Mesure, par une méthode d'émanation, des rendements des gaz rares dans la fission de 238U et 232Th par neutrons de 14 MeV

HAL Id: jpa-00208586

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Mesure, par une méthode d’émanation, des rendements des gaz rares dans la fission de 238U et 232Th par

neutrons de 14 MeV

C.A. Alvim, J.P. Bocquet, R. Brissot, J. Crancon, A. Moussa

To cite this version:

C.A. Alvim, J.P. Bocquet, R. Brissot, J. Crancon, A. Moussa. Mesure, par une méthode d’émanation,

des rendements des gaz rares dans la fission de 238U et 232Th par neutrons de 14 MeV. Journal de

Physique, 1977, 38 (3), pp.273-281. �10.1051/jphys:01977003803027300�. �jpa-00208586�

DE 14 MeV

C. A. FEU ALVIM

(*),

^{J. P.}

BOCQUET,

^R.

BRISSOT,

^{J. CRANCON et A. MOUSSA}

Laboratoire de Chimie

Physique Nucléaire, Département

de Recherche

Fondamentale,

Centre d’Etudes Nucléaires de

Grenoble, 85X,

38041 Grenoble

Cedex,

^France

(Reçu

le 8 octobre 1976,

accepte

le 26 novemhre 1976)

Résumé. ²⁰¹⁴ On a mesuré, par ^une méthode directe utilisant l’émanation des _gaz rares à partir

des stéarates d’uranyle ^{et de} thorium, les rendements cumulatifs fractionnels de divers isotopes ^du

krypton

^{et du xénon,} dans les fissions de 238U et 232Th _par neutrons de 14 MeV. En couplant ^ces

résultats à des mesures antérieures, par

séparation

isotopique ^en ligne, des rendements indépendants

des mêmes isotopes, ^{on a} calculé les

largeurs

des distributions en masse et en charge, les valeurs relatives des rendements de chaîne, les rendements cumulatifs fractionnels de divers isotopes ^du

brome et de l’iode, les valeurs de la

charge

^la plus

probable

dans les chaînes isobariques ^{87 à 93 et}

137 à 142, ^et les rendements élémentaires du krypton ^{et du xénon.}

Abstract. ²⁰¹⁴ A direct method, using emanation of rare gases by uranyle ^stearate and thorium stearate, has been applied ^{to the} measurement of cumulative fractional yields of certain isotopes ^of

krypton

^{and xenon,} in the fissions of 238U and 232Th by 14 MeV-neutrons. The independent yields

of the same isotopes ^{were measured} previously by ^{means of} isotopic ^on-line separation. Combining

these results we have calculated the widths of the mass and charge distributions, the relative chain

yields, the fractional cumulative yields of certain bromine and iodine isotopes, the values of

Zp,

the most probable

charge,

in the isobaric chains 87-93 and 137-142, and the elemental yields ^of krypton ^{and xenon.}

1. Introduction. ^- Le

grand pouvoir

6manant des

st6araies

_pour les _gaz rares a ete souvent utilise _pour les mesures de distribution en

charge

^{dans la fission}

[1,

^2,

3].

^{Dans ce travail nous avons} utilise les stearates

d’uranyle

^{et de}

thorium,

^{irradi6s avec des neutrons de}

(14,7

+ 0,5) MeV, _{pour les} ^mesures des rendements cumulatifs fractionnels

(Ycf)

^{de Kr et Xe dans dix}

chaines

isobariques.

Bocquet et

^al.

[4]

^{ont mesure,} pour les memes

fissions,

les rendements cumulatifs relatifs des _gaz

rares, et, pour certaines chaines

isobariques,

^le rap- port du rendement

independant

^du gaz ^{rare au ren-} dement cumulatif de

I’halog6ne.

^A

partir

^{de leurs}

resultats et des

notres,

^{il est}

possible

d’obtenir les

largeurs

(J n et cz des

gaussiennes

^utilis6es pour d6crire les rendements

independants

^{a Z et A} constants, les valeurs des rendements de chaine relatifs

(Ytr),

^les

valeurs des rendements cumulatifs fractionnels des

halog6nes (Br

^{et I) et les} valeurs de la

charge

^la

plus

(*) Adresse actuelle : Instituto de Engenharia ^{Nuclear, CP 2186}

ZC-00. 20000 Rio de Janeiro, Bresil.

probable Zp,

^{ainsi que} les deviations de celle-ci _par rapport ^a

ZucD.

De

plus,

^{il est}

possible,

^{si on} introduit les rende- ments de chaine connus, d’obtenir les valeurs des rendements

independants

^des gaz ^{rares et, en extra-}

polant

^certaines

valeurs,

les rendements 616mentaires de Kr et Xe.

2.

Technique expkrhnentale.

^{- La}

technique exp6-

rimentale utilis6e ^est une modification de celle _pro-

posee

par Wahl

[1].

Elle utilise le bon

pouvoir

^d’6ma-

nation des stearates _pour les _gaz rares. Le

dispositif experimental

montre dans la

figure

^{1 nous} permet d’utiliser _{300 mg} de stearate

d’uranyle

^{ou de thorium}

sous vide

dynamique pendant

l’irradiation. Cette

masse nous permet ^{d’obtenir une} activite convenable compte ^tenu du flux de neutrons

disponible,

^des

’ sections efficaces,

de 1’efficacite du d6tecteur

Ge-Li,

et des

p6riodes

^des

produits

de fission utilises. Deux

échantillons,

^{l’un sous vide et 1’autre}

ferme,

^sont irradi6s et

compt6s

a 1’aide d’un d6tecteur

Ge-Li,

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01977003803027300

274

FIG. 1. ^- Dispositif experimental d’irradiation.

dans les memes conditions de temps ^{et de}

geometrie.

La

figure

² illustre la methode utilis6e dans le cas

particulier

^{de la chaine 140}

FIG. 2. ^- Spectres gamma correspondant ^{a deux} echantillons, l’un irradi6 sous vide, ^{1’autre en} container ferme. Le processus

d’irradiation et de comptage ^est le meme dans les deux cas.

Dans 1’echantillon ferme 1’activite du

140La

est

prise

^comme

proportionnelle

^au rendement de chaine

(rendement independant

estim6 inf6rieur a 0,01

%).

L’activit6 dans l’échantillon irradi6 sous vide est

proportionnelle

^{a la} différence entre le rendement de chaine et le rendement cumulatif du _gaz rare. On

prend

pour

reference

^un

isotope (ou plus)

^{non 6manant}

ainsi que ^ses

pr6curseurs (103Ru

^dans

1’exemple).

Les rapports des surfaces S sous les

photopics

pour les irradiations ferm6es et sous vide donnent directe- ment le rendement cumulatif fractionnel. Dans 1’exem-

ple

ci-dessus, si on pose :

on obtient ais6ment

Ces calculs

s’appliquent

^{au cas ou}

l’isotope

^mesure

a une dur6e de vie tres

longue

devant celle du _gaz

rare,

permettant

d’attendre la

disparition

^{de ce dernier.}

Pour la chaine de masse 138 ou cette condition n’est pas

remplie,

^{nous avons} fait la correction n6cessaire.

L’utilisation de cette-m6thode _suppose une émana- tion

complete

^des gaz ^rares dans 1’echantillon irradie

sous vide.

Gregory

^{et Moorbath}

[5]

avaient verifie que 1’emanation de

220Rn (Tl/2

^{= 56}

^s)

^par le stearate de

baryum

était de 100

%.

^Wahl

[6]

^{a montre ensuite}

que 1’emanation des _gaz rares est

superieure

^{a 99}

%

pour ^une

6paisseur

^{de 10}

mg/cm2

de stearate de

baryum

^{a une}

pression

inferieure a 7.5 mm de mercure et pour les _gaz rares de

periode sup6rieure

^{a 4 s.}

Grover et al.

[7]

^{ont montre} que les stearates de

baryum, d’uranyle

^et de lanthane conservaient un

bon

pouvoir

emanant meme _pour des _gaz rares de

p6riode

^{courte comme}

^218Rn (0,035

s).

La masse

plus importante

^de

produit

fissile irradi6

ne nous a pas

permis

d’utiliser le stearate de

baryum

sur une couche mince de

produit

^{fissile comme ont fait}

Wahl et ses eleves

[1,

2,

3].

^{Nous avons} donc utilise les stearates

d’uranyle

^{et de thorium ou 1’element}

fissile est

incorpor6

^{au stearate. Les}

propri6t6s

^d’6ma-

nation du stearate

d’uranyle

^etaient

d6jd

^connues

mais non celles du stearate de thorium. Nos essais ont d6montr6 d’autre part

qu’il

^est n6cessaire de faire

un test d’6manation _pour

chaque preparation

^de

stearate.

Les stearates

d’uranyle

^et de thorium ont ete

pr6- pares

^{en suivant une m6thode}

analogue

^a celle d6crite par Wahl

[6]

pour la

preparation

du stearate de

baryum.

^La verification d’6manation a ete faite en

deux

6tapes.

^{Dans la}

premiere

nous avons mesure 1’emanation des _gaz rares de

p6riodes plus longues

et dans la deuxieme nous avons 6tudi6 l’influence de

1’epaisseur

^{de la}

poudre

^dans 1’emanation _{de gaz}

rares de

p6riodes plus

^{courtes. Pour mesurer 1’ema-}

nation de

produits

^{de fission de}

p6riodes plus longues

nous avons

compte,

^{sous vide}

dynamique,

^{dans un}

dispositif semblable a

^{celui utilise} pour les

irradiations,

le stearate irradi6

quelques

^{heures avant. Dans le cas}

du stearate de thorium la

presence

^du

^22oRn

(Tl/2

^{= 54 s)} descendant du

232Th

^{nous a}

permis

aussi de mesurer son emanation en v6rifiant la

dispa-

rition des

photopics caractéristiques

des descendants de ce gaz ^rare

(212 Pb

^et

20STI).

^Les verifications faites ont montre _que les _gaz rares 6manent a

plus

^{de 99}

%

des stearates utilises, a une

pression

inferieure à

10-4

atm.

Quelques preparations

de stearate

d’uranyle

ont montre une emanation de seulement 70

%

^{et ont}

ete

rejet6es.

^{Dans ce cas, il se forme au cours de la}

preparation

^un

precipite jaune

fonc6 de densite apparente

plus grande

que la normale.

Pour verifier les variations d’6manation avec les

p6riodes

^du gaz ^rare. nous avons irradi6 des stearates de differentes

6paisseurs.

^{Nous avons v6rifi6} que les corrections a introduire dues a la d6croissance des

14.7 +

La detection _gamma a ete faite avec un d6tecteur a

jonction Ge(Li)

^{coaxial, de} marque

Schlumberger,

de volume 52 cm3. Sa resolution sur le

pic a

^{1 332 keV}

de

6°Co

est de 2,1 keV et son rapport

pic

^sur

Compton

est

sup6rieur

^{a 32. Un}

analyseur

^{Didac 4 000 canaux}

couple

^{a un} calculateur Multi 8 et a un

enregistreur

pour bande

magnetique Ampex

^{TM2 ont}

permis l’analyse

^des spectres gamma soit ^en utilisant le calculateur Multi 8, soit en utilisant un calculateur externe et le programme TEST 1

[8].

3. Risultats

exp6rimentaux.

^- 3.1 RENDEMENTS

CUMULATIFS FRACTIONNELS DES GAZ RARES. ^- Dans le tableau I nous pouvons voir les valeurs des rende- ments cumulatifs fractionnels obtenues pour le sys- teme

(238U

⁺

n14MeV)’

^{Ces resultats sont}

compares

a ceux obtenus _par

Wolfsberg [3]

^{et Grau}

[10].

^D’une

faqon generale,

^{nous observons un bon accord entre}

nos valeurs

experimentales

^et les leurs. Les discor- dances

qui d6passent

deux fois les barres d’erreur

indiqu6es

^sont

signalees

par ^un

ast6risque.

TABLEAU I

Pour le

systeme (232Th

⁺

nIlMeV) il

^{n’existe aucune}

autre valeur

experimentale

^et nous avons

compare

les notres

(Tableau

II) a une estimation _{faite par}

Bocquet et

^al.

[4].

Dans la

figure

³ nous avons

represente

^{les valeurs}

du rendement cumulatif fractionnel

(Ycf)

^obtenues

dans ce travail dans une echelle de

probabilite.

^Dans

FIG. 3a, 3b. ^- Rendements cumulatifs fractionnels des _gaz rares

(mesures ^{de ce} travail).

cette 6chelle les

Ycf

^seraient

repr6sent6s

par ^une droite si les

hypotheses

ci-dessous etaient v6rifi6es

[9] :

a) ^Les rendements cumulatifs fractionnels peuvent etre decrits _par

1’expression

de Wahl. Pour ^une chaine

276

de masse donn6e et pour ^un element de

charge

^Z*

donn6e nous avons

ou

a- ^est le

parametre

associe a la

largeur

^{de la}

gaussienne, suppose

^constant pour ^toutes les chaines

isobariques

etudiees, ^et

Zp

^{est la}

charge

^la

plus probable.

b) ^Les

charges

^les

plus probables

pour

chaque

chaine de masse A sont

align6es

^{sur une} droite dans le

plan

^{Z, A.}

Nous _pouvons voir que pour les

kryptons

^les

points exp6rimentaux pr6sentent

^le comportement ^attendu pour les deux

systemes

fissionnants etudies. Les valeurs pour les xenons

pr6sentent

par ^{contre une nette} deviation du comportement

pr6vu.

Cette deviation

ne se voit _{pas pour} les valeurs mesur6es _par

Wolfsberg

pour le

systeme ^238U

⁺ n14MeV

qui

^{sont en d6saccord}

avec les notres pour les masses 138 et 139. Elle est

cependant

^confirmée

(Fig. 4)

par les valeurs

obtenues,

a

partir

des valeurs

experimentales

des rendements cumulatifs relatifs

(Ycr)

^de

Bocquet et

^al.

[4]

^{et des}

valeurs de rendement de chaine

Ych

de Meek and Rider

[II],

a 1’aide de la relation

‘ FIG. 4. ^- Rendements cumulatifs fractionnels compares ^{a ceux}

calcul6s a partir ^des mesures, r6f. [4], ^et des rendements de chaine

compiles, ^ref. [11].

ou k est un facteur de normalisation choisi

pour reproduire

^notre valeur de

Y,,f

pour la masse 138 et

qui

^{a tres} peu d’influence sur l’allure de la courbe.

D’autre part, ^le

systeme (23sU

⁺

nth) qui

^a des valeurs de

Y,,f proches

de celles du

systeme (238U

⁺

n I 4mev) pr6sente

^{aussi cette}

irr6gularit6,

^{comme on} peut ^le

voir dans la

figure

⁵ construite a

partir

des donn6es de Wahl et al.

[12].

^{Cela veut dire} que les

hypotheses

que ^{nous avons} faites ne sont pas bonnes dans cette

region.

^Cela peut ^etre

du,

soit a des

ph6nom6nes

lies au moment de la

scission,

soit a des

caractéristiques

des

fragments

^formes

qui pourraient

provoquer par

exemple

^une

irregularite

dans 1’6mission de neutrons.

FIG. 5. ^- Rendements cumulatifs fractionnels du syst6me 235U + nth montrant pour les isotopes ^{du xenon une deviation}

analogue ^a celle observ6e dans ce travail (Fig. 3b).

3.2 VALEUR DE U_, ET On. ^- Dans les cas ou nous

pouvons admettre les

hypotheses indiqu6es plus

haut

(3.1),

^nous pouvons associer a la

gaussienne

dans le

plan

^{a Z constant le}

parametre

(In

qui

peut ^etre determine a

partir

des donn6es de la

figure

^{3. Nous}

avons : a_, ⁼ (In

tg 0,

^{ou 0 est}

1’angle

^{fait, dans le}

plan

^{Z, A,} par la

ligne

^des

Zp,

^{avec la direction Z = Cte.}

Si nous prenons la

ligne Zp ^parallele

^{a celle}

^pr6vue

par

1’hypothese ZUCD,

^{nous avons}

(r6f [9])

Nous ne connaissons _pas de valeurs

experimentales

de

OVIOA

pour les fissions induites _pour des neutrons de 14 MeV. Nous avons

pris

alors la valeur

qui prend

^en consideration des mesures de

Bishop

et al.

[13]

^{et Burnett et al.}

[14]

pour des fissions induites par protons ^de 11,5 ^{a 14 MeV.}

Les valeurs de _{(In et (Jz} ainsi obtenues a

partir

^des

valeurs

experimentales

des rendements cumulatifs fractionnels des

kryptons

^sont

indiqu6es

^{dans le}

tableau III.

Ces valeurs de _Qz, comme il est montre dans la r6f.

[9],

^sont

peu influencees

par 1’effet de

parité

^en

charge

^{car, dans la}

representation

^{dans 1’6chelle de}

probabilit6,

les valeurs de

Yf

^sont

d6plac6es

^{dans le}

meme sens.

3.3 RENDEMENTS CUMULATIFS FRACTIONNELS DES

HALOGENES. ^- Dans le tableau IV nous avons

repre-

sente, a cote de nos valeurs

experimentales

^de

Y,,f

des _gaz rares

(Kr

^et

Xe),

celles obtenues _par

Bocquet

et al.

[4]

pour les rendements cumulatifs relatifs de

ces gaz ^{rares, et} les

rapports R

^{entre les rendements}

independants

^des gaz ^{rares et} les rendements cumu-

latifs fractionnels des

halogenes (Br

^et

I).

Les valeurs entre

parentheses correspondent

^{a des}

valeurs

extrapol6es

^ou

interpolees.

La valeur de R

indiqu6e

par

(t) correspond

a la valeur de la r6f6-

rence

prise

par ^{ces auteurs} dans les determinations de

parametres

^du

systeme experimental

^utilise.

Les rendements cumulatifs fractionnels des halo-

genes pr6curseurs

^des gaz ^rares peuvent etre calcul6s par

1’expression :

Dans le tableau IV nous avons

indique

les valeurs ainsi calcul6es. L’erreur

indiqu6e

suppose ^une propa-

gation quadratique

^{des erreurs.}

Dans la

figure

⁶ nous avons

represente

les valeurs de

Fcf

ainsi obtenues pour le Brome ^et 1’Iode. Pour la fission induite dans le _noyau cible

238 U

nous avons

represente

aussi les resultats obtenus _par Alexan- der

[15]

^a

partir

^{des mesures du rendement}

ind6pen-

dant des _noyaux

semi-proteges ^133Xe

^et

^135Xe.

La valeur de

Ycf

pour le

8’Br

semble

indiquer

^un

rendement

independant

trop faible de

87 36 Kr 15,, qui pourrait

^{etre attribue au}

voisinage

de la couche

magique

^{a 50 neutrons. Nous} pouvons observer

ce meme

phenomene

^{dans les mesures r6cemment}

faites _par Brissot et al.

[16]

par la meme m6thode _pour le

systeme

^{235U +} nth’

A

partir

^de

Ycf

^{obtenu ainsi, il est}

possible

^d’estimer

les valeurs de (J n et

de a-

par la m6thode d6crite

pr6c6demment.

^Ces

quantit6s

^sont

reportees

^{dans le}

tableau III.

3.4 RENDEMENTS DE CHAINE. ^- Nous avons :

FIG. 6a, ^{6b. -} Rendements cumulatifs fractionnels des halogenes.

Les droites en trait interrompu (Fig. 6a) illustrent la manière d’esti-

mer les incertitudes dans 1’6valuation des rendements non mesures.

ou encore

ou

Yh

^est le rendement de chaine

absolu, Ytr

^{est le}

rendement de chaine relatif et

f,

^et

f2

des facteurs de normalisation.

Dans le tableau IV nous avons

indique

les valeurs de

Ytr

ainsi obtenues. Du fait _que les erreurs absolues

sur

Ycf

^sont a peu

pres

constantes la determination de

Ytr

devient tres

imprecise quand Ycf(GR)

^est

petit.

Nous n’avons donc

report6

dans le tableau V que les valeurs de

Ych

resultant de valeurs de

Ytr

dont 1’erreur estim6e est inferieure a N 10

%. Ytr

^{est un r6sultat}

direct de nos mesures

(au

^facteur

f2

arbitraire

pres).

Au contraire le _passage a

Ych

par l’interm6diaire du facteur

f,

fait intervenir d’autres mesures.

Pour le

syst6me (238U

⁺

n14MeV)

il y ^a

d6jA quelques

278

TABLEAU IVa

TABLEAU IVb

Les valeurs entre

parenthèses

^sont

interpolées

^ou

extrapolées

^a

partir des figures

^{3 et 5}

Les valeurs de R marquees (f) ^sont des valeurs théoriques ^{de r6f6rence} pour la d6termination des param6tres ^du syst6me expérimental.

aux resultats

exp6rimentaux disponibles.

^{Les valeurs}

de normalisation

adopt6es

^sont celles de

Nethaway

et sont

soulign6es

dans le tableau Vb.

3.5 DETERMINATION DE

Zp.

^- Nous pouvons voir souvent dans la litt6rature des determinations de

Zp

a

partir

^{d’une seule ou de deux} valeurs de

Ycf

^dans

une chaine de masse. Dans le

premier

^{cas, il est n6ces-}

saire de _supposer une

largeur

^{de la}

gaussienne (d’ordi-

TABLEAU Vb

naire _(Jz ⁼ 0,56) ^et dans le deuxieme cas

l’ajustement

fournit une

largeur

^{de la}

gaussienne.

^{Ces deux} types de determination posent ^des

problemes quand

^{on se}

trouve en

presence

d’un effet

pair-impair

^en

charge.

Nous avons

adopte

pour la determination de

Zp

la

procedure

decrite dans les ref.

[9]

^et

[26] qui

^cherche

a minimiser l’influence de 1’effet de

parite.

Les valeurs du tableau VI sont la _moyenne

arithm6tique

^{de celles}

obtenues en utilisant dans

1’expression (1)

les valeurs de

Yf (hal)

^et

Y,,f (GR) et

la valeur

de a,,

^{obtenue à}

partir

de la moyenne

ponderee

des valeurs du tableau III. Les valeurs de

Zp

ainsi obtenues sont

plus

convenables _pour decrire la distribution normale à

laquelle

^on peut superposer ^une correction _pour tenir compte de 1’effet de

parite [9, 20].

3.6 DEVIATION PAR RAPPORT A

ZUCD.

^{-- Nous avons}

calcule les 6carts AZ(A) ⁼

Zp(A ) - ^{ZUCD(A )}

^{pour le}

systeme

^238U + n14MeV, les valeurs de

ZUCD

^6tant

celles de

Wolfsberg [19].

^{Ces 6carts sont rassembles}

dans le tableau VI et

repr6sent6s

^{dans la}

figure

^{7. Ils}

semblent montrer une structure vers la masse 145 du

fragment

^{lourd. 11 faut}

cependant

remarquer que AZ

est tres sensible a des variations de

v(A),

^comme

l’ont montre Kratz et Herrmann

[27].

Du fait _que les valeurs de

v(A )

^{sont estimées il est}

possible

que la ^structure observ6e soit due en r6alit6 a une méconnaissance du comportement ^{exact de}

v(A )

dans cette

region.

Dans le tableau VI nous avons

indique

^{encore les}

valeurs de

AZ(A)

pour le

systeme (2 3 2T11

⁺

n14MeV)’

^·

Dans ce cas

ZUCp(A ) a

6t6 obtenu en consid6rant le nombre de neutrons 6mis donne par

1’expression

ou

v(Ap)

^{= 1.475}

(r6f. [4])

^est la moiti6 du nombre moyen de neutrons 6mis _par la

paire

^de

fragments

280

avec les

charges complémentaires

^{36 et 54} ayant ^les

masses les

plus probables Ap

^{= 90,16 et}

Ap

⁼

^138,87.

Nos resultats sont en accord avec

1’hypothese

^d’un

deplacement

^constant par rapport ^a

ZUCD

TABLEAU VI

3.7 RENDEMENTS ELEMENTAIRES. - Si on utilise

un facteur de normalisation externe il est

possible

d’estimer les rendements

independants

^{absolus à}

partir

des valeurs relatives de

Bocquet

^{et al.}

[4].

Si on fait une

extrapolation

^en supposant ^{une distri-} bution

gaussienne

pour les rendements

independants

relatifs a une meme

charge

nucl6aire il est

possible

d’obtenir les valeurs du rendement 616mentaire des gaz ^rares. Le facteur de normalisation _pour transfor-

mer les rendements

independants

^{relatifs en absolus}

FIG. 7 ^- Ecarts AZ, pour le systeme 238U ⁺ nl¢Mev, en fonction de la masse A’ du fragment ^{lourd. 0 : mesures sur} le fragment

lourd, 9 : mesures sur le fragment 16ger.

est donn6

par fn

⁼

Yeh. Y,,fl Y,,,.

^Les valeurs de

Yer

sont celles de la ref.

[4],

^{celles de}

Fcf

^sont

prises

^dans

ce

travail,

^les valeurs de

Yeh

^{sont pour 238U celles}

indiqu6es

par Meek ^et Rider

[11] (masses

^{87 a 93 et}

137 a 142) ^et pour 23 ’Th celles de

Nethaway ^[17]

(masses

^{89 et 91 et 139 a}

140).

^{La valeur}

de fn adoptee,

que nous avons

indiqu6e

dans le tableau VII, ^est une

moyenne

ponderee

^en consid6rant les

erreurs estim6es

pour

chaque

^{masse, elle est telle} que

Yi

⁼

fn . Y;r

^ou

Yir

⁼

Yer/(1

⁺

1/.R)

^est le rendement

ind6pendant

relatif

(r6f. [4]).

^{Une erreur} arbitraire de 50

%

^est

attribuee aux rendements

extrapol6s.

^{Les rendements}

616mentaires ainsi obtenus sont

indiqu6s

^{dans le}

tableau VII.

4. Conclusion. ^- Les resultats de ce travail ont montré

1’avantage

de mieux connaitre la distribution

en

charge

^{et en masse} pour des

systemes

fissionnants autres que

(235U

⁺

nth).

^{En effet}

beaucoup d’hypo-

theses avanc6es _pour ce

systeme

peuvent ^{etre mises} a

1’epreuve

par des mesures moins

completes

^d’autres

systemes

fissionnants.

La m6thode d’6manation associ6e aux

techniques

de

spectrom6trie

gamma ^et de

separation

^en

ligne

s’est montr6e tres utile _pour ce type ^{de mesures.}

TABLEAU VII

(1951) 1064.

[6] WAHL, A. C., DANIELS, ^W. R., J. Inorg. Nucl. Chem. 6 (1958)

278.

[7] GROVER, ^J. R., LEBOWITZ, E., BAKER, E., J. Inorg. ^{Chem. 31} (1969) ^3705.

[8] LEDERER, M., communication privée (1973).

[9] ^FEU ALVIM, C., à paraître.

[10] GRAU, A., ORNL-NP-16155 (1966).

[11] MEEK, M. E., RIDER, ^B. F., NEDO-12154-1 (1974).

[12] WAHL, A. C., NORRIS, A. E., ROUSE, ^R. A., WILLIAMS, J. C., Proceedings, ^{2nd IAEA} Symposium ^on Physics ^{and Che-} mistry ^of Fission, IAEA, ^Vienna (1969) p. 813.

[13] BISHOP, ^C. J., VANDENBOSCH, R., ALEY, R., SHAW, R. W., HALPERN, I., ^Nucl. Phys. ^{A 150} (1970) ^129.

[14] BURNETT, S. C., FERGUSON, R. L., PLASIL, F., SCHMITT, ^H. W., Phys. Rev. Lett. 21 (1968) ^1350.

Physics ^and Chemistry ^of fission, Rochester,1973 IAEA, Vienna, ^{Vol. II} (1974) p. 65.

[21] BROOM, K. M., Phys. ^{Rev. 133B} (1964) ^874.

[22] THEIN, M., RAO, ^M. N., KURODA, ^P. K., ^J. Inorg. Nucl. Chem.

30 (1968) 1145.

[23] LYLE, ^S. J., MARTIN, ^G. R., WHITLEY, ^J. E., ^{Radioch. Acta} 3 (1964) 80.

[24] VLASLOV, V. A., ZYSIN, ^Yu. A., KIRIN, ^I. S., LBOV, ^A. A., OSYAEVA, ^L. I., SEL’CHENKOV, ^L. I., AEC-TR-4665 (1960).

[25] BLACHOT, J., CHAUVIN, C., Communication privée (1974).

[26] ^FEU ALVIM, C., Thèse Université Scientifique ^et Médicale, Grenoble (1975).

[27] KRATZ, ^J. V., HERRMANN, G., Proceedings ^{of a} Symposium ^on Physics ^and Chemistry ^of Fission, Rochester, 1973 ²⁰¹⁴ IAEA, Vienna. Vol. II (1974) p. 95.