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MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN THE VICINITY OF IMPLANTATION BOUNDARIES IN FERRIMAGNETIC GARNETS SUPPORTING BUBBLES

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Academic year: 2022

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HAL Id: jpa-00224851

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00224851

Submitted on 1 Jan 1985

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MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN THE VICINITY OF IMPLANTATION BOUNDARIES IN

FERRIMAGNETIC GARNETS SUPPORTING BUBBLES

J. Miltat

To cite this version:

J. Miltat. MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN THE VICINITY OF IMPLANTATION BOUND-

ARIES IN FERRIMAGNETIC GARNETS SUPPORTING BUBBLES. Journal de Physique Collo-

ques, 1985, 46 (C6), pp.C6-77-C6-77. �10.1051/jphyscol:1985613�. �jpa-00224851�

(2)

JOURNAL DE PHYSIQUE

Colloque C6, supplkment au n09, Tome 46, septembre 1985 page C6-77

MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN THE VICINITY OF IMPLANTATION BOUNDARIES I N FERRIMAGNETIC GARNETS SUPPORTING BUBBLES

Laboratoire de Physique des SoZides, BCtiment

510,

Universite' Paris-Sud,

91405

Orsay, France

Un cran signale la pr6sence de lignes de N6el dans des Qchantillons 6pitaxi6s de composition (TbY)3(FeA1)5012 caract6risbs par une anisotropie orthorhombique et une direction de facile aimantation inclinde par rapport au plan des lames.

I1 a 6t6 montr6 [I] que le sens du cran ne d6pend pas de la direction moyenne de l'aimantation le long de la ligne, Qtant ddtermin6 par la distribution des charges autour de la ligne.

Un calcul num6rique de la configuration d'aimantation autour de telles lignes a Qt6 entrepris. Le modsle utilisQ est essentiellement similaire aux modsles introduits par Labonte [2,3]

:

l'aimantation est suppos6e invariante dans la direction dtespace Z, parallsle

2

la ligne et le couple agissant en un point X,Y est calcul6. Laissant l'aimantation relaxer vers la direction d'gquilibre local, la configuration d'gquilibre est obtenue aprss un nombre suffisant d'itgrations.

I1 sera montr6 que, dans les conditions du calcul, deux contributions

5

la formation du cran peuvent dtre distinguQes,

P

savoir

:

- la distribution de charges,en accord avec la prQdiction initiale,

- la forme particulisre de lTanisotropie dans ces 6chantillons, caractQris6e par le fait que les directions d'aimantation facile et difficile dans le plan de paroi ne sont pas orthogonales.

Enfin, rgsultats du calcul et expQrience seront confrontgs.

Abstract

N6el lines in (TbY)3(FeA1)5012 epitaxial layers with orthorhombic anisotropy and canted magnetization are observed by the presence of an apparent kink of the wall plane. It has been shown [I] that the sense of the kink does notdepend on the average magnetization direction along the N6el line, but rather on the charge distribution around the line.

In the present communication, a numerical calculation of the magnetization con- figuration around such a line is presented. The model is essentially similar to previous models such as introduced by Labonte [2,31

:

the magnetization con- figuration is assumed to be independent of the Z coordinate, parallel to the line and for each iteration loop, the torque acting on the magnetization at location (X,Y) is calculated. The magnetization is then allowed to rotate Slightly under the action of that torque. After a sufficiently large number of iterations, the equilibrium configuration is obtained. It will be shown that, in the present situation, two origins do contribute to the apparent Bloch wall kinking namely

:

- the charge distribution, as already mentioned,

- the particular anisotropy characteristic of our samples where the easy and hard directions in the wall plane are not orthogonal.

Finally, computed configurations will be confronted with the observed kink widths.

1 P. Trouilloud,

J .

Miltat

:

IEEE Trans. Magn. MAG20 (1984), 1828.

2 A.E. Labonte, W.F. Brown

: J.

Appl. Phys. 37 (1966), 1299.

3 A.E. Labonte

: J.

Appl. Phys. 40 (1969) 6.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1985613

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