Effet des hautes températures sur l'émanation du radium et de ses produits

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Submitted on 1 Jan 1907

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radium et de ses produits

W. Makower, S. Russ

To cite this version:

W. Makower, S. Russ. Effet des hautes températures sur l’émanation du radium et de ses produits.

Radium (Paris), 1907, 4 (6), pp.235-239. �10.1051/radium:0190700406023501�. �jpa-00242247�

diluées dans la chaux ou dans ses composés ^donnent

un optimum de cathodo-luminescence pour ^une dilution d’environ 1/100. ^L’étude suivante que j’ai ^effectuée

en commun avec M. Garnier, ^démontre que ^cet opti-

mum se trouve déplacé ^{dans le cas de la} photolumi-

nsecence des sulfures alcalino-terreux contenant des terres rares.

« Les corps phosphorescents que nous avons étudiés ont été ainsi préparés : le carbonate alcalino-terreux bien purifié ^est dissous dans l’acide azotique ; puis ^on

y ajoute goutte ^à goutte ^une solution très diluée du nitrate de la terre rare et l’on précipite ^{le tout par le}

carbonate d’ammonium. f’e procédé ^a l’avantage,

comme l’a montré M. Urbain, ^{de mêler} bien intime- ment la substance excitatrice à la masse principale. ^Le

carbonate obtenu est chauflë avec une quantité ^déter-

minée de soufre ; ^{le creuset encore} rouge était plonge

dans de la glace ^{fondante, afin d’obtenir une solution}

solide sursaturée 1. »

En] général, les corps phosphorescents que ^nous

avons préparés n’étaient pas seulement formés de l’élé-

ment électronogène ^{et de l’élément} luminophore; ^mais

nous ajoutions ^{un fondant} qui ^était incorporé ^{au sul-}

fure et chaufl’é 10 minutes avec lui.

Les préparations que ^nous donnons plus ^{loin et} qui

concernent le praséodyme, ^le néodyme, ^{l’erbium et le}

samarium, ^{ont été faites} d’après les indications ci- dessus et excitées aux rayons ultra-violets d’une lampe

à mercure en quartz.

Sulfures ^au I)î-aséodyme -

1 : 0g,5 ^{Ca S} + 0£,02 ^{S04 K2} + O£,0002 Pr; phosphore-

ceinre rose foncé durable.

Il : 0%5 ^{Ca S} + 0%02 ^{S04 Na2} + ^0g0002 Pr; phosphores-

cence verdàtre (due ^au cuivre) ?

Chauffés vers 200°, 1 devient rouge, Il devient d’abord plus

vert, puis rouge.

Sulfure ^au néodyme:

0%5 ^{Ca S} + Ur,02 ⁸⁰⁴ Na2+ 0g,0002 Nd; phosphorescence verdàtre ; ^{chauffé cornme les} précédents, ^fait place ^{à une}

belle phosphorescence rouge qui ^{se change, aux} tempé-

ratures plus élevées, ^{en une de nuance violette.}

Sulfute ^{au samarium :}

0g,5 ^SrS + 0g.02 S04 lliaQ + 0-’,OOOOt2 Sn; ^{très vive} phos- phorescence jaune d’or, ^{décline assez vite au} début, mais

reste ensuite longtemps jaune orange.

On peut remarquer, ^au spectroscope, ^{dans ce} sulfure, ^deux lignes rouges ^et une ligne jaune vert, ^{dont les} longueurs

d’ondes ont a peu près 60403BC03BC pour l’une des raies rouges, 55003BC03BC à 56003BC03BC pour la raie verte. La ligne rouge de plus grande longueur d’onde était si faible qu’il ^{nous a été} impossible de la déterminer

Sulfure à ^{l’erbium :}

1g Sr S + 0g,015 ^{SO4 Na} + 0g,0000 ¹⁸ Er; phosphorescence jaune ^citron.

Pour déterminer le maximum d intensité lumineuse,

nous avons fait varier la quantité ^{de terre rare incor-} porée ^{dans un} poids ^{constant de} sulfure. Cette étude,

faite seulement sur le samarium, ^{nous a montré} qu’il

suffisait de 1 partie ^en poids ^de samarium pour 25 000 parties de sulfure de strontium ou due 1 partie

de samarium pour ⁶⁰⁰⁰ parties de sulfure de calcium,

afin d’obtenir le maximum d’intensité lumineuse. Le

degré ^{de dilution est} beaucoup plus grand ^{dans le cas}

de la phosphorescence ^{des terres rares} incorporées

aux sulfures et excitées par la lumière ultra-violette que dans ces mêmes terres rares incorporées ^aux oxydes

et excitées par les rayons cathodiques. ^»

Nous voyons donc que la théorie proposée paraît

bien rattacller les phénomènes ^{très divers} dephospho-

rescence et fluorescence. Comme ces phénomènes ^n’ont

été étudiés, jusqu’à présent, qu’au point ^{de vue} quali- ficatif, ^nous possédons ^encore trop peu de données _pour

préciser plus ^{notre théorie ; mais nous} espérons que, dans cette forme nécessairement incomplète, ^elle

pourra rendre quelques ^{services en} guidant ^{les recher-}

ches expérimentales ^{et en} suggérant quelques ^idées

nouvelles dans ce domaine.

11 juin ^1907.

Effet des hautes températures ^sur

l’émanation du radium et de ses produits

Par W. MAKOWER et S. RUSS [Laboratoire ^de physique de l’Université de Manchester.]

1.

Vitesse de disparition ^de 1’émanation du radium à 11000 C.

Un a montré dans un précédent mémoire’ que l’activité de l’émanation du radium, scellée dans un

1. C. R. de l’Acadé1n. des Sciences, 22 avril 1907.

2. W. MAKoWER. Proc. Roy. ^{Soc,, A vol. 77, 1906.}

tube de quartz, ^est temporairement modifiée par ^une brève exposition ^{à des} températures ^{de 1000° à}

1200° C. Les résultats observés rendaient probable ^le

fait que ^cette modification n’était pas due à ^une alté- ration de l’émanation elle-même, ^mais plutôt ^{à un} changement d’activité d’un des produits ^{à décrois-}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:0190700406023501

sance rapide qui ^{sont en} équilibre ^avec l’émanation.

Il semblait pourtant ^{désirable de mettre ce} point ^hors

de doute, ^{et à la} suggestion ^du professcur J. J. Thom- son, nous avons mesuré la vitesse de disparition ^de

l’émanation maintenue à 11000. L’expérience ^montre

que ^cette vitesse est la même qu’à ^la température ordinaire, l’activité tombant de moitié en 5,88 jours.

Ce nombre est intermédiaire entre celui de Curie ⁱ

(5,99 jours) ^{et celui} de Rutherford et Soddy ² (3,71 jours).

La méthode de mesure est la _{même que} celle qui

a été employée ^{dans les} premières recherches et la

figure ¹ reproduit le schéma du montage. ^{On a} pourtant pris ^des précautions plus grandes pour éli- miner les ^erreurs pouvant provenir ^des variations de

Fig. 1.

sensibilité de l’électromètre pendant ^{les 10} jours qu’ont ^{duré les} observations. A cet effet, l’ionisation

produite ^{dans un} condensateur cylindrique ^à air par les rayons B ^et y provenant ^{du tube de} quartz qui ^ren-

ferme l’émanation était comparée ^{à celle que donnait}

une quantité ^constante d’uranium dans un condensa- teur plan. Admettant la constance de cette dernière,

il était possible ^de corriger ^de légères variations de sensibilité de l’électromètre.

Un petit ^{tube de} quartz ^était rempli de l’émanation d’environ 5 milligrammes de bromure de radium, puis

scellé au chalumeau oxhydrique. Après ^{avoir attendu}

6 heures pour obtenir l’équilibre radioactif, ^{on mesu-} rait l’activité à intervalles rapprochés pendant

4 jours. ^{Puis on} plaçait ^{le tube dans un} petit ^{four à}

résistance en fil de nickel et on le maintenait à 1100°

pendant ^{une heure,} après quoi ^{on le} retirait et, ^en mesurant son activité, ^{au bout de} quelques ^minutes

on trouvait une diminution de _{6 pour} 100. Puis on

replaçait ^le tube dans le four et on l’examinait une

fois par jour pendant 4 jours ^{en le} retirant du four aussi _{peu de} temps que possible et-faisant la mesure à la manière ordinaire. Toute l’opération pouvait ^se

faïre en quelques ^{minutes et on} n’a pu introduire _que de très petites erreurs en permettant ^à l’émanation de

se refroidir pendant ^ce temps. ^En enlevant le tube de quartz ^{du four} après 4 jours ^de chauffage, ^{on trouvait}

un accroissement d’activité pendant ^{2 ou 5} heures,

tout comme si on ne l’avait chauffé que pendant

1. P. CUUIE, C. R., vol. 135, p. 857, ^1902.

2. RUTHEHFORD et Soum. Phil. JIaq., avril 1903.

1 heure, ^{la valeur} finale étant celle qu’on ^{aurait eue}

s’il n’y ^avait pas ^eu de chauffage ^{du tout. Un nouveau} chauffage ^du quartz ^montrait que 1°émanation avait

gardé ^sa propriété ^de changer temporairement ^tac-

tivité.

Tableau I.

Les nombres sont donnés dans le tableau 1 et construits graphiquement ^{dans la} figure ^{2. Les ordon-}

nées sont les logarithmes des activités en unités arbi- traires, les abscisses représentant ^le temps ^{en heures.}

1

Fig. 2,

On _{voit que} les points ^{de la} partie AB de la courbe où l’émanation était à la température ^{ordinaire sont sur}

une droite parallèle ^{à la} portion ^{CD où} l’émanation était à 1100° C. Après refroidissement, ^{les nouveaux}

points ^{se trouvent sur le} prolongement ^{de AB. Un}

nouveau chauffage ^d’une heure donne le point ^{G sur}

le prolongement ^{de CD.}

Puisque ^la vitesse de chute de l’émanation n’est pas altérée par l’effet ^de la température, il faut que le changement d’activité observé lors du chauffage

soit dù à une altération d’un des produits ^{à décrois-}

sance rapide ^{A, B ou C.}

Les expériences ^{suivantes ont été} faites pour décider lequel ^{de ces} produits ^est affecté par l’éléva- tion de température.

II.

Effet des hautes températures

sur la radioactivité induite du radium.

L’expérience consistait à rassembler ^sur deux fils

le dépôt actif d’une grande quantité d’émanation du

radium. Pour cela, ^on plongeait simultanément les deux fils pendant 5 ^{ou 4} heures dans un récipient plein d’émanation, ^les fils étant placés suivant l’axe du

récipient. A l’aide d’un champ électrique, ^{on char-} geait ^{les fils} négativement ^en ayant soin que le fil réservé pour ^le chauffage ^soit exposé ^{à un} champ ^uni-

f’orme. De cette façon, ^on pouvait ^{obtenir des activa-}

tions assez intenses _pour permettre ^{des mesures. On}

retirait les fils, ^{et le} fil à chauffer (fil ^de platine)

était scellé dans un tube de quartz. On mesurait son

activité avant et après chauffage ^{et on la} comparait ^à

celle de l’autre fil (fil d’acier maintenu à la tempéra-

ture ordinaire). ^Le chauffage ^ne commençait que 20 minutes après qu’on ^avait retiré les fils de l’éma- nation, ^{de sorte} que le radium A présent ^{était en} quantité négligeable.

Dans les premières expériences, ^{on a} employé

exactement le même dispositif qu’avec l’émanation.

Mais on a obtenu ainsi des résultats discordants et

l’on a trouvé que l’ionisation produite pouvait ^varier

par rotation du fil dans son support. ^Ce changement

devait tenir à un défaut d’uniformité dans le dépôt radioactif, ^{le fil} présentant suivant les ^cas des côtés

plus ^ou moins actifs à la chambre d’ionisation. Les rayons provenant ^{du côté le} plus éloigné ^{ont à tra-}

verser l’épaisseur ^{du fil et il} peut ^en résulter des dis- cordances du genre de celles qui ^{ont été relevées.}

On a par suite modifié l’appareil ^{et on s’est bien}

trouvé du dispositif ^suivant qui correspond ^{à une}

niéthode différentielle. La figure 5 ^{montre le schéma}

l’ig. ^5.

du montage. ^{Un fil de} platine ^{de 4} centimètres de

long et 5 millimètres de diamètre était scellé dans un

petit ^{tube de} quartz juste ^assez large pour le recevoir et assez long pour être scellé ^sans échauffement im- portant ^{du fil. Puis on} plaçait le fil dans un tube de bois A, long ^{de 6} centimètres et juste ^assez long pour ecevoir le tube de quartz. L’épaisseur ^{du hois 1 était de}

1. On ^a choisi le bois, parce que ^son absorption pour les layons actifs ^est relativement petite, ^et qu’on pouvait ^ainsi

4---,5 ; ^{le tube de bois était couvert} d’une feuille d’aluminium reliée métalliquement ^{à une forte} tige ^de

laiton r traversant un bouchon d’ébonite et servant de

support ^{au tube} de bois. Le tube de bois est placé

dans l’axe d’un cylindre métallique ^{creux B fermé à un}

bout et entouré d’un autre cylindre ^{extérieur relié au}

sol. Par le bouchon d’ébonite _{D passe} une tige ^de

laiton F reliée à l’une des paires ^de quadrants ^d’un

électromètre Dolezalek et servant de support ^au cy- lindre B. L’activité du dépôt ^{sur le fil de} platine ^se

mesurait par le ^courant de saturation entre A et B.

Le fil d’acier W était monté dans un tube de verre

à l’extrémité d’une tige ^R placée ^à angle ^{droit. Une}

vis S permet d’approcher ^ou d’éloigner ^le fil du réci-

pient ^{V. Dans l’axe de V est une} tige ^{ce laiton}

isolée P et reliée à la même paire ^de quadrants

que B. L’autre paire ^de quadrants ^{est en} permanence

au sol. Le courant de saturation dans V sert de me- sure à l’activité du fil W et l’anneau de garde g ^évite

les erreurs dues aux fuites de V ^sur l’électromètre.

Une batterie de 300 petits accumulateurs servait à

charger ^{1 et V. Les} éléments étaient en série, ^le pôle négatif de la batterie est relié à V, ^le pôle positif’ à ^r

et le milieu au sol.

Les fils r et w ayant ^été exposés ^{à la même émana-}

tion pendant ^{le méme} temps ^{et enlevés} simultanément, leur activité diminuait avec la même vitesse. On ré-

glait ^la position ^{de W de façon} que le courant de satu- ration en V soit sensiblement égal ^et opposé ^{au cou-}

rant entre A et B. Ceci fait, l’électromètre ne donnait

plus qu’un ^très léger déplacement quand ^{on l’isolait} pendant ^une minute. On avait là une mesure de la dif- férence ^{entre les courants de} saturation dans les deux

récipients. ^On pouvait ^{aussi mesurer} chaque ^courant séparément. ^Aussi longtemps qu’on ^ne chauffait pas le tube de quartz ^{contenant le fil de} platine, l’équi-

libre se maintenait, ^{même si on enlevait et remettait}

le tube. C’est là un point qu’on ^{a vérifié} plusieurs

fois avant chaque expérience ^de chauffage. ^Mais quand

on remettait le quartz après chauffage, l’équilibre

était troublé, ^la radiation du platine ^avait changé. ^Sauf

Tableau II.

avoir des parois ^assez épaisses ^et percer ^{un trou assez centré} pour obtenir ^une bonne uniformité du rayonnement ^{émis dans}

toutes les directions. Avec l’acier qu’on aurait dù prendre

beaucoup plus ^{mince, cette} condition n’aurait pu être réalisée.

dans une expérience (no ^{5, tableau} Il), la radiation (lu i

dépôt acti f était moins intense qu’elle ^{n’eût été sans} chauffage. Les résultats sont consignés ^{dans le ta-}

beau II. Dans chaque cas, le tube de quartz ^{ou, aux} températures ^{moins élenées, le tube de verre conte-}

nant le fil de platine ^{activé est resté} dans le four pen- dant 5 minutes. On mesurait l’activité du fil de pla-

tinc retiré du four, puis ^on continuait les observations pour voir si la différence d’activité pour cent entre le fil chauffe se maintenait constante ou non. On a

trouvé que ^cette diti’érencc diminuait constamment

quand ^on laissait le fil qui avait été chauffé à la

température ordinairc. Il s ensuit _que l’activité du fil chauffé tombe moins vite _que celle de l’autre. La

ligure 4 ^{fait voir} le résultat des expériences. ^La

Fig. ^4.

courbe 1 donne la vitesse de disparition de l’activité induite dans le fil d’acier ^non chauffé ; les ordonnées

représentent l’activité et les abscisses le temps compté ^à partir ^{du moment où les fils ont été}

retirés de l’émanation. La courbe Il donne la y- tesse de disparition après chauffage. ^{La courbe}

III est une courbe calculée en supposant ^con-

stante la didèrence’ relative d’activité des fils. On voit _que les courbes 1 et II s’approchent ^{l’une de}

l’autre plus ^vite qu’elles ^{ne feraient au cas où les deux}

fils diminueraient d’activité de la même manière.

L’accroissement du temps ^de chauffage ^{de 5 à 15}

minutes semble sans effet appréciable, ^{les chutes d’ac-}

tivité ^{ne sont} _pas augmentée. Le tableau III corres-

pond ^{à ce cas.}

Tableau III.

III.

Discussion des résultats.

L’explication ^la plus simple ^{de ces} phénomènes

semble être que le radium C subit ^un changement brusque ^{à haute} température, ^avec diminution d’ac-

ivité. Le radium B reste inaltéré et continue _{a pro-} duire normalement du radium G après qu’on ^{a retiré}

le fil du four. L’activité induite mesuréepar ^les rayons

P ^et y (qui ^{sont émis} par ^{C ct non} par B) ^{donne une}

mesure de la quantité ^{de C} présente ^à chaque ^instant,

et par suite, ^si le radium C est affecté par les ^hautes

températures, ^on peut s’attendre au changements brusque d’activité qu’on ^{observe en elfet.} Après qu’on

l’a retiré du four, ^C disparait ^{et est} remplacé par

une nouvelle quantité provenant ^de B, produite auprès

que le tube de quartz ^{a été sorti du} f’our. Les activités des fils d’acier et de platine doivent donc tendre à s’é-

galiser ^{avec le} temps. ^{C’est bien ce} que fait voir la la figure ^III.

IV.

Résumé des résultats.

1 ° Le changement d’activité observé quand ^on porte l’émanation du radium à une haute température ^n’est

pas dù ^{à une} altération de l’émanation elle-même, ^car

sa constante de temps ^{reste la même} après chauffage

à 11 00° .

90 Le changement ^{est dû à un} changement ^{tle B ou}

de C, ^car l’activité du mélange ^{de ces} substances est

modifiée _par le chauffage.

50 Le changement ^{est dû} probablel1lent ^{à une}

influence de la température ^sur le radium C. Cette conclusion est en accord avec les données de Curie et Danne 1.

(Note ajoutée le ²⁵ janvier 1907).

Nous apprenons ^entre temps que M. Bronson ^a fait

quelques expériences intéressantes sur l’effet des hautes températures ^sur l’activité du radium. Ses ré- sultats semblent au premier abord difficiles à conci- lier avec les nôtres. -

Il conclut de ces expériences qu’il n’y ^a pas de

changement d’activité du radium, ^{même à} i 600°, ^et

que le changement d’activité de l’émanation chauffée

en tuhe de quartz ^est purement apparent. ^{Il attribue} l’effet à une distillation de l’activité induite vers

les extrémités du tube pendant ^le refroidissement.

Cette explication, qui conviendrait peut-être ^aux expé-

riences de notre premier ^{mémoire, est} inapplicable ici, ^{car on a} employé des tubes de quartz ^si petits qu’on imagine difficilement ^un changement ^{de distri-}

bution dû à une condensation irrégulière. ^De plus, ^un

tel changement ^serait presque ^sans effet dans le dispo-

sitif actuel.

Nous nous sommes convaincu de ce dernier fait en

employant ^{un fil} plus ^{court scellé dans le} quartz ^{et en}

le déplaçant ^dans la cavité de l’électrode centrale. Un

déplacement du fil de la demi-longueur de la cavité

ne produisait qu’un changement de 12 pour ^{100 dans}

l’ionisation. Pour expliquer l’effet du chauffage par

1. C. Ru ^vol. 138, pages 748-751, ^{mars 1903.}

des changements de distribution il faudrait donc ad- mettre, ^ce qui ^{est bien} improbable, ^une distillation presque intégrale ^{d’une des} extrémités du tube à l’autre. De plus, ^en renversant bout pour bout le tube de quartz après chauffage ^{u 1000°, on} n’obtenait pas de changement appréciable de l’ionisation.

Il y ^a plusieurs différences importantes ^{entre les} expériences ^{de Bronson et les nôtres. D’abord Bronson}

a chauffé le radium lui-mênie, nous avons chauffé la radioactivité induite séparée ^{du radium et} de l’émana- tion. C’est une circonstance qu’il ^faut mentionner, ^bien qu’on ^{ne voie} guère ^{comment elle} peut influencer les résultats.

Une différence plus importante ^est que Bronson ^me- surait l’activité à chaud, ^{et nous} après refroidisse- ment.

Or l’activité mesurée par les rayons B ^{donne une}

mesure de la quantité de radium C présente, qui ^dé- pend à ^{son tour} de la vitesse de formation de ^ce pro- duit. Et comnc il ne semble pas y avoir de modifica- tion constante des produits qui précèdent ^{le radium}

C, l’activité a ^{sera inaltérée si l’on} opère ^en régime d’équilibre. Le radium C disparaîtra ^{avec une vitcsse} qui ^ne dépend quc de ^sa vitesse de formation, ^{ct celle-} ci, ^{nous l’avons} dit, reste constante. Le rayonnement

sera donc inaltéré, ^sauf pendant ^le temps nécessaire à l’établissement de l’équilibre ^{entre C et les} produits

dont il décrive, après que ^le changement ^{dû au chauf-} fage ^{a eu} lieu. Nous ne connaissons rien sur ce temps

et il est donc possible qu’un changement inobservable à chaud se manifeste à froid. Peut-être donc les expé-

riences de Bronson ne sont-elles pas ^en contradiction

avec les nôlres.

Novembre 1906. [Traduit ^de l’anglais par L. Bloch.]

Sur les rayons d’électricité positive

Par J. J. ^THOMSON.

[Laboratoire Cavendish, Cambridge.]

EN 1886 Goldstein découvrit _que, lorsque ^{dans un}

E tube à vide la cathode est perforée, ^des rayons passent ^{à travers les} ouvertures et produisent

de la luminosité dans le _gaz en arrière de la cathode;

la couleur de la lumière dépend du gaz dont le tube est rempli ^{et coïncide avec celle de la} gaine qui ^recou-

Fig. 1,

vre immédiatement la surface d’avant de la cathode. L’aspect ^{de ces} rayons est celui de la figure 1, ^{l’anode étant} supposée ^à gauche ^{de la cathode KK.}

Les rayons apparaissant ^{à travers les}

étroits canaux de la cathode, ^Goldstein les a appelés Kanalstrahlen; ^main-

tenant que ^nous connaissons mieux leur nature, ^{le nom de «} rayons posi-

tifs >> conviendrait mieux. Goldstein fit voir qu’un champ magnétique ^ca- pable de dévier très énergiquement

les rayons cathodiques ^{était sans au-}

cune action sur les rayons ^canaux.

Par l’emploi ^de champs magnétiques intenses, ^{M. Tien a} montré que ^ces rayons étaient déviables, ^{dans le sens} contraire des rayons cathodiques, indiquant par là qu’ils portent

une charge positive. Ce résultat a été confirmé par la

mesure de la charge électrique reçue par ^un cylindre

où les rayons pénètrent par ^un petit ^{trou, et aussi} par

l’étude du sens de la déviation électrostatique. ^En

mesurant simultanément les déviations électrique ^et magnétique, ^{Wien a} trouvé par les méthodes ordi- naires les valeurs de e m ^{et de} la vitesse des rayons.

Il a trouvé pour la valeur maximum de e m le nombre i0B qui ^est identique ^à celui que donne l’atome d’hydro- gène ^dans l’électrolyse. ^Les propriétés générales ^des

rayons ^{canaux sont} résunées dans un excellent mémoire d’Ewers1.

Comme l’étude de ces rayons semble importante

pour la connaissance de l’électricité positive, j’ai ^fait

une série de déterminations de e m pour les rayons posi-

tifs dans différentes conditions. Les résultats sont décrits ci-dessous.

Appareil.

Écran employé pour déceler les rayons.

Les rayons étaient décelés et localisés par la phospho-

rescence qu’ils produisaient ^{sur un écran} placé ^au

bout du tube. On a examiné un grand ^{nombre de}

substances pour déterminer celle qui donne la fluo-

rescence la plus ^{vive sous l’action} des’ rayons. En fin

1. V. Ions, Electrons et Corpuscules, ^{t. I.} Extraits lraduüs

par ^L. BLOCH et lahrb. d. Elektronik, III, 1906, page 291.