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Elaboration sans prototypage du circuit équivalent de
transformateurs de type planar
Xavier Margueron
To cite this version:
Xavier Margueron. Elaboration sans prototypage du circuit équivalent de transformateurs de type planar. Energie électrique. Université Joseph-Fourier - Grenoble I, 2006. Français. �tel-00151063�
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V
Table des matières
9
INTRODUCTION GENERALE 13
CHAPITRE 1 : TOPOLOGIE DES CIRCUITS EQUIVALENTS 19
I.INTRODUCTION 21
II.CIRCUITS TRADITIONNELS 22
II.1. Coupleurs parfaits 22
II.2. Schéma général pour un transformateur à deux enroulements 23 II.3. Transformateurs à enroulements multiples 25
II.3.a. Schéma traditionnel pour un transformateur à trois enroulements 25 II.3.b. Présentation d'autres modèles et de leurs limites 26
III.SCHEMAS EQUIVALENTS POUR N-ENROULEMENTS 28
III.1. Présentation intuitive 29
III.1.a. Transformateur à deux enroulements 29
III.1.b. Transformateur à trois enroulements 29
III.1.c. Transformateur à quatre enroulements et généralisation 30
III.2. Approche théorique 31
III.2.a. Expression de l'énergie d'un système dans différentes bases 31
III.2.b. Changement de base : Exemple pratique 33
III.3. Simplifications des schémas équivalents 33
III.3.a. Identité de deux enroulements 34
III.3.b. Couplage dominant 35
III.3.c. Couplage négligeable dans le transformateur de fuite 36
IV.APPLICATIONS DES SCHEMAS EQUIVALENTS 37
IV.1. Modélisation des coupleurs sous Pspice® 37
IV.2. Inductance triphasée 38
IV.3. Transformateur triphasé 40
V.CONCLUSION 43
CHAPITRE 2 : IDENTIFICATION EXPERIMENTALE 45
I.INTRODUCTION 47
I.1. Comment élaborer le circuit équivalent d'un transformateur ? 48 I.2. Impédances à vide, en court circuit et relations dans un quadripôle 49
I.3. Séparation Statique-dynamique 50
I.4. Séparation de la partie électrostatique 51 I.5. Constantes localisées ou réparties ? 51 I.6. Prise en compte de la variation fréquentielle des éléments 53
II.LES MESURES D’IMPEDANCES 54
II.1. Mesure voltampèremétrique et autres techniques 54
II.2. Mesures "4 fils" 55
II.3. Méthode du pont auto calibré 56
II.4. Problèmes de mesure et recommandations 57
II.4.a. Comment choisir les mesures à effectuer ? 57
II.4.b. Intérêt de la mesure redondante 58
II.4.c. Compensation du pont d'impédance 58
II.4.d. Quelques précautions utiles 60
II.4.e. Limites pratiques des mesures inductives et résistives 60
II.4.f. Mesure valide ou non ? 63
Table des matières
10
III.1. Calcul et grandeurs complexes 63
III.2. Caractérisation d'un transformateur deux enroulements 64
III.2.a. Impédances mesurables 64
III.2.b. Identification d'un transformateur à deux enroulements 65
III.2.c. Application à un transformateur torique 66
III.2.d. Détermination de l'impédance d'un court circuit 68
III.3. n-enroulements 69
III.3.a. Dénombrement des impédances et généralisation 70 III.3.b. Exemple d'un transformateur planar à trois enroulements 70
III.3.c. Conclusion sur la généralisation 80
IV.VERS UN MODELE COMPLET…L'ASPECT CAPACITIF 80
IV.1. Quelques rappels 80
IV.2. Aspect pratique pour un transformateur à trois enroulements 82 IV.3. Validation pour le transformateur trois enroulements 83
V.VALORISATION D'UNE CARACTERISATION H.F. 85
VI.CONCLUSION 87
CHAPITRE 3 : CALCULS ANALYTIQUES DES PARAMETRES STATIQUES DU
TRANSFORMATEUR DE FUITES 89
I.INTRODUCTION 91
I.1. Définition des inductances de fuites 91 I.2. Pourquoi est-il important d'évaluer un tel paramètre ? 92
I.3. Etat de l'art 93
II.METHODE DE CALCUL DES INDUCTANCES DE FUITE STATIQUES 94
II.1. Simulation Flux3D® et observation 94
II.2. Hypothèses de calcul 95
II.3. Principe de calcul 96
II.4. Potentiel vecteur et induction d'un méplat infini 97
II.4.a. Expressions analytiques 97
II.4.b. Validation des expressions 98
II.5. Prise en compte du circuit magnétique 99
II.5.a. Circuit magnétique supposé "infini" 100
II.5.b. Circuit magnétique d'épaisseur finie 102
II.5.c. Milieu infini ou épaisseur finie ? 103
II.6. Calcul de densité d'énergie et intérêt du potentiel vecteur 104
II.6.a. Intégration numérique 105
II.6.b. Intégration analytique 105
II.7. Chemin moyen 107
II.8. Synthèse de la méthode 108
III.APPLICATION A UN TRANSFORMATEUR EP13 109
III.1. Description du transformateur 109
III.2. Comparaison des énergies 110
III.2.a. Simulation 3D et simplification en 2D 110
III.2.b. Intégration de l'énergie par AJ et BH 110
III.2.c. Simulations et calculs analytiques 111
III.3. Evaluation de l'inductance 113
IV.APPLICATION A UN TRANSFORMATEUR PLANAR 115
IV.1. Description du transformateur 115
IV.2. Inductance de fuite primaire/auxiliaire 116
IV.2.a. Description des enroulements 116
IV.2.b. Forme des champs et énergies 116
IV.2.c. Evaluation de l'inductance de fuite 118
Table des matières
11
IV.4. Inductance de fuite Primaire/Secondaire 120
IV.4.a. Description des enroulements 120
IV.4.b. Forme des champs et énergies 121
IV.4.c. Evaluation de l'inductance de fuite 121
V.EXTENSION AU TRANSFORMATEUR DE FUITE 122
VI.CONCLUSION ET LIMITES DE CETTE METHODE 125
CHAPITRE 4 : TECHNIQUES ANALYTIQUES DE CALCUL DES PERTES CUIVRE ET
DES FUITES DYNAMIQUES 127
I.INTRODUCTION 129
II.LES DIFFERENTS TYPES DE PERTES H.F. DANS LE CUIVRE 130
II.1. Effet de peau 130
II.2. Effet de proximité 131
II.3. Courants de circulation 132
II.4. Théorème d'orthogonalité 133
III.CALCULS EXACTS DES COURANTS INDUITS DANS LES CONDUCTEURS 135
III.1. Equation à résoudre et conditions aux limites 135
III.2. Problèmes résolus 136
III.2.a. Plaques infinies 136
III.2.b. Fil cylindrique 137
III.3. Fil méplat rectiligne 139
III.3.a. Simulation d'un méplat 139
III.3.b. Décomposition de la densité de courant double polynôme de Legendre 140
III.4. Conclusion sur le calcul exact des courants induits 141
IV.CALCULS BASES SUR DES APPROXIMATIONS 142
IV.1. Méthode de Dowell 142
IV.1.a. Principe de la méthode 142
IV.1.b. Résistance et inductance d'une association de plaque 143
IV.1.c. Equivalence nappe de conducteurs-plaque 145
IV.1.d. Limites en général et dans les transformateurs planar 146
IV.2. Circuits équivalents de plaques 147
IV.2.a. Circuit équivalent associé à une plaque 147
IV.2.b. Expressions des impédances pour les trois types de plaque 150 IV.2.c. Plaque constituée de fils parallèles connectés en série 151 IV.2.d. Groupement de plaques conductrices identiques 151
IV.2.e. Illustration de la méthode 155
IV.3. Perméabilité complexe 156
IV.3.a. Equivalence pour une plaque-Modèle 1D 157
IV.3.b. Extension au modèle 2D et limites 158
IV.3.c. Equivalence pour un réseau rectangulaire de fils méplats-Application aux
transformateurs planar 159
IV.3.d. Conclusion sur la méthode de la perméabilité complexe 160
IV.4. Méthode µPEEC 160
IV.4.a. Principe de la méthode PEEC 161
IV.4.b. Prise en compte des matériaux magnétique-Extension au µPEEC 163 IV.4.c. Vers une formulation analytique des courants de surface pour des fenêtres de
transformateur 164
IV.4.d. Exemple de calcul : Fil dans un cylindrique magnétique 165
IV.4.e. Importance de la mise en parallèle 168
IV.4.f. Perspectives ouverte par la méthode µPEEC 170
Table des matières
12
CHAPITRE 5 : DEVELOPPEMENTS TECHNOLOGIQUES POUR LA REDUCTION DES PERTES CUIVRE : DES TRANSFORMATEURS PLANARS AUX CONDUCTEURS
MEPLATS… 173
I.INTRODUCTION 175
II.PERTES SUPPLEMENTAIRES LORS DE LA MISE EN PARALLELE DE CONDUCTEURS 176
II.1. Influence des courants dans un transformateur planar 176 II.2. Prise en compte de ces courants de circulation 177
II.2.a. Modélisation des couches secondaires uniquement 178
II.2.b. Modélisation du transformateur complet 179
II.3. Réduction des courants de circulation 180
III.BLINDAGE PAR DES CONDUCTEURS ECRANS DANS UN COMPOSANT BOBINE 181 III.1. Effets de blindage dans un transformateur planar 181 III.2. Réduction des pertes par déplacement de conducteurs 182 III.3. Réduction des pertes cuivres dans une inductance 185
IV.GUIDAGE DU FLUX DANS LES TRANSFORMATEURS 187
IV.1. Principe de la méthode 187
IV.2. Deux conducteurs méplats parcourus par des courants de sens inverses 189 IV.3. Deux conducteurs méplats dans lesquels les courants circulent dans le même sens. 192
IV.4. Conducteur méplat seul 193
V.MINIMISATION DES PERTES DANS UN CONDUCTEUR MEPLAT 194
V.1. Description du dispositif étudié et but recherché 194 V.2. Identification et recréation des champs 195
V.3. Principe de l'optimisation 199
V.4. Résultats de l'optimisation 199
V.4.a. Optimisation de Re(a2) et Im(a2) 199
V.4.b. Optimisation de Re(a4) et Im(a4) 200
V.4.c. Optimisation de Re(a2), Im(a2), Re(a4) et Im(a4) 200
V.4.d. Conclusion sur les optimisations 200
VI.CONCLUSION 202
CONCLUSION ET PERSPECTIVES 203
BIBLIOGRAPHIE 209
ANNEXE I : CALCUL DU CHAMP MAGNETOSTATIQUE CREE PAR UN FIL
RECTILIGNE SUR UN MILIEU MAGNETIQUE SUPPOSE INFINI 217
ANNEXE II : CALCUL DU CHAMP MAGNETOSTATIQUE CREE PAR UN FIL
RECTILIGNE SUR UN MATERIAU MAGNETIQUE D'EPAISSEUR FINIE 227
ANNEXE III : FEUILLE DE CALCUL MATHCAD® DES INDUCTANCES DE FUITES
STATIQUES 239
ANNEXE IV : DOUBLE INTEGRALE DES POLYNOMES DE LEGENDRE POUR LE
CALCUL DU POTENTIEL VECTEUR DANS UN MEPLAT 261
ANNEXE V : QUADRIPOLE EQUIVALENT A N QUADRIPOLES IDENTIQUES
CONNECTES EN CASCADE 265
15
Le développement de l'électronique de puissance a connu, depuis une vingtaine d'année, un essor remarquable. Des convertisseurs de plus en plus performants et de plus en plus petits sont présents dans la plupart des dispositifs utilisés quotidiennement : téléphone portable, ordinateurs… Hormis le coût, les deux préoccupations prioritaires des développeurs sont l'encombrement et le rendement. Les redresseurs, hacheurs et autres alimentations à découpage ont donc subi des évolutions importantes tant au niveau de leur structure que de leurs composants actifs et passifs. La miniaturisation des alimentations a, en grande partie, été facilitée par l'élévation des fréquences de découpage, ce qui n'est pas sans induire un certain nombre de contraintes au niveau des composants. En effet, pour une puissance équivalente, une diminution de taille nécessite souvent un changement de technologie et de nouveaux problèmes apparaissent. Plus un composant est petit, plus le rendement est essentiel puisque les calories sont plus difficiles à évacuer d'un petit composant.
Au coeur des convertisseurs, les transformateurs sont un élément essentiel qui permet le transfert de l'énergie, l'adaptation des niveaux de tension et de courant et l'isolation galvanique de deux parties d'une alimentation. Leur rendement doit être élevé afin de transférer l'énergie sans pénaliser le rendement global. Dans une optique de réduction de dimensions, les composants bobinés, "classiques", se retrouvent limités puisque ces derniers sont bobinés avec du fil de cuivre (émaillé ou de technologie Litz), dont on ne peut diminuer la section. Pour surmonter ce problème, les composants planars ont été introduits.
Les transformateurs planars (ou les inductances) sont constitués d'un circuit magnétique mince (généralement en ferrite usiné) dans lequel on insère un circuit imprimé (PCB multicouche) sur lequel les spires sont gravées (Figure 1). La technologie de circuit imprimé permet d'obtenir des conducteurs d'épaisseurs réduites (de 50µm jusqu'à une centaine de µm). Ainsi l'empilage de nombreuses couches de conducteurs dans un espace réduit devient possible. En outre, lorsqu'elle est bien maîtrisée, cette technologie procure des rendements souvent supérieurs à 98.5% et elle favorise l'évacuation des calories à travers le circuit magnétique.
Circuit magnétique plat
16
Tourné vers le marché aéronautique, notre partenaire industriel, THALES, développe des alimentations pour toutes les fonctions (principales et de secours) présentes dans des avions militaires ou civil. Suivant l'application visée, les contraintes diffèrent et, entre le poids et le rendement, la priorité n'est pas placée de la même façon. Typiquement, pour des applications militaires, les rendements les plus élevés sont recherchés de même qu'un volume minimum, alors que, pour l'aviation civile, la taille est primordiale mais le rendement est moins critique. Pour des composants bobinés de structure classique, le savoir actuel est tel que les concepteurs parviennent souvent à concevoir le transformateur satisfaisant le cahier dès le premier prototype. Pour les composants planars, les connaissances ne sont pas suffisantes pour prétendre à une efficacité comparable. En effet, même si le principe de fonctionnement est le même dans les deux cas, la forme des conducteurs utilisés, ainsi que leur disposition dans les fenêtres des transformateurs, ne permettent pas d'appliquer les mêmes règles de conceptions.
La conception d'un transformateur, passe par plusieurs phases : analyse du cahier des charges, calcul des paramètres, validation par simulation numérique, prototypage, mesures (Figure 2). Le développement de nouvelles alimentations exploitant des transformateurs planars, nécessite une longue phase de prototypage, basée sur une méthode de type essai=erreur, coûteuse en temps et, bien entendu, en argent.
Analyse du cahier des charges
Calcul/Dimensionnement du transformateur
Validation par simulation
éléments finis Prototypage
Caractérisation du prototype
Composant Validé
Composant correspondant au cahier des charges ?
OUI NON
Logiciel élément fini
Mesures
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Ayant en vue les réductions de temps et, surtout, de coût du prototypage, les travaux de cette thèse visent à fournir des outils, basés sur des formulations analytiques, pour aider à concevoir et à dimensionner les transformateurs planar. Les formulations analytiques présentent deux intérêts principaux. Premièrement, elles sont essentielles pour éviter (ou du moins limiter) le recours à des simulations électromagnétiques par éléments finis, qui prennent beaucoup de temps. Deuxièmement elles ouvrent les perspectives d'optimisations. En effet, les logiciels actuels
17
d'optimisation nécessitent le recours à des "fonctions objectifs" qui doivent être minimisées en utilisant des algorithmes. Les optimisations numériques (à l'aide de logiciels éléments finis) étant à l'heure actuelle impossibles vue la complexité des problèmes traités, l'approche analytique parait bien mieux adaptée pour ajuster un paramètre à une valeur désirée.
Le but de cette thèse est donc de comprendre les phénomènes internes aux transformateurs planars et de les formuler analytiquement afin de pouvoir élaborer, sans avoir recours à des simulations, ni à des mesures, le circuit équivalent de transformateurs de type planar et ce, en vue de pouvoir prédire son comportement en fonction de la fréquence. Avant de pouvoir atteindre ce but, différentes étapes ont été franchies progressivement, en s'aidant de mesures et de simulations par éléments finis pour valider nos approches.
Dans le premier chapitre de ce mémoire, nous nous intéressons à la représentation, par un circuit équivalent, du couplage magnétique des transformateurs. Même dans l'hypothèse simplificatrice d'un fonctionnement linéaire, peu de circuits équivalents ont été proposés pour représenter ce couplage lorsque le nombre d'enroulements dépasse trois. L'équipe du LEG a progressivement introduit une méthode générale d'élaboration de ces circuits qui est maintenant bien étayée et qui a été testée sur de nombreux cas pratiques. Ces circuits fournissent naturellement l'ossature des circuits représentant le comportement complet du transformateur. C'est pourquoi nous faisons une présentation synthétique de cette méthode en mettant en lumière certaines propriétés dégagées durant ce travail ainsi que des applications nouvelles.
Dans le chapitre 2, nous présentons notre façon d'identifier les paramètres du circuit équivalent en partant de mesures d'impédances. Bien entendu, le circuit équivalent recherché ne se borne pas à représenter le couplage magnétique. En prenant l'exemple d'une inductance pour justifier la démarche, nous séparons les effets électrostatiques et les pertes statiques du composant pour bâtir un circuit équivalent qui prend tout en compte, y compris les variations fréquentielles des pertes et des inductances. Pour identifier les éléments de ce circuit équivalent général, nous pouvons relever une multitude d'impédances distinctes entre les bornes d'un enroulement aussi bien qu'entre deux enroulements. La stratégie guidant le choix des mesures à effectuer est présentée. Enfin, les problèmes inhérents aux mesures elles=mêmes sont détaillés avec une attention particulière portée aux impédances faibles et à l'incidence des courts=circuits.
Avec le chapitre 3, nous commençons la détermination des éléments du circuit équivalent à l'aide de formule analytiques. L'évaluation des résistances des enroulements, ainsi que de l'inductance magnétisante d'un transformateur ne posant pas de problèmes particuliers, nous nous intéressons dans ce chapitre à la détermination des éléments statiques de ce que nous appelons "transformateur de fuite". Ce dernier est constitué d'inductances de fuites et de
18
coupleurs parfaits. Leurs valeurs sont déterminées à des fréquences inférieures à celles ou les courants induits se développent dans les conducteurs. La méthode de calcul est basée sur la détermination de l'énergie de fuite à l'intérieur des fenêtres du transformateur en utilisant des formules analytiques connues pour des conducteurs rectangulaires : celles exploitées par la méthode PEEC. Les calculs analytiques sont comparés à des simulations électromagnétiques ainsi qu'à des mesures effectuées sur deux prototypes de conceptions différentes.
Nous abordons ensuite, dans le chapitre 4, l'étude des courants induits dans les conducteurs rectangulaires. Lorsque la fréquence du courant augmente, sa répartition dans un conducteur n'est plus uniforme. Il s'ensuit une augmentation des pertes (de la résistance apparente) et une diminution de certaines inductances. Ces modifications doivent être prises en compte lors du dimensionnement d'un transformateur. Les transformateurs planars font appel à des conducteurs rectangulaires aplatis : des méplats. Pour ce type de conducteur, la solution exacte de l'équation de diffusion qui régit les courants induits est indisponible et seules des solutions approximatives sont proposées dans la littérature. Nous présentons brièvement plusieurs d'entre elles : la méthode de Dowell, la méthode des circuits équivalents de plaques et nous introduisons la méthode EPEEC. Un début de solution analytique de l'équation de diffusion dans un méplat, basé sur les doubles polynômes de Legendre est introduit dans ce chapitre.
Le chapitre 5 est dédié aux améliorations technologiques. En premier, nous utilisons une des méthodes présentées au chapitre précédent pour étudier les courants de circulations supplémentaires qui circulent dans les spires en parallèles d'un transformateur planar, fourni par notre partenaire industriel. Nous montrons ensuite que la réduction des pertes dans les transformateurs planars est possible si on tire profit des effets de blindage procurés par des conducteurs écrans. Le transformateur planar utilisant majoritairement des conducteurs méplats, nous tentons enfin de réduire les pertes d'un conducteur méplat en jouant sur son environnement. Certains résultats sont probants. Ils incitent à approfondir la réflexion durant la phase de conception du composant. Pour finir, un champ extérieur variable est appliqué à un méplat parcouru par un courant dans le but de modifier la répartition de son courant. Nous trouvons ainsi quelle forme de champ minimise les pertes par effet de peau du méplat.
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Circuit avec pertes dynamiques
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Fréquence (Hz) M o d u le d e l'I m p éd an ce ( O h m ) 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 1.108 120 90 60 30 0 30 60 90 120 Mesure à vide Mesure en court circuit
Fréquence (Hz) P h as e d e l'I m p éd an ce ( D eg ré ) Inductance magnétisante Inductance de fuite !" #7 ( , " ( ( " ( 8 94 8 (9 H % ' # -( " " # % $ -5(; B5,: ,O,'7 D 5 " # , # % # 5 -- ( - $ " /) 0' 1 F P " , # % LHF ∆L - = LBF =LHF +∆L , r - ∆L 5- LHF L L ∆ BF L HF L f L L ∆ BF L HF L f
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7 2 % # && I 6 . - & - % # 6 % - Y# # / % 1 $ ( # - . + $ # % 5- 6 # " % % # # @ $ + % && 5 5 ' # # 6 # W 250 250kHz 5 # / Z - 1 ' 6 Ω m 1 - 12nH < E ) 0'
+ -Transformateur Bornier de mesure 16047E 13 mm 4 0 m m 4 mm 5 mm 7 mm 10 mm Connecteur en cuivre plat Borne de sortie du transformateur Soudure + -Transformateur Bornier de mesure 16047E 13 mm 4 0 m m 4 mm 5 mm 7 mm 10 mm Connecteur en cuivre plat Borne de sortie du transformateur Soudure !" #$7 ( ( (" ( + 7 # - % 5 5 ) 0' % # Y# + " /) 0' 1 - ' '# ( -% / ? 1 -5- ' + /) 0' #1 % # % # S ! . % # + % # - -5 Transformateur Surestimation + -Transformateur Surestimation + - + -Sous estimation + -Transformateur Sous estimation + - + -Transformateur % !" #$: > 8 ( ( " "
0 5 % # 5 ) 0' 4 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 1.108 1.104 1.103 0.01 0.1 1 10 100 1ère methode 2ème methode Inductance 4 nH Inductance 20 nH F requenc e (Hz) M o d u le d e l'i m p éd a n ce ( O h m ) 1 2 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 1.108 1.104 1.103 0.01 0.1 1 10 100 1ère methode 2ème methode Inductance 4 nH Inductance 20 nH F requenc e (Hz) M o d u le d e l'i m p éd a n ce ( O h m ) 1 2 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 1.108 1.104 1.103 0.01 0.1 1 10 100 1ère methode 2ème methode Inductance 4 nH Inductance 20 nH F requenc e (Hz) M o d u le d e l'i m p éd a n ce ( O h m ) 1 2 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 1.108 100 0 1 00 1ère methode 2ème methode F requenc e (Hz) P h a se d e l'i m p éd a n ce ( D e g ré ) 2 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 1.108 100 0 1 00 1ère methode 2ème methode F requenc e (Hz) P h a se d e l'i m p éd a n ce ( D e g ré ) 2 % !" #$< > (" ( D ?( ( " 5 ( ( " # " + # 0.5mΩ 1.5mΩ / 1 " 0.77mΩ 6 - 4nH " 20nH / 01 ( $ " -$ ±0.5mΩ " -nH 8 ± 6 : $ 5 % /) 0' #1 6 " 0.7mm -mm 26 - 1mΩ + # 3 " 6 # # 6 3 - 3 Y# % % : - " & C 2 / 01 5- /0 71 - Zx
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1
Impédance primaire Zp2
Rapport de transformation η3
Résistance série secondaire rs4
Impédance secondaire Zs5
η p r p Z s Z rs Primaire Secondaire Mesures d'impédances Module/Phase Z0, Z'0, Zccou Z'cc HP4294A Résistance série primaire rp1
Impédance primaire Zp2
Rapport de transformation η3
Résistance série secondaire rs4
Impédance secondaire Zs5
Mesures d'impédances Module/Phase Z0, Z'0, Zccou Z'cc HP4294A Résistance série primaire rp1
Impédance primaire Zp2
Rapport de transformation η3
Résistance série secondaire rs4
Impédance secondaire Zs5
η p r p Z s Z rs Primaire Secondaire η p r p Z s Z rs Primaire Secondaire !" # B (("( & &" ( " / " " " ( •$
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s p p cc s p p cc s r r Z r Z Z Z r r Z r Z Z Z − − − = − − − = 0 ' 0 ' 0 0 ' 0 ) $7* ( - " < η # &&& 0 - % % # # 5 # Y 5 ) 0'0 - ? " 5 rp =55mΩ rs =135mΩ 0 Z Z0' # 5 5 /0 1 C - 3 " % η f ∆ - , #/ f <300Hz1 2 # ( . % 9 3 , # # 3 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 0 2 4 6 8 10 F réquenc e (Hz) R ap p o rt d e tr an sf o rm a ti o n ( m o d u le ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 10 0 10 20 30 40 Lp F réquenc e (Hz) In d u ct an c e (µ H ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 0 20 40 60 80 100 Ls F réquenc e (Hz) In d u ct an c e (µ H ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 1.103 0.01 0.1 1 10 100 1.103 1.104 1.105 Z0 Z'0 Zcc Z'cc F réquenc e ( Hz) Im p e n d an ce ( m o d u le O h m ) p
f
∆
ηf
∆
sf
∆
10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 0 2 4 6 8 10 F réquenc e (Hz) R ap p o rt d e tr an sf o rm a ti o n ( m o d u le ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 10 0 10 20 30 40 Lp F réquenc e (Hz) In d u ct an c e (µ H ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 0 20 40 60 80 100 Ls F réquenc e (Hz) In d u ct an c e (µ H ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 1.103 0.01 0.1 1 10 100 1.103 1.104 1.105 Z0 Z'0 Zcc Z'cc F réquenc e ( Hz) Im p e n d an ce ( m o d u le O h m ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 0 2 4 6 8 10 F réquenc e (Hz) R ap p o rt d e tr an sf o rm a ti o n ( m o d u le ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 10 0 10 20 30 40 Lp F réquenc e (Hz) In d u ct an c e (µ H ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 0 20 40 60 80 100 Ls F réquenc e (Hz) In d u ct an c e (µ H ) 10 100 1.103 1.104 1.105 1.106 1.107 1.103 0.01 0.1 1 10 100 1.103 1.104 1.105 Z0 Z'0 Zcc Z'cc F réquenc e ( Hz) Im p e n d an ce ( m o d u le O h m ) pf
∆
ηf
∆
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-> C F / Zds =01 -cc Z /0 1 - - /0 41 ' 0 2 0 Z Z Z Zcc = − m ' 0 ' 0 0 ' 0 ' 0 0 2 cc cc m Z Z Z Z Z Z Z Z Z = − = − ⇔ ) $:* ds m ccmes Z Z Z Z Z + − = ' 0 2 0 ) $<* 5- Zccmes - % -/0 >1 ds cc ccmes Z Z Z Z Z Z Z Z + − − = ' 0 ' 0 ' 0 0 0 ) $A* H /0 071 ccmes cc ccmes ds Z Z Z Z Z Z Z − − = 0 ' 0 ' 0 ) B* ( / R && 1 % $ # $ -# % - + ! % " # ' # C ' /0 >1 % , % # #
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0 4 2 6 1 m m m m ⋅ = ⋅ m5⋅m11=m7⋅m10 m1⋅m8=m3⋅m5 10 9 12 4 m m m m ⋅ = ⋅ m2⋅m9=m3⋅m7 m6⋅m12=m8⋅m11 ) $* ( -@ " % # 5 # = , 5 % " % C , - F 5 3 ? ) 0'0 Rapport de transformation ηsp
3'
Résistance série secondaire rs4'
Impédance secondaire Zs5'
Résistance série primaire rp1
Impédance primaire Zp2
Rapport de transformation ηap3
Résistance série auxiliaire ra4
Impédance auxiliaire Za5
Rapport de transformation coupleur de fuite ηsa6
p r p Z ap η Za sp η a r s Z sa η s r Primaire Auxiliaire Secondaire Rapport de transformation ηsp3'
Résistance série secondaire rs4'
Impédance secondaire Zs5'
Résistance série primaire rp1
Impédance primaire Zp2
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Résistance série auxiliaire ra4
Impédance auxiliaire Za5
Rapport de transformation coupleur de fuite ηsa6
p r p Z ap η Za sp η a r s Z sa η s r Primaire Auxiliaire Secondaire !" # 2 45 ( ( " " . " ( • , = -$
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