États quasi-moléculaires dans les noyaux légers

(1)

HAL Id: jpa-00236549

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00236549

Submitted on 1 Jan 1961

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

États quasi-moléculaires dans les noyaux légers

de Laet, Demeur

To cite this version:

de Laet, Demeur. États quasi-moléculaires dans les noyaux légers. J. Phys. Radium, 1961, 22 (10),

pp.690-690. �10.1051/jphysrad:019610022010069000�. �jpa-00236549�

(2)

690. ÉTATS QUASI-MOLÉCULAIRES DANS LES NOYAUX LÉGERS Par Mlle DE LAET et M. DEMEUR,

Université Libre de Bruxelles.

Résumé. 2014 Un modèle quasi-moléculaire est ^proposé ^pour calculer l’interaction d’origine nucléaire entre deux noyaux. Les résultats qualitatifs confirment les conclusions du modèle de McManus et Vogt. ^Un ^résultat quantitatif est recherché dans le cas 6Li + 6Li ; ^le puits ^décrivant l’interaction est élargi ^et ^la ^barrière coulombienne est abaissée de manière sensible.

(Note ^à paraître ^aux Compte ^Rendus ^de l’Académie des Sciences).

LB JOURNAL DE PHYSIQUE ^ET ^LE RADIUM ’ TOME 22, ^OCTOBRE 1961,

PERIODE DU DEUXIÈME ^NIVEAU EXCITÉ A 418 keV DE 26Al

Par MM. S. GORODETZKY, ^R. RICHERT, ^R. MANQUENOUILLE ^et ^A. KNIPPER,

Institut de Recherches Nucléaires, Strasbourg.

Résumé.

²⁰¹⁴

Nous avons mesuré la période ^du niveau excité à 418 keV de 26Al. La valeur trouvée est : T1/2 ⁼ 1,23.1020149 S.

Abstract.

²⁰¹⁴

The half life of the second excited level at 418 keV in 26Al is found to be :

T1/2 ^{= 1.23} ^1020149 ^s.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM TOME 22, ^OCTOBRE 1961, ^PAGE ^690.

Mesures.

^-

Nous ^avons bombardé une cible

isotopique ^de 25Mg ^d’une épaisseur ^de 200/pg/cM2

avec des protons d’énergie ^Ep ⁼ 970 keV. Par la réaction 25Mg(py) ^26AI nous avons atteint ainsi les deux niveaux excités à 7,22 ^MeV ^et 7,19 ^MeV

de 2gAl qui ^se désexcitent suivant le schéma de la

figure ¹ [1].

L’expérience â ^été ^réalisée âvec ^notre ênsemble analyseur ^de temps [2] ^les détecteurs des rayonne- ments y étant des cristaux de NaI (Tl) ^de 1,5" ^X 1,5" âssociés ^à ^des photomultiplicateurs

56 AVP. Dans la voie 1 nous détectons la radia- tion mère à l’aide d’un canal placé ^sur ^le pic ^de paires ^à 1,10 ^MeV ^du y de 2,12 ^{MeV MeV} ^aboutis-

sant au second niveau excité qui ^nous intéresse. Le canal de la voie 2 était placé ^sur ^le pic photoélec- trique ^du y de 418 keV. Ainsi se trouvaient ^éli- minées en grande partie ^les coïncidences entre les _y de 1,01 ^MeV ^et ⁸³⁰ ^keV.

La figure ² donne la courbe des coïncidences différées dont la pente ^détermine ^la période ^du

niveau à 418 keV. Celle-ci est égale ^{à :}

La courbe de coïncidences promptes, présentée

en pointillé ^sur ^{la même} figure, ^a ^été prise ^avec

une source de 6°Co dans les mêmes conditions de

rég’age ^de l’appareillage que pour la courbe de coïncidences différées.

Discussion.

^-

L’étude faite _par Rakavy [3] ^sur

les noyaux dans la région ^de ^{A ==} ^{8 à A} ⁼ ²⁸

montre que l’on peut s’attendre pour 26Al à une

déformation à l’équilibre du même ordre que pour les noyaux voisins 25Mg, 27Mg, 25A1, ^27AJ. ^Si ^le spin ^de ^l’état fondamental peut ^être expliqué ^en

considérant pour le proton ^et ^le ^neutron impair

la même configuration ^en ^termes des nombres

quantiques asymptotiques [Nnx AZ] ⁼⁼ [202 + 1/2]

soit J == Qp + On ⁼ ⁵ [4] ^dans ^le cadre du sché-

ma de Nilsson, ^le couplage (jj) ên ^rend également compte ên considérant les configurations (d,5/,)-l [5], ^les configurations possibles âu ^voi-

sinage de l’état fondamental étant telles _que

lip

^-

j.1 ^J ^Jp ⁺ in [6]. ^La ^mesure ^{de la} probabijité de transition E2 entre le deuxième niveau excité 3+ à 418 keV et le niveau fondamen- tal 5+ ne se prête ^pas ^à ^une interprétation ^{aisée. De}

la valeur expérimentale.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019610022010069000

États quasi-moléculaires dans les noyaux légers

HAL Id: jpa-00236549

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00236549

Submitted on 1 Jan 1961

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

États quasi-moléculaires dans les noyaux légers

de Laet, Demeur

To cite this version:

de Laet, Demeur. États quasi-moléculaires dans les noyaux légers. J. Phys. Radium, 1961, 22 (10),

pp.690-690. �10.1051/jphysrad:019610022010069000�. �jpa-00236549�

690.

ÉTATS QUASI-MOLÉCULAIRES DANS LES NOYAUX LÉGERS Par Mlle DE LAET et M. DEMEUR,

Université Libre de Bruxelles.

(Note à paraître aux Compte Rendus de l’Académie des Sciences).

LB JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM ’ TOME 22, OCTOBRE 1961,

PERIODE DU DEUXIÈME NIVEAU EXCITÉ A 418 keV DE 26Al

Par MM. S. GORODETZKY, R. RICHERT, R. MANQUENOUILLE et A. KNIPPER,

Institut de Recherches Nucléaires, Strasbourg.

Résumé.

Nous avons mesuré la période du niveau excité à 418 keV de 26Al. La valeur trouvée est : T1/2 = 1,23.1020149 S.

Abstract.

The half life of the second excited level at 418 keV in 26Al is found to be :

T1/2 = 1.23 1020149 s.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM TOME 22, OCTOBRE 1961, PAGE 690.

Mesures.

Nous avons bombardé une cible

isotopique de 25Mg d’une épaisseur de 200/pg/cM2

avec des protons d’énergie Ep = 970 keV. Par la réaction 25Mg(py) 26AI nous avons atteint ainsi les deux niveaux excités à 7,22 MeV et 7,19 MeV

de 2gAl qui se désexcitent suivant le schéma de la

figure 1 [1].

L’expérience a été réalisée avec notre ensemble analyseur de temps [2] les détecteurs des rayonne- ments y étant des cristaux de NaI (Tl) de 1,5" X 1,5" associés à des photomultiplicateurs

56 AVP. Dans la voie 1 nous détectons la radia- tion mère à l’aide d’un canal placé sur le pic de paires à 1,10 MeV du y de 2,12 MeV MeV aboutis-

sant au second niveau excité qui nous intéresse. Le canal de la voie 2 était placé sur le pic photoélec- trique du y de 418 keV. Ainsi se trouvaient éli- minées en grande partie les coïncidences entre les y de 1,01 MeV et 830 keV.

La figure 2 donne la courbe des coïncidences différées dont la pente détermine la période du

niveau à 418 keV. Celle-ci est égale à :

La courbe de coïncidences promptes, présentée

en pointillé sur la même figure, a été prise avec

une source de 6°Co dans les mêmes conditions de

rég’age de l’appareillage que pour la courbe de coïncidences différées.

Discussion.

L’étude faite par Rakavy [3] sur

les noyaux dans la région de A == 8 à A = 28

montre que l’on peut s’attendre pour 26Al à une

déformation à l’équilibre du même ordre que pour les noyaux voisins 25Mg, 27Mg, 25A1, 27AJ. Si le spin de l’état fondamental peut être expliqué en

considérant pour le proton et le neutron impair

la même configuration en termes des nombres

quantiques asymptotiques [Nnx AZ] == [202 + 1/2]

soit J == Qp + On = 5 [4] dans le cadre du sché-

ma de Nilsson, le couplage (jj) en rend également compte en considérant les configurations (d,5/,)-l [5], les configurations possibles au voi-

sinage de l’état fondamental étant telles que

lip

j.1 J Jp + in [6]. La mesure de la probabijité de transition E2 entre le deuxième niveau excité 3+ à 418 keV et le niveau fondamen- tal 5+ ne se prête pas à une interprétation aisée. De

la valeur expérimentale.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019610022010069000

(Note ^à paraître ^aux Compte ^Rendus ^de l’Académie des Sciences).

LB JOURNAL DE PHYSIQUE ^ET ^LE RADIUM ’ TOME 22, ^OCTOBRE 1961,

PERIODE DU DEUXIÈME ^NIVEAU EXCITÉ A 418 keV DE 26Al

Par MM. S. GORODETZKY, ^R. RICHERT, ^R. MANQUENOUILLE ^et ^A. KNIPPER,

Nous avons mesuré la période ^du niveau excité à 418 keV de 26Al. La valeur trouvée est : T1/2 ⁼ 1,23.1020149 S.

T1/2 ^{= 1.23} ^1020149 ^s.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM TOME 22, ^OCTOBRE 1961, ^PAGE ^690.

Nous ^avons bombardé une cible

isotopique ^de 25Mg ^d’une épaisseur ^de 200/pg/cM2

avec des protons d’énergie ^Ep ⁼ 970 keV. Par la réaction 25Mg(py) ^26AI nous avons atteint ainsi les deux niveaux excités à 7,22 ^MeV ^et 7,19 ^MeV

de 2gAl qui ^se désexcitent suivant le schéma de la

figure ¹ [1].

L’expérience â ^été ^réalisée âvec ^notre ênsemble analyseur ^de temps [2] ^les détecteurs des rayonne- ments y étant des cristaux de NaI (Tl) ^de 1,5" ^X 1,5" âssociés ^à ^des photomultiplicateurs

56 AVP. Dans la voie 1 nous détectons la radia- tion mère à l’aide d’un canal placé ^sur ^le pic ^de paires ^à 1,10 ^MeV ^du y de 2,12 ^{MeV MeV} ^aboutis-

sant au second niveau excité qui ^nous intéresse. Le canal de la voie 2 était placé ^sur ^le pic photoélec- trique ^du y de 418 keV. Ainsi se trouvaient ^éli- minées en grande partie ^les coïncidences entre les _y de 1,01 ^MeV ^et ⁸³⁰ ^keV.

La figure ² donne la courbe des coïncidences différées dont la pente ^détermine ^la période ^du

niveau à 418 keV. Celle-ci est égale ^{à :}

en pointillé ^sur ^{la même} figure, ^a ^été prise ^avec

rég’age ^de l’appareillage que pour la courbe de coïncidences différées.

L’étude faite _par Rakavy [3] ^sur

les noyaux dans la région ^de ^{A ==} ^{8 à A} ⁼ ²⁸

déformation à l’équilibre du même ordre que pour les noyaux voisins 25Mg, 27Mg, 25A1, ^27AJ. ^Si ^le spin ^de ^l’état fondamental peut ^être expliqué ^en

considérant pour le proton ^et ^le ^neutron impair

la même configuration ^en ^termes des nombres

quantiques asymptotiques [Nnx AZ] ⁼⁼ [202 + 1/2]

soit J == Qp + On ⁼ ⁵ [4] ^dans ^le cadre du sché-

ma de Nilsson, ^le couplage (jj) ên ^rend également compte ên considérant les configurations (d,5/,)-l [5], ^les configurations possibles âu ^voi-

sinage de l’état fondamental étant telles _que

j.1 ^J ^Jp ⁺ in [6]. ^La ^mesure ^{de la} probabijité de transition E2 entre le deuxième niveau excité 3+ à 418 keV et le niveau fondamen- tal 5+ ne se prête ^pas ^à ^une interprétation ^{aisée. De}