Pr´ esentation du formalisme matriciel du mod` ele exhaustif

flux absorb´e par une structure multi-couches lorsqu’elle est expos´ee `a une onde plane incidente. Apr`es avoir expliqu´e le lien que nous faisons entre le flux absorb´e et la r´eponse spectrale du pixel, nous d´etaillerons dans cette section le formalisme matriciel du mod`ele exhaustif.

3.1.1.1 Lien entre le flux absorb´e et la r´eponse spectrale

Nous traitons le cas d’un rayonnement incident normal `a la surface du pixel. Nous mod´elisons un pixel par un empilement de couches optiques infinies dans les directions normales au rayonnement incident. Chaque couche est compos´ee d’un milieu di´electrique homog`ene et isotrope. Par ailleurs, nous rappelons que le signal ´electrique est g´en´er´e par la quantit´e de porteurs de charges collect´es. Dans notre mod´elisation, nous sup-posons que le nombre de porteurs de charge collect´es est ´egal au nombre de photons absorb´es. Cela revient `a supposer que chaque paire ´electron/trou cr´e´ee par un photon dans la jonction P N est collect´ee. Cette hypoth`ese est correcte si l’on consid`ere des d´etecteurs optimis´es en rendement quantique, avec des longueurs de diffusion de porteurs minoritaires importantes et comparables `a l’´epaisseur de la couche active de HgCdTe.

Sous ces hypoth`eses, on peut consid´erer que la r´eponse spectrale du pixel est ´equivalente au flux optique total absorb´e par la structure not´e Apσq.

Ainsi, il suffit de calculer le flux absorb´eApσqen utilisant le mod`ele exhaustif pour remonter `a la r´eponse spectrale du pixel.

Dans la section suivante, nous verrons en d´etail l’architecture optique consid´er´ee pour d´ecrire le pixel dans le mod`ele exhaustif.

Chapitre 3. Mod´elisation optique d’un plan focal infrarouge

3.1.1.2 Pr´esentation du mod`ele multi-couches unidimensionnel

Le mod`ele exhaustif est bas´e sur une description unidimensionnelle de la propagation des ondes planes `a travers une structure multi-couches form´ee par le pixel. La Figure 3.3 illustre les conventions que l’on consid`ere quant `a la description des couches optiques, et le sens de propagation des ondes planes. Celui-ci est suppos´e ˆetre suivant l’axe Oz, qui est normal aux plans d´elimitant les couches optiques. De plus, nous faisons l’hypoth`ese que chaque couche est infinie dans les directions xety.

Dans cette ´etude, nous consid´erons uniquement le cas d’une onde plane en incidence normale. Le cas d’un rayonnement en incidence oblique peut en ˆetre d´eduit par des calculs compl´ementaires [118].

Figure 3.3: Structure optique multi-couches et flux optiques intervenant dans le mod`ele exhaustif

Dans le paragraphe suivant, nous abordons la description matricielle d’une unique couche optique, que nous g´en´eraliserons par la suite au cas d’un empilement de couches.

3.1.1.3 Mod´elisation matricielle d’une couche optique

Nous supposons que la couche optique est compos´ee d’un milieu homog`ene et isotrope.

Chaque couche j est caract´eris´ee par son ´epaisseur dj, sa perm´eabilit´e magn´etique µj, et sa constante di´electrique _jpσq, fonction du nombre d’onde σ. En consid´erant qu’on

Chapitre 3. Mod´elisation optique d’un plan focal infrarouge

traite les cas de milieux non magn´etiques, on peut ´ecrire que µ_j µ₀, o`u µ₀ est la perm´eabilit´e magn´etique du vide.

Par ailleurs, l’indice de r´efraction de la couchejest not´enjpσq, d´efini par l’´equation (3.1), o`u₀ est la permittivit´e du vide,η_jpσqetκ_jpσqsont les parties r´eelle et imaginaire de l’indice.

jpσq

₀ n_jpσq² rη_jpσq i·κ_jpσqs² (3.1) Ainsi, chaque couchejest caract´eris´ee par son ´epaisseurd_jet son indice de r´efraction nj, comme sch´ematis´e par la Figure 3.3 dans le cas d’un empilement de N1 couches optiques.

On introduit ´egalement l’admittance optique d’un milieu, not´ee g et d´efinie par le ratio des amplitudes complexes des champs magn´etique et ´electrique not´es H et E, comme le montre l’´equation (3.2).

g H

E (3.2)

On peut alors montrer que l’admittance optique de la couche j s’´ecrit suivant l’´equation (3.3). En outre, pour ´etudier les propri´et´es optiques d’un empilement de couches, il suffit d’´evaluer la propagation d’ondes planes ´electromagn´etiques `a travers la structure. Pour cela, on consid`ere les solutions des ´equations de Maxwell dans le plan z constante, qu’on noteraEpzqetHpzq, repr´esentant les amplitudes complexes des champs ´electrique et magn´etique.

Il est connu que lors d’une discontinuit´e d’une couche optique, et donc des grandeurs j et µj, les composantes tangentielles des champs ´electrique et magn´etique sont con-tinues [117]. Par cons´equent, en incidence normale, la relation entre les amplitudes complexes des champs `a l’entr´ee et `a la sortie d’une couchej est donn´ee par l’´equation (3.4).

M_j est appel´ee la matrice caract´eristique de la couche j, explicit´ee par l’´equation (3.5), o`uβj est exprim´e par l’´equation (3.6).

Chapitre 3. Mod´elisation optique d’un plan focal infrarouge

Ce r´esultat est g´en´eralisable `a un empilement de plusieurs couches optiques, c’est l’objet du paragraphe suivant.

3.1.1.4 Mod´elisation du flux absorb´e `a travers un empilement de couches

On consid`ere un syst`eme Σ compos´e de N 1 couches optiques, sch´ematis´e par la Figure 3.3. On peut montrer que la matrice caract´eristique M_Σ de ce syst`eme est le produit matriciel des matrices caract´eristiques de chacune des couches, dans l’ordre d’empilement, comme exprim´e par l’´equation (3.7) [117].

D’autre part, pour calculer le flux absorb´e Apσq dans la structure, qui constituera la r´eponse spectrale du pixel, il est n´ecessaire de calculer dans un premier temps les flux r´efl´echi et transmis en utilisant la matrice du syst`emeM_Σ.

Ainsi, la matrice caract´eristique du syst`emeMΣs’exprime en fonction de l’admittance optique du milieu de sortieg<sub>N</sub> par l’´equation (3.8), d´eduite de l’´equation (3.4), o`uBpσq etCpσq sont des variables interm´ediaires.

Par analogie avec l’´equation (3.4), on d´efinit g_Σpσq comme ´etant l’admittance op-tique effective du syst`eme de couches Σ, selon l’´equation (3.9).

gΣpσq Cpσq

Bpσq (3.9)

Ainsi, ´evaluer le flux r´efl´echi par la structure revient `a calculer le flux r´efl´echi `a l’interface entre un milieu incident d’admittance g₀ et un milieu effectif d’admittance g_Σ. L’´equation (3.10) exprime le flux r´efl´echi par l’empilement de couches, not´e Rpσq.

Rpσq

g₀pσq g_Σpσq g₀pσq g_Σpσq

² (3.10)

Chapitre 3. Mod´elisation optique d’un plan focal infrarouge

On peut montrer que le flux transmisTpσqpeut s’exprimer suivant l’´equation (3.11) [118].

Tpσq r1Rpσqs <rgNpσqs

<rBpσq·Cpσqs (3.11) Par cons´equent, le flux absorb´e Apσq s’exprime en fonction des flux transmis et r´efl´echis suivant l’´equation (3.12), et correspond `a la r´eponse spectrale du pixel.

Apσq 1 rRpσq Tpσqs (3.12) On peut exprimer la r´eponse spectraleγ en amp`ere par watt, en utilisant l’´equation (3.13), o`u c est la vitesse de la lumi`ere dans le vide, h la constante de Planck, et e la charge ´electrique ´el´ementaire.

γpσq Apσq· e

hcσ (3.13)

Nous avons repr´esent´e sur la Figure 3.4 un exemple de r´eponse spectrale simul´ee d’un pixel IR, utilisant le formalisme matriciel pr´esent´e. Nous l’avons appliqu´e `a la structure repr´esent´ee sur la Figure 3.5. On peut remarquer que la forme de la courbe est similaire `a celle des r´eponses spectrales mesur´ees repr´esent´ees sur la Figure 3.1.

Figure 3.4: Exemple de r´eponse spectrale normalis´ee simul´ee avec le mod`ele exhaustif

Dans la section suivante, nous d´ecrirons les couches optiques consid´er´ees pour l’application du mod`ele exhaustif au cas d’un pixel IR, en pr´ecisant les hypoth`eses faites sur ses

Chapitre 3. Mod´elisation optique d’un plan focal infrarouge

propri´et´es optiques. Nous nous limiterons au cas d’un PFIR HgCdTe, sachant que la d´emarche est g´en´eralisable `a d’autres architectures de matrices de d´etection.