HAL Id: jpa-00213378
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SPECTROSCOPIE DE 206, 207, 208Pb
G. Vallois, J. Saudinos, O. Beer
To cite this version:
G. VALLOIS, J. SAUDINOS ET O. BEER
SPECTROSCOPIE
DE
2 0 6 , 2 0 7 9 2 0 8 P bService de Physique Nucléaire à Moyenne Energie, Centre d'Etudes Nucléaires de Saclay
Résumé. - La diffusion de protons de 24,5 MeV par 2 0 6 > 2 0 7 9 2 0 8 P b a été analysée magnéti-
quement avec une résolution comprise entre 18 et 25 keV. Dans le domaine d'énergie d'excitation de 4 à 5 MeV nous avons observé des excitations collectives avec des A1 de 2, 4, 6 et 8. Les proba- bilités de transition réduites correspondant à un Al donné sont égales pour ces trois isotopes.
Abstract.
-
The scattering of 24.5 MeV protons by 2 0 6 , 2 0 7 , 2 0 8 P b has been magneticallyanalysed with a resolution in the range of 18 to 25 keV. In the 4 to 5 MeV excitation energy region, we have observed collective excitations with Al equal to 2,4,6 and 8. The reduced transition proba- bilities corresponding to the same Al are equal for these three isotopes.
Les états excités de 206,207,208Pb ont été étudiés par
diffusion inélastique de protons de 24,5 MeV au cyclo-
%
, 'P , 2 0 . 3P , 'p , 5P , 6.0 , ?O , 8 0 , 9 9 , 1 pun paramètre de déformation
Pl
et par suite une proba-donne un exemple de ces distributions. Pour les niveaux bilité de transition réduite en unités de Weisskopf connus 3-, 5- et 2+ de
208pb l,accord est très bon,
rnbbter 1. tron à énergie variable de Saclay. La méthode de com-
pensation des dispersions magnétiques primaire et 0.5.
0.1- secondaire proposée par B. L. Cohen [l] permet d'uti- 0.3.
par pas de 5O.
L'analyse de la distribution angulaire élastique, à a z . l'aide d'un programme de minimisation du X2, nous a
0.1.
permis d'obtenir les paramètres du potentiel optique.
En utilisant le modèle collectif rotationnel et l7approxi- O.L. 0.5. mation de Born des ondes déformées (D. W. B. A.) 0 3 - et grâce à un programme de calcul [3], nous avons pu 0.2 obtenir des distributions angulaires théoriques pour
(3
+
1)'z2
P;
d'une part entre les distributions angulaires expéri-G' = G(2 1
+
1) mentales et théoriques et, d'autre part, entre nos valeurs depl
et celles données par d'autres auteurs.où Z est le numéro atomique de la cible. La figure 1 Les spin et parité des états fondamentaux de 206Pb
8' Q
.
-
L.0'70 ' 4 'i
2+ 1 1 . O=-4.690 1 ~ ~ + f\
4 1 , - ( ~ ~ , j - f ~ ~ i - i - i ~ ~ t / Q- i16~~\:-~ 8.liser toute la largeur énergétique du faisceau incident - 0.2. soit 80 keV environ - sans détériorer la résolution
finale. La localisation des particules sur la focale de 1 - l'aimant d'analyse est obtenue grâce à une chambre à
étincelles [2]. La résolution de l'ensemble de détection 03. est inférieure à 25 keV. Un programme d'analyse des 0 2 . spectres nous a permis de déterminer les surfaces de
deux pics distants de 18 keV. Jusqu'à une énergie
d'excitation de 4,7 MeV une trentaine de niveaux ont 0.5. été résolus pour chaque isotope. Leurs énergies sont
mesurées avec une précision de _+ 10 keV, par compa- raison avec les pics dus aux impuretés légères contenues dans la cible. Pour chaque isotope nous avons tracé
environ quinze distributions angulaires de 250 à 1050
Y!
divers moments cinétiques orbitaux 1. La comparaison 10 20 30 LO 50 60 70 80 90 100 des distributions angulaires expérimentales et théori- FIG. 1. - Distributions angulaires
ques permet d'affecter à plusieurs niveaux une valeur
1,
de 2 0 8 P b ( p , p') à 24,5 MeV.SPECTROSCOPIE D E 20632079208Pb TABLEAU 1
Etats collectifs de 2069207,208~b
et 'OsPb étant O+, les états excités de ces noyaux ont un spin J =
I
et une parité n = (-)'. L'état fondamental de '07Pb étant 112-, selon le modèle du couplage faible cœur-particule, à chaque niveau collectif J, 1, n, G, de 'OsPb correspondent, dans '07Pb, deux niveaux JI, 1, nt, G, et J2, 1, 7c2, G2 tels queLa dernière équation nous permet d'affecter la valeur J, ou J2 à chacun des deux niveaux d'un doublet. Le tableau 1 montre la grande similitude des états collectifs de 206,207,20sPb. Les probabilités de transi- tion des états 3-, 2+, 4+, 6' et 8' de '06Pb et 'OsPb sont égales, à l'erreur expérimentale près. Nous obte- nons dans 207Pb des doublets correspondant aux niveaux 3-, 2+ et 6' de 208Pb. AU niveau 4+ corres-
pond un niveau 1 = 4 qui n'est pas dédoublé ou dont le dédoublement est inférieur à notre résolution. La correspondance des niveaux collectifs 5- dans la région 3,l àF3,8 MeV est moins bonne. Au niveau 3,198 MeV de 208Pb il correspond dans '''Pb un dou- blet dix fois moins excité et il ne correspond rien dans '06pb. AU niveau 3,709 MeV de 'OsPb correspond un doublet dans '07pb, mais le niveau correspondant dans '06Pb est beaucoup plus excité : sa probabilité de transition est comparable au niveau 3,198 de 2 0 8 ~ b .
Bibliographie
[II COHEN (B. L.), Rev. Sci. Znstu., 1959, 30, 415.
[2] SAUDINOS (J.) et al., Nucl. Znstr. Methods, 1967,46,229. CHARPAK (G.), MASSONET (L.) et FAVIER (J.), NUCI.
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