A NNALES DE LA FACULTÉ DES SCIENCES DE T OULOUSE
P. A PPELL
Sur l’équilibre d’un fil flexible et inextensible
Annales de la faculté des sciences de Toulouse 1
resérie, tome 1, n
o1 (1887), p. B1-B5<http://www.numdam.org/item?id=AFST_1887_1_1_1_B1_0>
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B.I
SUR
L’ÉQUILIBRE D’UN FIL FLEXIBLE ET INEXTENSIBLE,
PAR M. P. APPELL.
L’objet
de cette Note est decompléter
et de démontrer directement unthéorème dont l’énoncé a été
indiqué
dans une Noteprésentée
à l’Académiedes Sciences dans la séance du 12 mars 1 883.
A
Considérons un fil flexible et inextensible entièrement
libre,
dont l’élé-ment de
longueur
ds est sollicité par la forceFds, ayant
pourprojections, .
sur trois axes
rectangulaires,
où
X, Y,
Z sont des fonctions des seulescoordonnées x, y, z
dupoint d’ap- plication. Admettons,
deplus, qu’il
existe une fonction des forcesU,
c’est-à-dire que
Si l’on
désigne
par T latension,
leséquations d’équilibre
sontd’où l’on déduit immédiatement
~~, étant une constante arbitraire. Cela
posé,
pour trouver lesintégrales
deséquations d’équilibre ( 1 ~,
onpeut procéder
de lafaçon
suivante :Considérons
l’équation
aux dérivéespartielles
qui définit
0comme fonction
de ce, y, z, et supposons que l’on ait trouvéune
intégrale complète
cle cette
équation
avec les deux constantes arbitraires oc et03B2
distinctes de h et de la constante quepeut toujours ajouter
à 0. Lesintégrales
des
équations d’équilibre (1)
sont alors les suivantesa’, 1’,
h’ étant de nouvelles constantes et sdésignant l’arc
de la courbed’équilibre compté positivement
dans un sens convenable.Pour démontrer ce
théorème,
nous allons fairevoir,
en suivant la mé- thodeindiquée
par Jacobi dans sesVorlesungen
überDynamik,
que les valeurs de x, y, z en fonctionde-s,
tirées deséquations (4),
vérifient leséquations
différentielles( I )
etl’équation
Calculons a or
dx ds, dy ds, dz ds;
pourcela,
il faudra différentier leséqua-
tions
(4)
en yconsidérant x, y, z
comme des fonctionsimplicites
de sdéfinies par ces
équations.
Nous aurons ainsi .D’autre
part, si,
dansl’équation
différentielle(3),
on met à laplace
de 0 lafonction trouvée
le résultat de la substitution sera
identique
en x, y, z, et,~,
IL, Si nous pre- $nous les dérivées
partielles
de cette identité(,~ )
parrapport
à«, ~
et Asuccessivement,
nous auronsLes
équations 5
sont troiséquations
dupremier degré
endx ds, dy ds
,‘lv
, etles
équations (6)
sont dupremier degré
ena0, d0 ? a0 ,
Deplus,
lestions
( 5 )
se déduisent deséquations ( ~ )
par la substitution deOn aura donc
En faisant la somme des carrés de ces trois
équations
et tenantcompte
dela
relation (3 ),
on trouve la relationqui
montre que s est bien l’arc de la courbe.Si,
dans leséquations ci-dessus,
on
remplace
U + A par -T,
elles deviennentd’où,
endifférentiant,
mais,
en différentiant l’identité(3)
parrapport
à x, il vientdonc
l’équation précédente
devientet l’on trouverait de même
équations qui
ne sont autre chose que leséquations d’équilibre (I).
Le théo-rème est donc démontré.
Supposons
que l’on veuille déterminer les constantesqui figurent
dans lesintégrales ( 4 )
par la condition que la courbe passe par deuxpoints
. et
ait,
entre ces deuxpoints,
unelongueur
l.Alors,
enposant
B.5
on aura à
résoudre,
parrapport
à«, ~3
eth,
les troiséquations
On
pourrait
facilementappliquer
la méthoded’intégration
que nous ve-nons
d’exposer
à chacun des casparticuliers
suivants :10 La fonction U
dépend uniquement
de la distance dupoint (x,
y,z )
à un
plan fixe ;
~
~° U
dépend
seulement de la distance dupoint (x, y, ~ )
à un axefixe ;
3° U
dépend seulement
de la distance dupoint (x,y, z)
à unpoint
fixe.Mais les calculs