J.-M. HILL. — Du mouvement permanent de l'électricité dans un courant laminaire sphérique; The Quarterly journal of pure and applied Mathematics t. XVI, p. 306; 1879

HAL Id: jpa-00238126

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00238126

Submitted on 1 Jan 1883

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

J.-M. HILL. - Du mouvement permanent de l’électricité dans un courant laminaire sphérique; The Quarterly journal of pure and applied Mathematics t. XVI, p. 306;

1879

R. Blondlot

To cite this version:

R. Blondlot. J.-M. HILL. - Du mouvement permanent de l’électricité dans un courant laminaire sphérique; The Quarterly journal of pure and applied Mathematics t. XVI, p. 306; 1879. J. Phys.

Theor. Appl., 1883, 2 (1), pp.40-42. �10.1051/jphystap:01883002004001�. �jpa-00238126�

40

La bande sombre

681~8, o, qui

^{se renverse dans le}

spectre

^{d’émi 5-}

sion,

^met hors de doute l’existence du

thuliuin,

bien que les

préparations

^{de ce métal n’aient encore} pu ^être obtenues

exemptes

d’ytterbium

^{et d’erbium. E. BOUTY.}

J.-M.

HILL. 2014 Du mouvement permanent de l’électricité dans un courant lami- naire sphérique; ^The Quarterly journal of pure and applied Mathematics t. XVI, p. 306; 1879 (1).

L’écoulenlent de l’électricité dans les surfaces

d’épaisseur

^très

petite

^et

partout

^{la même a}

déjà

^été traité par divers ^auteurs.

M. Hill forme d’abord

l’équation

fondamentale du

potentiel

pour le cas d’une couche

sphérique ^mince;

^si l’on détermine ^un

point

ⁱ

par ^sa

longitude

cp ^{et sa} lati tude X,

l’écjuation

^du

potentiel

^sera,

dans le cas d’un courant constant,

~

ï-r-sinv

ou~ ^en

posant pL=~iog2013201320132013-"?

cos

-1

^’

Cette

équation

^{sert de base aux} recherches ultérieures de l’au-

teur.

---

J. ELSTER ET GE1TEL. - Ueber die ElectrieiLât der Flamme (Sur l’électricité de la flamme); Annalen der Physik, ^{t. XVI,} p. j93 ^et Rectifications, ibicl.,

p. 712, 1882.

Non seulement les théories

proposées

pour

expliquer

les pro-

priétés électriques

des flammes se contredisent

mutuellement,

(’ ) D’après le Bulletin des Sciences lnathénlatiques ^et astronomiques.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01883002004001

41 mais les résultats des différents

expérimentateurs

^{sont eux-}

mêmes inconciliables.

D’après

^{les auteurs, cela}

tient,

^d’une

part,

à

remploi

^du

galvanomètre

^comme moyen d’étude et, d’autre

part.

à ce

qu’on

^a

négligé

l’influence de la couche d’air

qui enveloppe

immédiatement la flamme. C’est

pourquoi

^{ils ont eu recours à}

l’électromètre à

quadrants.

Une

première

^série

d’expériences

^{les a conduits aux résultats}

suivants :

i° La

polarisation longitudinale

^de la flamme n’est

qu’apparente

et a sa cause dans l’enfoncement

inégal

^{des fils servant d’élec-}

trodes.

2° La flamme se montre fortement

polarisée

^{dans sa}

^section,

la couche d’air

qui enveloppe

immédiatement la flamme étant

toujours positive

par

rapport

^{à celle}

qui

^est dans la flamme.

3° La force électromotrice est

indépendante

^{de la}

grandeur

^de

la flamme.

4°

^Le renversement de la

polarité

de la flamme

peut

^s’obtenir par ^un enfoncement convenable des

électrodes,

^ce

qui s’explique

par les

propositions

^{i ° et 2°.}

5° La force électromotrice de la flai-rime

dépend

^{de la nature du}

métal

qui

constitue les électrodes et de la nature des _gaz en com-

bustion. Elle est

remarquablement

^forte

quand

^on

emploie

^l’alu-

minium ^ou le

magnésium

^comme électrode de

décharge,

^{et remar-}

quablement

^faible

quand

l’électrode

qui

^{se trouve} dans l’air est recouverte de sels

(chlorure

^de

potassium.

(~° En

employant

des électrodes

entièrement liquides,

l’électrode

qui

^{se trouve} dans l’air est encore

positive

par

rapport

^{à celle de} la

flamme ;

^{toutes les}

propositions précédentes

^se vérifient pour ^les électrodes

liquides.

7°

^On

peut

réunir des flammes ^en tension con 2nie les éléments

d’une

pile..

Les auteurs ont ensuite abordé l’étude des

propriétés

^thermo-

électriques

^{de deux fils de}

platine séparés

par ^une couche d’air

chaud, indépendamment

d’une flamme

quelconque.

^Pour

^cela,

^ils

f’aisaient

rougir

^{un des fils} par le passage de ^courants

alternatifs,

tout en maintenant la

portion roug ie

^au

potentiel

^du sol par ^{un e} communication constante ; l’autre fil

était placé à

^une

petite distance

du

premier.

12

Le résultat obtenu est une confirmation de celui _que

j’ai

^annoncé

moi-même

~’ 1),

^{à savoir}

qu’il

existe dans ^{ce cas} des forces électro- motrices

considérables,

^{le fil le}

plus

^{chaud étant le}

pôle négatif.

Même résultat si l’on

emploie

des électrodes

liquides.

En

partant

^{de ces}

faits,

^on

peut expliquer

^les

phénomènes pré-

sentés par les électrodes

plongées

dans les flammes : les

particula-

rités de ces

phénomènes

^{résultent de la}

superposition

^d’actions

thermo-électriques

^{et d’actions}

électrolzrtiques,

^{l’une OLl l’autre}

des deux actions

ayant

^la

prédominance,

suivante les

dispositions

de

l’ expérience.

D’autre

part,

^{il faut renoncer à} l’idée d’une

production

^d’élec-

tricité par la flamme

elle-n>ème ;

^{les auteurs} le démontrent en pro- duisant une flamme constituée par de l’air dans une

atmosphère

de gaz

d’éclairage :

^{le sens de la}

polarisation

^{reste le même} que

lorsque

le gaz brûle dans l’air.

La théorie des

propriétés électriques

de la flamme

peut

^{donc se}

résulner ainsi : les gaz de la flamme ^et la couche d’air

qui

^envi-

ronne immédiatement celle-ci se

comportent

^comme des électro

lytes

vis-à-vis des électrodes

qui

y ^sont

plongées;

^{à cette source}

d’électricité ^se

joignent

^{les effets}

thermo-électriques

^{dus à l’état}

d’incandescence des électrodes.

Ainsi se trouvent confirmées les idées émises

précédemment

par Matteucci

(2),

^I~u~’

( 3 )

^{et Hankel}

( I+ ).

R. BLONDLOT.

DEWAR. 2014 Manometric observations in the electric arc (Observations ^manomé- triques ^{sur l’arc} électrique); Proceedings of ^the Royal Society, ^t. XXXIII, p. 262; ^1882.

L’arc est

produit

^{entre deux charbons creux} d’un diamètre in-

. térieur de

om,oo3.

^{Pour faire}

disparaître

^la

porosité

^{de ces char-}

bons,

^{on les a chauffés au} rouge blanc dans un tube de

porcelaine

(1) Comptes rendus des séances de l’Académie des Sciences, ^t. XCII, p. 8,0;

séance du f avril I88I : Sur la conductibilité des gaz échauffés.

( 2 ) ~’IATTEUCCI, Philosophical Magazine, ^t. VIII, p. 3og ; 1854.

( 3 ) BTFF, Liebig’s ^{Annalen, t. LXXX, p. 1, 1851, et XC, p. 1;} 1854.

(4) HA~KCL, Pogg. ^{Ann., t.} LXXXI, p. 2I2 ; i85o.