variation de

la

_{capacité à}

C

La relation

nous donne la valeur de

_C,11.

Après

avoir effectué ces mesures, on calcule les

1

valeurs

due -

et A C et on construit des courbes où ces p

valeurs sont

_comptées

en

_ordonnées,

les abscisses don-nant les valeurs du courant de

_plaque.

Par les

_points

résultants on trace des droites dont les

_pentes

nous don-1

nent les _{valeurs moyennes due 6. C}

et 1

_pour un

cou-P rant de

_plaque

de 1

_{milliampère.}

Résultats. - Avec deux tubes de mêmes

dimen-sions,

nous avons effectué

_plusieurs

séries de

mesures-Les tubes ont été au

préalable

vidés à l’aide d’une

pompe à diffusion à trois

étages

durant six heures. Pendant cette

_opération,

ils étaient maintenus à 420°G

et _{la canalisation était refroidie par}

_CO2

solide dans l’éther. Le

_premier

tube ne contenait que de l’air à une

_{pression (évaluée}

à l’aide de l’intensité du courant des ions

_positifs)

_plus

_petite

_{que li)-4} mm

_Hg.

Le second tube a été lavé

_plusieurs

fois

_pendant

l’évacua-tion avec de

_{l’hydrogène.}

_{Les gaz} résiduels étaient l’air et

_{l’hydrogène.}

Fig. 6. 1. Avec le

_premier

tube nous avons effectué deux séries de mesures, en variant la

longueur

d’onde de l’oscillateur entre /, =

_1,80

_et 20 _{m. Dans la}

_première

série le

_potentiel

accélérateur était

_égal

à 400 volts et dans la seconde à 1600 volts. Les résultats sont donnés dans la

_figure

6.

Les valeurs

_{expérimentales}

sont

_exprimées

en uni-tés

_{électrostatiques.}

Avec le tube lavé à

_{l’hydrogène}

nous avons fait

plusieurs

séries de mesures entre h = 2 m et A _ ~0 m

le

_potentiel

accélérateur étant

_toujours

_égal

à 4C0 volts.

Les résultats de la

_première

série ressemblent tout

à fait à ceux donnés dans la

_figure

6.

_Après

ces

mesures, le filament

ayant

été

_surchauffé,

_{il y} a eu

émission de gaz occlus dans les

électrodes,

et la

pression

du gaz dans le tabe a

_augmenté.

Nous avons

alors refait !es mesures : ces résultats sont

_{représentés}

par les courbes de la

figure

7.

Nous avons _{constaté que les} valeurs obtenues cette fois sont en moyenne deux fois

plus petites

que celles de la

_première

série.

_Après

avoir

_provoqué

encore une fois la surchauffe du

_tube,

ce

_qui

a fait monter

aussi la

_pression

_{du gaz,} nous avons effectué encore

quelques

mesures. Les résultats sont

_{représentés}

sur

h’ig. 7. 1

On voit que les valeurs de

ACet -

ont encore baissé. F

2. En

_regardant

ces

courbes,

nous avons été

_frappés

par leur ressemblance avec les courbes de variations

de l’indice de réfraction 72 et de l’indice

_{d’absorption}

x, d’un milieu

dispersif

ayant

des vibrations propres

de

_pulsations

wo. Il y a

_{pourtant quelques}

discor-dances. Si elles sont

_petites

sur la

_figure

7 où la courbe

de A C _{coupe l’axe des abscisses pour} À = 10 m et où la conductibilité passe par le maximum à î, =

9,50

m

sur la

_figure

6 le désaccord est

_{plus grand.}

Outre le fait

_{que à}

C est

_égal

_{à zéro pour A} _ 12 75 m

et 1

P est _{maximum pour X}

_{== 9,50}

_m, on _{y voit d’une}

_façon

nette se _superposer un autre

_phénomène

vers les

petites longueurs

d’onde. Nous avons cherché

l’expli-cation de nos

_{observations,}

en _{admettant que} nos mesures

_{représentent}

la somme de deux

_{phénomènes :}

l’effet d’électrons

_ayant

une

_fréquence

_{propre (1)0} et l’effet des électrons libres.

3. Nous avons _{admis que les}

_premiers

sont attachés

aux molécules par des forces

_{quasi élastiques.}

Soit

_P~wo

leur nombre par cm3. Ils oscillent autour de leurs

positions d’équilibre

sous l’influence du

_champ

alter-natif de haute

_fréquence

F =

Eo

cos c~t =

_partie

réelle de

Eo

el - t. Le courant

_{électrique engendré}

_par ces

électrons est :

où h’ est la constante

_{diélectrique}

_imaginaire

du mi-lieu et R - la résistance de frottement de l’électron

rapportée

à sa masse.

Il s’ensuit que

et

Si Wm est la valeur de w _pour

_laquelle

AC _{passe pur}

un

_minimum,

on a

1

De même la valeur maximum

de -

_qui

a lieu pour

p

u == wo nous donne

d’où on tire le nombre d’électrons liés.

En substituant les valeurs

_numériques

ainsi cal-culées dans les formules

_(7),

nous avons tracé en

fom-tion de A les courbes

représentant -

et à C. Comme P

nous l’avons

_déjà

dit,

l’accord était assez _{bon pour les}

courbes de la

_figure

7. Il _{était moins bon pour les} courbes de la

_figure

6.

4. _{Nous y} avons vu l’effet des électrons libres. Pour

vérifier cette

_hypothèse,

nous avons fait

_appel

aux for-mules

_(2),

_{dont les valeurs divisées par )...2}

_{représentent}

1 .. , .

d. d

il () 1

1 f’ les variations

_périodiques

et

1

avec la

fré-)B .. ’Z

quence du

champ

électrique.

Pour faire la

_comparaison,

nous avons divisé les va...

leurs

_{expérimentales}

de ~

_{par )...2 et} nous avons tracé P

la courbe

_qui

en résulte sur la

_figure

8.

Les valeurs de

1

sont

_marquées

_{par des}

_petits

cer-

pÀ-cles. Dans la même

_figure

nous avons tracé en

Fig. 8.

6.8x10~

9

sec

_qui

est bien le

_temps

de

_séjour

des électrons

_{qui passent}

entre les armatures du condensa-teur avec une vitesse v ~

1,18

_X 109

corres-pondant

à 400 volts

_potentiel

accélérateur. On voit sur

la

_figure

_{que le maximum et le minimum de deux}

cour-bes ne _{coincident pas. Par}

_contre,

si on attribue aux

électrons libres un

_temps

de

_séjour

de

1,13 X

sec

(potentiel

accélérateur de 144

_volts),

on obtient la sinu-soïde en traits

_pleins

de la même

_figure.

On voit que

cette fois l’accord entre les

_positions

des maxima et de minima des deux courbes est aussi bon

_qu’on

_peut

le désirer. Donc les électrons libres dans notre tube ont une

vitesse

_{correspondant}

à volts

_{approximativement.}

5. En

_analysant

les courbes de la

_figure

6,

dans le but d’établir la contribution de chacun des deux groupes

d’électrons,

nous sommes arrivés à la conclu-sion

_qu’il

_y a dans notre

tube,

par

cm3, 1,52

;; 107 électrons liés et

_{1,43 X}

_{10’ électrons libres pour} un

courant de

_plaque

d’un

_{milliampère.}

_{Pour les}

pre-miers,

la résonance a eu lieu à u mètres de

_longueur

d’onde et le minimum de 6.C à 6 m 50. On a donc

Wo -

2,09 X j og, Ú)m

_{===~, 9X}

108 sec-’.

Ceux de la seconde

_catégorie

ont leur effet déter-miné par la durée de leur

séjour

dans le condensa-teur

_{corrrespondant}

à 144 volts du

_potentiel

accé-lérateur. En substituant ces valeurs dans les for-et

_(7),

on obtient les effets des

_{deux catégories.}

Ils sont

_{représentés}

dans la

_figure

_{9 par les courbes} en

pointillé

pour les éfectrons libres et

_{par les}

courbes en

traits

_pleins

et

_{fins pour}

les éleclrons liés. Leur somme

est _{donnée par les courbes} en _{gras traits. En les}

com-parant

avec celles de la

_figure

h, on _{voit que cette fois}

est très bon. Cela, prouve que notre

_analyse

est correcte et _{que les valeurs}

_numériques

_que nous en avons déduites sont exactes.

Les formules

_(-2)

_peuvent

_{être vérifiées pour} une

pression plus

petite

que 10-" mm

_{Hg, puisqu’alors}

le

libre parcours cles électrons est

_{plus grand}

que la lon-gueur du Pour dis

pressions

plus

grandes,

peu d’électrons

peuvent

traverser le

conden-sateur sans subir des chocs avec les molécules du gaz.

Pour tenir un

_compte

exact de l’effet des électrons libres à ces

_pressions,

il faut donner à 7’la

_{signification}

de l’intervalle de

_temps

entre deux chocs successifs d’un électrons avec les molécules. Ce

_temps

décroît

quand

la

_{pression augmente,}

et le facteur ( T dans le 1:

domaine de nos mesures devient

_{plus petit}

Cela

signifie

que les variations

périodiques

de n’ont

plus

e

lieu pour X

compris

entre

1,8

et ~0 m, mais pour des

longueurs

d’onde

_plus

_{petites ;}

et en

_première

approxi-mation le facteur X-

_{( ï}

- _{cos w}

7’>

-_

devient

_égal

à 2 9 c2 T. De cette

façon,

ne _{varie que très peu} avec

la

_{longueur d’onde,}

mais varie avec la

_pression.

Donc,

ce

_qui

est à

_prévoir

est

_qu’au

fur et à mesure _que

la

_pression

croît l’effet des électrons libres diminue et que les variations

périodiques

de -

faciles à mesurer,

o

s’écartent de notre

_champ

d’observation. En

effet,

de deux courbes obtenues avec le tube à

H~,

c’est seule-meut sur la

_première

courbe

_prise

à uoe

_pression

_plus

petile

que 10~

mm Hg

qu’on

voit l’effet des électrons libres bien

marqué.

Pour fixer les

idées,

nous allons résumer nos conclu-sions : Dans les tubes contenant du gaz ionisé à des

pressions

comprises

entre 10-3

_{mm Hg}

et t0-e mm

_Hg,

en l’absence d’un

_{champ électrique}

constant,

il y a

des électrons libres et cles électrons

_{liés, ayant}

comme

,> i ,

période

propre de vibration v

=. 2013

L’effet ~7t 3

des électrons libres sur 3f§

et -

est _{donné par les} P

formules

_(2).

Nos

_expériences

ont vérifié ces formules

d’une

_{façon quantitative.}

L’effet des électrons liés est donné par les formules

(7)

vérifiées encore _par nos

_{expériences.}

Les densités des électrons de deux

_catégories

sont du même ordre de

_grandeur.

Elles sont toutes les deux environ 17 fois

_{plus grandes}

_{que la} densité calculée à

partir

de l’intensité du courant

_{électronique,}

du

poten-tiel accélérateur et de la section du

_{tube, à}

savoir 8.5 X

Dans le but de mettre en _{évidence par d’autres}

moyens l’effet des électrons de

chaque catégorie

et de les étudier de

_{plus près,}

nous avons

_entrepris

d’autres

mesures. e

Influence du

potentiel

accélérateur. - Tout 1 d’abord nous avons fait une série de mesures de C

et

-r

qui

devaient nous

_renseigner

avec

_plus

de

_précision

sur l’effet du

_potentiel

accélérateur. Nous avoiis effec-tué ces mesures en lui donnant des valeurs

_cornprises

entre 400 et ~ î~0 volts. Pour ces

valeurs,

la vitesse des électrons

_primaires

a varié de 1 à

_2,

_6;

leur

_temps

de

séjour

entre les armatures du condpnsateur a varié dans le même

_rapport;

ce

_qui

devait faire varier les

1

à C

et

si ceux-ci avaient été dùs à l’effet direct des P

électrons

_primaires

ou si ces électrons avaient exercé

une influence

_appréciable

sur le nombre et les condi-tions de vibration des électrons des autres

_catégories

présents

dans notre tube. Or, les résultats de nos

me-sures faites

_{pour A}

= 3?() cm.

_{représentés}

en fonction de l’intensité du courant de

plaque,

se

_rangent

_pour

toutes les valeurs du

_potentiel

accélérateur sur des

droites

_parallèles

entre

_elles,

ce

_qu’on

voit sur la

figure

to.

Les conclusions _que nous en avons _{tirées sont que}

l’apport

des électrons

_primaires

dans les valeurs

due -

et P

3 C est

_négligeable

et que ces électrons n’ont une

in-fluence

_appréciable

ni sur la

_fréquence

_{propre des} électrons liés. ni sur la vitesse des électrons libres à

petite

vitesse

_{(144 volts).}

Le

_dernier

_point

sera mieux

démontré par les

expériences

décrites dans le

para-graphe

suivant.

Fig. à0.

Expériences

faites avec

_l’espace

anneau

plaque

soumis à un

_champ

_{électrique. -}

Nous

avons étudié ensuite l’i1diut’Ilce d’un

_{champ électrique}

constant

_parallèle

aux

_plaques

du condensateur. Pour cela nous avons exécuté deux séries de mesure en

sou-mettant

_{l’espace anneau-plaque}

à des différences de

poteiitiel 3 V

variables,

tout en maintenant constants le

_chauffage

du

filament,

le

_potentiel

de la

_grille

et celui de l’anneau.

a) Caractéristiques

du tube. - Dans ces

_conditions,

nous avons mesuré d’abord les intensités des courants de

_plaque

_Ip

et celui de l’anneau

_la’

Les résultats de ces mesures _{pour des}

_potentiels

de l’anneau

_égaux

à 400, 1600 et 2800 sont

_{représentés}

_{par les courbes}

_{(A) (B)}

et

(C)

de la

_figure

11.

Ces courbes ont été relevées dans des conditions de

chauffage

telles que l’intensité du courant

_Ip

_pour 0

_(courant

_initial)

étuit

_égale

à 1.15 m. A. pour

les courbes

_(A),

à 1 m. A. et à 2 m. A. pour les courbes

(B)

et à 1 m. A. _{pour les courbes}

_(C).

On a fait varier

à V de -:300 à

₊

_{300 volts pour}

_{(A) et}

de - 600 à

₊

600 pour

(B)

et

_(C).

Fig. 1 i . restent

_petits.

Pour 1 V

_négatif

ces variations

_rapides

cessent

_brusquement

_{pour des valeurs} de Ll V bien

dé-finies ;

pour les courbes

(A)

à 3 V == - i 40 volts et pour

les courbes

_(B)

et

_(C)

à 3 V = - 150 volts. Pour ces

va-leurs les courants

_{1 p}

ont

_déjà

des valeurs

_négatives

et continuent à rester _{tels pour des valeurs}

_plus

grandes

de - 3V

_n’ayant

dans le domaine de nos

mesures _{que de faibles variations continues. Pour à V}

positif

les courants

_la

et

₇

tendent

asymptotique-ment vers des valeurs limites.

Quand

on

_augmente

le

_chauffage

du filament de

_façon

que

_Ip

initial soit 2 m A toutes les valeurs de

_{l p}

et

_la

sont à peu

près

deux fois

_{plus grandes :}

le

_changement

de

_pente

s’observe cette fois pour à v un peu

plus

grand

que pour les courbes obtenues pour

Ia

initial ‘ 1 m A. Dans tous les cas la somme

_Ia

_-~-

_lp

reste constante

quand

on fait varier 0 V.

On

_peut

interpréter

ces résultats de la

façon

suivante.

Les électrons émis par le filament sont _{accélérés par}

l’anneau et

_pénètrent

entre l’anneau et la

_plaque

où ils ionisent le gaz.

Entre l’anneau et la

_plaque

on a :

1)

Des électrons dont la vitesse est

_égale

à celle don-née par le

potentiel

accélérateur ;

2)

Des ions

_{positifs ;}

3)

Des électrons

_qui

ont une

_petite

_{vitesse ;}

ils sont en très

_grand

_{nombre; de plus,}

ils se meuvent dans toutes les directions.

4)

Des électrons attachés aux molécules.

Quand

on

_applique

entre l’anneau et la

_plaque

une

différence de

_potentiel

_AV,

celle-ci

_agit

sur les

élec-trons libres en les

_dirigeant

dans le

_champ.

Cet effet croît avec l’intensité du

_{champ jusqu’à à}

V‘ 150 volts.

Ce

_potentiel

est _{suffisant pour}

_diriger

tous les électrons

de notre

_tube,

donc mesure leur vitesse. Comme on le voit sur les

courbes,

ce

_potentiel

est le même _{pour toutes} les valeurs du

_potentiel

accélérateur. Par

_conséquent,

la vitesse des électrons

_primaires

_{n’a pas}

_{d’influence}

sur

la vitesse des électrons libres à

_petite

vitesse. Pour à V

-1 ~0

volts,

le courant de

_plaque

reste constant sauf pour les courbes

(A)

où sa diminution

_peut

être

expliquée

par l’influence

trop

grande

de à V sur la vitesse des électrons

_primaires.

Pour à V>

100

volts,

les électrons

_qui

se trouvent entre le filament et l’anneau

_pénètrent

entre l’anneau et la

_plaque

et sont

_captés

_{par celle-ci. Ils}

_augmentent

le courant

_Ip

d’une

_quantité

_{donnée par les différences} des ordonnées des courbes en traits

_pleins

et en

poin-tillé.

b

Mesures

de t1C

et, 1

- Nous avons

_complété

ces

P

1

mesures _{par p} les mesures de 3C

et

dans les

condi-i’

tions telles

_qu’elles

sont _{données par les courbes}

_(B)

de

la

_figure

Il en faisant varier 3 V de - 4~0 à

+

420

volts. Les courbes de la

_figure

R ~ nous donnent les

résultats de ces mesures _pour

_quatre

_longueurs

d’onde différentes. Deux d’entre

_elles,

se

_rapportant

à j, J

7,18

m et X

_{= 10,07}

m sont choisies de

ma-nière

_qu’on

soit

_près

des maxima de - !1C

et ~

des P électrons liés. On

_peut

_interpréter

ces résultats en

supposant

que le

champ

électrique

modifie la vitesse

des électrons libres sans modifier

_{appréciablement}

le nombre des électrons liés.

_Essayons

à l’aide de cette

_{hypothèse d’expliquer}

la forme des courbes de

Fig. 12. ,

une différence de

_{potentiel à V.}

Alors les électrons

_qui

vont en sens contraire du

_champ

_électrique

auront leur vitesse accrue, devenant 144

volts ;

les électrons

_qui

vont dans le sens du

_champ

auront leur vitesse diminuée devenant l~j~ - ~ v volts.

Quand A F =144 volts,

leur vitesse s’annule et tous

les électrons

_prennent

un mouvement vers l’électrode

positive.

L’effet de ces variations de vitesse sur àC et

- 1

_peut

être suivi sur les courbes de la

_figure

13,

p

qui représentent

pour

quelques

valeurs du

_temps

de

_séjour

entre les

_plaques

du

_{condensateur,}

les valeurs

et -

en fonclion de ï. pour le même

p

nombre _{d’électrons par em3. On}

_{peut partager}

chacune de ces courbes en deux

régions :

un

_palier

du côté des

grands K

et la

_région

des variations

_périodiques

du

côté des

_petits

A. A mesure _{que la vitesse}

_{électronique}

croît,

le

_temps

de

_séjour

diminue,

la hauteur du

_palier

diminue aussi et la

_région

des variations

_périodiques

est reculée vers les

_petits

~.

F.g.13.

On

_peut

suivre facilement les variations

(le

et AC

, ,

,P

représentées

sur les courbes de la

_figure

12 à l’aide de

la

_{figure 13,}

en

_ajoutant

l’effet de la moitié des

élec-trons

_pris

sur les courbes

_{qui correspondent}

à V

-1£4 - 3 V,

à l’effet de l’autre moitié

_pris

sur les courbes

qui

correspondent

à V = 144

On

_peut

_{aussi montrer que le nombre des électrons}

attachés aux molécules ne _{varie pas}

_beaucoup

avec

AV.

Entre l’anneau et la

_plaque,

établissons une

diffé-rence de

_potentiel

constante

_égale

à _{420 volts. Une} par-tie des électrons libres a maintenan t une

vitessecorres-pondant à

564 volts et l’autre à 2"76 V. En

_ajoutant

les effets de ces deux

_catégories

_{d’électrons,}

on observe

que l’effet total ne

_présente

_{pas de}

_grandes

variations

avec j, enture 3 et 20 m. comme c’est le cas _pour les élec-trons à 1 It It volts.

véi-ité,

si on

_représente

el,

(ollc/ion

de ), les ual eurs

_qu’on

meszcre szcc° les courbes

_{(fi_q,}

₁₂₎

pour r~ v = ~ ~0

volt,c,

on voit que AC

et ~

suiveut de

près

les courbes

_qui

dUlll/ent 1

_effet

des électrons liés seuls

_{(fig. 9).}

Mesures dans le

_champ

_{magnétique. -}

Pour eifectuer ces mesures, nous avons inti-oduit la

_partie

du tube

_comprise

entre l’anneau et la

_plaque

dans une bo-bine coaxiale avec le tube. La bobine était construite de telle

_façon

_qu’un

courant d’un

_{ampère produisait}

à l’intérieur un

_champ

de 100 gauss. On faisait passer entre l’anneau et la

_plaque

un courant

_{électronique}

d’intensité

voulue,

on mettait l’oscillateur en marche

1

et on mesurait les àC’ et

.

Puis on

_lançaif

un courant P

dans la bobine et on effectuait les mesures de Cet

- pour

diverses intensités du

_champ

_magnétique,

tout P

,

en maintenant le même courant

_{électronique.}

Nous

avons effectué ainsi une série de mesures _{pour des i,}

compris

entre 2

m,3~

et 19 mètres. Les résultats de ces mesures sont

_données,

_pour

_{quelques X,}

_{par les}

courbes de la

_figure

14.

Fig, 14.

Les courbes

_{Areprésententen}

fonction du

_champ

//la conductibilité 6 due aux deux sortes

_{d’électrons ;}

les

lignes

en

_{pointillé séparent}

l’effet des électrons libres de celui des électrons attachés aux molécules. L’effet des électrons attachés est

_{représenté séparément}

_{par les} courbes B.

Les courbes A nous _{montrent que les électronc lihres}

t f’ d , P 1/

ont une

_fréquence

_{propre de vibrations :} u =

il

21 ~~d’

comme l’a

_itéji

montré S. Benner

_(1).

Les électrons attachés aux molécules entrent en

ré-sonance avec l’onde extérieure pour des

_{champs H’ p1us}

petits

que H, Pour des

fréquences qui correspondent à

des

_longueurs

d’onde

_plus

_{grandes que 4}

m, la

diffé-rence H-1l’ =

Il.,

est constante et

approximativement

égale

a

10,59

gauss. Pour des

fréquences plus grandes,

la différence

_{H-H’ croît(2).}

Ces résultats

_peuvent

être

Fig. 15.

interprétés

en-admettant

que les électrons attachés se

trouvent dans un

_{champ magnétique,}

moléculaire de

10,59

gauss. Dans ce

_champ,

les électrons ont des

mou-vements de

_précession

avec la vitesse

_angulaire

qui

correspond

assez bien à la

_fréquence

_{propre du} gaz ionisé sans

_champ

_magnétique

extérieur. La

diffé-rence

_qu’on

a observée entre ces deux valeurs est sans

doute due à la

_petite

_précision

avec

_laquelle

on

_peut

déterminer la valeur du

_champ

de résonance.

Lors-qu’on

applique

un

_champ

extérieur H’ la

_précession

a

lieu dans le

_champ

résultant H =

Ho --~-

H’ et l’on

obtient la résonance du gaz pour une

_longueur

d’onde

plus

petite

que 9 m.

A l’aide de la relation

où l’on a

_posé

nous avons calculée =

f (8).

Les courbes calculées coïncident bien avec celles données par

l’expérience.

(’) S. RENNER, Uer die Eigenschwingungen freier Electronen in Pinem kons I anten

_{i4ia gnetenfeld}

(Tliese, Stock holm, 26 mai i 934), (2) Cette différence est représentée par la courbe de la

1

Variations de à C

et

avec la

_pression

et la p

nature du gaz. - Les

expériences

décrites

_jusqu’ici

avaient été faites avec deux tubes scellés à la

_lampe,

ce

_qui

nous avait

_empêché

d’étudier

_{systématiquement}

la variation de à C

et -

en fonction de la

pression.

P

Nous avons alors

_repris

les mesures dans le

_champ

magnétique,

après

avoir ouvert le tube. Nous avons

opéré

avec _{différents gaz :}

_l’air,

_{l’hydrogène}

et

_l’azote,

en faisant varier la

_pression

et la

_longueur

d’onde. Tout d’abord nous avons _{trouvé que la}

_présence

des électrons liés ne

_peut

_{être constatée que si l’air} est bien sec et la

_pression

du gaz est

_{plus petite}

_qne 10-3 mm

_Hg.

Le

_{phénomène apparait}

si le tube a été chauffé

_{préalablement,}

courbes

A, B, C

(fig. 15),

ou

si on a au

_préalable

laissé l’intérieur du tube se

dessécher

_{pendant quelques}

semaines sur du courbes

D,

B, F

_{(fig. 17).}

_Quant

à la nature des centres de

_liaisons,

nos

_expériences

avec

_l’air,

l’azote et

l’hy-drogène,

nous font supposer que ce sont les molécules

d’oxygène qui

s’attachent les électrons. Cette

hypo-thèse est encore

_appuyée

_{par les raisons suivantes :}

i. Parmi ces _gaz c’est la molécule

_{d’oxygène qui a}

une

_grantle

;tifliii[é _pour les électrons.

1. En

_présence

_{des traces de vapeur} la mobi-lité des ions

_{négatifs d’oxygène}

est réduite. La

fixa-tion de l’eau

_empêche

les wb°ixlonfi des électrons ou, tout au

_moins,

_{change beaucoup}

leur

_période.

Ceci nous

montre

_pourquoi

le

_phénomène

_n’apparalt

_qu’à

la

con-dition de dessécher

_longtemps

le tube sur du P2

O~;,

ou, encore

_mieux,

de le chauffer à une forte

tempéra-ture.

3. C’est

_l’oxygène

_qui,

_parmi

ces _gaz, est

paramagné-tirlue.

Donc c’est dans la molécule de ce _{gaz que}

l’électron tournant

_peut

trouver un

_champ

magné-tique

pour y exécuter le mouvement de

_précession

déterminant la vibration propre.

Aux

_pressions

_{plus grandes}

_que

_90-3,

les mesures

avec le tube

_rempli

d’air sont difficiles et dans les mêmes conditions

_{d’expérience}

_semble-t-il,

on obtient

des valeurs

_qui

ne se

_reproduisent

_pas

_identiques.

Par

contre,

sur un tube contenant de

_{l’hydrogène}

ou de

l’azote,

même récemment

_rempli,

les mesures sont

faciles à exécuter et on obtient des valeurs

_qu’on

retrouve, si on rétablit les mêmes conditions

d’expé-riences. Ces résultats sont donnés dans la

_figure

15 où les courbes

a, 6,

c,

d, e,

_f,

_{représentent}

les variations

de la conductibilité avec le

_{champ magnétique.}

On _y voit que, pour les

petites pressions,

dans la

_partie

de la courbe

_qui

doit montrer la résonance des électrons

liés,

les courbes sont

_dépourvues

de c~es

_variations,

ce

qui

prouve que dans lc tube il

n’y

a _{pas d’électrons}

liés de la

_catégorie

décrite dans la

_{première partie.}

Pour des

_{pressions supérieures}

à

0,01

mm

_{Hg l’aspect}

des courbes

_change.

Leurs ordonnées à

_l’origine

mon-trent

_qu’en

l’absence du

_champ

_{(H =}

₀₎

la

conductibi-Fiâ. 17.

lité du gaz croit avec la

_pression.

En

_général,

ces

valeurs notables de la conductibilité varient peu

jus-qu’à

l’approche

de la résonance des électrons libres.

Cependant

sur

_quelques

courbes on observe

l’exis-tence d’autres maxima. C’est ce

_qu’on

voit sur les courbes b

₍₇

X 102013~ mm

_IIg)

et sur la courbe d

(4

X 10- ~ mm

_Hg).

Quoique

nous

_ayions

renoncé à donner de même les courbes

représentant

la

_capacité,

qui

sont _peu

_précises

dans ces _cas, nous en donnons un

_exemple

en Il dans la

figure

16. Ces courbes ont été

obtenues dans les mêmes conditions que les

courbes b,

10-2 et 7 X 10-2 mm

_Hg).

On voit sur la seconde

de ces

_courbes,

à côté de la variation due à la

réso-nance des électrons libres la variation

_{correspondant}

au maximum secondaire de la courbe b. Tout se _passe comme _{s’il y avait d’aiitres vibrations que celles dues} aux électrons libres.

_{Jusqu’à présent,}

on ne

_peut

pré-ciser

_l’origine

de ces vibrations. Probablement elles sont dues aux électrons attachés aux molécules

_(’).

Les forces des liaisons sont

_probablement

très

_petites,

parce

qu’il

faut avoir des

_pressions

relativement

grandes,

poor que ces vibrations

apparaissent.

Aux

grandes

pressions,

la

_probabilité

_{d’attachement} aug-mente avec le nombre des chocs entre les électrons et les molécules. En même

_temps,

la

petite

vitesse des électrons aux

_grandes

_pressions

favorise les

attache-111ents. *

(1) T. Y. Io:vEscu et Irène _{Compte..; Rendus,} 193J, t.196, p. 1 292 et 1813.