Problème 1 : Mesures d’impédances
A. Mesure de l’impédance de sortie d’un générateur basse
fréquence (GBF)
On modélise un GBF par une source idéale de tension de force électromotrice
( )
mcos
( )
E t
=
E
ω
t
en série avec une résistanceR
g.On réalise le protocole expérimental suivant :
À l’aide d’un oscilloscope, on visualise la tension à vide du GBF. On observe une
tension sinusoïdale d’amplitude
E
0=
8 V
.
On place ensuite aux bornes du GBF une résistance R variable, et on visualise à
l’oscilloscope la tension aux bornes du GBF. On ajuste la valeur de R afin
d’obtenir une tension d’amplitude
E
0/ 2
. Celle-ci est obtenue pour une valeur
c
50
R
=
R
=
Ω .
1. Schématiser les deux montages utilisés.
2. Déterminer les valeurs de
E
met
R
g.
B. Mesure de l’impédance d’entrée d’un oscilloscope
On modélise l’impédance d’entrée d’un oscilloscope par une résistance
R
0 montée en parallèle avecun condensateur de capacité
C
0. On ne tiendra pas compte dans cette partie de la résistance interneg
R
du GBF.2. À la fréquence
f
=
1 kHz
, on branche aux bornes du GBF une résistance variable
R
en série avec l’oscilloscope. On suppose qu’à cette fréquence, le condensateur de
capacité
C
0peut être assimilé à un interrupteur ouvert
Pour
R
=
0
Ω
, le signal observé à l’oscilloscope a une amplitude
E
0; pour
1 M
R
=
Ω
, cette amplitude est divisée par deux.
Déterminer la valeur de la résistance d’entrée
R
0de l’oscilloscope.
3. Pour une fréquence plus élevée
f
=
100 kHz
, on réalise le même protocole
expérimental et on obtient une tension sinusoïdale d’amplitude
E
0/ 2
quand la
valeur de la résistance R est égale à 63 kΩ .
En déduire la valeur de la capacité
C
0.
C. Mesure d’impédances par
la méthode des ponts
On cherche à mesurer les caractéristiques électriques (
L
,C
,R
) de différents dipôles. Le pont ci-contre est alimenté par ungénérateur parfait de pulsation
ω
.I. Condition d’équilibre du pont
Le pont est équilibré si le courant circulant dans la branche
BD
est nul, c’est-à-dire si la tensionU
BD est nulle.II. Pont de Hay
Le dipôle d’impédance
Z
1 est une bobine de résistanceR
et d’inductanceL
.Les branches
BC
etAD
contiennent des résistancesP
etQ
.La branche
DC
contient, montés en série, un condensateur de capacitéC
et une résistancer
.1. Écrire les expressions des impédances
Z
1et
Z
3.
2. Déduire R et L des valeurs de P , Q , r , C et ω pour lesquelles l’équilibre du
pont est réalisé.
Calculer R et L si
ω
=
1, 0 10 rad s
×
3 −1,
P
=
2 k
Ω ,
Q
=
3 k
Ω ,
r
=
1, 4 k
Ω et
15 nF
C
=
.
III. Pont de Maxwell
Le dipôle d’impédance
Z
3 correspond maintenant à un condensateur de capacitéC ′
et unerésistance
r ′
, montés en parallèle. Les autres branches sont les mêmes que dans la partie précédente.1. L’équilibre étant obtenu, calculer R et L en fonction de P , Q , r′ et C ′ .
2. En déduire les valeurs de r′ et C ′ .
IV. Pont de Wien
Les branches
BC
etDC
contiennent des résistancesP
etQ
.Le dipôle d’impédance
Z
1 correspond à un condensateurC
1 en série avec une résistanceR
1.La branche
AD
contient un condensateurC
en parallèle avec une résistanceR
.2. Calculer les valeurs de R et C .
Données
:
R
1=
500
Ω ,
C
1=
1 F
µ ,
P
=
1, 0 10
×
3Q
et
ω
=
2, 0 10 rad s
×
3 −1.
Problème 2 : Quartz et électronique
Le silicium est, après l’oxygène, l’élément le plus abondant de la planète. Il représente, en masse,
27 %
de la lithosphère. La silice est de l’oxyde de siliciumSiO
2. Le quartz, dont les propriétés sont très intéressantes pour réaliser des horloges électroniques, est une forme particulière de cristal de silice.Il présente des propriétés physiques très intéressantes : la piézoélectricité. Quand on comprime un morceau de quartz dans une direction particulière, une tension apparait aux bornes du cristal (c’est l’effet piézoélectrique). Réciproquement, quand on applique une tension aux bornes d’un quartz, ce dernier se déforme proportionnellement à la tension électrique (c’est l’effet piézoélectrique inverse). Le quartz est très intéressant pour l’électronique car on parvient à réaliser des circuits oscillants, à base de résonateur à quartz, très stables dans le temps. Actuellement, le quartz est remplacé par certaines céramiques piézoélectriques.
A. Modèle électromécanique du résonateur à quartz
Un morceau de quartz est taillé sous forme de cylindre mince, de diamètre
1, 00 cm
d
=
et d’épaisseure
=
200 m
µ
. Des électrodes en or sont déposées sur les faces circulaires du quartz (on suppose que chaque face est totalement métallisée) (figure ci-contre). On parle d’électrodes de connexion. On a ainsi réalisé un condensateur plan.D’un point de vue mécanique, lorsque l’on soumet le disque piézoélectrique à
une tension sinusoïdale
V t
( )
=
V
cos
( )
ω
t
, il va être, dans le cadre d’uneapproximation linéaire, le siège d’une vibration mécanique sinusoïdale sous l’effet d’une force extérieure proportionnelle à cette tension.
Modélisation proposée : un élément de masse
m
du corps piézoélectrique, placé à une distancex
de son point de repos, est soumis aux forces suivantes, toutes orientées selon un axe(
Ox
)
que l’on ne précise pas ici :une force de rappel type élastique kx
−
(
k
>
0
) qui a pour origine la rigidité du
matériau ;
des frottements supposés proportionnels à la vitesse et de la forme
d
d
x
h
t
−
(
h
> ) ;
0
une force due à l’effet piézoélectrique
β
V t
( )
(
β
> ) ;
0
le poids est négligé.
1. En appliquant la loi de la quantité de mouvement au petit élément de masse m
dans le référentiel du laboratoire supposé galiléen, établir l’équation différentielle
vérifiée par
x t
( )
en supposant que le mouvement se fasse selon l’axe
(
Ox .
)
D’un point de vue électrique, la charge totale
q
apparaissant sur les électrodes planes a deux origines :les deux faces planes du disque forment un condensateur de capacité
C
P, d’où une charge( )
1
q
t
;l’effet piézoélectrique provoque l’apparition d’une charge
q
2 proportionnelle àx
:( )
( )
2
q
t
=
γ
x t
.2. La capacité d’un condensateur plan s’écrit
0 r PS
C
e
ε ε
=
où S est la surface d’une
électrode, e l’épaisseur du condensateur,
ε
0la permittivité du vide
(
ε
0=
8, 85 10
×
−12F m
−1) et
ε
rla permittivité relative du quartz (
ε
r=
2, 30
).
a. Estimer alors la capacité
C
Pappelée capacité de connexion.
b. Quelle est la relation entre la charge
q
1, la capacité
C
Pet la tension
V t
( )
?
3. En reprenant l’équation différentielle obtenue pour
x t
( )
, écrire l’équation
4. Considérons le circuit représenté sur la figure
ci-contre.
Montrer que la charge
q
2( )
t
est équivalente à la
charge d’un condensateur de capacité
C
Sdans le
circuit série R , L ,
C
Sdont la tension aux bornes est
V t
( )
. On donnera alors les
expressions de R , L et
C
Sen fonction de m , h , β , γ et k .
B. Impédance équivalente
On considère ici négligeable la résistance
R
précédente. Le schéma électrique correspondant est indiqué sur la figure ci-contre.Pour les applications numériques, on prendra
500 mH
L
=
,C
S=
0, 0800 pF
,C
P=
8, 00 pF
. On se placera toujours en régime sinusoïdal forcé (les grandeurs dépendront de la pulsationω
).1.a. Déterminer l’impédance complexe
Z
ABdu dipôle équivalent entre A et B .
Montrer qu’on peut l’écrire
2 2 r AB 2 2 a
1
j
1
Z
ω
ω
αω
ω
ω
−
= −
−
. On donnera, en fonction de L ,
PC
et
C
Sles expressions de α ,
ω
a2et
ω
r2.
b. Montrer que
2 2 a rω
>
ω
.
2. Donner les valeurs numériques des fréquences
f
aet
f
rcorrespondant
3. Étudier le comportement inductif ou capacitif du quartz en fonction de la
fréquence. On rappelle qu’un dipôle a un
comportement inductif (respectivement
capacitif) si la partie imaginaire de son
impédance est positive (respectivement
négative).
4. Tracer l’allure de
Z
AB=
Z
AB,
module de l’impédance complexe du quartz, en fonction de la fréquence.
C. Étude expérimentale de la résonance
On désire étudier la réponse fréquentielle du quartz. On l’insère pour cela dans un circuit comportant
un GBF de résistance de sortie
R
g, une résistanceR
v variable, et un oscilloscope.Dans cette partie, on néglige toujours la résistance du quartz, sauf dans la question 3.. On réalise alors le montage de la figure ci-contre.
1. Calculer le rapport de la tension de sortie
V
Sà la tension d’entrée
V
E(
SE
V
H
V
=
)
en fonction de
R
vet de
Z
AB.
2. On choisit, pour chaque fréquence, la résistance
R
vde telle façon que
1
2
H
=
.
Que vaut alors le module de l’impédance du quartz en fonction de
R
v?
3.a. Autour du pic de résonance d’intensité situé vers
f
r=
796 kHz
, on mesure une
bande passante de 50 Hz . Quelle est la valeur numérique du facteur de qualité ?
b. En supposant que le facteur de qualité soit donné par la relation
Q
L
rR
ω
=
,
D. Principe d’une montre à quartz
Une horloge comprend un oscillateur et un système permettant de compter les oscillations. Le quartz
utilisé possède une fréquence de résonance
f
1=
32768 Hz
. Cela signifie que32768
fois par seconde une impulsion électrique est émise par le circuit oscillant. Un dispositif électrique doit compter les impulsions. Ces compteurs fonctionnent dans la technologie binaire (suite de0
et de1
). Une impulsion électrique correspond à la valeur1
. La valeur 0 correspond à aucun signal électrique.1. Compteur modulo 2
Un compteur modulo 2 fournit en sortie une impulsion chaque fois qu’il reçoit 2
impulsions en entrée. Le signal de fréquence
f
1fourni par le circuit à quartz est
envoyé à l’entrée de ce compteur. Quelle est alors la fréquence du signal de sortie ?
2. Cascade de compteurs modulo
2
a. Écrire le nombre
32768
sous la forme2
k oùk
est un entier naturel.b. Quel est le nombre de compteurs modulo
2
qu’il est nécessaire d’utiliser afin de commander le chiffre des secondes ?Problème 3 : Impédance d’une bobine
On étudie une bobine d’inductance
L
et de résistancer
.On associe en série avec cette bobine, un résistor de résistance
R
=
40
Ω
et un condensateur de capacitéC
=
10 F
µ
.Le GBF (générateur basses fréquences) est réglé pour délivrer une tension sinusoïdale de pulsation
ω
.On étudie le filtre pour lequel la tension d’entrée est
u
e et la tension de sortieu
R.1. Représenter les schémas équivalents à basse puis à haute fréquence. En déduire la
nature du filtre.
2. Exprimer la fonction de transfert H en fonction de , , , ,
r R L C ω
.
3. Mettre H sous la forme
max 0 01
j
ω
ω
ω
ω
=
+
−
H
H
Q
. On exprimera littéralement
maxH
, le paramètre
ω
0ainsi que le facteur de qualité Q de ce circuit en fonction de
, , ,
r R L C
.
4. Déterminer, à partir du graphe et des données initiales, les valeurs de r et L .
Problème 4 : Action d'un filtre sur un signal
périodique
Un filtre a pour fonction de transfert
0 1 1 H j
ω
ω
− = +a) Quelle est la nature du filtre ? Quelle est la fréquence de coupure ? On donne ω0 = 1,2.105 rad.s-1.
Trouver vS en régime forcé et commenter éventuellement le résultat sachant que ve vaut
successivement (v0 et v1 sont des constantes) :
b) ve(t) = v0cos(ω0t) ;
c) ve(t) = v0cos(ωt);
d) ve(t) = v0cos(ω0t) + v1;
e) ve(t) = v0cos(ω0t) + v1 cos(2ω0t);
g) ve (t) est le créneau représenté ci-dessous, de période T = 10-5 s.
Problème 5 : Filtre linéaire ou non ?
On envoie sur différents filtres le signal e(t) dont le spectre est donné ci-dessous. Les spectres des signaux de sortie des filtres numéro 1, 2 et 3 sont donnés ci-dessous.
a) Conclure quant à la linéarité des différents filtres.
b) Pour les filtres linéaires, donner leur nature. On proposera des ordres de grandeur pour leurs caractéristiques.
Problème 6 : Exemple de filtrage
On considère le filtre représenté en figure ci-dessous. On donne les valeurs : R = 80 Ω, L = 200 mH et C = 10 μF, et on pose ω02LC=1.
a) Par un raisonnement qualitatif, donner la nature du filtre.
b) Déterminer la fonction de transfert H(jω) = s e
v v .
c) Tracer la courbe |H(jω)|. En déduire l'ordre de grandeur de la pulsation de coupure.
Le filtre est alimenté par une fonction périodique ve(t) de fréquence
1 1000 f Hz T = = , représentée ci-dessous. On appelle Tf T
α
= le rapport cyclique. On décompose e(t) sous la forme :0 1 ( ) ncos( n) n e t c c n tω +∞ = = +
∑
+ Φ avec 2 T π ω = , c0 = αV0 et 2 0 sin( ) V cn n nπ πα = .d) On se propose de déterminer le signal de sortie s(t). Expliquer pourquoi la tension de sortie s(t) est sensiblement constante dans le temps. Déterminer la valeur sm de cette constante en fonction de V0 et
a.
e) Vérifier que, pour obtenir un ordre de grandeur convenable de l'ondulation résiduelle de la tension de sortie s, il suffit de ne considérer dans le calcul que le fondamental dans la série de Fourier. On
calculera son rapport avec l'harmonique n = 2 pour 3 4
α = .
f) Déterminer alors l'ondulation Δs = smax - smin de la tension de sortie. En déduire le taux
d'ondulation
m
s s ∆