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Submitted on 1 Jan 1970
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Mesure du temps de vie du niveau isomérique 78mBr
J. Demuynck, L. Dorikens-Vanpraet, M. Dorikens, J. Uyttenhove
To cite this version:
J. Demuynck, L. Dorikens-Vanpraet, M. Dorikens, J. Uyttenhove. Mesure du temps de vie du niveau
isomérique 78mBr. Journal de Physique, 1970, 31 (11-12), pp.915-917. �10.1051/jphys:019700031011-
12091500�. �jpa-00207003�
LE JOURNAL DE PHYSIQUE
MESURE DU TEMPS DE VIE
DU NIVEAU ISOMÉRIQUE 78mBr
J.
DEMUYNCK,
L. DORIKENS-VANPRAET(*),
M. DORIKENS et J. UYTTENHOVE(*)
Université de
Gand,
I. N.W.-LINAC,
Proeftuinstraat40,
B-9000
Gent, Belgique (Reçu
le 3juillet 1970)
Résumé.
2014 L’étatisomérique
78mBr a étéproduit
par réaction(03B3, n)
sur brome. Latechnique expérimentale qui
consiste à suivre la décroissance des transitionsisomériques
entre deuximpul-
sions-faisceau de
l’accélérateur,
est décrite brièvement. La transition à(148,4 ± 0,2)
keVqui
désexcite le 78mBr, donne comme résultat pour la vie moyenne T1/2 =
(119,2 ± 1,0)
03BCs.Abstract. 2014 The 78mBr isomeric state was
produced by (03B3, n)
reaction on natural bromine. Theexperimental technique
which consists infollowing
thedecay
of the isomeric transitions between the beampulses
of the accelerator, isbriefly
discussed. The(148.4 ± 0.2)
keV transition, which de-excites 78mBr leads to T1/2 =(119.2 ± 1.0)
03BCs for the half-life.Tome 31 No 11-12
NOVEMBRE-DÉCEMBRE
19701. Introduction. - L’état
isomérique
dans le78Br
a été étudié par
quelques
auteurs :[1, 2, 3, 4].
Lesrésultats, quant
autemps
devie,
sont assez diver-gents. L’énergie
des gammas de transition n’a pas été mesurée avecprécision.
Nous avons effectué desmesures de
précision
à l’aide d’unetechnique
nouvelle.2.
Technique expérimentale.
- Le niveau isomé-rique 78mBr a
étéproduit
par réaction(y, n)
sur lebrome
naturel,
sous forme deNH4Br.
Lacomposi-
tion du brome naturel est de
50,5 %
de79Br
et49,5 %
de
81 Br.
Les activitésproduites
par réaction(y, n)
sont :
8°Br (17,6 min.), 80mBr (4,4 h), 78Br (6,4 min.)
et
78-Br. L’état 7"Br ayant
untemps
de vie de l’ordre de 120 ilS, les autres activités ont untemps
de vietrop long
pour être des facteursperturbateurs.
Lefaisceau gamma était le
rayonnement
defreinage
provenant
de l’accélérateur linéaire d’électrons de l’université de Gand. Lesexpériences
étaient montéessur un faisceau
déflecté,
fonctionnant à uneénergie
d’électrons de 31 MeV. Entre la cible de
tantale,
pro- ductrice durayonnement
defreinage
et la cible de brome était construit un collimateur fortement blin-dé,
d’une ouverture de 21’[5].
La cible de brome était duNH4Br
monté entre deuxfeuilles
de nickel trèspur. A une distance de 12 cm de cette cible un détec- teur
Ge(Li)
de 50 cc(Princeton Gamma-Tec)
étaitinstallé. Ce détecteur était blindé par 10 cm de
plomb
et 1 mm de cadmium. Le
principe
del’expérience
consiste à activer l’état
isomérique pendant l’impul-
sion de l’accélérateur
(2
us, 50c/s)
et à suivre sa dé-croissance entre deux
impulsions.
Entre deux
impulsions
de l’accélérateur(20 ms)
l’information de 16 intervalles successifs est
enregis-
trée dans différentes
parties
de la mémoire. Ceci donne 16spectres
gamma de 256 canaux. Unplus grand
nombre de canaux est
disponible
en accumulant les informations sur bandemagnétique.
Lepremier
inter-valle de mesure commence à un
temps ajustable
parrapport
àl’impulsion-faisceau.
La durée des 16 inter-valles est
identique
etréglable
entre 10 et 1 000 us.La calibration en
temps
est faite à l’aide d’un Time Mark Generator TektronixType
184. Dans cetteexpérience
la durée d’un intervalle de mesure était(60,0
±0,2)
us. Unsystème
deblocage empêche l’enregistrement
de données en dehors desintervalles
de mesure. Lafigure
1 montre le schéma deprincipe
de
l’appareillage.
Celui-cicomporte
troisparties principales ;
la chaîne de mesure, le circuit de compen- sation et le circuitd’inspection.
Le circuit de compen- sation vise à annihiler lacharge
recueillie dans lepréampli
PA 2 du détecteurGe(Li),
induite par les gammas diffusés sur la cible de bromependant
l’im-pulsion-faisceau,
parl’injection
dans PA 2 d’unecharge opposée.
Cette dernièrecharge
est recueilliepar un scintillateur
plastique P, qui
voit lui aussi lesgammas diffusés. Le circuit
d’inspection
sert à lasélection des
impulsions-faisceau
de même intensité.Le
système d’aiguillage
AIG a été décrit dans[6].
Pour
plus
de détails concernant les chaînes de mesure,d’inspection
et decompensation,
voir l’article deUyttenhove
etDemuynck [7].
(*) Chercheurs à l’I. I. S. N., Bruxelles.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:019700031011-12091500
916
FIG. 1. - Schéma de principe de l’appareillage.
3. Mesures et résultats. - La
figure
2représente
les états excités
du 78Br
selon Schardt et Goodman[2, 8, 9].
Ivanov[4]
propose une troisième transition à 80 keV. La transition à 32 keV n’était pas visible dans nosexpériences
avec le détecteurGe(Li)
à causede
l’épaisseur
de la fenêtre.Cependant,
enremplaçant
le détecteur
Ge(Li)
par un détecteur NaI à fenêtremince,
nous retrouvons cette transition àl’énergie proposée
par Schardt et Goodman[2] :
32 ± 2 keV.En
plaçant
devant le détecteurGe(Li)
un collimateur deplomb,
despics apparaissent
dans lesspectres
àFIG. 2. - Niveaux excités de 78Br d’après [2], [8], [9].
(75,0
±0,5)
keV et(84,7
±0,5)
keV(Fig. 3) ayant
la même décroissance que la transitionisomérique
étudiée : ce sont des rayons X du
plomb,
dus à l’effetphotoélectrique
de la transitionisomérique
dans lecollimateur. Il
n’y
a donc pas lieu deplacer
une tran-sition d’environ 80 keV dans
’8Br.
Pour détermineravec
précision l’énergie
de la transitionisomérique,
nous avons
repris
lesexpériences
avec une cali-FIG. 3. - Spectre de 78mBr ; détecteur Ge(Li) avec collimateur de plomb (Energies en keV).
917
FIG. 4. - Une partie de 12 des 16 spectres successifs « 1 », « 2 » et « 3 » marquent des raies de calibration. « 4 » marque la transition isomérique (148,4 db 0,2) keV.
bration
interne,
enplaçant près
de la cible de brome des sources de109Cd
et57 Co.
Enplus,
l’intensité de ces raies de calibration est une mesure pour lespertes
dues autemps
mort ; la correctionconséquente
a été calculée. La
figure
4représente
unepartie (canaux
90 à
190)
des 12premiers spectres,
et montre la décrois-sance de la transition
isomérique («
4»)
dontl’énergie
est de
(148,4
±0,2)
keV. Lespics marqués
« 1 »,« 2 », et « 3 » dans la
figure
4 sont des raies de cali-bration
(« 1 » : 88,036
keVl09Cd ;
« 2 » :122,061
keVFIG. 5. - Intensité de la transition 148,4 keV après correction
de temps mort. Période calculée : Ti/2 = (119,2 ih 1,0) ps.
5’Co ;
« 3 » :136,471
keV17CO ; énergies d’après
Greenwood et al.
[10]).
On remarquera que la hauteur despics
de calibration est diminuée dans les deuxpremiers intervalles,
à cause dutemps
mort.Dans la
figure
l’intensité(après correction)
de latransition
isomérique
estreprésentée
en fonction dutemps :
un calcul des moindres carréspermet
d’obte- nir la valeurTll,
=(119,2
±1,0)
ys. Pour la viemoyenne de
78mBr.
Le tableau 1 compare notre résultat avec celui d’autres auteurs.TABLEAU 1
Ce travail fait
partie
du programme de recherche de l’I. I. S.N.,
Bruxelles. Les auteurs tiennent à remercier le Professeur J. L.Verhaeghe
pour l’intérêtqu’il
aporté
à ce travail. Ilsexpriment
leur reconnaissance àl’Ingénieur
K. L. Kiesel et ses collaborateurs pour avoir assuré le bon fonctionnement de l’accélérateur.Bibliographie [1
] DUFFIELD (R.B.)
et VEGORS(S. H.), Physical
Review,1958,
112,
1958.[2]
SCHARDT (A.W.)
et GOODMAN(A.), Physical
Review,1961,
123, 893.[3]
MCCARTHY(A. L.),
COHEN(B. L.)
et GOLDMAN(L.
H.), Physical
Review,1965,
137, B 250.[4]
IVANOV(E. A.),
Revue Roumaine dePhysique, 1967,
12, 829.[5]
KREHBIEL(H.)
et MEYER-BERKHOUT(U.),
Zeit-schrift für Physik, 1961,
165, 99.[6]
DEMUYNCK(J.)
et UYTTENHOVE(J.),
Nucl. Inst. &Meth., 1969, 74,
97.[7]
UYTTENHOVE(J.)
et DEMUYNCK(J.),
Nucl. Inst. &Meth.
(à paraître).
[8]
Nuclear Data,1966,
B1,
4.[9]
LEDERER(C. M.),
HOLLANDER(J. M.)
et PERLMAN(I.),
Table of Isotopes, 6th ed. New
York,
JohnWiley,
1968.