Connexions des axes des ellipses de conductibilité thermique et des coefficients d'élasticité de flexion dans le gypse

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Submitted on 1 Jan 1876

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Connexions des axes des ellipses de conductibilité thermique et des coefficients d’élasticité de flexion dans

le gypse

Ed. Jannettaz

To cite this version:

Ed. Jannettaz. Connexions des axes des ellipses de conductibilité thermique et des coeffi- cients d’élasticité de flexion dans le gypse. J. Phys. Theor. Appl., 1876, 5 (1), pp.247-248.

�10.1051/jphystap:018760050024701�. �jpa-00237192�

247 geant ^{la lame}

également

dans de l’eau

gommée ;

^le

pinceau

^enlève

l’écriture

qui

^{n’est que}

superficielle.

En

supposant plusieurs

^{lames de verre} recouvertes de vernis à la

sandaraque posé

^à

froid,

^on

peut

obtenir des lames translucides

qui

^seraient

employées

utilement dans la

lihotométrie,

pour ^rem-

placer

les lames de verre amidonnées par le

procédé Foucault, qu’il

^{est difficile d’obtenir} recouvertes d’une couche bien uni- fôrme.

CONNEXIONS DES AXES DES ELLIPSES DE CONDUCTIBILITÉ THERMIQUE ET DES COEFFICIENTS D’ÉLASTICITÉ DE FLEXION DANS LE GYPSE ;

PAR M. ED. JANNETTAZ.

De l’ensemble due mes recherches sur la

propagation

^{de la chia-}

leur dans les corps

cristallzsés, j’ai

^{tiré cette loi}

remarquable : qu’une

^même

température

^se propage le

plus loin,

^à

partir

^d’une

source de clialeur

déterminée,

suivant les directions

planes qui

^se

clivent le

plus facilement,

ou, si l’on aime

mieux, qui

^{adhèrent aux}

directions

parallèles

par la moindre cohésion.

J’ai _vu, par

exemple,

que dans le gypse le

grand

^{axe de}

l’ellipse

des conductibilités du

plan g1,

^{celui de}

plus

^facile

clivage,

^{fait avec la}

zone verticale ^un

angle

de I7

degrés

^et

qu’il

est, par

conséquent, plus près

^du

clivage

^{vitreux ou} de second ordre que ^du

clivage ^fibreux,

^le

plus difficile,

^ou de troisième

ordre,

^en

appelant clivage

^de

premier ordre,

^celui

qui

^est

parallèle

^au

plan g1 lui-même,

^et

aiyuel les

deux autres sont

perpendiculaires.

Le

plan

^du

papier

^{est lc}

plan g’ (plan

^de

symétrie

des cristaux de

gypse).

En exerçant normalement au

plan

^de

symétrie

^un effort pour percer le

cristal,j’ai

observé que l’air

interposé

^entre le feuillet dé- formé et le feuillet traversé donnait lieu à des anneaux colorés el-

liptiques

semblables aux

ellipses

^de

conductibilité,

^et

j’ai

^{été conduit}

à reclzercher la valeur des coeuiclents d’élasticité du gypse, suivant les _rayons vecteurs de ces courbes. J’ai déterminé les coefficients d’élasticité de flexion de laines de gypse

prélevées

dans difrérentes

directions,

^{et notamment dans les} directions

parallèles

^{aux axes des}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018760050024701

248

ellipses.

^En

comparant

^leurs

rapports

^{à ceux des axes de conduc-}

tibilité, j’ai

^trouvé que les

premiers

^sont

représentés

par les cubes des seconds.

Je me suis servi de la formule connue

y,

Pl 1,

^E

désignant

^la

flèche,

^la

charge,

^la

longueur

^{et le coeffi-}

ciel’lt d’élasticité par

rapport

^au

grand

^{axe ; les mêmes lettres ac-}

centuées ont la même

signification

relativement ^au

petit

^axe.

J’ai obtenu

I,939

pour

rapport

^des coeflicients d’élasticité. Ce nombre est

précisément

^{le cube de}

1,247,

rapport ^{des axes de con-} ductibilité

thermique.

SUR LA THÉORIE DES CONDENSATEURS, ^DE L’ÉLECTROPHORE

ET DES MACHINES DE HOLTZ;

PAR M. A. RIGHI.

Dans ^une

première

^Note

(1) j’ai

^{fait connaître les}

expériences

^re-

latives à la

pénétration

^{de la}

charge

^{dans les} corps isolants fixes ^et

en mouvement. Je vais ^en faire voir diverses

applications.

1. Les

phénomènes

des condensateurs

s’expliquent parfaitement

en admettant la

polarisation

^{de la lame}

isolante, qui produit

^le

pouvoir spécifique d’induction,

^{et la}

pénétration

^des

charges

^des

armures sur les deux faces de la lame. On a récemment admis une

théorie

différente,

^{et l’on a} émis des doutes ^sur

l’explication

^des

décharges résiduelles ,

^{fondée sur la}

pénétration

^des

charges.

MM. Kohlrausch et

Clausius (2)

^admettent que les ^{résidus sont dus} à une

polarisation

des molécules de

l’isolant, qui,

contrairement

aux résultats de M. Felici

(3),

^{aurait une} certaine durée

après

^la

décharge .

Les

expériences qui

^suivent

expliquent

^{certains résultats}

qui,

(1) Journal de Physique, ^t. V, p. I82, juin I876.

(2)Théorie mécanique ^{de la} chaleur, ^traduite par ^F. Folie, ^t. II, p. g2.

(3) Journal de Physique, ^t. III, ^no 35, p. 334.