Optique ondulatoire
Dispositif interférentiel par division d’amplitude: L’interféromètre de Michelson
E. Ouvrard
PC CPGE Lycée Dupuy de Lôme - LORIENT
25 septembre 2017
E. Ouvrard (PC CPGE Lycée Dupuy de Lôme - LORIENT)Optique ondulatoire 25 septembre 2017 1 / 13
1 Description du Michelson Principe
Rôle de la compensatrice
2 Réglage en lame d’air
Réglages de l’interféromètre Modélisation en lame d’air
Modélisation par deux sources Modélisation par une lame d’air
Calcul de la différence de marche Franges d’égale inclinaison
3 Réglage en coin d’air
Réglages de l’interféromètre Calcul de la différence de marche Projection de la figure d’interférence
Description du Michelson Principe
A
1A
2C
1C
2C
3Miroir orientable M2
Compensatrice
Séparatrice
Miroir mobile M1
Éclairage
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Description du Michelson Principe
M2
O2
M1
O1
Sep.
bS
x y
4 O
5°
Description du Michelson Rôle de la compensatrice
Sans compensatrice
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Description du Michelson Rôle de la compensatrice
Sans compensatrice
J I
K
Description du Michelson Rôle de la compensatrice
J I
K
Avec compensatrice
P Q
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Réglage en lame d’air Réglages de l’interféromètre
Réglage en lame d’air
Lorsque les plans des deux miroirs sont orthogonaux aux axes du Michelson, l’interféromètre est réglé en lame d’air.
Lame d’air e= ∣OO2−OO1∣
Conditions d’éclairage
La source non ponctuelle doit éclairer l’interféromètre avec une ouverture du faisceau non nulle.
Conditions d’observation
Les franges d’interférence contrastées sont localisées l’infini. On doit donc projeter la figure d’interférences dans le plan focal image d’une lentille convergente.
Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par deux sources
M2
O2 M1
O1
bS
x y
O
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Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par deux sources
M2
O2 M1
O1
bS
x y
b O
S1A
Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par deux sources
M2
O2 M1
O1
bS
x y
b O
S1A
S1B
b
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Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par deux sources
M2
O2 M1
O1
bS
x y
b O
S1A
S1B
b
bS1
Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par deux sources
M2
O2 M1
O1
bS
x y
b O
S1A
S1B
b
bS1
bS2A
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Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par deux sources
M2
O2 M1
O1
bS
x y
b O
S1A
S1B
b
bS1
bS2A
bS2B
Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par deux sources
M2
O2 M1
O1
bS
x y
b O
S1A
S1B
b
bS1
bS2A
bS2
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Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par deux sources
M2
O2 M1
O1
bS
x y
b O
S1A
S1B
b
bS1
bS2A
bS2
2.e12
Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par une lame
M
2M
1b
S
x y
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Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par une lame
M
2M
1b
S
x
y
Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par une lame
M
2M
1b
S
x y
e
Image de M
1/Sep
b
Image de S /Sep
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Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par une lame
M
2M
1b
S
x y
e
Image de M
1/Sep
b
Image de S /Sep
Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par une lame
M
2M
1b
S
x y
e
Image de M
1/Sep
b
Image de S /Sep
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Réglage en lame d’air Modélisation en lame d’air Modélisation par une lame
M
2y
e
Image de M
1/Sep
b
Image de S /Sep
Réglage en lame d’air Calcul de la différence de marche
Pour une observation des franges localisées à l’infini : Image deM1/Sep
M2
e
i
i
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Réglage en lame d’air Calcul de la différence de marche
Pour une observation des franges localisées à l’infini : Image deM1/Sep
M2
e
i
i
Réglage en lame d’air Calcul de la différence de marche
Pour une observation des franges localisées à l’infini : Image deM1/Sep
M2
e
i
i
E. Ouvrard (PC CPGE Lycée Dupuy de Lôme - LORIENT)Optique ondulatoire 25 septembre 2017 9 / 13
Réglage en lame d’air Calcul de la différence de marche
Pour une observation des franges localisées à l’infini : Image deM1/Sep
M2
e
i
i
I J
K
H
Réglage en lame d’air Calcul de la différence de marche
Pour une observation des franges localisées à l’infini : Image deM1/Sep
M2
e
i
i
I J
K
H
δ=[(IK)+(KJ)]−(IH)
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Réglage en lame d’air Calcul de la différence de marche
Pour une observation des franges localisées à l’infini : Image deM1/Sep
M2
e
i
i
I J
K
H
δ=[(IK)+(KJ)]−(IH)
b Différence de marche δ=2.e.cosi
Réglage en lame d’air Franges d’égale inclinaison
L i
rk
f′
Franges d’interférence à l’infini observées grâce à une lentille
Ordre d’interférence d’une frange
Les franges localisées à l’infini sont des cercles concentriques auxquels on peut associer un ordre d’interférence pour lekieme rayon
b pk= 2.e λ0
.(1− rk2 2.f′2)
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Réglage en coin d’air Réglages de l’interféromètre
Réglage en coin d’air
Lorsque l’image de M1 par la séparatrice forme un angleǫavec le miroir M2, l’interféromètre est réglé en coin d’air.
Angle du coin d’air ǫ
Conditions d’éclairage
La source non ponctuelle doit éclairer l’interféromètre avec un faisceau de lumière quasi parallèle et normal au plan des miroirs.
Conditions d’observation
Les franges d’interférences contrastées sont localisées sur le miroirM2. On doit donc projeter le plan du miroirM2 sur l’écran grâce à une lentille convergente.
Réglage en coin d’air Calcul de la différence de marche
M2
Image de M1 ǫ
xp
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Réglage en coin d’air Calcul de la différence de marche
M2
Image de M1 ǫ
xp
b
P d
d=xp.tanǫ≡xp.ǫ
Réglage en coin d’air Calcul de la différence de marche
M2
Image de M1 ǫ
xp
b
P d
d=xp.tanǫ≡xp.ǫ
Différence de marche en coin d’air
En un pointP du plan des miroirs, à une distance xP du coin d’air, la différence de marche a pour expression
δ=2.xp.ǫ
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Réglage en coin d’air Projection de la figure d’interférence
M2
L