First principles calculation of the damping and quasielastic mode of DHCP Pr

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HAL Id: jpa-00218876

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Submitted on 1 Jan 1979

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First principles calculation of the damping and quasielastic mode of DHCP Pr

D. Yang, P.-A. Lindgård

To cite this version:

D. Yang, P.-A. Lindgård. First principles calculation of the damping and quasielastic mode of DHCP

Pr. Journal de Physique Colloques, 1979, 40 (C5), pp.C5-16-C5-16. �10.1051/jphyscol:1979504�. �jpa-

00218876�

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JOURNAL DE PHYSIQUE Colloque C5, supplt5ment au no 5 , Tome 40, Mai 1979, page (25-16

First principles calculation of the damping and quasielastic mode of DHCP Pr

D. Yang and P.-A. Lindg8rd

Rispr National laboratory, DK-4000 Roskilde, Denmark

RksumC. - En partant de I'interaction entre les electrons de conduction et les electrons 4f et en prenant un sin- gulet et un doublet comme niveau ^?un ion de Pr, nous avons obtenu la susceptibilite dynamique du Pr dhcp ⁱ dans le formalisme de la fonction memoire de Mori [I]. La dynamique de la relaxation electron-trou se traduit dans le mecanisme d'amortissement des excitations magnktiques et conduit

a

un mode quasi Clastique de vecteur d'onde fini Q. C'est le contraire de la situation dans les systemes ferromagnetiques od les paramagnons contri- buent au mode quasi Clastique Q = 0. La reponse

a

Q fini est due

A

des nids sur la surface de Fermi. Le resultat de calculs a partir de premiers principes et utilisant des bandes RAPW pour un mode quasi tlastique est cependant trop petit en comparaison des observations experimentales 121.

Abstract. - Starting with the interaction between the conduction and 4f electrons and taking the single-ion levels of Pr to be a singlet and a doublet, we have derived the dynamical susceptibility for dhcp Pr with Mori's memory function formalism [I]. The dynamics of the electron hole relaxation reflects itself in the damping mecha- nism of the magnetic excitations and leads to the quasielastic mode a t finite wave vector Q, in contrast to the situation in ferromagnetic systems where the paramagnons contribute to the quasielastic mode at Q = 0. The finite Q response is due to the nesting properties of the Fermi surface. The result of first principles calculations using RAPW energy bands for quasielastic mode is, however, too small comparing to the experimental observations 121.

References

[I] BECKER, K. W., FULDE, P. and KELLER, J., 2. Phys. B 28 (1977) 9.

[2] HOUMANN, J. G. et al., Physica 86-88B (1977) 1156.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1979504